刘连寿 《理论物理基础教程》

《理论物理基础教程》
作　 者: 刘连寿
出 版 社: 高等教育出版社
ISBN : 704013099
原 价: ￥57
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理论物理基础教程-目录:

第一篇 低速宏观物体的运动 第一章 低速宏观运动的基本原理 §1.1.1 无约束质点的拉格朗日方程 §1.1.2 有约束情况下的拉格朗日方程 §1.1.3 最小作用量原理 §1.1.4 伽利略相对性原理 自由质点的拉格朗日函数 习题? 第二章 守恒律 §1.2.1 动量和能量 §1.2.2 守恒律与对称性的关系 §1.2.3 质点组的动量、能量与角动量 质心 ? 习题 第三章 有心力场中的运动 §1.3.1 二体问题 约化质量 §1.3.2 有心力场中运动的一般分析 §1.3.3 平方反比引力 开普勒问题 §1.3.4 碰撞与散射 习题 第四章 微振动 §1.4.1 无阻尼的微振动 §1.4.2 阻尼振动 共振 §1.4.3 多自由度的耦合振动 习题 第五章 刚体的运动 §1.5.1 刚体的角速度、角动量与转动能量 §1.5.2 刚体的运动方程 ? §1.5.3 非惯性系中的运动 习题 第六章 低速宏观运动规律的正则形式 §1.6.1 哈密顿方程? §1.6.2 守恒律 泊松括号 §1.6.3 正则变换 *§1.6.4 作为坐标和时间函数的作用量 哈密顿?雅可比方程 习题 第二篇 高速运动的规律 第一章 狭义相对论的实验基础和基本原理 §2.1.1 迈克耳孙－莫雷实验? §2.1.2 相对论的基本原理 ? 习题 第二章 相对论的时空理论? §2.2.1 间隔 相对论的时空结构 §2.2.2相对论的时空坐标变换公式 §2.2.3相对论的速度变换公式? §2.2.4 相对论的时空性质 *§2.2.5 相对论时空理论的若干应用 §2.2.6 四维协变量及方程的协变性 习题 第三章 高速粒子的运动规律 §2.3.1 相对论力学的基本方程 §2.3.2 高速运动粒子的守恒定律 §2.3.3 电磁场中的带电粒子 习题 第四章 电磁现象的基本规律 §2.4.1电磁规律的三维表述 §2.4.2 电磁场的边值关系 §2.4.3电磁场的守恒定律 §2.4.4电磁规律的四维表述 习题 第三篇 电磁场 第一章 静电场 §3.1.1 静电势 静电问题的唯一性定理 §3.1.2 分离变量法? §3.1.3 电象法 §3.1.4 格林函数法 §3.1.5 电多极矩法 §3.1.6 静电场的能量 电荷体系与外电场的相互作用 习题?? 第二章 静磁场 §3.2.1 矢势 静磁问题的唯一性定理 §3.2.2 磁标势? §3.2.3 磁多极子 §3.2.4 静磁场的能量　电流分布与静磁场的相互作用 §3.2.5 超导体的电磁性质 习题 第三章　电磁波的传播 §3.3.1 平面电磁波 §3.3.2 电磁波在介质分界面的反射与折射 §3.3.3 电磁波在导体中的传播 §3.3.4 谐振腔 §3.3.5 波导管 习题 第四篇 电荷体系与电磁场的相互作用 第一章 宏观电荷体系辐射的电磁场 §4.1.1 电磁势的场方程 推迟势 §4.1.2 电偶极辐射? 习题?? 第二章　运动带电粒子与电磁场的相互作用 §4.2.1 运动带电粒子的势和辐射的电磁场 §4.2.2 轫致辐射与同步辐射 §4.2.3 切连科夫辐射 §4.2.4 带电粒子的电磁场对粒子本身的反作用 §4.2.5 电磁波的散射、吸收和色散 习题 第五篇　微观粒子的运动规律 第一章　微观粒子状态的描述 §5.1.1　光的粒子性 §5.1.2粒子的波动性　波函数　 习题 第二章　力学量的算符 §5.2.1 测量结果的期望值　用算符表示力学量 §5.2.2 测量结果的概率分布　算符的本征值与本征函数 §5.2.3 力学量的完全组　算符的对易关系　 §5.2.4 不确定关系 习题? 