www.valueinvestorwatch.com

http://www.valueinvestorwatch.com/Investor.aspx?id=736

http://www.valueinvestorwatch.com/Investor.aspx?id=736

所有跟帖： 

• www.rocketfinancial.com go like rocket -marketreflections- ♂ (41 bytes) () 05/07/2010 postreply 15:28:40

• alda -marketreflections- ♂ (54 bytes) () 05/07/2010 postreply 15:53:22

• smallcap2 AEY -marketreflections- ♂ (1055 bytes) () 05/11/2010 postreply 10:06:39

• greatwall_jj cmm -marketreflections- ♂ (151 bytes) () 05/11/2010 postreply 10:29:52

• NED, LTON, CMM, NCTY.. -marketreflections- ♂ (0 bytes) () 05/11/2010 postreply 10:35:25

• Astrotech Corporation(NasdaqCM: ASTC) -marketreflections- ♂ (37 bytes) () 05/11/2010 postreply 10:42:22

• 12 criteria to select a stock -marketreflections- ♂ (4867 bytes) () 05/11/2010 postreply 13:37:51

• 薛氏方程实际上由一维波动方程猜测出来的，充其量可以在平面波上可以解释某些个别现象。 -marketreflections- ♂ (977 bytes) () 05/12/2010 postreply 15:42:36

• 周鲁的博客 哈密顿原理 -marketreflections- ♂ (2405 bytes) () 05/13/2010 postreply 17:23:02

• 夏曰鼎 经典力学区别不了矢量方向的差别与本质的差别 -marketreflections- ♂ (697 bytes) () 05/13/2010 postreply 17:36:41

• 天体由近日点向远日点的运动过程，速度矢量与引力矢量的夹角α为钝角,减速度过程、是力程增大、力位移为正、是位能增大、动能减小的过程 -marketreflections- ♂ (2936 bytes) () 05/15/2010 postreply 07:48:53

• 数理逻辑判断只有两个值:因为是平面，两个维度，两个判断 -marketreflections- ♂ (171 bytes) () 05/15/2010 postreply 08:00:18

• 开端阶段、中介阶段和终结阶段,黑格尔的辩证思维运动是圆圈运动 -marketreflections- ♂ (12418 bytes) () 05/16/2010 postreply 06:36:22

• 必须在每个环节那里都作逗留，因为每个环节自身就是一个完整的个体形态 -marketreflections- ♂ (15548 bytes) () 05/16/2010 postreply 06:49:52

• 分析的过程就是在思维中对这一有机整体根据它自身的性质分离出与整体密切联系的各个抽象因素。分析得出的各个因素并不是在同一平面上静止 -marketreflections- ♂ (12283 bytes) () 05/16/2010 postreply 06:53:54

• 逻辑分析的材料是对象的在空间上同时并存的现实存在，它提供的是对象系统的现实结构及其功能。因此概念的次序不是以它反映的现象在历史上 -marketreflections- ♂ (13197 bytes) () 05/16/2010 postreply 07:18:02

• 一维单色平面光波场. 1．光波近似作为标量波处理，沿z方向传播的一维平面简谐波的波函数 -marketreflections- ♂ (360 bytes) () 05/17/2010 postreply 08:04:52

• 语域有一个显著的特点，那就是多维性，即具有反映交际行为系统的多维矩阵形式。语言学家们提出了不只一种语域多维模型，被广泛使用的是英 -marketreflections- ♂ (9165 bytes) () 05/17/2010 postreply 08:12:06

• 平面直角坐标系中的伸缩变换的本质 -marketreflections- ♂ (837 bytes) () 05/17/2010 postreply 12:27:00

• 数学本质是刚体变换 这种变换不改变物体的任何两点之间的距离 -marketreflections- ♂ (6907 bytes) () 05/17/2010 postreply 12:30:03

• 圆的本质“平面内到定点距离相等的点的集合” -marketreflections- ♂ (16 bytes) () 05/17/2010 postreply 12:31:17

• 瞄述场随空间的变化,对于标量场我们可以用场分别对 的偏导组成的矢量来瞄述空间中一点与周围点的关系，我们称之为梯度 -marketreflections- ♂ (3434 bytes) () 05/21/2010 postreply 08:37:59

• 电磁场与电磁波《谢处方版》Chapter1 -marketreflections- ♂ (57 bytes) () 05/21/2010 postreply 08:48:07

• 矢量场(Vector Field)文档信息 -marketreflections- ♂ (36 bytes) () 05/21/2010 postreply 09:57:04

• 吴中祥的博客 时空可变系多线矢世界 《相对论》的本质特性 -marketreflections- ♂ (215 bytes) () 05/21/2010 postreply 10:07:37

• 哈密顿-雅可比方程在辨明保守物理量 HJE 是一个偏微分方程，每个变量对应于一个坐标，而哈密顿方程是一个一阶线性方程组，每两个方 -marketreflections- ♂ (11106 bytes) () 05/21/2010 postreply 12:51:07

• 鲍得海 各种不同物理模型其实就是去构造各种不同类型的哈氏量 -marketreflections- ♂ (6101 bytes) () 05/21/2010 postreply 13:01:22

• 不同的物理模型，即使对称性不同其哈密顿也可能会具有相同的代数结构 -marketreflections- ♂ (214 bytes) () 05/21/2010 postreply 13:07:12

• 所谓哈密顿量的对角化就是解一个本征值问题(在线性代数中就是特征值和特征向量)。你对角化哈密顿量的过程就是一个找能量本征值的过程（ -marketreflections- ♂ (972 bytes) () 05/21/2010 postreply 13:09:44

