不同类型的函数可以看作是“函数空间”的点或矢量，这样最后得到了“抽象空间”

泛函分析的特点是它不但把古典分析的基本概念和方法一般化了，而且还把这些概念和方法几何化了。比如，不同类型的函数可以看作是“函数空间”的点或矢量，这样最后得到了“抽象空间”这个一般的概念。它既包含了以前讨论过的几何对象，也包括了不同的函数空间。



泛函分析对于研究现代物理学是一个有力的工具。n维空间可以用来描述具有n个自由度的力学系统的运动，实际上需要有新的数学工具来描述具有无穷多自由度的力学系统。比如梁的震动问题就是无穷多自由度力学系统的例子。一般来说，从质点力学过渡到连续介质力学，就要由有穷自由度系统过渡到无穷自由度系统。现代物理学中的量子场理论就属于无穷自由度系统。



正如研究有穷自由度系统要求 n维空间的几何学和微积分学作为工具一样，研究无穷自由度的系统需要无穷维空间的几何学和分析学，这正是泛函分析的基本内容。因袭，泛函分析也可以通俗的叫做无穷维空间的几何学和微积分学。古典分析中的基本方法，也就是用线性的对象去逼近非线性的对象，完全可以运用到泛函分析这门学科中。

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• 弱等效原理(伽利略等效原理)强等效原理(爱因斯坦等效原理) -marketreflections- ♂ (17312 bytes) () 04/22/2010 postreply 08:20:29

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• 量子力学里面只有概率而没有确定值，以该质点的一维位置为例，我不确定它到底在哪个点上，只知道它在数轴上这的点出现的概率大点，在那的 -marketreflections- ♂ (5483 bytes) () 04/22/2010 postreply 08:31:48

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• 子力学计算就是根据原子核和电子的相互作用原理去计算分子结构和分子能量（或离子），然后就能计算物质的各种性质。 -marketreflections- ♂ (5781 bytes) () 04/23/2010 postreply 09:18:05

• 所谓力场，就是一系列势函数及其参数的合集;自恰场 -marketreflections- ♂ (184 bytes) () 04/23/2010 postreply 09:22:01

• 广义的第一原理包括两大类，以Hartree-Fork自洽场计算为基础的ab initio从头算，和密度泛函理论（DFT）计算 -marketreflections- ♂ (1284 bytes) () 04/23/2010 postreply 09:24:42

• 粒子在势场v(x)中运动并处于束缚定态psi(x)中.证明粒子所受势场作用力平均值为零. -marketreflections- ♂ (6964 bytes) () 04/23/2010 postreply 09:28:34

• 回复：粒子在势场v(x)中运动并处于束缚定态psi(x)中.证明粒子所受势场作用力平均值为零. -marketreflections- ♂ (74 bytes) () 04/23/2010 postreply 09:30:00

• 利用“束缚定态”这个条件，即波函数的模的平方随距离增加，按照某个规律趋于零 -marketreflections- ♂ (75 bytes) () 04/23/2010 postreply 09:30:46

• 经典力学，粒子受力等于动量的时间导数，那么题目就相当于说动量的平均值的时间变化率为零；由于动量不显含时间，这也就相当于要求动量和 -marketreflections- ♂ (189 bytes) () 04/23/2010 postreply 09:32:13

• 两个力学量不对易时，导致两力学量不能同时有确定值 ,或者说，它们不能有共同本征函数 -marketreflections- ♂ (9242 bytes) () 04/23/2010 postreply 09:41:56

• 算符是作用于一个函数上得出另一个函数的运算符号，差不多是一个力学量（算符，比如观测，动量）下有一个波方程，因为位置（比如单色平面 -marketreflections- ♂ (221 bytes) () 04/23/2010 postreply 09:59:06

• 守恒荷算符对称性的"边界"条件 -marketreflections- ♂ (1428 bytes) () 04/23/2010 postreply 10:04:14

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• 由于场具有中心对称性，H，L2 和Lz 是一组相互对易的力学量完全组（这 -marketreflections- ♂ (625 bytes) () 04/23/2010 postreply 10:31:56

• 在经典力学中，为了确定系统的状态，所需的力学量的数目等于系统自由度的两倍 -marketreflections- ♂ (8033 bytes) () 04/22/2010 postreply 14:09:24

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• 哈密顿形式、泊松括号 力学系统的描述 -marketreflections- ♂ (282 bytes) () 04/22/2010 postreply 15:07:38

• 刘连寿 《理论物理基础教程》 -marketreflections- ♂ (7353 bytes) () 04/22/2010 postreply 15:10:52

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• 拉格朗日 把力学体系的运动方程从以力为基本概念的牛顿形式，引入了势和等势面的概念,改变为以能量为基本概念的分析力学形式 -marketreflections- ♂ (574 bytes) () 04/22/2010 postreply 15:57:34

• 在经典理论中，电磁场矢量的运动方程是Maxwell方程；在量子理论中，场矢量是作为算子来对待并受Maxwell方程支配。物理系统 -marketreflections- ♂ (3791 bytes) () 05/03/2010 postreply 11:54:42

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• 薛定谔方程 能量算符作用于某粒子的波动方程结果等于该粒子的能量与其波函数的积，简单的说就是粒子的运动状态函数由该粒子的动能和所处 -marketreflections- ♂ (1921 bytes) () 05/03/2010 postreply 12:09:40

• 牛顿粒子在某位置上的动量，动能是清楚确定的，对称地，基本粒子在某位置上的动量，动能是模糊不定的，是围绕本征动量与本征能量上下浮动 -marketreflections- ♂ (4048 bytes) () 10/23/2010 postreply 17:43:54

• 运动方程，都是时间演化规律的一般性反映，若要通过求解运动方程得到对某个具体问题的认识,要附加初始条件’,量子化条件具体表现为它必 -marketreflections- ♂ (21745 bytes) () 10/23/2010 postreply 17:54:02

• 单值，连续，可积，3不合格保守系统波函数图形 -marketreflections- ♂ (412 bytes) () 10/23/2010 postreply 18:03:10

• 索罗斯 均衡概念是非常有用的，它容许我们将注意力集中于最终的结果而不必考虑形成这一结果的过程 -marketreflections- ♂ (1732 bytes) () 10/24/2010 postreply 07:17:13

• 每一个系统都必需要对系统进行全面分析。任何系统的动力学都由一量子哈密顿算符，H，所描述。系统中有一量子数对应能量，即哈密顿算符的 -marketreflections- ♂ (9550 bytes) () 10/24/2010 postreply 07:39:16

• 基本粒子包含不少量子数，一般来说它们都是粒子本身的。但需要明白的是，基本粒子是粒子物理学上标准模型的量子态，所以这些粒子量子数间 -marketreflections- ♂ (244 bytes) () 10/24/2010 postreply 07:40:13

• 每一个量子数代表问题的一个对称性。这在场论中有着更大的用处，被用于识别时空及内对称 -marketreflections- ♂ (82 bytes) () 10/24/2010 postreply 07:41:58