第三章　运动方程和守恒律 §5.3.1 薛定谔方程 §5.3.2 力学量对时间导数的算符　量子泊松括号　正则量子化　 §5.3.3 对称性与守恒律 习题 第四章　量子力学的表述形式 §5.4.1 希尔伯特空间 §5.4.2 态矢量和算符 §5.4.3 表象和表象变换 §5.4.4 算符对易关系的确定 §5.4.5 谐振子的占有数表象 §5.4.6 角动量的矩阵表示 §5.4.7 薛定谔绘景和海森伯绘景 §5.4.8 用密度矩阵表示量子态 习题 第五章　多粒子系统　全同性原理 §5.5.1 全同性原理 §5.5.2 电子自旋波函数对粒子交换的对称性 习题 第六章　量子干涉现象 §5.6.1 路径积分量子化 *§5.6.2 双缝衍射 *§5.6.3 磁通量子 习题 第七章　高速微观粒子的运动 §5.7.1　建立高速微观粒子运动方程遇到的困难 §5.7.2　自由粒子的狄拉克方程 *§5.7.3 电子的内禀磁矩 习题 第六篇 微观粒子在外场中的运动 第一章 外场中的定态问题 §6.1.1 坐标表象中定态方程的严格解 §6.1.2 定态微扰方法 §6.1.3 氦原子 §6.1.4 变分法 *§6.1.5 耦合振子系统 量子力学的正则变换 习题 第二章 量子跃迁 §6.2.1 研究时间演化的微扰方法 相互作用绘景 §6.2.2 周期性外场引起的跃迁 §6.2.3 光的辐射和吸收 §6.2.4 不稳定系统的寿命和能级宽度 能量?时间不确定关系 习题 第三章 弹性散射 §6.3.1 散射问题的一般讨论 §6.3.2 玻恩近似 §6.3.3 分波法 习题 第七篇 宏观系统统计理论的基本原理 第一章 统计理论基础? §7.1.1 宏观系统及其分类 §7.1.2 系统状态的宏观描述 平衡态 状态方程 §7.1.3 系统状态的微观描述 统计规律性 §7.1.4 宏观量的统计性质 系综和系综平均 §7.1.5 密度函数和密度算符 经典和量子刘维尔定理 §7.1.6 微正则系综和微正则分布 习题? 第二章 统计热力学基础 §7.2.1 热力学第一定律 功和热量的微观解释 §7.2.2 热力学第二定律 熵 §7.2.3 温度 化学势和压强 热力学基本方程 §7.2.4 熵差的计算 §7.2.5 热力学势 麦克斯韦关系及它们的简单应用 §7.2.6 气体的节流和绝热膨胀 磁冷却 §7.2.7 最大功原理 平衡的稳定性条件 §7.2.8 单元双相系的平衡 相图 §7.2.9 一级相变和二级相变 §7.2.10 热力学第三定律 习题 第三章 统计系综 §7.3.1 正则系综和正则分布 §7.3.2 固体的顺磁性模型和固体比热的爱因斯坦模型 §7.3.3 巨正则分布系综和巨正则分布 §7.3.4 理想气体的三种分布 §7.3.5 三种系综的等价 其它系综 习题 第八篇 理想气体 第一章 玻尔兹曼气体 §8.1.1 由配分函数求热力学量 §8.1.2 双原子分子气体的热容量 §8.1.3 由玻尔兹曼分布求速度分布和空间分布 §8.1.4 能量均分定理 §8.1.5 稀薄实际气体的状态方程 习题 第二章 玻色气体和费米气体 §8.2.1 黑体幅射 光子统计 §8.2.2 晶格振动比热的德拜理论 声子统计 *§8.2.3 液态4He的性质和朗道的超流理论 §8.2.4 玻色-爱因斯坦凝聚 §8.2.5 金属中的自由电子气 习题 第九篇 涨落和临界现象的统计理论 第一章 涨落理论 §9.1.1 涨落的准热力学理论 §9.1.2 布朗运动 习题 第二章 临界现象 §9.2.1 临界指数和标度律 §9.2.2 二级相变的朗道－金兹堡理论 *§9.2.3 临界点邻域的涨落和关联 习题 第三章 临界现象的统计理论 §9.3.1 Ising模型 §9.3.2 标度理论 *§9.3.3 重整化群方法简介 习题 第十篇 非平衡统计基础 第一章 稀薄气体中的输运过程 §10.1.1 玻尔兹曼方程 §10.1.2 气体粘滞系数和金属电导率的计算 *§10.1.3 玻尔兹曼积分微分方程 *§10.1.4 H定理 习题 *第二章 BBGKY序列 §10.2.1 约化概率密度 BBGKY序列 §10.2.2 符拉索夫方程和玻尔兹曼方程的推导 附录 附录Ⅰ δ符号和δ函数 附录Ⅱ 矢量分析与张量计算初步 附录Ⅲ 概率的基础知识 附录Ⅳ 拉普拉斯方程的通解 附录Ⅴ 一些积分公式 附录Ⅵ 电磁量的国际单位制与高斯单位制 附录Ⅶ 物理常量与单位换算