• 清华量子力学论坛 选择能量作为基本的力学量来描述体系势在必行,其他力学量的时间演化，与它们在时间平移下的行为有关，在算符下体现为 -marketreflections- ♂ (2959 bytes) () 05/21/2010 postreply 13:20:27

• 因为在均值确定后，如果知道了其中n-1个数的值，第n个数的值也就确定了。这里，均值就相当于一个限制条件，由于加了这个限制条件，估 -marketreflections- ♂ (8963 bytes) () 05/21/2010 postreply 14:24:31

• 在矢量力学中，约束的存在体现于作用于系统的约束力。约束力引入额外的未知量，通常使问题变得更为复杂。但若能选取适当的s 个完全满 -marketreflections- ♂ (414 bytes) () 05/21/2010 postreply 14:29:19

• 广义坐标 方程中不出现约束反力，因而在建立体系的方程时，只需分析已知的主动力 -marketreflections- ♂ (431 bytes) () 05/21/2010 postreply 14:41:04

• 力学史:本质是场的概念，虚位移在欧空间虚，在相空间，高维空间就不虚了，最小力量，杠杆原理等，都是相空间，高维空间里的巧夺天工，天 -marketreflections- ♂ (1440 bytes) () 05/21/2010 postreply 15:18:23

• 理想约束的质点系，其平衡条件是：作用于质点系的主动力在任何虚位移中所作的虚功的和等于零 -marketreflections- ♂ (3460 bytes) () 05/21/2010 postreply 14:56:08

• 虚位移原理, 涨鬼或跌鬼，轮流整投资人 -marketreflections- ♂ (62 bytes) () 05/21/2010 postreply 14:59:35

• "传统意义上的空间──康德所说的空间──是经历的先天条件：没有空间就不可能有在其中的经历。可是虚拟空间不同，它不是经历的条件，它 -marketreflections- ♂ (413 bytes) () 05/21/2010 postreply 15:11:33

• 现代物理 根据物理学理论的一些已经过实验检验的基本要求（例如对称性等）和来自相关实验事实的启示，构造出 L－函数，然后由Hami -marketreflections- ♂ (21478 bytes) () 05/21/2010 postreply 15:26:27

• 泛函与微分算子的引入增加了未知量的个数，以及求解的繁琐程度，为求解带来了极大的不便。但是利用哈密顿体系，通过一个了勒郎德变换，可 -marketreflections- ♂ (1424 bytes) () 05/21/2010 postreply 15:34:06

• 清华 牛顿方程本身是一个矢量方程，F和a都是矢量，因此我们最好建立一个坐标系在每一点提供一组线性无关的基矢量将牛顿方程投影在这 -marketreflections- ♂ (10628 bytes) () 05/21/2010 postreply 15:56:08

• 固定于参考系的直角坐标系并不是最适合描述问题的坐标系，因此我们需要考虑牛顿方程在不同坐标系之间的变换 (图) -marketreflections- ♂ (1151 bytes) () 05/21/2010 postreply 16:00:16

• 哈密顿放弃了在坐标（位形）空间中用坐标和速度（q和dq/dt）描述系统的做法，转而将坐标和动量（q和p）看成是独立的变量来描述系 -marketreflections- ♂ (130 bytes) () 05/21/2010 postreply 16:01:27

• 即把每个物体的三个位置坐标，三个动量坐标都看做维数，这样一个物体就有了6个坐标，维数也就是6。n个物体的维数就是6n,n个物体组 -marketreflections- ♂ (2980 bytes) () 05/21/2010 postreply 20:07:09

• "对保守体系，H=T+V （动能与势能之和） " -marketreflections- ♂ (308 bytes) () 05/21/2010 postreply 20:12:43

• 完整约束下保守系的拉格朗日方程，并举例应用 -marketreflections- ♂ (371 bytes) () 05/22/2010 postreply 07:08:31

• 哈密顿系统、天上的混沌和量子世界的混沌 -marketreflections- ♂ (3203 bytes) () 05/21/2010 postreply 20:28:18

• 在量子力学中，微粒可能具有的每一位置，都是所有位置的集合中的一种交换组合，其权重为复数。于是，我们得到了一个关于位置的复函数，即 -marketreflections- ♂ (3402 bytes) () 05/21/2010 postreply 20:31:34

• 若A(x)为系统的哈密顿量, 则平均每个粒子的能量hEi为: -marketreflections- ♂ (269 bytes) () 05/21/2010 postreply 20:34:07

• 得到系统的哈密顿量是非常重要的,这点在经典物理和量子物理中都是. ... 其实在本质上是一致的, -marketreflections- ♂ (286 bytes) () 05/21/2010 postreply 20:39:23

• H（p，q），哈密顿量是具有n个自由度的保守系统中的总能量：这里的变分号δ表示，t是一个独立变量，并且所有的变化路径像实际路径一 -marketreflections- ♂ (248 bytes) () 05/21/2010 postreply 20:44:52

• 天涯在线书库 从基本粒子到恒星和活的有机体，都是用平衡态的相变和对称破缺来建模的 -marketreflections- ♂ (83262 bytes) () 05/22/2010 postreply 07:39:14

• [德]克劳斯.迈因策尔 复杂性中的思维 -marketreflections- ♂ (1136 bytes) () 05/22/2010 postreply 07:42:03

• 在线阅读 >> 《大学物理学（国家“十一五规划教材”）》 >> 第5章 相对论 >> 5.5 广义相对论 -marketreflections- ♂ (167 bytes) () 05/22/2010 postreply 20:17:20

• 遍历理论 系统的一个状态在相空间中有一个代表点p=(p,q)，系统的运动就对应于点 p在相空间中的运动。如果系统是保守的，其总能 -marketreflections- ♂ (3181 bytes) () 05/21/2010 postreply 20:47:46