• 一级微商也是连续函数 -marketreflections- ♂ (13374 bytes) () 10/24/2010 postreply 07:50:22

• 波函数及其一阶微商的连续性：势能函数 在其空间变量变化的全部范围内连续 -marketreflections- ♂ (11321 bytes) () 10/24/2010 postreply 07:58:18

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• 谈谈G20财长会议联合公报 -marketreflections- ♂ (60 bytes) () 10/24/2010 postreply 08:36:54

• 在牛顿的绝对空间、绝对时间以及伽利略的旧的相对性原理框架中，只有以无限速度运动的物体，在相对匀速运动的坐标系中才具有相同的速度， -marketreflections- ♂ (7116 bytes) () 10/24/2010 postreply 08:54:24

• 而电磁波是以有限速度传播的，在旧的相对论框架中，它的速度会因坐标系的选取而改变，这样他的方程只能在一个特定的坐标系中成立，这个坐 -marketreflections- ♂ (0 bytes) () 10/24/2010 postreply 08:55:29

• 引力场方程是二阶的，以时空为自变量，以度规为因变量的带有椭圆型约束的双曲型偏微分方程 -marketreflections- ♂ (506 bytes) () 10/24/2010 postreply 08:57:14

• 空间如果不存在物质，时空是平直的，用欧氏几何就足够了。比如在狭义相对论中应用的，就是四维伪欧几里得空间,一种运动 -marketreflections- ♂ (6153 bytes) () 10/24/2010 postreply 09:04:02

• 当空间存在物质时，物质与时空相互作用，使时空发生了弯曲,多种运动 -marketreflections- ♂ (61 bytes) () 10/24/2010 postreply 09:05:59

• 回所有参考系在描述自然定律时都是等效的。这与狭义相对性原理有很大区别。在不同参考系中，一切物理定律完全等价，没有任何描述上的区别 -marketreflections- ♂ (200 bytes) () 10/24/2010 postreply 09:06:59

• 第二个原理是光速不变原理：光速在任意参考系内都是不变的。它等效于在四维时空中光的时空点是不动的。当时空是平直的，在三维空间中光以 -marketreflections- ♂ (250 bytes) () 10/24/2010 postreply 09:08:43

• 第三个原理是最著名的等效原理,非惯性系与引力之间也建立了联系, pricing -marketreflections- ♂ (696 bytes) () 10/24/2010 postreply 09:10:22

• 爱因斯坦：狭义相对论不能解释惯性系的特殊、优越性问题 -marketreflections- ♂ (13636 bytes) () 10/24/2010 postreply 09:14:41

• 以惯性质量与引力质量相等这一事实出发：：“引力场同参照系相当的加速度在物理上完全等价。” -marketreflections- ♂ (716 bytes) () 10/24/2010 postreply 09:17:02

• “广义协变原理”的建立,把洛仑兹变换推广为非线性变换。爱因斯坦在谈到当时的认识情况时曾写道：“接受了等效原理所要求的非线性变换， -marketreflections- ♂ (1047 bytes) () 10/24/2010 postreply 09:19:20

• 实际的引力场并不是均匀的，当将等效原理加以推广时，人们只能将局部点的引力场等效于不变的加速度，而这个加速度的大小从一点到另一点却 -marketreflections- ♂ (340 bytes) () 10/24/2010 postreply 09:21:31

• 德西特 (Willem de Sitter) 在 1917 年提出爱因斯坦方程的另一个解时， 他小心地采用了使度规张量与时间无关 -marketreflections- ♂ (12415 bytes) () 10/24/2010 postreply 10:39:03

• 在麦克斯韦对场方程的表述中就只包含了最少的时空导数。 我们如今知道， 统治电动力学的方程包含有带任意阶时空导数的项， 但那些项就 -marketreflections- ♂ (888 bytes) () 10/24/2010 postreply 10:41:59

• 侯的《物》里说了一段话，使我顿悟微几的关键所在。 他告诉我们，微分几何的概念结论等等都是在一个原则下展开的： 所讨论的东西都要与 -marketreflections- ♂ (6594 bytes) () 10/24/2010 postreply 11:04:46

• 爱因斯坦的时空处于封闭空间中的观察者无论采用什么测量方法（可以想象成带电小球洛伦滋力的作用）都无法区分自己是处于引力场还是加速参 -marketreflections- ♂ (4604 bytes) () 10/24/2010 postreply 11:15:14

• Maxwell方程中含有源，反过来，源的方程（Dirac方程）中也含有电磁场，总之，电磁场与源所满足的两个方程是“你中有我，我中 -marketreflections- ♂ (204 bytes) () 10/24/2010 postreply 11:20:26

• 在有质量存在的空间中就不同了。以地球为例，重力场指向地心，因此不是均匀的。不同的局部惯性系之间有无法消除掉的相对加速度（亦即潮汐 -marketreflections- ♂ (9579 bytes) () 10/24/2010 postreply 11:25:06

• 广义相对论的发展表明，真正严格的惯性系只能是一些局部惯性系（爱因斯坦电梯）。现在各个点上的局部惯性系之间是可以有相对加速度的。那 -marketreflections- ♂ (9866 bytes) () 10/24/2010 postreply 15:49:18

• 科网每位实名博客是准粒子，不能也不该是牛顿粒子。我们相互关联，耦合在一起 -marketreflections- ♂ (1254 bytes) () 10/24/2010 postreply 15:51:51

• 相对论的重力场方程序就相当于描述电磁场如何于时空中变化的麦克斯威尔方程 -marketreflections- ♂ (425 bytes) () 10/24/2010 postreply 11:27:10

• 爱因斯坦的相对论首次提出了时空的概念，它认为时间和空间各自都不是绝对的，而绝对的是一个它们的整体——时空，在时空中运动的观者可以 -marketreflections- ♂ (8203 bytes) () 10/24/2010 postreply 11:30:15

• 爱因斯坦在谈到当时的认识情况时曾写道：“接受了等效原理所要求的非线性变换，对于坐标的简单的物理解释无可避免是致命的——那就是说， -marketreflections- ♂ (1491 bytes) () 10/24/2010 postreply 16:21:05

• “度规”就是决定空间的一切度量性质（内禀）的量。广相的问题就是找出物质分布时空间的度规; 度规，是给定坐标的选择后，由坐标系性质 -marketreflections- ♂ (2668 bytes) () 10/24/2010 postreply 16:39:09

• 度规张量有10个独立的分量。当弱场近似时其中某个分量恰恰是牛顿的引力势。这意味着度规张量既决定空间又对应引力势，根据牛顿引力势满 -marketreflections- ♂ (270 bytes) () 10/24/2010 postreply 16:43:04

• 研究广义相对论所需数学工具贴子汇总 -marketreflections- ♂ (37 bytes) () 10/24/2010 postreply 16:46:12

• 在宇宙膨胀时暗能量的密度没有随时间而快速变化， 如果它果真与时间无关， 那它就正好是宇宙学常数所预期的效应。 无论这方面的结果如 -marketreflections- ♂ (318 bytes) () 10/24/2010 postreply 10:44:18