理论物理基础教程-简介:

本书的目的是按照物质运动形式，从低速到高速、从宏观到微观、从单体到多体，对当前人们所认识到的理论物理的基本规律和基本方法作一个初步的系统介绍。 本书的第一篇是分析力学，第二、三、四篇是电动力学，五、六篇是量子力学，第七篇至第十篇是平衡和非平衡统计物理及统计热力学，全书是一个完整的整体，各部分之间相互渗透、相互呼应、相互引用，是一本完整的教材．在教师恰当的处理下，也可以选用其中一部分．书中一些打星号的内容，在教学时数不够的情况下可以略去，不致影响后续内容的学习．

所有跟帖： 

• 在任一时刻t，在给定位形空间中的一点r(t)，不能确定质点的运动。为了决定质点的运动，还必须知道这一时刻位矢的导数 ，而这 -marketreflections- ♂ (9648 bytes) () 04/22/2010 postreply 15:23:24

• 拉格朗日 把力学体系的运动方程从以力为基本概念的牛顿形式，引入了势和等势面的概念,改变为以能量为基本概念的分析力学形式 -marketreflections- ♂ (574 bytes) () 04/22/2010 postreply 15:57:34

• 在经典理论中，电磁场矢量的运动方程是Maxwell方程；在量子理论中，场矢量是作为算子来对待并受Maxwell方程支配。物理系统 -marketreflections- ♂ (3791 bytes) () 05/03/2010 postreply 11:54:42

• 氢原子的经典电磁辐射及稳定态 -marketreflections- ♂ (3575 bytes) () 05/03/2010 postreply 12:02:38

• 薛定谔方程 能量算符作用于某粒子的波动方程结果等于该粒子的能量与其波函数的积，简单的说就是粒子的运动状态函数由该粒子的动能和所处 -marketreflections- ♂ (1921 bytes) () 05/03/2010 postreply 12:09:40

• 牛顿粒子在某位置上的动量，动能是清楚确定的，对称地，基本粒子在某位置上的动量，动能是模糊不定的，是围绕本征动量与本征能量上下浮动 -marketreflections- ♂ (4048 bytes) () 10/23/2010 postreply 17:43:54

• 运动方程，都是时间演化规律的一般性反映，若要通过求解运动方程得到对某个具体问题的认识,要附加初始条件’,量子化条件具体表现为它必 -marketreflections- ♂ (21745 bytes) () 10/23/2010 postreply 17:54:02

• 单值，连续，可积，3不合格保守系统波函数图形 -marketreflections- ♂ (412 bytes) () 10/23/2010 postreply 18:03:10

• 索罗斯 均衡概念是非常有用的，它容许我们将注意力集中于最终的结果而不必考虑形成这一结果的过程 -marketreflections- ♂ (1732 bytes) () 10/24/2010 postreply 07:17:13

• 每一个系统都必需要对系统进行全面分析。任何系统的动力学都由一量子哈密顿算符，H，所描述。系统中有一量子数对应能量，即哈密顿算符的 -marketreflections- ♂ (9550 bytes) () 10/24/2010 postreply 07:39:16

• 基本粒子包含不少量子数，一般来说它们都是粒子本身的。但需要明白的是，基本粒子是粒子物理学上标准模型的量子态，所以这些粒子量子数间 -marketreflections- ♂ (244 bytes) () 10/24/2010 postreply 07:40:13