• 广义相对论 局部小区域对平直时空结构的偏离并不会影响宇宙整体时空的平直结构 -marketreflections- ♂ (432 bytes) () 05/22/2010 postreply 20:20:10

• _相对论_宇宙与时空_连载_爱因斯坦与广义相对论_上_ -marketreflections- ♂ (114 bytes) () 05/22/2010 postreply 20:24:57

• 广义相对论时空曲率无限大，有奇点，有运动 时空曲率=能量动量（49）. 物质的能量动量可写成二阶张量。时空曲率可写成 -marketreflections- ♂ (1176 bytes) () 05/22/2010 postreply 20:31:03

• 虽然真空涨落的平均值为零，表观上看不出空间中各点有电磁场存在，但真空涨落的均方值并不为零。于是，经典电动力学中的真空 -marketreflections- ♂ (6113 bytes) () 05/22/2010 postreply 21:03:05

• 豆瓣: 高阶微扰均为哈密顿的高阶项，量子态仍是线性叠加的。再微扰，无非计算的基变了，哈密顿对角化后的形状变了，态仍是线性叠加的 -marketreflections- ♂ (14496 bytes) () 05/23/2010 postreply 07:36:06

• 手征等效性。事物的运动，观察者处在其中和处在之外的判断是不相同的。光速的等效性使各种观察坐标之间的换算获得等效 -marketreflections- ♂ (14256 bytes) () 05/23/2010 postreply 17:00:21

• 五维变换矩阵: 迄今不知何意?! -marketreflections- ♂ (659 bytes) () 05/23/2010 postreply 17:02:17

• 不同表象间的变换，由对易关系可分两类看，对易的-数学上看就是存在一一对映的映射；不对易的-数学上看就是存在类似FT的变换 -marketreflections- ♂ (1152 bytes) () 05/23/2010 postreply 17:11:00

• 代数学中, 许多概念或方法都是用映射来定义或讨论的 -marketreflections- ♂ (322 bytes) () 05/23/2010 postreply 17:15:23

• “"x是在位形空间动量在动量空间测量":仅由广义坐标 形成的空间叫位形空间；. 由 这一对共轭变量形成的空间叫相空间 ... 要 -marketreflections- ♂ (3697 bytes) () 05/23/2010 postreply 17:21:57

• 必须先计算哈密尔顿量，用共轭动量来表达每个广义坐标 -marketreflections- ♂ (421 bytes) () 05/24/2010 postreply 08:22:02

• 作用量 一个动力物理系统内在的演化趋向 用作用量来分析物理系统的运动，所得到的答案是相同的。我们只需要设定系统在两个点的状态，初 -marketreflections- ♂ (6102 bytes) () 05/24/2010 postreply 08:30:12

• 利用力学系统的拉格朗日函数，构造了一个称为作用量的函数，并证明在相同的时间、相同的始末位置和相同的约束条件下，在所有可能的运动中 -marketreflections- ♂ (5693 bytes) () 05/25/2010 postreply 16:29:49

• 作用量泛函 平稳。这意味着，对于正确运动的任意微扰 ，一次变分 必须等于零 -marketreflections- ♂ (63737 bytes) () 05/25/2010 postreply 16:40:09

• " 作用量 一个动力物理系统内在的演化趋向" -marketreflections- ♂ (4147 bytes) () 05/25/2010 postreply 16:43:47

• 三维相空间里的一种双螺旋:相轨迹决不会自身相交，也不会越出某边界．系统的状态永远不会重复，洛仑茨把这种相轨道称为“确定性的非周期 -marketreflections- ♂ (13028 bytes) () 05/25/2010 postreply 16:51:11

• 作用量 一个动力物理系统内在的演化趋向 用用相空间描述，相变 -marketreflections- ♂ (4021 bytes) () 05/25/2010 postreply 16:52:54

• 矩阵力学的基本假定 个物理系统的哈密顿函数 是广义坐标矩阵 及其共轭动量矩阵 的函数。 -marketreflections- ♂ (404 bytes) () 05/24/2010 postreply 08:33:54

• 位形空间广义坐标与动量（相）空间共轭矩阵，动量场与物质场相联系, 薛函数还是位形空间的 -marketreflections- ♂ (169 bytes) () 05/25/2010 postreply 16:01:40

• vλ=c v等于1时，λ等于c，这就是说坐标有3×10的10次方cm的误差 -marketreflections- ♂ (3869 bytes) () 05/26/2010 postreply 06:00:09

• vλ=c v等于1时，λ等于c, picture -marketreflections- ♂ (57 bytes) () 05/26/2010 postreply 06:09:06

• 媒质中的光速v=c/n 能量为h即频率v为1的“光子”的脉动范围达3×10的10次方cm -marketreflections- ♂ (74 bytes) () 05/26/2010 postreply 06:21:16

• 类似地股市一个局部也是光的大范围，必须通过分析力学的方法，把系统定性定量，FA， TA； -marketreflections- ♂ (165 bytes) () 05/26/2010 postreply 11:30:39

• http://202.114.36.12/fxlx/Mechanics/ -marketreflections- ♂ (1479 bytes) () 05/24/2010 postreply 08:48:13

• 第2章多体系统动力学基本理论 -marketreflections- ♂ (57 bytes) () 05/24/2010 postreply 08:55:30

• 相空间的“正则共轭坐标”不仅刻划质点的位置，而且刻划质点的运动状态。这样，以广义坐标为未知函数的拉格朗日方程就代之以以正则共轭坐 -marketreflections- ♂ (318 bytes) () 05/24/2010 postreply 08:58:47