• 物理好图 量子力學是由投影的方式進行左向量 與右向量的內積 結果去估算機率, 所以你要說他錯也無不可, 但她還是基礎穩固站的住腳 -marketreflections- ♂ (16997 bytes) () 10/23/2010 postreply 18:07:49

• 由其數學特性, 其解無限多組解. 由邊界條件可以把解的形式固定下來. 稱為特徵(本证)函數. -marketreflections- ♂ (158 bytes) () 10/23/2010 postreply 18:12:33

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• google "能量算符作用于波动方程结果等于该粒子的能量与其波函数积内积外积" -marketreflections- ♂ (4505 bytes) () 10/23/2010 postreply 18:22:04

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• 形象的说,算子是操作,泛函是被操作的对象. -marketreflections- ♂ (272 bytes) () 05/03/2010 postreply 14:51:25

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• 黄鹏辉 克莱因-戈登方程和狄拉克方程的背景知识 -marketreflections- ♂ (16131 bytes) () 05/04/2010 postreply 08:17:11

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• 克莱因-戈登方程是基于二次能量动量关系，而薛定谔方程基于一次能量动量关系 -marketreflections- ♂ (15835 bytes) () 05/04/2010 postreply 14:02:41

• 在K点附近，能量线性地依赖于波数，非常像相对论粒子;在低能区，电子可以用狄拉克方程来描述 -marketreflections- ♂ (7479 bytes) () 05/05/2010 postreply 04:14:18

• 回转系统的模态分析 -marketreflections- ♂ (3839 bytes) () 05/04/2010 postreply 14:09:11

• 模态分析微分几何矩阵 -marketreflections- ♂ (529 bytes) () 05/04/2010 postreply 14:21:48

• 典弹性理论和微分几何、矩阵方法等数学理论,基于空间自然坐标系和随体坐标系,通过求解应变与位移之间关系的微分方程,得到了一种能完全 -marketreflections- ♂ (229 bytes) () 05/04/2010 postreply 14:25:49

• 光波是矢量波（电磁波）电场分量、磁场分量、波的传播方向即波矢 (图) -marketreflections- ♂ (7049 bytes) () 05/04/2010 postreply 17:02:51

• 定态光波的频率都是相等的,可以不写在表达式中。定态部分即与时间无关部分为 ,即为复振幅。 -marketreflections- ♂ (243 bytes) () 05/16/2010 postreply 16:48:07

• 复振幅的引入,会使很多计算简化。例如波的迭加和微积分运算。 -marketreflections- ♂ (496 bytes) () 05/17/2010 postreply 09:04:13

• 对于一个量子力学体系，可以用坐标和时间变量的函数来描述，它包括体系的全部信息。这一函数称为波函数或态函数，简称态。 -marketreflections- ♂ (514 bytes) () 05/17/2010 postreply 09:14:27

• 空间频率与某一物理量在空间区域内所具有的周期性分布有关 -marketreflections- ♂ (849 bytes) () 05/17/2010 postreply 09:19:49

• 阿贝成像原理: 物是一系列不同空间频率的集合 -marketreflections- ♂ (539 bytes) () 05/17/2010 postreply 09:35:44

• 一维、二维和三维光子晶体中的  k的关系或者能带图:波矢k平行于二维周期平面 -marketreflections- ♂ (751 bytes) () 05/17/2010 postreply 09:58:12

• 原子置放到雷射光,形成的週期位能中，即可排列形成光晶格 -marketreflections- ♂ (14024 bytes) () 05/17/2010 postreply 10:03:44

• 會出現一些因為內部自由度而產生的額外振盪行為 -marketreflections- ♂ (172 bytes) () 05/17/2010 postreply 10:27:08

• 我們可以利用一道雷射光和其反射光來產生單一方向的周期性位能，配合垂直於（一維）方向的束縛，即可形成一維光晶格 -marketreflections- ♂ (372 bytes) () 05/17/2010 postreply 10:30:13

• 此時原子團本身的物理行為 [例如集體共振模 (collective modes)]就要考慮到。簡單來說，在這樣的系統下，聲子模不 -marketreflections- ♂ (815 bytes) () 05/17/2010 postreply 10:33:17

• 黄鹏辉 定态光波的频率都是相等的,可以不写在表达式中。定态部分即与时间无关部分为 ,即为复振幅。 -marketreflections- ♂ (525 bytes) () 05/17/2010 postreply 12:23:01

• 磁场所在平面为X平面，那么电场所在平面就是Y平面，而传播方向就是Z轴:永远只能在Z轴上看到光子 (图) -marketreflections- ♂ (11218 bytes) () 05/17/2010 postreply 12:50:59

• 分数维度的理论，认为真实世界的空间，是连续结构系统，而不是离散的整数维的三维结构 -marketreflections- ♂ (3263 bytes) () 05/18/2010 postreply 13:48:08

• 连续维度的三维空间，当我们在迷宫里的时候，实际上是处在相当于2.0…01维的状态；当我们在山顶上的时候，相当于处在2.9…99维 -marketreflections- ♂ (3368 bytes) () 05/18/2010 postreply 13:51:38

• 我们在走迷宫时不用动脑筋，只要用一只手（譬如右手），摸着一边（右边）的墙壁，确保行进中该面墙壁是始终连续的，我们就一定能在不走任 -marketreflections- ♂ (56 bytes) () 05/19/2010 postreply 13:05:30

• 所谓可构造性是指能具体地给出某一对象或者能给出某一对象的计算方法 -marketreflections- ♂ (21235 bytes) () 05/19/2010 postreply 13:15:27

• 函数的连续性与可微性的关系是古典分析中的重要课题 -marketreflections- ♂ (232 bytes) () 05/19/2010 postreply 13:20:16

• 数学分支巡礼 > 高等代数 数运算是有限次的，而且缺乏连续性的概念 -marketreflections- ♂ (6714 bytes) () 05/19/2010 postreply 13:24:25

• 代数学研究的对象 关于数的基本运算定律，有时不再保持有效。因此代数学的内容可以概括为研究带有运算的一些集合，在数学中把这样的一些 -marketreflections- ♂ (266 bytes) () 05/19/2010 postreply 13:26:02

• 代数运算是有限次的,高次方程的本质是高维空间，非保守力（场）了 -marketreflections- ♂ (106 bytes) () 05/19/2010 postreply 13:28:37

• "数学中连续的重要性",保守力（场）的计算逻辑，线性数学 -marketreflections- ♂ (675 bytes) () 05/19/2010 postreply 13:40:25

• MIT一牛人对数学在机器学习中的作用给的评述 -marketreflections- ♂ (6081 bytes) () 05/19/2010 postreply 13:51:44

• "MIT牛人解说数学体系" google.cn -marketreflections- ♂ (2757 bytes) () 05/19/2010 postreply 13:59:48

• "什么是人民内部矛盾呢？就是用人民币可以解决的问题" -marketreflections- ♂ (2367 bytes) () 05/19/2010 postreply 14:27:37