• 每一个量子数代表问题的一个对称性。这在场论中有着更大的用处，被用于识别时空及内对称 -marketreflections- ♂ (82 bytes) () 10/24/2010 postreply 07:41:58

• 一级微商也是连续函数 -marketreflections- ♂ (13374 bytes) () 10/24/2010 postreply 07:50:22

• 波函数及其一阶微商的连续性：势能函数 在其空间变量变化的全部范围内连续 -marketreflections- ♂ (11321 bytes) () 10/24/2010 postreply 07:58:18

• 我看狄拉克方程、薛定諤方程、與海森堡不確定原理 -marketreflections- ♂ (25171 bytes) () 10/24/2010 postreply 08:03:00

• 谈谈G20财长会议联合公报 -marketreflections- ♂ (60 bytes) () 10/24/2010 postreply 08:36:54

• 在牛顿的绝对空间、绝对时间以及伽利略的旧的相对性原理框架中，只有以无限速度运动的物体，在相对匀速运动的坐标系中才具有相同的速度， -marketreflections- ♂ (7116 bytes) () 10/24/2010 postreply 08:54:24

• 而电磁波是以有限速度传播的，在旧的相对论框架中，它的速度会因坐标系的选取而改变，这样他的方程只能在一个特定的坐标系中成立，这个坐 -marketreflections- ♂ (0 bytes) () 10/24/2010 postreply 08:55:29

• 引力场方程是二阶的，以时空为自变量，以度规为因变量的带有椭圆型约束的双曲型偏微分方程 -marketreflections- ♂ (506 bytes) () 10/24/2010 postreply 08:57:14

• 空间如果不存在物质，时空是平直的，用欧氏几何就足够了。比如在狭义相对论中应用的，就是四维伪欧几里得空间,一种运动 -marketreflections- ♂ (6153 bytes) () 10/24/2010 postreply 09:04:02

• 当空间存在物质时，物质与时空相互作用，使时空发生了弯曲,多种运动 -marketreflections- ♂ (61 bytes) () 10/24/2010 postreply 09:05:59

• 回所有参考系在描述自然定律时都是等效的。这与狭义相对性原理有很大区别。在不同参考系中，一切物理定律完全等价，没有任何描述上的区别 -marketreflections- ♂ (200 bytes) () 10/24/2010 postreply 09:06:59

• 第二个原理是光速不变原理：光速在任意参考系内都是不变的。它等效于在四维时空中光的时空点是不动的。当时空是平直的，在三维空间中光以 -marketreflections- ♂ (250 bytes) () 10/24/2010 postreply 09:08:43

• 第三个原理是最著名的等效原理,非惯性系与引力之间也建立了联系, pricing -marketreflections- ♂ (696 bytes) () 10/24/2010 postreply 09:10:22

• 爱因斯坦：狭义相对论不能解释惯性系的特殊、优越性问题 -marketreflections- ♂ (13636 bytes) () 10/24/2010 postreply 09:14:41

• 以惯性质量与引力质量相等这一事实出发：：“引力场同参照系相当的加速度在物理上完全等价。” -marketreflections- ♂ (716 bytes) () 10/24/2010 postreply 09:17:02

• “广义协变原理”的建立,把洛仑兹变换推广为非线性变换。爱因斯坦在谈到当时的认识情况时曾写道：“接受了等效原理所要求的非线性变换， -marketreflections- ♂ (1047 bytes) () 10/24/2010 postreply 09:19:20

• 实际的引力场并不是均匀的，当将等效原理加以推广时，人们只能将局部点的引力场等效于不变的加速度，而这个加速度的大小从一点到另一点却 -marketreflections- ♂ (340 bytes) () 10/24/2010 postreply 09:21:31

• 德西特 (Willem de Sitter) 在 1917 年提出爱因斯坦方程的另一个解时， 他小心地采用了使度规张量与时间无关 -marketreflections- ♂ (12415 bytes) () 10/24/2010 postreply 10:39:03

• 在麦克斯韦对场方程的表述中就只包含了最少的时空导数。 我们如今知道， 统治电动力学的方程包含有带任意阶时空导数的项， 但那些项就 -marketreflections- ♂ (888 bytes) () 10/24/2010 postreply 10:41:59