• 变分原理 在所有满足一定条件的物质运动状态中，真实的运动状态应对某物理量取极值，以使对应体系的作用量满足定量因果原理 -marketreflections- ♂ (547 bytes) () 05/24/2010 postreply 09:02:45

• 非对称分量被作为“不稳定性的起因”而忽略不计，并且以牛顿力学的作用力大小等于反作用力而为对称性提供理论解释。 -marketreflections- ♂ (2261 bytes) () 05/24/2010 postreply 13:14:09

• The rally to new highs in late April failed to move about the60 -marketreflections- ♂ (987 bytes) () 05/24/2010 postreply 14:48:16

• 梁立孚 变分原理及其应用 -marketreflections- ♂ (16 bytes) () 05/24/2010 postreply 14:54:03

• 量子力学的变分法 对于束缚定态，它是基于能量本征值方程（即不含时间的薛定谔方程）与能量变分原理的等价性，通过求能量的极值得到能量 -marketreflections- ♂ (1119 bytes) () 05/24/2010 postreply 15:05:47

• 我看狄拉克方程、薛定諤方程、與海森堡不確定原理 -marketreflections- ♂ (20745 bytes) () 05/25/2010 postreply 15:39:51

• 变分原理在物理学中尤其是在力学中有广泛应用，如著名的虚功原理、最小位能原理、余能原理和哈密顿原理等 -marketreflections- ♂ (887 bytes) () 05/24/2010 postreply 15:06:38

• '变分原理'是物理学的一条基本原理 根据科内利乌斯·兰佐斯的说法，任何可以用变分原理来表达的物理定律描述一种自伴的表示。这种表示 -marketreflections- ♂ (1690 bytes) () 05/24/2010 postreply 15:09:03

• 流形的拓扑不变量及其上微分算子的分析不变量之间的关系 -marketreflections- ♂ (316 bytes) () 05/24/2010 postreply 15:24:02

• 辛拓扑和研究有非退化对称2阶张量(称为度量张量)的流形的黎曼几何有一些相似和不同之处。不像黎曼的情况，辛流形没有像曲率那样的局部 -marketreflections- ♂ (218 bytes) () 05/24/2010 postreply 15:27:07

• 数学之“芯”—不变量 "拓扑不变量绕过维数障碍" -marketreflections- ♂ (5848 bytes) () 05/25/2010 postreply 05:20:19

• 拓扑变换可以被想象为任何一种橡胶片式的扭曲，除了不能撕破与融合，什么形状改变都可以发生。经过这种扭曲，连通性、洞的数目、内外关系 -marketreflections- ♂ (14023 bytes) () 05/25/2010 postreply 13:02:13

• 视觉过程从拓扑学还是从欧几里德几何开始？知觉建构应该从变换和感知变换下不变量的角度来理解 -marketreflections- ♂ (307 bytes) () 05/25/2010 postreply 13:37:23

• 对空间进行分类的一个重要方法就是构造它上面的拓扑不变量 -marketreflections- ♂ (2737 bytes) () 05/25/2010 postreply 05:23:23

• [PDF] 不同积分变分原理的统一 -marketreflections- ♂ (334 bytes) () 05/25/2010 postreply 12:45:57

• 经典力学中，位形空间（或译组态空间）是一个物理系统可能处于的所有可能状态的空间，可以有外部约束。一个典型系统的位形空间具有流形的 -marketreflections- ♂ (694 bytes) () 05/24/2010 postreply 09:05:57

• 运动在普通欧几里得空间中的单个粒子的位形空间就是R3,要同时考虑位置和动量，就必须转到位形空间的余切丛中。这个更大的空间称为系统 -marketreflections- ♂ (694 bytes) () 05/24/2010 postreply 09:07:30

• 气非线性动力学证明了广义能量极小值原理 -marketreflections- ♂ (533 bytes) () 05/25/2010 postreply 15:56:40

• 仅由广义坐标 形成的空间叫位形空间；. 由 这一对共轭变量形成的空间叫相空间 -marketreflections- ♂ (369 bytes) () 05/24/2010 postreply 08:44:00

• 薛定谔将原子客体看作经典电磁波的电磁波解释，就遇到波包的扩散、波是位形空间而不是真实空间的波 -marketreflections- ♂ (151 bytes) () 05/23/2010 postreply 17:24:33

• 狭义相对论的动量与动能的关系: 高速电子 (图) -marketreflections- ♂ (220 bytes) () 05/23/2010 postreply 17:29:19

• 在數學中，經常定義已知對象的直積（direct product）來給出新對象。集合的乘積(參見笛卡爾積)，群的乘積(下面描述), -marketreflections- ♂ (2676 bytes) () 05/23/2010 postreply 17:35:38

• 在数学上，内积空间是增添了一个额外的结构的向量空间。这个额外的结构叫做内积或标量积。这个增添的结构将一对向量与一个纯量连接起来， -marketreflections- ♂ (424 bytes) () 05/23/2010 postreply 17:37:24

• 时不变薛定谔方程 HΨE = EΨE 其中H是哈密尔顿算子，一个二阶微分算子而ΨE是波函数，对应于特征值E的特征函数，该值可以 -marketreflections- ♂ (16376 bytes) () 05/23/2010 postreply 19:48:59

• 特征平面 以特征平面，金融上的鞅（期望空间，有效市场）来定价不规矩的向量 -marketreflections- ♂ (327 bytes) () 05/23/2010 postreply 19:54:28

• 光入人眼，构成一个底场，背景场，坐标系；光照物体，产生反射光线，再如人眼，在背景场上成象；左右眼，两个背景场，坐标系，交叉工作， -marketreflections- ♂ (1439 bytes) () 05/23/2010 postreply 20:48:27