• economist 于建嵘 刘煜辉 -marketreflections- ♂ (0 bytes) () 05/19/2010 postreply 14:41:24

• economist 于建嵘 刘煜辉 谢国忠 -marketreflections- ♂ (26 bytes) () 05/23/2010 postreply 06:57:55

• economist 于建嵘 刘煜辉 谢国忠 何新 -marketreflections- ♂ (9 bytes) () 05/23/2010 postreply 07:06:37

• economist 于建嵘 刘煜辉 谢国忠 何新 MRandson -marketreflections- ♂ (52 bytes) () 06/06/2010 postreply 11:46:46

• economist 于建嵘 刘煜辉 谢国忠 何新 MRandson 郎咸平 -marketreflections- ♂ (2525 bytes) () 06/06/2010 postreply 13:59:41

• economist 郎咸平 十几个助理连续三个月研究美国跟欧盟央行及黄金期货交易所有交易报告 -marketreflections- ♂ (10450 bytes) () 07/18/2010 postreply 07:39:22

• 描述牛顿经典力学的伽利略几何学 哈密顿力学和拉格朗日力学之间的大约近300年的历史鸿沟——在几何表述上严格证明二者是伽利略对偶几 -marketreflections- ♂ (9328 bytes) () 04/22/2010 postreply 15:20:10

• 周法哲 仿射空间 -marketreflections- ♂ (71 bytes) () 04/22/2010 postreply 15:46:11

• 量子力学里面每个物理量都有算符与之对应，这里哈密尔顿算符就是能量算符 -marketreflections- ♂ (456 bytes) () 04/22/2010 postreply 16:03:12

• 数学上：任一力学量O的所有本征矢的结合{|ϕi(x)>}（正交归一化）构成完备的内积空间（即Hillbert空间），以 -marketreflections- ♂ (467 bytes) () 04/22/2010 postreply 16:09:23

• 如果微观客体的动力学状态不用r(t)而用波函数Ψ(r, t)来描述，如何确定此状态下某力学量的大小？ -marketreflections- ♂ (3571 bytes) () 04/22/2010 postreply 16:11:31

• 不确定性关系傅里叶变换：对波函数ψ(x) ~ e-axeikx作频谱分解 -marketreflections- ♂ (393 bytes) () 04/22/2010 postreply 16:14:09

• "局部对易关系" -marketreflections- ♂ (2188 bytes) () 04/22/2010 postreply 10:31:48

• 正则性 对需求来说，一个人的可能不是平滑的，但人很多的时候总需求就是接近平滑的,有规律的 -marketreflections- ♂ (4650 bytes) () 04/22/2010 postreply 10:36:26

• 正则性，线性的,有规律的,偏好的正则性就是个体行为符合经济学中严格的二次效用函数 -marketreflections- ♂ (117 bytes) () 04/22/2010 postreply 10:39:34

• 二次效用函数是确定性等价行为的源泉,当效用函数为二次型时，边际效用为线性 -marketreflections- ♂ (324 bytes) () 04/22/2010 postreply 10:45:21

• 对电磁场的量子化需要符合狭义相对论的要求 -marketreflections- ♂ (1994 bytes) () 04/19/2010 postreply 08:48:58

• 量子场论中，物质的质量仅被视为场的平方项之系数，并不具备实质物理意义 -marketreflections- ♂ (1994 bytes) () 04/19/2010 postreply 08:51:14

• 狄拉克方程和空穴理论的发展促使人们将相对论中的因果性关系应用到量子场论中 -marketreflections- ♂ (72 bytes) () 04/19/2010 postreply 08:53:32

• 将相对论中的因果性关系应用到量子场论,标准模型,第二章粒子的基本特性 -marketreflections- ♂ (268 bytes) () 04/19/2010 postreply 09:16:23

• 正则量子化 首先将经典场纳入正则形式（即哈密顿形式），并得到其共轭场。量子化就是将经典场及其共轭场看作希尔伯特空间中的算符，并假 -marketreflections- ♂ (271 bytes) () 04/19/2010 postreply 08:55:24

• 经典力学主要有三种不同表述,#3Hamilton正则形式，其基本概念是正则坐标、正则动量和Hamilton函数 -marketreflections- ♂ (1538 bytes) () 04/19/2010 postreply 09:23:44

• 辛条件 “广义坐标的时间导数等于Hamiltonian对广义动量的偏导数”和“广义动量的时间导数等于负的Hamiltonian对 -marketreflections- ♂ (4395 bytes) () 04/19/2010 postreply 09:27:12

• 正则方程 相空间牛规律表征,拉方程，位形空间牛规律表征 -marketreflections- ♂ (350 bytes) () 04/19/2010 postreply 09:34:37

• 确定状态或者状态函数的变化的动力学定律为Lagrange方程，或者你也可以认为是Hamilton原理，它们只是同一原理的两种不同 -marketreflections- ♂ (15433 bytes) () 04/19/2010 postreply 09:49:22

• 伯努利(J．Bernoulli，1667～1748)将“活力守恒”当作莱布尼兹的“活力”原理的一个推论提出，他认为当活力消失后， -marketreflections- ♂ (4428 bytes) () 04/19/2010 postreply 09:54:34

• 拉格朗日(J．L．Lagranage，1736～1813)在《分析力学》一书中证明，在某些粒子系统中，每一个粒子相对于参照系的位 -marketreflections- ♂ (315 bytes) () 04/19/2010 postreply 09:57:24

• 笛卡尔的“运动量”是力对时间的积分:一个粒子体系在不受外力作用时，它们的总运动量保持不变；粒子相互碰撞产生的力通过它们的运动量的 -marketreflections- ♂ (1076 bytes) () 04/19/2010 postreply 09:59:50

• 莱布尼兹的“活力”是力对空间线度的积分,他所指的“活力”，是物体的质量与它的速度的平方之积，是一个标量；而笛卡尔的“运动量”是矢 -marketreflections- ♂ (1078 bytes) () 04/19/2010 postreply 10:01:22

• 拉格朗日量 -marketreflections- ♂ (90 bytes) () 04/19/2010 postreply 10:09:03

• •拉格朗日表述不固定于任何坐标系统。拉格朗日表述用的是广义坐标。它所涉及的物理量是动能与势能；这些物理量的值不会随广 -marketreflections- ♂ (384 bytes) () 04/19/2010 postreply 10:34:27

• 如果相互作用不是瞬时传播，而是以有限的速度传播，由于时间绝对性必然意味着矢量组合的通常的定律适用于所有的现象（速度、加速度等）， -marketreflections- ♂ (7747 bytes) () 04/20/2010 postreply 08:15:26

• 科大物理好图 势能函数值依赖于给定时刻粒子的位置这一点说明：任何一个粒子位置的改变都会马上对其他所有粒子产生影响，也就是说相互作 -marketreflections- ♂ (1148 bytes) () 09/04/2010 postreply 17:47:36

• 保守体系的位形，即在保守体系中各质点的相对位置发生变化时，其间的相互作用力作功，作功之和只与各质点相对位置有关。 -marketreflections- ♂ (445 bytes) () 09/04/2010 postreply 18:04:14