• 侯的《物》里说了一段话，使我顿悟微几的关键所在。 他告诉我们，微分几何的概念结论等等都是在一个原则下展开的： 所讨论的东西都要与 -marketreflections- ♂ (6594 bytes) () 10/24/2010 postreply 11:04:46

• 爱因斯坦的时空处于封闭空间中的观察者无论采用什么测量方法（可以想象成带电小球洛伦滋力的作用）都无法区分自己是处于引力场还是加速参 -marketreflections- ♂ (4604 bytes) () 10/24/2010 postreply 11:15:14

• Maxwell方程中含有源，反过来，源的方程（Dirac方程）中也含有电磁场，总之，电磁场与源所满足的两个方程是“你中有我，我中 -marketreflections- ♂ (204 bytes) () 10/24/2010 postreply 11:20:26

• 在有质量存在的空间中就不同了。以地球为例，重力场指向地心，因此不是均匀的。不同的局部惯性系之间有无法消除掉的相对加速度（亦即潮汐 -marketreflections- ♂ (9579 bytes) () 10/24/2010 postreply 11:25:06

• 广义相对论的发展表明，真正严格的惯性系只能是一些局部惯性系（爱因斯坦电梯）。现在各个点上的局部惯性系之间是可以有相对加速度的。那 -marketreflections- ♂ (9866 bytes) () 10/24/2010 postreply 15:49:18

• 科网每位实名博客是准粒子，不能也不该是牛顿粒子。我们相互关联，耦合在一起 -marketreflections- ♂ (1254 bytes) () 10/24/2010 postreply 15:51:51

• 相对论的重力场方程序就相当于描述电磁场如何于时空中变化的麦克斯威尔方程 -marketreflections- ♂ (425 bytes) () 10/24/2010 postreply 11:27:10

• 爱因斯坦的相对论首次提出了时空的概念，它认为时间和空间各自都不是绝对的，而绝对的是一个它们的整体——时空，在时空中运动的观者可以 -marketreflections- ♂ (8203 bytes) () 10/24/2010 postreply 11:30:15

• 爱因斯坦在谈到当时的认识情况时曾写道：“接受了等效原理所要求的非线性变换，对于坐标的简单的物理解释无可避免是致命的——那就是说， -marketreflections- ♂ (1491 bytes) () 10/24/2010 postreply 16:21:05

• “度规”就是决定空间的一切度量性质（内禀）的量。广相的问题就是找出物质分布时空间的度规; 度规，是给定坐标的选择后，由坐标系性质 -marketreflections- ♂ (2668 bytes) () 10/24/2010 postreply 16:39:09

• 度规张量有10个独立的分量。当弱场近似时其中某个分量恰恰是牛顿的引力势。这意味着度规张量既决定空间又对应引力势，根据牛顿引力势满 -marketreflections- ♂ (270 bytes) () 10/24/2010 postreply 16:43:04

• 研究广义相对论所需数学工具贴子汇总 -marketreflections- ♂ (37 bytes) () 10/24/2010 postreply 16:46:12

• 在宇宙膨胀时暗能量的密度没有随时间而快速变化， 如果它果真与时间无关， 那它就正好是宇宙学常数所预期的效应。 无论这方面的结果如 -marketreflections- ♂ (318 bytes) () 10/24/2010 postreply 10:44:18

• 物理好图 量子力學是由投影的方式進行左向量 與右向量的內積 結果去估算機率, 所以你要說他錯也無不可, 但她還是基礎穩固站的住腳 -marketreflections- ♂ (16997 bytes) () 10/23/2010 postreply 18:07:49

• 由其數學特性, 其解無限多組解. 由邊界條件可以把解的形式固定下來. 稱為特徵(本证)函數. -marketreflections- ♂ (158 bytes) () 10/23/2010 postreply 18:12:33

• 态函数及其演化方程 测不准原理,能量本证态界定“后”，平面波已经在全空间料 -marketreflections- ♂ (412 bytes) () 10/23/2010 postreply 18:20:30

• google "能量算符作用于波动方程结果等于该粒子的能量与其波函数积内积外积" -marketreflections- ♂ (4505 bytes) () 10/23/2010 postreply 18:22:04

• "粒子运动状态函数动能所处势场" -marketreflections- ♂ (4266 bytes) () 05/03/2010 postreply 12:17:39