• 根据科内利乌斯·兰佐斯的说法，任何可以用变分原理来表达的物理定律描述一种自伴的表示。这种表示也被说成是埃尔米特的，描述了在埃尔米 -marketreflections- ♂ (1379 bytes) () 05/24/2010 postreply 15:11:31

• 曲率概念● 基于微分定义在2维曲线和3维曲面上● 与坐标系的选取（旋转平移）无关● 是衡量曲线曲面局部弯曲程度的特征量 -marketreflections- ♂ (16728 bytes) () 05/24/2010 postreply 15:32:16

• 矢量算法与场量初步文档信息 -marketreflections- ♂ (69 bytes) () 05/23/2010 postreply 20:02:05

• 定域规范变换：因为我们的场论以及我们对世界的观察都是局域的，这时拉氏量会对对于某种变换是不变的，这也意味着有些量是局域不可观测的 -marketreflections- ♂ (1977 bytes) () 11/18/2010 postreply 16:57:11

• 分子对称性与群论初步 直积与直积的特征标 很多人都熟悉矩阵的“内积”，它与普通的代数乘法规则极不相同. 矩阵还有另一种独特的乘法 -marketreflections- ♂ (2993 bytes) () 05/23/2010 postreply 17:42:10

• 神经细胞由细胞体，树突，轴突和轴突末梢组成。细胞体接受树突的信号并相加，当信号总和大于阈值时细胞会兴奋，并且通过轴突发出电信号， -marketreflections- ♂ (247 bytes) () 05/25/2010 postreply 12:54:48

• 流形的博客 -marketreflections- ♂ (34 bytes) () 05/25/2010 postreply 13:06:53

• 路径积分和密度矩阵实际同样可以反推出态叠加，或者说得更直接一点，路径积分是在dirac 的系统上发展起来的，而且也包含了线性算符 -marketreflections- ♂ (7954 bytes) () 06/12/2010 postreply 14:43:38

• 张永德 电磁场真空态的能量和Casimir效应 真空涨落的平均值为零 均方值并不为零 -marketreflections- ♂ (2855 bytes) () 06/05/2010 postreply 18:48:00

• Casimir效应(2)：本质及经典类比 [ witten1 ] -marketreflections- ♂ (4183 bytes) () 06/05/2010 postreply 22:26:27

• 经典力学 矢量力学 非零尺寸的物体比虚构的点粒子有更复杂的行为，这是因为自由度的增加 -marketreflections- ♂ (928 bytes) () 06/06/2010 postreply 11:07:44

• 此公式显示出，這粒子的速度是随着时间指数式递减到 0 -marketreflections- ♂ (381 bytes) () 06/06/2010 postreply 11:15:27

• 有一类特殊的力，称为保守力，可以表达为一个标量函数的梯度，该函数称为势能 -marketreflections- ♂ (712 bytes) () 06/06/2010 postreply 11:18:15

• 牛顿第二定律方程式完全相同。我們可以观察出，拉格朗日表述与牛顿表述的功能相等 -marketreflections- ♂ (100 bytes) () 06/06/2010 postreply 11:25:36

• 牛頓的定律为复合物体提供了很多重要的结果。在这方面，牛頓定律延伸成为歐拉定律 -marketreflections- ♂ (302 bytes) () 06/06/2010 postreply 11:31:56

• 在广义相对论里物理规律是在每一个local点定义的，这样，最后两个体系其实建立起各自的每时每刻的局域惯性系 -marketreflections- ♂ (1370 bytes) () 06/06/2010 postreply 17:39:47

• “微分几何场理论”:物质运动的唯象学表现是宏观位形的变化，而其物理学的内在表现是能量的变化。 -marketreflections- ♂ (2218 bytes) () 06/09/2010 postreply 16:01:17

• 在广义相对论中，万有引力确实不是“力”，而是时空的弯曲。 -marketreflections- ♂ (1233 bytes) () 06/09/2010 postreply 16:07:57

• 时空的物质化：在广义相对论中，万有引力确实不是“力”，而是时空的弯曲。 -marketreflections- ♂ (4133 bytes) () 06/09/2010 postreply 17:07:13

• 物质的几何化;另一方面，对自由运动物体，动量P是由某种更深层次的运动决定的。动量P是一个独立的物理基本量，而不是速度。一旦否定了 -marketreflections- ♂ (5333 bytes) () 06/09/2010 postreply 17:11:24

• 引力能量不能在单独一个点上被谈及,因为时空中的一个点不考虑它的邻域无法谈它是否弯曲; 但几何学家一定不同意。 因为时空是否平坦， -marketreflections- ♂ (269 bytes) () 06/10/2010 postreply 09:24:42

• Gauss时代的几何，总是把曲线曲面嵌入到外部的高维空间进行研究。但宇宙没有外面，于是，相对论天然的要求一个研究内禀几何性质的R -marketreflections- ♂ (174 bytes) () 06/10/2010 postreply 09:28:43

• 假定2个事件之间的时空间隔是一个不变量，那么时间必然与空间联系在一起，构成一个整体去描述那个不变量。这是爱因斯坦1905年发现的 -marketreflections- ♂ (139 bytes) () 06/10/2010 postreply 09:37:44

• 1898年汤母逊发现了电子后。这个理论开始一次又一次经受了实验的验证。但是麦克斯韦的方程写成四个一组的方程组，很多人会觉得有点美 -marketreflections- ♂ (366 bytes) () 06/10/2010 postreply 09:54:04

• 苍蝇的世界线是螺旋上升的一条曲线，不是测地线 -marketreflections- ♂ (1744 bytes) () 06/10/2010 postreply 10:04:15