• 玻尔兹曼-吉布斯(Boltzmann-Gibbs）统计及其与热力学见的关系是理论物理中研究满足以下三个条件的问题的有力工具，三个 -marketreflections- ♂ (11293 bytes) () 09/04/2010 postreply 19:01:35

• “莫培督把‘作用量’定义为质量、速度和所通过的距离三者之积 [音乐快递] -marketreflections- ♂ (7565 bytes) () 09/05/2010 postreply 08:59:02

• the gap between the average implied volatility of VIX calls and -marketreflections- ♂ (3027 bytes) () 09/07/2010 postreply 14:37:52

• www.hussmanfunds.com:last week's advance appeared to be a simple -marketreflections- ♂ (1002 bytes) () 09/07/2010 postreply 17:27:51

• 依赖于速度的相互作用在Newton力学中是不可能的，而我们确实知道这样的作用在自然界时真实存在的（例如电磁场对带电粒子的作用，即 -marketreflections- ♂ (407 bytes) () 04/20/2010 postreply 08:16:28

• 运动方程是通过独立地变化每一个坐标从最小作用原理得到的，也就是说的运动方程就好像其它的坐标都是给定的（数学上这就是偏导数的含义所 -marketreflections- ♂ (232 bytes) () 04/20/2010 postreply 08:18:14

• 体系在外场中的运动由通常的具有动能减去势能形式的Lagrange函数描述，唯一不同的是这里的势能可能明显地依赖于时间[对于不稳定 -marketreflections- ♂ (293 bytes) () 04/20/2010 postreply 08:20:58

• 功能原理 即 : 『 合力作功 = 動能變化量,『 保守力作功 + 非保守力作功 = 動能變化量 』 -marketreflections- ♂ (17359 bytes) () 04/20/2010 postreply 08:47:51

• Classical_Mechanics ppt -marketreflections- ♂ (50 bytes) () 04/20/2010 postreply 08:23:26

• 位力定理: 势能平均的负值等于动能平均的两倍 -marketreflections- ♂ (4502 bytes) () 04/20/2010 postreply 09:14:13

• 势阱比起所有你能看到的质量所贡献的总和来的要深，你就可以断定存在暗物质。因为要产生更深的势阱（势能的负值更大）就需要有更多的质量 -marketreflections- ♂ (142 bytes) () 04/20/2010 postreply 09:18:03

• 核内还有复杂的相对运动,核内所有这些运动的角动量的总和就是核的自旋 -marketreflections- ♂ (736 bytes) () 04/24/2010 postreply 20:33:55

• 叶眺新- docin.com豆丁网 量子势阱图像 -marketreflections- ♂ (277 bytes) () 04/24/2010 postreply 18:59:52

• “"电子接近直线运动物质波"”google.cn -marketreflections- ♂ (3557 bytes) () 04/24/2010 postreply 20:54:50

• 能带理论的失败是因为,在这些固体氧化物里,电子体现的是粒子性.电子之间的相互作用不是波的形式,是粒子之间的相互作用,而且与位置相 -marketreflections- ♂ (3951 bytes) () 04/24/2010 postreply 20:39:24

• 德布罗意的物质波假设及电子衍射实验:衍射不明显，接近直线运动 -marketreflections- ♂ (293 bytes) () 04/24/2010 postreply 20:41:26

• 微观（量子力学）或高速：非保守力（场）成分大，比如牛顿粒子不可在分，没有自旋，性质固定，但量子有自选，”点中有场“，高速运动如电 -marketreflections- ♂ (524 bytes) () 04/24/2010 postreply 20:53:09

• 量子力学；微观领域牛顿力学，电子接近但不是直线运动，物质波，因为有非保守力作用，曲线，波； -marketreflections- ♂ (793 bytes) () 04/24/2010 postreply 22:01:51

• 经典力学中，物体的质量是不随运动状态改变的 -marketreflections- ♂ (12642 bytes) () 04/24/2010 postreply 22:54:18

• 匀速近直线的涨跌都是很厉害的，市场意见比较的运动 -marketreflections- ♂ (230 bytes) () 05/03/2010 postreply 08:11:44

• 能量有一天和质量成为独立的基本物理量，这个问题才能够讲清楚。太阳光是纯粹的能量(没有质量的能量，或熵为0的能量状态 -marketreflections- ♂ (2640 bytes) () 05/03/2010 postreply 08:29:32

• 选美，主体与客体相互作用，投资者大众的实践；假说的可证伪性，矛盾论 -marketreflections- ♂ (66 bytes) () 05/05/2010 postreply 08:00:41

• 牛质量是对惯性（静态保守场）的度量，恰巧与能量一致，因为都是在静态保守场； -marketreflections- ♂ (7207 bytes) () 05/05/2010 postreply 08:43:05

• m1和m2代表两个物体各自产生引力场和受引力场作用的本领，也叫做两物体各自的“引力质量”．r代表两物体间的距离，F是作用于两个物 -marketreflections- ♂ (8448 bytes) () 05/05/2010 postreply 09:00:37

• 圆周运动 :由于这些圆弧代表运动物体的速度，向心力就是这个速度的平方除以圆周半径 -marketreflections- ♂ (261 bytes) () 05/05/2010 postreply 08:54:54

• 纯保守场，有公理，一体问题，数学比较简单,有非保守力扰动，就没公理，靠数学唯象了 -marketreflections- ♂ (237 bytes) () 05/05/2010 postreply 09:05:01

• 爱：物理实体要和物理理论中的要素有对应，物理实体，波，没有牛爱的惯性和引力质量，所谓不定域，怎么对应？ -marketreflections- ♂ (188 bytes) () 05/05/2010 postreply 09:24:39

• 位力定理：平均动能等于位力。 -marketreflections- ♂ (5562 bytes) () 04/20/2010 postreply 09:19:41

• Classical_Mechanics ppt index I -marketreflections- ♂ (207 bytes) () 04/20/2010 postreply 09:29:48

• Classical_Mechanics ppt index II -marketreflections- ♂ (13961 bytes) () 04/20/2010 postreply 09:36:54

• 平均来说，物体的内部运动是趋于更加强烈还是逐渐变得缓和 -marketreflections- ♂ (76 bytes) () 04/20/2010 postreply 09:38:16

• 按照牛顿第二定律，力是动量对时间的变化率 特例下的动量守恒定律 -marketreflections- ♂ (891 bytes) () 04/20/2010 postreply 09:42:28

• 质心定理 -marketreflections- ♂ (216 bytes) () 04/20/2010 postreply 09:47:24

• 在那段小小的时间间隔中动量是不守恒的。为了表明这一点，我们说在这段时间内除粒子的动量mv外还有另一类动量存在，这就是电磁场的动量 -marketreflections- ♂ (678 bytes) () 04/20/2010 postreply 09:54:05

• 电磁场具有动量和能量 -marketreflections- ♂ (280 bytes) () 04/20/2010 postreply 09:56:41

• 光撞击一个物体时，它在每秒钟内传递了一定大小的动量；这相当于一个力 -marketreflections- ♂ (1918 bytes) () 04/20/2010 postreply 09:58:58