• 形象的说,算子是操作,泛函是被操作的对象. -marketreflections- ♂ (272 bytes) () 05/03/2010 postreply 14:51:25

• 由于映射的对象可以是任何事物，为了便于研究映射的性质以及数学表达，我们首先需要对映射的对象进行“量化”，取定一组“基”，确定事物 -marketreflections- ♂ (2551 bytes) () 05/03/2010 postreply 15:09:05

• 映射推广了函数的概念，使得自变量不再仅仅局限于一个数，也不再局限于一维，任何事物都可以拿来作映射，维数可以是任意维，传统的函数图 -marketreflections- ♂ (229 bytes) () 05/03/2010 postreply 15:09:56

• 范数是把一个事物映射到非负实数，且满足非负性、齐次性、三角不等式，符合以上定义的都可以称之为范数 -marketreflections- ♂ (288 bytes) () 05/03/2010 postreply 15:12:49

• 型算子,收敛速度,收敛性质,收敛定理,迭代,二阶光滑模,向量范数,向量表示,收敛极限,若干问题,论文,矩阵范数,保单调性,正方形 -marketreflections- ♂ (160 bytes) () 05/03/2010 postreply 15:18:12

• 黄鹏辉 克莱因-戈登方程和狄拉克方程的背景知识 -marketreflections- ♂ (16131 bytes) () 05/04/2010 postreply 08:17:11

• 物理学史背景知识, wiki -marketreflections- ♂ (66 bytes) () 05/04/2010 postreply 08:54:39

• 克莱因-戈登方程是基于二次能量动量关系，而薛定谔方程基于一次能量动量关系 -marketreflections- ♂ (15835 bytes) () 05/04/2010 postreply 14:02:41

• 在K点附近，能量线性地依赖于波数，非常像相对论粒子;在低能区，电子可以用狄拉克方程来描述 -marketreflections- ♂ (7479 bytes) () 05/05/2010 postreply 04:14:18

• 回转系统的模态分析 -marketreflections- ♂ (3839 bytes) () 05/04/2010 postreply 14:09:11

• 模态分析微分几何矩阵 -marketreflections- ♂ (529 bytes) () 05/04/2010 postreply 14:21:48

• 典弹性理论和微分几何、矩阵方法等数学理论,基于空间自然坐标系和随体坐标系,通过求解应变与位移之间关系的微分方程,得到了一种能完全 -marketreflections- ♂ (229 bytes) () 05/04/2010 postreply 14:25:49

• 光波是矢量波（电磁波）电场分量、磁场分量、波的传播方向即波矢 (图) -marketreflections- ♂ (7049 bytes) () 05/04/2010 postreply 17:02:51

• 定态光波的频率都是相等的,可以不写在表达式中。定态部分即与时间无关部分为 ,即为复振幅。 -marketreflections- ♂ (243 bytes) () 05/16/2010 postreply 16:48:07

• 复振幅的引入,会使很多计算简化。例如波的迭加和微积分运算。 -marketreflections- ♂ (496 bytes) () 05/17/2010 postreply 09:04:13

• 对于一个量子力学体系，可以用坐标和时间变量的函数来描述，它包括体系的全部信息。这一函数称为波函数或态函数，简称态。 -marketreflections- ♂ (514 bytes) () 05/17/2010 postreply 09:14:27

• 空间频率与某一物理量在空间区域内所具有的周期性分布有关 -marketreflections- ♂ (849 bytes) () 05/17/2010 postreply 09:19:49

• 阿贝成像原理: 物是一系列不同空间频率的集合 -marketreflections- ♂ (539 bytes) () 05/17/2010 postreply 09:35:44

• 一维、二维和三维光子晶体中的  k的关系或者能带图:波矢k平行于二维周期平面 -marketreflections- ♂ (751 bytes) () 05/17/2010 postreply 09:58:12

• 原子置放到雷射光,形成的週期位能中，即可排列形成光晶格 -marketreflections- ♂ (14024 bytes) () 05/17/2010 postreply 10:03:44

• 會出現一些因為內部自由度而產生的額外振盪行為 -marketreflections- ♂ (172 bytes) () 05/17/2010 postreply 10:27:08