• 伦德勒（W.Rindler）曾经研究过平直闵可夫斯基时空中的一个坐标变换。该变换对应的是匀加速直线运动的参考系。（; 安鲁（W. -marketreflections- ♂ (4201 bytes) () 06/10/2010 postreply 10:17:53

• 妹妹的世界线是Minkowski时空里的测地线，而姐姐穿越大气层再回来她肯定不是惯性运动所以她的世界线不是测地线。而世界线的长度 -marketreflections- ♂ (558 bytes) () 06/10/2010 postreply 10:25:18

• 假定2个事件之间的时空间隔是一个不变量，那么时间必然与空间联系在一起，构成一个整体去描述那个不变量。这是爱因斯坦1905年发现的 -marketreflections- ♂ (748 bytes) () 06/10/2010 postreply 10:28:55

• 几何的道理是说，一个人无论怎么化妆换衣服，都无法变成另一个人。而微分流形常常告诉我们如何选择最合身的衣服。黎曼几何也差不多，以微 -marketreflections- ♂ (1459 bytes) () 06/10/2010 postreply 13:28:51

• 曲面的曲率和挠率,分别表示弯曲程度和扭转程度;庞加莱Poincare的几何思想是,研究变换中的不变量 -marketreflections- ♂ (2161 bytes) () 06/10/2010 postreply 13:43:35

• 度 量 → 仿射联络,射影特性,(惯性场) ; 保形特性,(因果结构) -marketreflections- ♂ (3499 bytes) () 06/10/2010 postreply 14:38:25

• 赫姆霍兹和李所探讨的问题，简单地说，就是利用刚体的自由运动性和两个定向旗（oriented flag）来刻画齐性黎曼空间 -marketreflections- ♂ (532 bytes) () 06/10/2010 postreply 18:23:17

• 在度量几何中，“度量的本质”，即带有确定符号差的二次标准型，是先验的、不变的；随意变化的只是各点度量式相对于标准型的一个线性变换 -marketreflections- ♂ (805 bytes) () 06/10/2010 postreply 19:07:13

• 请修集团 “度量的毕达哥拉斯性质” -marketreflections- ♂ (33029 bytes) () 06/10/2010 postreply 20:38:02

• 所有的二次项构成一个非负二次型。如果所有的二次项皆为正，并且在高阶项退化的情形下，我们就得到“毕达哥拉斯性质”的ds2。黎曼还假 -marketreflections- ♂ (532 bytes) () 06/10/2010 postreply 14:52:28

• 时空几何是动态的。虽然在原则上容易掌握，这却是广义相对论中最难了解的概念:物理上唯一要紧的讯息是时空中不同事件彼此间的关系 -marketreflections- ♂ (60268 bytes) () 06/10/2010 postreply 16:25:54

• 引力场和其他物质场不同，它是以时空的曲率来体现的，物质使时空弯曲，而时空又是物质的载体，脱离物质的时空曲率即是引力波;广义相对论 -marketreflections- ♂ (514 bytes) () 06/10/2010 postreply 16:32:33

• 广义相对论认为，除了引力场之外，都是物质;广义相对论以太就可以在想象中变为洛仑兹以太 -marketreflections- ♂ (1053 bytes) () 06/10/2010 postreply 16:37:22

• HΨ = i∂tΨ -marketreflections- ♂ (653 bytes) () 06/10/2010 postreply 16:40:51

• 吴忠超 牛顿的万有引力认为是以无限速度传递 电磁波是以有限速度传播 -marketreflections- ♂ (6575 bytes) () 06/10/2010 postreply 17:02:32

• 在牛顿的绝对空间、绝对时间以及伽利略的旧的相对性原理框架中,只有以无限速度运动的物体，在相对匀速运动的坐标系中才具有相同的速度 -marketreflections- ♂ (268 bytes) () 06/10/2010 postreply 17:04:41

• 引力场和其他物质场不同，它是以时空的曲率来体现的，物质使时空弯曲，而时空又是物质的载体，脱离物质的时空曲率即是引力波 -marketreflections- ♂ (1006 bytes) () 06/10/2010 postreply 17:08:10

• Born的墓碑上的不对易关系其实就“海森堡不对易关系”。这个关系是量子物理区别于经典物理的关键之处。（当然Dirac后来认为，关 -marketreflections- ♂ (12458 bytes) () 06/10/2010 postreply 11:32:27

• 所谓的相位一般是波矢与时空坐标的内积，因此平面波的相角事实上是依赖于坐标系的选取的，从这个意义上来讲，它不是一个好的可观测量，但 -marketreflections- ♂ (12311 bytes) () 06/10/2010 postreply 11:34:51

• 任何物理量无量纲的组合就能作为位相。比如动量与位移的乘积，能量与时间的乘积，角动量与角度的乘积，等等，都能作为相位，还有一些相位 -marketreflections- ♂ (2125 bytes) () 06/10/2010 postreply 12:33:42

• 在一个固定点上，如果dx2+dy2+dz2=0，则ds2= -c2dt2。按广义相对论，它也是一种运动（延续性的特殊运动）。在哲 -marketreflections- ♂ (4917 bytes) () 06/09/2010 postreply 16:15:17

• 閔可夫斯基時空中的正交歸一基底(orthonormal basis)必然包含一個類時與三個類空的單位向量。若希望以非正交歸一基底 -marketreflections- ♂ (15453 bytes) () 06/09/2010 postreply 17:00:42

• 食物中的各种各样的微观分子在较高温度下会导致化学键的断裂并生成新的分子，这样的过程在量子力学过程中无非对应的就是“重组过程”（具 -marketreflections- ♂ (1766 bytes) () 06/06/2010 postreply 17:44:29