• 电的相互作用，而此不过是电的相对论效应，在我们的例子中，两个运动电荷之间的磁力与电力的比值大约是212vvc，也就是说，当速度远 -marketreflections- ♂ (255 bytes) () 04/20/2010 postreply 10:03:43

• 量子力学 粒子表现为粒子时，动量仍是mv􀁋，但是当粒子表现为波时，动量就用每厘米的波数来量度：波数越大，动量就 -marketreflections- ♂ (406 bytes) () 04/20/2010 postreply 10:05:14

• 物理好图：粒子表现为波时，动量就用每厘米的波数来量度：波数越大，动量就越大 -marketreflections- ♂ (241 bytes) () 11/06/2010 postreply 20:13:25

• 当速度远远小于光速时，这种对第三定律的偏离是非常之小的 -marketreflections- ♂ (14134 bytes) () 11/06/2010 postreply 20:33:01

• 王德奎 导读：《时间简史》 霍金说，量子力学的理论是基于一个全新的数学基础之上 -marketreflections- ♂ (6202 bytes) () 11/06/2010 postreply 21:04:06

• 庞加莱猜想是说：把一个封闭的三维空间能连续收缩到一个点的，等价于球面客体。这就包括了一部分宏观与微观世界，其奥妙是：闭曲线是一个 -marketreflections- ♂ (589 bytes) () 11/09/2010 postreply 17:39:38

• 当电子从基态(E0V0)向激发态E1某一振动能级跃迁时，由基态平衡位置向激发态作一垂线(所谓”垂直跃迁”)，交于某一振动能级的波 -marketreflections- ♂ (31602 bytes) () 11/06/2010 postreply 20:55:43

• 二阶导数 dv/dt = d²x/dt² ,平均概念，平均加速度,一阶导数是计算曲线上任意一点的切线,二阶导 -marketreflections- ♂ (2372 bytes) () 11/07/2010 postreply 07:30:03

• 物理好图 北京四中网校 -marketreflections- ♂ (51 bytes) () 11/07/2010 postreply 07:36:53

• g为自由落体的加速度——或者说在竖直的“坡”上的加速度,坡越陡，a越接近于g。或者也可以说，坡越平，a越接近于零——在水平面上球 -marketreflections- ♂ (221 bytes) () 11/07/2010 postreply 07:40:21

• 瞬时加速度（加速度）时，平均加速度的极限值，或称为速度对时间的一阶层数（位矢对时间的二阶导数）。 (图) -marketreflections- ♂ (256 bytes) () 11/07/2010 postreply 07:46:10

• 物理好图：http://staff.ustc.edu.cn/~phj/Classical_Mechanics/ -marketreflections- ♂ (50 bytes) () 11/07/2010 postreply 07:57:39

• 物理好图：http://staff.ustc.edu.cn/~phj/index.htm 理论力学 近代数学物理方法 -marketreflections- ♂ (87 bytes) () 11/07/2010 postreply 08:40:58

• 基本物理常数:既不随时间变化，也不随位置变化 -marketreflections- ♂ (3026 bytes) () 11/07/2010 postreply 15:45:30

• 陈方培 什么是时空流形, 牛顿理论肯定信号速度可以大到无限大，即没有限制。相对论则认为信号速度有个最高的限制 -marketreflections- ♂ (5797 bytes) () 11/07/2010 postreply 16:19:09

• 商与儒：加密技术将数字信号转成了模拟量 撒切尔 每次通信就是几个“嘘”声，每个“嘘声”不超过3秒 -marketreflections- ♂ (7602 bytes) () 11/08/2010 postreply 06:44:40

• 数学采用的是严格定义某公式或定理适用的区域，将系统离散化，把辨证矛盾隔离在“不适用、不规则、奇点……”等区域内而排除 -marketreflections- ♂ (10309 bytes) () 11/08/2010 postreply 08:00:45

• 量子力学中的第一个隐含是电荷的各向同性：实际电荷本质都是有结构性磁矩内的，这就决定了，单个质子的周围空间不论有无电子，本来就有极 -marketreflections- ♂ (469 bytes) () 11/08/2010 postreply 08:21:29

• google "分形规范场" 正态分布 对数正态分布 -marketreflections- ♂ (6026 bytes) () 11/08/2010 postreply 08:26:04

• 所谓白噪声，是一种随机信号，而随机信号根本谈不上频谱。白噪声的功率谱密度是一个常数。这是因为：白噪声的时域信号中任意两个不同时刻 -marketreflections- ♂ (8308 bytes) () 11/08/2010 postreply 08:36:47

• 脉冲噪声。 突发脉冲波形 脉冲很窄，所以其频谱很宽 -marketreflections- ♂ (6185 bytes) () 11/08/2010 postreply 08:46:29

• 脉冲噪声。 时间上无规则地突发的短促噪声 由于导体中组成传导电流的自由电子无规则的热运动而引起的 -marketreflections- ♂ (3068 bytes) () 11/08/2010 postreply 09:05:43

• 人类对客观世界的感知是有局限性的，人类有直接感受“光”的信息传感器，但是没有直接感受“电”的信息传感器，所以我们在主观上对“光” -marketreflections- ♂ (11132 bytes) () 11/08/2010 postreply 09:12:46

• “保守主义”基于传统。对传统保有一分尊重和敬畏，对于一个国家、民族、企业和个人来说都是一种必要的美德。置于历史长河之中，一个人的 -marketreflections- ♂ (4697 bytes) () 11/08/2010 postreply 16:33:53

• 正态分布的密度函数：关于μ对称，在μ处达到最大值，在正（负）无穷远处取值为0，在μ±σ处有拐点 -marketreflections- ♂ (990 bytes) () 11/08/2010 postreply 09:16:53

• 物理好图 瑞利分布是威伯分布特例 变量的n次方的代数平均值为固定值u,增长率分布，增长率保守场,广义集合具有随机性，它应当遵守最 -marketreflections- ♂ (2308 bytes) () 11/08/2010 postreply 09:26:12

• 物理好图 张学文 瑞利分布, 广义集合具有随机性，它应当遵守最 -marketreflections- ♂ (22 bytes) () 11/08/2010 postreply 09:28:55

• 物理好图 《通信原理》内容学习 -marketreflections- ♂ (88 bytes) () 11/08/2010 postreply 17:50:17

• 随机过程的全部实现构成的总体，即为随机过程的样函数空间,也称为随机过程。 -marketreflections- ♂ (76 bytes) () 11/08/2010 postreply 17:53:34

• 随机过程的数学期望和均方差 (图) -marketreflections- ♂ (94 bytes) () 11/08/2010 postreply 17:56:32

• 自相关函数和自协方差函数是用来衡量同一随机过程在任意两个时刻上的随机变量的相关程度 -marketreflections- ♂ (257 bytes) () 11/08/2010 postreply 17:58:05

• 卷积就是一种微元相乘累加的极限形式 -marketreflections- ♂ (1374 bytes) () 11/08/2010 postreply 20:13:28

