率波对应的是Hillbert Space里面的态矢量，换句话说就是刚刚的这个速度代表的就是态矢量在Hillbert空间里面传播的

经典电磁波的波长等于概率波的波长吗？经典电磁波中的电场、磁场分量在概率波中的对应量是什么，或者说去测电磁波的电场分量时对应着波函数如何坍缩呢？我没学量子场论，求高手解惑~

2010-12-6 17:39 回复

小强大战胡萝卜 77位粉丝	2楼 1L+1 同求
2010-12-6 17:55 回复

tyj518 50位粉丝	3楼 薛定谔方程不适用于光子，光子的量子理论必定是量子场论。而在量子场论里面，波函数的模方貌似就不再表示简单的概率了。 不过我也没学过量子场论。
2010-12-6 18:04 回复

海盗 碘化亚铜	4楼 量子场论里面描述光子的方程就是麦克斯韦方程…… 光子的频率和他的波函数一般情况下没有严格的关系
2010-12-6 18:15 回复

孤独的原子 48位粉丝	5楼 回复：4楼 现在有三个频率：电磁波的频率、光子的频率、量子场论中麦克斯韦方程解出的光子的波函数的频率，它们三者没关系？那p=h/λ中的波长是指的电磁波的波长还是概率波的波长？？
2010-12-6 18:24 回复

海盗 碘化亚铜	6楼 回复：5楼 前提是你这个得是单色平面波，那么他们的频率是相同的。 如果电磁波不是单色平面波的话，实际上就谈不上频率这么一说了。 解麦克斯韦方程得出来的是一系列单色平面波的叠加。 光子是各种频率的光子态的叠加态。
2010-12-6 18:28 回复

孤独的原子 48位粉丝	7楼 回复：6楼 就是对于一个经典的单色平面电磁波来说，它的量子力学图像是什么？ 光子可以有一个固定的频率吧，单个光子的能量不就是E=hυ吗？ 我的理解是，经典的单色平面电磁波就是大量的频率为υ的光子一起运动，而这个υ恰恰就是经典电磁波理论中的υ，不知道是不是理解错了。
2010-12-6 18:36 回复

海盗 碘化亚铜	8楼 回复：7楼 你这个理解应该是没问题的。
2010-12-6 18:37 回复

孤独的原子 48位粉丝	9楼 回复：8楼 好的，谢谢碘MM~
2010-12-6 18:40 回复

孤独的原子 48位粉丝

10楼 量子场论比较重口味~ “ 与量子力学相似，量子场论也是建立在几个基本假设之上 而 从量子力学过渡到量子场论，其基本物理思想和概念的飞跃，可以 归纳为如下几点： 第一，抛开了量子力学中波函数的几率解释，并把量子力学的 波动方程看成经典波动场的场方程 第二，对这些经典波动方程式进行类似于从经典质点力学过 渡到量子力学时所进行的量子化步骤，这种量子化称为二次量子 化，它是粒子的一次量子化向波动领域的推广 第三，抛弃了量子力学对定态薛定谔方程的解所做的解释，把 由二次量子化所得的能量子解释为上述经典波动方程式在原来量 子力学意义下所描述的微观粒子，因此，这些能量子就属于波动场 的粒子 经二次量子化的场，是一个既具波动性又具粒子性的场， 称为量子场 正如量子力学所描述的对象是具有波粒二象性的微 观粒子一样，量子场论所描述的是具有波动与微粒二象性的量子 场 处于相互作用和转化中的所有粒子都属于某量子场的量子 第四，既然微观客体是以量子场的形态存在，那么，实验观测 到的粒子之间的相互作用就应当是量子场之间的相互作用 ” -------《量子场论导论》张振球 雷式祖

2010-12-6 19:25 回复

云中月 CloudK 375位粉丝

11楼 首先，Schrodinger Eq并不能适用于高速运动以及光速运动的粒子。对于光子而言，其质量为零，你会发现写出Schrodinger Eq中的Hamiltonian就会有p^2/2m这一项，m=0导致这项发散。 然后，电磁场在几率波里面，并没有明确的对应，因为这个没什么太多的物理意义，正如之前几楼所说的。 我主要想说一下，几率波的频率问题。一般我们不谈几率波的频率，因为多数情况下几率波的频率是非物理可观测的。原因在于，如果可以定义几率波的频率ω，那么按照德布罗意关系，还可以得到几率波的波长，这样就可以算出一个速度v=ωλ/2π。这样的话，这个速度就是几率波振幅的传播速度了。然而几率波对应的是Hillbert Space里面的态矢量，换句话说就是刚刚的这个速度代表的就是态矢量在Hillbert空间里面传播的速度。态矢量不是力学量，它不是厄密的东西，所以不可观测，因此对于一个不可观测的量，它的传播速度通常是没有物理意义的，所以我们一般不谈几率波传播的速度以及频率，正是因为几率波描述的并非是真实的物理量在时空中的传播，而是描述态矢量在Hillbert空间（相空间）的演化过程，因此它的传播速度和频率通常不对应于物理上可观测的情况。 最后扯两句电磁场在QFT中的情况...其实QFT中我们习惯用四维电磁矢势A_μ来描述电磁场和Maxwell Eqs；经典电磁波的一切物理量在QFT中还是对应着它们自己，只不过是多了一个等时对易关系。然而虽然Maxwell场是最早被人们认识的场，却比Klein-Gordon和Dirac场都要难以实施量子化，原因在于Lagrange Density里面没有出现A_0的导数项，解决的办法就是把电磁场分成纵向和横向的两部分，然采用不同的规范条件来对它量子化...总之，电磁场的量子化并非一件很容易的事情~~