• 如果粒子状态是“确定”的动量算符的本征态，则为完全平面波； -marketreflections- ♂ (1054 bytes) () 06/06/2010 postreply 18:06:54

• “维度”的数目——z，这个很重要，因为这一项本身就代表了体系的anisotropy的程度 -marketreflections- ♂ (1928 bytes) () 06/06/2010 postreply 18:22:02

• 电子同时穿过双缝，这没什么好说的，因为这时候电子是波，可是如果我们想测量电子在哪，这时候我们就能完全预测电子究竟是从哪个缝出来的 -marketreflections- ♂ (1448 bytes) () 06/06/2010 postreply 18:37:54

• 所以实际上只要不把光源发射的光看成局域的粒子，而把它看成只不过是一个特定频率和功率的光脉冲，所有的问题都可以迎刃而解。这样的自然 -marketreflections- ♂ (12263 bytes) () 06/06/2010 postreply 18:43:08

• 如果我们想无限精确的知道动量，那电子将遍布整个宇宙 -marketreflections- ♂ (2607 bytes) () 06/06/2010 postreply 18:48:10

• 纯态（波函数）是物理的，混态（不能写成纯态）是非物理的（尽管有可能有时候会包含一些物理信息）。 -marketreflections- ♂ (721 bytes) () 06/06/2010 postreply 18:12:49

• 如果不凑巧那个时刻它不是任何一个力学量的本征态，那我们每一次的测量得到的是一个随机collapse到被测力学量相应的某一个本征态 -marketreflections- ♂ (5517 bytes) () 06/06/2010 postreply 18:16:34

• 混态其实从本质上说只是一种数学描述手段 -marketreflections- ♂ (233 bytes) () 06/06/2010 postreply 18:33:31

• 希尔伯特旅馆 代码ABC -marketreflections- ♂ (381 bytes) () 06/06/2010 postreply 18:51:20

• Hilbert的那个旅馆的客房数虽是无穷，却是稀疏的无穷。 -marketreflections- ♂ (222 bytes) () 06/06/2010 postreply 18:54:35

• room # multiplied by 2 -marketreflections- ♂ (16 bytes) () 06/06/2010 postreply 18:57:55

• 。“pointer states”是指由系统哈密顿量与系统与环境相互作用量共同决定的一类态 -marketreflections- ♂ (931 bytes) () 06/07/2010 postreply 08:14:22

• 析万物之理 -marketreflections- ♂ (36 bytes) () 06/07/2010 postreply 08:20:51

• 诺伊曼看来，波函数可以看作希尔伯特空间中的一个矢量，而“坍缩”则是它在某个方向上的投影 -marketreflections- ♂ (10145 bytes) () 06/07/2010 postreply 08:30:30

• 飞思特物理网 玻尔 楼的人不能永远跳楼,存在一个地面-----你不能跳到地下室里去。这个地面就是能级里的"基态",比基态能量低的 -marketreflections- ♂ (12324 bytes) () 06/07/2010 postreply 08:37:12

• 飞思特物理网 原子中，电子的圆周轨道是不可观测 因为电子的波长很短，比可见光波长要短好几个数量级，所以，光照上去以后，就好象一个 -marketreflections- ♂ (12121 bytes) () 06/07/2010 postreply 08:46:09

• 新繁星客栈 » 琢玉坊 一个电子轨道，就可以被那些不同的矩阵元所对应的光谱频率所叠加出来（这个是海森堡的创意！）， -marketreflections- ♂ (159 bytes) () 06/07/2010 postreply 08:50:53

• 原子总是要吸收和补充能量，而光是带能量的，所以原子要吸收光（说复杂一点，就是这个世界基本上所有的物理量都存在一个最小的数值，叫做 -marketreflections- ♂ (12020 bytes) () 06/07/2010 postreply 09:00:32

• 从原子物理的观点来看，共振吸收是因原子由基态到低激发态的跃迁而产生的。量子力学的计算表明，这种跃迁的概率系数比其他跃迁的概率系数 -marketreflections- ♂ (450 bytes) () 06/07/2010 postreply 09:24:26

• 正则系统，哈密顿（总能量）表达为总动能+总势能，前者是广义动量的平方项之和，后者是广义坐标的平方项之和以及另外的势能的总和 -marketreflections- ♂ (1667 bytes) () 06/07/2010 postreply 15:26:54

• 光子根本就不需要速度的概念！任何经典的思维在光子层次上都是要慎重的 -marketreflections- ♂ (1488 bytes) () 06/07/2010 postreply 16:01:20

• 任春年 光子根本就不需要速度的概念！任何经典的思维在光子层次上都是要慎重的 -marketreflections- ♂ (39 bytes) () 06/07/2010 postreply 16:05:29

• 第八講 量子論 高溫氣態物質在背景光弱時放出一定的譜線，但在低溫時也會吸收較強的背景光中的相同譜線；這種不連續的譜線，其分佈與強 -marketreflections- ♂ (23473 bytes) () 06/08/2010 postreply 14:33:42

• 庫倫的電荷太大 培之電流一秒中的累計量為一「庫倫」，9×109牛頓，相當於九十萬公噸的重力 -marketreflections- ♂ (2020 bytes) () 06/08/2010 postreply 14:40:53

• 引力比其他三种力都弱得多。它是如此之弱，以致于若不是它具有两个特别的性质，我们根本就不可能注意到它。这就是，它会作用到非常大的距 -marketreflections- ♂ (1619 bytes) () 06/08/2010 postreply 15:53:02

• 电子的质量较轻，不需要擁有很大的動量，就會顯示出波動現象 -marketreflections- ♂ (1306 bytes) () 06/06/2010 postreply 11:35:46