• "我给你一个数学函数f，时间域无限的输入信号在f域有限的。时间域波形混乱的输入信号在f域是整齐的容易看清楚的。这样你就可以计算了 -marketreflections- ♂ (20152 bytes) () 11/08/2010 postreply 20:20:11

• 希尔伯特黄变换及其在地震资料分析处理中的应用_百度文库 -marketreflections- ♂ (210 bytes) () 11/09/2010 postreply 10:57:25

• 这里*表示卷积。时域测量与频域测量互相之间有唯一的对应关系。在这一个域进行测量，通过换算可求得另一个域的结果 -marketreflections- ♂ (1245 bytes) () 11/09/2010 postreply 10:58:56

• 希尔伯特变换本质上是一个理想的90°移相器：趋势项提取 "我给你一个数学函数f，时间域无限的输入信号在f域有限的。时间域波形混乱 -marketreflections- ♂ (1432 bytes) () 11/09/2010 postreply 12:39:41

• 希尔伯特变换 -marketreflections- ♂ (13075 bytes) () 11/09/2010 postreply 12:47:29

• 希尔伯波特变换,系统的网络函数 系统是因果系统 -marketreflections- ♂ (343 bytes) () 11/09/2010 postreply 12:52:29

• 随时自动适应要求变化的全程机械制造机械生产线的雏形 -marketreflections- ♂ (419 bytes) () 11/09/2010 postreply 12:55:58

• 利用希尔伯特(Hilbert)变换研究系统(网络函数)的约束特性 -marketreflections- ♂ (2693 bytes) () 11/09/2010 postreply 12:59:15

• 哥德尔：希尔伯特某一形式语言系统的无矛盾性绝对的证明不可能实现 -marketreflections- ♂ (264 bytes) () 11/09/2010 postreply 15:45:34

• 希尔伯特Hilbert的23个问题 -marketreflections- ♂ (12703 bytes) () 11/09/2010 postreply 15:49:14

• 哥德尔不完备定理的意义 哥德尔定理是一阶逻辑的定理 哥德尔的第一条不完备定理表明任何一个允许定义自然数的体系必定是不完全的：它包 -marketreflections- ♂ (650 bytes) () 11/09/2010 postreply 15:53:46

• 一阶逻辑 二阶逻辑 类型论 -marketreflections- ♂ (1369 bytes) () 11/09/2010 postreply 15:59:56

• 哥德尔：不相容原理中告诉我们：任何自洽性的公理体系中，只要包含初等算术的陈述，则必定存在一个数学命题，用这组公理不能在有限步数内 -marketreflections- ♂ (1202 bytes) () 11/09/2010 postreply 16:02:49

• 冯·诺伊曼无界自伴算子：有限維的譜定理, 必定存在著一個正交歸一基，可以表達自伴算子為一個實值的對角矩陣 (图) -marketreflections- ♂ (993 bytes) () 11/09/2010 postreply 16:08:14

• 把矩阵特征值的集合成为谱 -marketreflections- ♂ (2497 bytes) () 11/09/2010 postreply 16:19:28

• 量子力学中由平面波和束缚态所构成的希尔伯特空间 一维束缚态的一般性质（能级分立，无简并，基态无节点，能级随节点数增加） ... -marketreflections- ♂ (413 bytes) () 11/09/2010 postreply 16:14:59

• 物理好图：薛定谔波动方程 在束缚态问题中是一个指数衰减的函数 -marketreflections- ♂ (284 bytes) () 11/09/2010 postreply 16:31:55

• 德布罗意：包波 相速度 -marketreflections- ♂ (77327 bytes) () 11/09/2010 postreply 16:42:15

• 普朗克称呼量子（quantum）是阶梯改变的意思，玻尔原子论的能级和分裂态也是个意思 -marketreflections- ♂ (313 bytes) () 11/09/2010 postreply 16:46:20

• 粒子，但是它出现在一定空间，一定时间，一定动量区间的由概率描述，其概率分布图样表现成波动的外观。粒子沿经典的直线行走，是因为在当 -marketreflections- ♂ (1203 bytes) () 11/09/2010 postreply 16:49:41

• 数学上说，粒子由一个抽象的态来描述|phi>， 当我们需要讨论粒子的空间波函数的时候，作用左矢<x|phi> 当我们需要讨论动量 -marketreflections- ♂ (335 bytes) () 11/09/2010 postreply 16:51:13

• 最简单的系统就数单个自由粒子了，其波函数是平面谐振波，该波的群速速对应经典力学中的运动速度。波矢与经典的动量矢量对等（有普朗克常 -marketreflections- ♂ (238 bytes) () 11/09/2010 postreply 16:52:41

• 粒子固定在某一点 波束是无限集中的波包 在经典体系中，动量为零就是位置恒定。但在波动语系中，波动区域高度集中意味着波动能谱构成 -marketreflections- ♂ (401 bytes) () 11/09/2010 postreply 16:55:32

• 观测水表面波的时候，波的振幅对应量子力学的粒子的波函数振幅，但是波上每个质点的能量，对应量子力学观测量。你计算一下能量（平均振幅 -marketreflections- ♂ (1662 bytes) () 11/09/2010 postreply 17:01:21

• δ函数的波矢频谱是极其分散的，它是波矢在整个开区间（0，∞）内所有分波的叠加。也就是说，波函数集中于一点的粒子系统，必须有各种能 -marketreflections- ♂ (866 bytes) () 11/09/2010 postreply 17:05:35

• 自由粒子，动量表象中的波函数是delta(p-p0)。它的动量是完全确定的，而其位置是极不确定的。 -marketreflections- ♂ (964 bytes) () 11/09/2010 postreply 17:10:02

• 路径积分则表达了一种新的概率逻辑规则——费曼规则，以取代老的贝叶斯概率规则， -marketreflections- ♂ (80 bytes) () 11/09/2010 postreply 17:24:43

• 一个电子束不仅有大量粒子，而且还有一个由同样多的固有电磁场迭加起来的总电磁场，它是电子束的固有电磁场，其宏观表现就是“德布洛意波 -marketreflections- ♂ (44612 bytes) () 11/11/2010 postreply 19:47:23

• 在量子场论看来，时空中分布着各种各样的场，每一种场的最低能态是真空态，场的激发导致粒子的产生，场的退激发导致粒子湮灭。因此，波场 -marketreflections- ♂ (348 bytes) () 11/09/2010 postreply 17:29:05

• 位置不确定和静止不矛盾。位置不确定说的是你不知道它静止在什么地方，但是它是静止的。对于无数个粒子统计平均后，你会发现这些粒子均匀 -marketreflections- ♂ (827 bytes) () 11/09/2010 postreply 17:32:57

• 经典的时候，你不能找到这么一个动量非常精确的平面波，那么你也就可能找到一个位置不那么弥散的准静止粒子，同理，对于delta（x） -marketreflections- ♂ (387 bytes) () 11/09/2010 postreply 17:34:21