所有跟帖： 

• 量子场论:薛定谔方程 replaced by 场算符 -marketreflections- ♂ (1183 bytes) () 02/27/2011 postreply 14:26:47

• 量子场论:薛定谔方程 replaced by 场算符 相对论中不存在超距作用，所以没有势能的概念。势用场的概念来代替，场当然同时 -marketreflections- ♂ (1223 bytes) () 02/27/2011 postreply 18:15:50

• 凝聚态物理学中量子场论是必须:普通的相变是在有限的温度下发生的，而这都源于热力学系统中能量和熵的竞争。但是在量子相变系统中，相变 -marketreflections- ♂ (7043 bytes) () 02/27/2011 postreply 19:54:12

• 广告是一种负熵 like analyst'ratings 降低了消费者选择的概率空间 http://www.swarmagent -marketreflections- ♂ (510 bytes) () 02/27/2011 postreply 21:13:59

• 视觉的规训:福柯在《规训与惩罚》中展示了不同时代权力对个体的规训，其中视觉的规训有着不同的形式。社会的发展并没有促进个体的自由， -marketreflections- ♂ (14845 bytes) () 02/28/2011 postreply 14:16:11

• 从生命的本质来说，生命是一个具有自维持能力的复杂系统，但是我猜想这样的孤立复杂系统维持的时间越长，越可能发生某种微妙的衰退、异常 -marketreflections- ♂ (369 bytes) () 02/27/2011 postreply 21:27:26

• 普通的相变是在有限的温度下发生的，而这都源于热力学系统中能量和熵的竞争。 -marketreflections- ♂ (144 bytes) () 02/28/2011 postreply 10:20:57

• 整个社会呈现出一种碎片化，生存的割裂状态。每个人都有自己的圈子 -marketreflections- ♂ (541 bytes) () 02/28/2011 postreply 14:24:21

• 经典力学概念中的“点粒子”概念已经不合适了，“点粒子”及其周围的量子扰动（用路径积分的观点）一起，构成了描述粒子本身的场 -marketreflections- ♂ (7262 bytes) () 02/28/2011 postreply 15:02:02

• 圆莲法师的学佛历程(北大物理学硕士)_圆莲居士_新浪博客 -marketreflections- ♂ (1747 bytes) () 02/28/2011 postreply 15:11:02

• 星空浩淼：从“二次量子化”到“场量子化”,在量子场论中，与量子力学中不同的是，场量作为时空坐标的函数，其中的空间坐标与时间坐标是 -marketreflections- ♂ (10238 bytes) () 02/28/2011 postreply 15:21:37

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• Everett ：平衡系综里面的系统服从Gibbs分布。但是现在我们遇到新问题了，那就是非平衡统计。非平衡统计可以看成是很多个不 -marketreflections- ♂ (20506 bytes) () 02/28/2011 postreply 17:27:39

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• 物理上的真空实际上是一片不停波动的能量之海。当能量达到波峰，能 量转化为一对对正反基本粒子，当能量达到波谷，一对对正反基本粒子又 -marketreflections- ♂ (24366 bytes) () 03/06/2011 postreply 16:51:51

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• 自引力体系统计物理的新进展 自引力体系：孤立体系，只有引力; 再无其他作用：无碰撞，没有重子物质；; 重要特征： 自引力体系是长 -marketreflections- ♂ (2250 bytes) () 03/06/2011 postreply 17:34:58

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• etf01 -marketreflections- ♂ (56756 bytes) () 03/09/2011 postreply 04:42:27

• etf01 http://www.etfinvestmentoutlook.com/etfs_by_category.php?c -marketreflections- ♂ (170 bytes) () 03/09/2011 postreply 04:48:02

• fa01 Mike Dolan correlations between the main asset classes as -marketreflections- ♂ (6506 bytes) () 03/09/2011 postreply 05:44:24

• The world does need order, and that order needs maintenance. The -marketreflections- ♂ (8337 bytes) () 03/09/2011 postreply 14:33:00

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• DYNAMICAL GROUPING IN COMPLEX SYSTEMS -marketreflections- ♂ (204 bytes) () 03/09/2011 postreply 14:49:12

• Using the Small and Singer “Correlates of War” Project data, Rob -marketreflections- ♂ (591 bytes) () 03/10/2011 postreply 14:49:34

• power law of war01 -marketreflections- ♂ (8021 bytes) () 03/10/2011 postreply 15:06:51

• 幂律分布表现为一条斜率为幂指数的负数的直线,这一线性关系是判断给定的实例中随机变量是否满足幂律的依据 -marketreflections- ♂ (6562 bytes) () 03/10/2011 postreply 15:20:56