• 动能由质量与速度共同决定。当两种频率不等时表明粒子速度相当高了，不能不考虑相对论了，粒子速度增大将导致其质量增大，越是接近光速， -marketreflections- ♂ (1918 bytes) () 06/06/2010 postreply 11:42:12

• 受到某一引力或运动的作用而处于平衡中，且系统会有一不大的运动，因此，每一质点将占据无限小的空间范围（虚位移），那么，作用在所有给 -marketreflections- ♂ (4136 bytes) () 05/21/2010 postreply 15:05:34

• 对数字量和模拟量的处理，还有个根本的差异，就是叠加和耦合的问题——模拟量(矢量?)各个因素之间的关系是耦合，不能线性叠加、不可逆 -marketreflections- ♂ (8698 bytes) () 05/17/2010 postreply 12:36:59

• 互相是一种正交的关系 长与宽是对立的统一，对立体现在两个地方，一个是它们代表了两个不同方向的量，另一个它们都是独立的，任何一维坐 -marketreflections- ♂ (9803 bytes) () 05/17/2010 postreply 12:40:18

• 科普知识——系统不完备性简说,层次问题，辩证逻辑 -marketreflections- ♂ (6526 bytes) () 05/17/2010 postreply 21:04:54

• 数学物理方法 数学物理中的对称性. 对称性的概念. 定义：对称性就是在某种变换下的不变性 -marketreflections- ♂ (271 bytes) () 05/17/2010 postreply 21:16:23

• 张顺燕 从变量数学到现代数学（续三） -marketreflections- ♂ (14243 bytes) () 05/17/2010 postreply 21:19:43

• 开端的规定性因为是对象领域内最一般的规定,交换:一个购买面包的工人和一个购买面包的百万富翁，在这一行为中都只是单纯的买者，而零售 -marketreflections- ♂ (12358 bytes) () 05/16/2010 postreply 06:58:42

• 马克思首先从逻辑上分析劳动日这一概念，指出它是一个可变量，又只能在生理和道德界限以内变动 -marketreflections- ♂ (11959 bytes) () 05/16/2010 postreply 07:13:44

• 韩立新：《穆勒评注》中的交往异化：马克思的转折点 -marketreflections- ♂ (118 bytes) () 05/16/2010 postreply 07:24:49

• 马克思《资本论》的方法 东昌仁 -marketreflections- ♂ (52 bytes) () 07/11/2010 postreply 17:35:22

• 正确地确定逻辑的开端范畴不是件容易事 -marketreflections- ♂ (178 bytes) () 07/11/2010 postreply 16:57:05

• 量子多体理论 docin.com豆丁网 -marketreflections- ♂ (10273 bytes) () 05/15/2010 postreply 07:34:57

• 一维波动方程 (图) -marketreflections- ♂ (1993 bytes) () 05/15/2010 postreply 14:10:19

• 波动方程波动解pianweifen 《偏微分方程》第3章 波动方程 双曲方程 -marketreflections- ♂ (2912 bytes) () 05/15/2010 postreply 14:13:39

• 1400*1.6=2240；2000*1.6=3200；3000*1.6=4800； -marketreflections- ♂ (190 bytes) () 05/14/2010 postreply 15:53:34

• 一维平面上振动幅度超过，就是新自由度新空间新生事物了 -marketreflections- ♂ (1106 bytes) () 05/15/2010 postreply 09:20:23

• QonQ FA data www.nasdaq.com -marketreflections- ♂ (102 bytes) () 05/14/2010 postreply 17:24:42

• price chart, eps chart (图) -marketreflections- ♂ (1750 bytes) () 05/17/2010 postreply 10:39:24

• slopeofhope.com stocks-to-short (图) -marketreflections- ♂ (394 bytes) () 05/19/2010 postreply 05:52:06

• http://www.insidefutures.com morning call -marketreflections- ♂ (81 bytes) () 05/25/2010 postreply 06:08:11

• spx 3 yr weekly (图) -marketreflections- ♂ (110 bytes) () 05/26/2010 postreply 05:26:48

• Rule of 16 and VIX of 40, only three days out of the past month -marketreflections- ♂ (3025 bytes) () 05/26/2010 postreply 08:50:30

• 电子处于一个确定的能级，因为是哈密顿量的本征函数，所以的确是动能加势能（你看哈密顿量的表达式中前一项是动能项，后一项是势能项）是 -marketreflections- ♂ (6949 bytes) () 05/26/2010 postreply 10:02:22

• 就是把波形分解成一系列时间的三角函数。这些三角函数的频率就是本征频率。 -marketreflections- ♂ (8628 bytes) () 05/26/2010 postreply 10:19:18

• 本征函数在量子力学中特指满足本征方程的波函数．你是哪个力学量算符的本征态本征值就是那个力学量的取值．电子处于一个确定的能级，因为 -marketreflections- ♂ (622 bytes) () 06/12/2010 postreply 13:23:01

• 桌面震动的频率，则是由桌面的材料，弹性系数，几何形状以及尺寸等等决定的，通常来讲，只能取一系列特定的数值，称为“本征频率”。曾经 -marketreflections- ♂ (9336 bytes) () 06/12/2010 postreply 13:43:51

• #1 stock website http://www.focalequity.com/ -marketreflections- ♂ (271 bytes) () 06/01/2010 postreply 20:26:07

• www.crimsonmind.com/ -marketreflections- ♂ (67 bytes) () 06/03/2010 postreply 06:25:18

• We also are being held by the 200 SMA daily and the 20 SMA that’ -marketreflections- ♂ (414 bytes) () 06/03/2010 postreply 14:12:51