• 我們可以利用一道雷射光和其反射光來產生單一方向的周期性位能，配合垂直於（一維）方向的束縛，即可形成一維光晶格 -marketreflections- ♂ (372 bytes) () 05/17/2010 postreply 10:30:13

• 此時原子團本身的物理行為 [例如集體共振模 (collective modes)]就要考慮到。簡單來說，在這樣的系統下，聲子模不 -marketreflections- ♂ (815 bytes) () 05/17/2010 postreply 10:33:17

• 黄鹏辉 定态光波的频率都是相等的,可以不写在表达式中。定态部分即与时间无关部分为 ,即为复振幅。 -marketreflections- ♂ (525 bytes) () 05/17/2010 postreply 12:23:01

• 磁场所在平面为X平面，那么电场所在平面就是Y平面，而传播方向就是Z轴:永远只能在Z轴上看到光子 (图) -marketreflections- ♂ (11218 bytes) () 05/17/2010 postreply 12:50:59

• 分数维度的理论，认为真实世界的空间，是连续结构系统，而不是离散的整数维的三维结构 -marketreflections- ♂ (3263 bytes) () 05/18/2010 postreply 13:48:08

• 连续维度的三维空间，当我们在迷宫里的时候，实际上是处在相当于2.0…01维的状态；当我们在山顶上的时候，相当于处在2.9…99维 -marketreflections- ♂ (3368 bytes) () 05/18/2010 postreply 13:51:38

• 我们在走迷宫时不用动脑筋，只要用一只手（譬如右手），摸着一边（右边）的墙壁，确保行进中该面墙壁是始终连续的，我们就一定能在不走任 -marketreflections- ♂ (56 bytes) () 05/19/2010 postreply 13:05:30

• 所谓可构造性是指能具体地给出某一对象或者能给出某一对象的计算方法 -marketreflections- ♂ (21235 bytes) () 05/19/2010 postreply 13:15:27

• 函数的连续性与可微性的关系是古典分析中的重要课题 -marketreflections- ♂ (232 bytes) () 05/19/2010 postreply 13:20:16

• 数学分支巡礼 > 高等代数 数运算是有限次的，而且缺乏连续性的概念 -marketreflections- ♂ (6714 bytes) () 05/19/2010 postreply 13:24:25

• 代数学研究的对象 关于数的基本运算定律，有时不再保持有效。因此代数学的内容可以概括为研究带有运算的一些集合，在数学中把这样的一些 -marketreflections- ♂ (266 bytes) () 05/19/2010 postreply 13:26:02

• 代数运算是有限次的,高次方程的本质是高维空间，非保守力（场）了 -marketreflections- ♂ (106 bytes) () 05/19/2010 postreply 13:28:37

• "数学中连续的重要性",保守力（场）的计算逻辑，线性数学 -marketreflections- ♂ (675 bytes) () 05/19/2010 postreply 13:40:25

• MIT一牛人对数学在机器学习中的作用给的评述 -marketreflections- ♂ (6081 bytes) () 05/19/2010 postreply 13:51:44

• "MIT牛人解说数学体系" google.cn -marketreflections- ♂ (2757 bytes) () 05/19/2010 postreply 13:59:48

• "什么是人民内部矛盾呢？就是用人民币可以解决的问题" -marketreflections- ♂ (2367 bytes) () 05/19/2010 postreply 14:27:37

• economist 于建嵘 刘煜辉 -marketreflections- ♂ (0 bytes) () 05/19/2010 postreply 14:41:24

• economist 于建嵘 刘煜辉 谢国忠 -marketreflections- ♂ (26 bytes) () 05/23/2010 postreply 06:57:55

• economist 于建嵘 刘煜辉 谢国忠 何新 -marketreflections- ♂ (9 bytes) () 05/23/2010 postreply 07:06:37

• economist 于建嵘 刘煜辉 谢国忠 何新 MRandson -marketreflections- ♂ (52 bytes) () 06/06/2010 postreply 11:46:46

• economist 于建嵘 刘煜辉 谢国忠 何新 MRandson 郎咸平 -marketreflections- ♂ (2525 bytes) () 06/06/2010 postreply 13:59:41

• economist 郎咸平 十几个助理连续三个月研究美国跟欧盟央行及黄金期货交易所有交易报告 -marketreflections- ♂ (10450 bytes) () 07/18/2010 postreply 07:39:22