• 关于能量变化的问题，量子力学认为，最基本的是粒子态，当态不变的时候，能量也不变，能量的变化（态的变化）必然来自于外界的相互作用。 -marketreflections- ♂ (486 bytes) () 11/09/2010 postreply 19:37:51

• 林毅夫 当我们在研究问题时，发现了某些似乎是不合乎理性的现象时，不能简单地说是由于当事人不理性，而只是我们对当事人在做出决策时所 -marketreflections- ♂ (25854 bytes) () 11/09/2010 postreply 19:58:52

• 代数的普遍性在于，它将各种各样的相关的、不相关的事物放在一起比较，然后从这些个性的事物中提炼出共性的东西来，比如等价关系 -marketreflections- ♂ (11414 bytes) () 11/10/2010 postreply 06:56:57

• 关洪 把“自伴”推广到“极大对称”（前者是后者的一个特例），这即是POVM（正算子取值测度）理论 -marketreflections- ♂ (17290 bytes) () 11/10/2010 postreply 07:59:20

• 量子力学里必定要用厄米算符(准确地讲是自伴算符) 来描写动力学变量的真正原因是这种算符具有完备的本征函数组,可以用来作为任意态函 -marketreflections- ♂ (490 bytes) () 11/10/2010 postreply 08:06:18

• 用一个实数固然可以描写一个实数,但是用多个实数也可以描写一个实数. 一个复数无非是一组两个实数,用它去描写一个实数,完全是能够胜 -marketreflections- ♂ (460 bytes) () 11/10/2010 postreply 08:12:33

• 連結實數域中兩個真理的最短路徑是通過複數域 每個複數 都可以唯一地表成 1 及 i 的線性組合 -marketreflections- ♂ (3264 bytes) () 11/10/2010 postreply 19:50:19

• 李大仁：一度空間內除了實數外不可能有其他數，所以要擴充實數系，必須向二度空間發展。（關於複數對應於平面的發展過程，將在後面談到。 -marketreflections- ♂ (12415 bytes) () 11/11/2010 postreply 08:25:45

• 把＜x,y＞與點（x,y）看成一樣，規定＜1, 0＞=1，＜0,1＞=i。所以，每一有序實數對＜x,y＞可視為一複數，而表為1及 -marketreflections- ♂ (8375 bytes) () 11/11/2010 postreply 08:35:57

• 「光所遵循的路徑是最節省時間的路徑.」(而不是最短的路徑 !!) (图) -marketreflections- ♂ (1664 bytes) () 11/11/2010 postreply 08:51:57

• 剧情函数库:“Always a Bigger Fish”。比如剧中 Jake 第一次去森林探险，当他遇到一只雷兽，女科学家 Gr -marketreflections- ♂ (5948 bytes) () 11/11/2010 postreply 13:42:48

• 费曼,直线,指均匀空间,均匀介质里面直线传播的光程最短;光可以以任何路径运动，只不过这些路径需要相干叠加，其结果表现为最概然的一 -marketreflections- ♂ (7962 bytes) () 11/11/2010 postreply 09:07:09

• 一根绳子对应着时空的真空态，打上一个松松的结，代表着一个粒子产生。结可以沿绳子滑行，表示粒子波的运行。一对粒子的产生代表着两根相 -marketreflections- ♂ (320 bytes) () 11/10/2010 postreply 08:07:55

• 引力场中时间弹性 引力也会使钟变慢：一楼的钟就会走得比二楼的钟慢 -marketreflections- ♂ (28543 bytes) () 11/10/2010 postreply 08:28:49

• 光在引力场中的表观“慢化”。电磁辐射的频率减小，波长相应地增大，即所谓“红化”（红光在可见光谱中波长最长）。 -marketreflections- ♂ (641 bytes) () 11/10/2010 postreply 08:31:34

• 所有这些广义相对论实验都只涉及太阳系的引力场，而这个场是处处都很弱的，也是定常态的（即不随时间变化）。这个繁荣的实验引力时代激发 -marketreflections- ♂ (945 bytes) () 11/10/2010 postreply 08:34:18

• 所有物体都具有完全一样的相应引力荷。这只有在引力质量与惯性质量严格相等时才可能。这种相等性于是被接受为一条公理，称为等效原理 -marketreflections- ♂ (1477 bytes) () 11/10/2010 postreply 08:37:44

• 一个电场中的物体并不受到同样的加速，加速度与物体的电荷有关。准确地说，引力实际上不是一种作用于时空中的不同物体之间的力，而是时空 -marketreflections- ♂ (884 bytes) () 11/10/2010 postreply 08:47:55

• 物理学的自洽性要求一种相对性，即要求参考系中的物理规律能取相同的形式。在这个意义上，广义相对论可说是推翻了狭义相对论。狭义相对论 -marketreflections- ♂ (1040 bytes) () 11/10/2010 postreply 08:53:07

• 微分引力可以用时空“场地”的弯曲来表示。而且，由于引力总是吸引，这种弯曲就总是凹下而不是隆起 -marketreflections- ♂ (1415 bytes) () 11/10/2010 postreply 08:57:03

• 第二十二章　从物理探究的观点着空间和几何学 -marketreflections- ♂ (37690 bytes) () 11/10/2010 postreply 09:03:32

• 公路上凸起了一小块，只是空间曲率的一点小小不整齐，一个徒步慢行的人很难觉察到，但对一辆以120公里／小时的速度行驶的汽车来说却很 -marketreflections- ♂ (1384 bytes) () 11/10/2010 postreply 10:01:49

• 质量的两种不同表述：两个物体（一轻一重）会以相同的速度“下落”。然而重的物体受到的地球引力比轻的大。那么为什么它不会“落”得更快 -marketreflections- ♂ (1458 bytes) () 11/10/2010 postreply 10:06:56

• 均匀的引力场：两个物体在所有相同的引力场中的速度相同。不论是月亮的还是太阳的，它们以相同的比率被加速 -marketreflections- ♂ (911 bytes) () 11/10/2010 postreply 10:09:50

• 不可能用加速来冒充电力 经典力学的一个基本原理是：任何一个物体的运动都可看作是一个不受任何外力的自由运动（惯性运动）和一个偏离于 -marketreflections- ♂ (2477 bytes) () 11/10/2010 postreply 19:12:56

• 冯胜飞：如果引力是一种惯性力,产生引力的加速运动是宇宙的加速膨胀 -marketreflections- ♂ (3913 bytes) () 11/10/2010 postreply 19:24:56

• 天气（变化）的许多方面都显得完全违反物理规律,2 远程炮弹并非象他们在惯性系中那样沿直线运动 -marketreflections- ♂ (1406 bytes) () 11/10/2010 postreply 10:16:36

• 正负电子聚则成形几股能量(光线）散去,脉冲? -marketreflections- ♂ (531 bytes) () 11/10/2010 postreply 16:13:57

• 当准单色波列波包含许多频率位于w0±|Dw|/2之间、波数位于k0±|Dk|/2之间的单色波列时，其合振动的振幅构成一种波包。合 -marketreflections- ♂ (11606 bytes) () 11/10/2010 postreply 16:30:29