• power-laws in terms of network degree distribution, -marketreflections- ♂ (5034 bytes) () 03/10/2011 postreply 15:28:54

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• 陆君安 网络的幂律分布表明度大的节点还是有一定的数量，在网络中这些度大的节点称为Hub，虽然Hub节点在节点总数中只占极少数，但 -marketreflections- ♂ (17494 bytes) () 03/10/2011 postreply 15:42:44

• 博主回复：幂律分布均值和方差仍然可以定义，只不过幂律指数小于等于2时均值发散，指数小于等于3时方差发散。但是幂律分布由于其极不均 -marketreflections- ♂ (830 bytes) () 03/10/2011 postreply 15:57:56

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• 拓扑势描述网络节点间的相互作用，将每个社区视为拓扑势场的局部高势区， 通过寻找被低势区域所分割的连通高势区域实现网络的社区划分 -marketreflections- ♂ (2118 bytes) () 03/11/2011 postreply 11:21:55

• 如果无限多的原子像士兵一样排起整齐的阵列，这就是完美的单晶。完美单晶的力学性质是比较简单的：它的强度非常高，称为理想强度 3。但 -marketreflections- ♂ (27489 bytes) () 03/11/2011 postreply 11:54:10

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• SP500 is ONLY now sitting on the 50dma and it could all be an in -marketreflections- ♂ (12318 bytes) () 03/11/2011 postreply 17:39:00

• 戏法就在这个地方。购房人的老屋还没有卖到市场上，凭借把老屋抵押给银行而得以在市场上购入新房。如果还是以物易物的时代，任何人要买入 -marketreflections- ♂ (7325 bytes) () 03/11/2011 postreply 17:56:03

• 如果把几何形体的拓扑结构看作是完全柔软的，因为所有变形(同胚)会保持拓扑结构不变，而把解析簇看作是硬的，因为整体的结构都是固定的 -marketreflections- ♂ (1675 bytes) () 03/10/2011 postreply 20:10:41

• 切近的空间与整体拓扑结构 -marketreflections- ♂ (1657 bytes) () 03/10/2011 postreply 20:16:47

• Psychology Today and PsyBlog write about four things humans are -marketreflections- ♂ (3444 bytes) () 03/11/2011 postreply 05:22:54

• must01 Roberto Pedone stockpickr.com/3-market-leading-stocks-hea -marketreflections- ♂ (337 bytes) () 03/11/2011 postreply 09:04:13

• 庄朝晖 罗素悖论――哥德尔――弗协调逻辑――佛学浅谈,人思维：矢量场，坐标原点片面性 -marketreflections- ♂ (48291 bytes) () 03/11/2011 postreply 15:20:35

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• G 天 （$E&!I8*） 的时间标度以内时，收益 率都符合幂指数为 ’ 的幂律分布， 说明这一分布具 有一定的时间标度不变性" -marketreflections- ♂ (2513 bytes) () 03/11/2011 postreply 10:57:14

• 周涛 集团 (clique)这个术语是生物和物理学家讨论网络问题时引入的 [ 11, 14 ] ,其对应的数学概念是完全子图。也 -marketreflections- ♂ (25046 bytes) () 03/11/2011 postreply 11:08:51

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• 方锦清 拓扑特性同时兼有点度、 点权和边. 权的3 种幂律分布, 且依赖于权重参数 -marketreflections- ♂ (2813 bytes) () 03/11/2011 postreply 12:35:01

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• 粒子测不准原理,粒子是有机体一员，整体性,系统的状态的演化又由其哈密顿量（同时担当能量的角色）决定----在物理学中一般用H来表 -marketreflections- ♂ (7641 bytes) () 03/11/2011 postreply 14:52:48

• 基于拓扑结构的生物网络关键节点识别研究进展 -marketreflections- ♂ (20416 bytes) () 03/11/2011 postreply 15:07:20

• penrose: 哥德尔不完备性定理,图灵机 can't be made, limit of a logical system -marketreflections- ♂ (4434 bytes) () 03/11/2011 postreply 15:15:12

• 哈密顿系统的辛几何算法冯康 -marketreflections- ♂ (92 bytes) () 03/11/2011 postreply 15:43:54

• 所谓幂律，是说节点具有的连线数和这样的节点数目乘积是一个定值，也就是几何平均是定值，比如有10000个连线的大节点有10个，有1 -marketreflections- ♂ (2051 bytes) () 03/12/2011 postreply 08:31:59

• 熵的产生与相空间粗粒化 金融市场中幂律分布 -marketreflections- ♂ (530 bytes) () 03/12/2011 postreply 09:21:14

• ustc 如果粒子间的作用力与速度无关，则可以将中的动能项去掉。这是由于在这时动能项的贡献可以积分积)(2/)(12xmpxHN -marketreflections- ♂ (5296 bytes) () 03/12/2011 postreply 15:41:27

• 进行这样的随机游走，从哪一点出发才可以比较快地达到平衡分布呢? -marketreflections- ♂ (783 bytes) () 03/13/2011 postreply 10:19:05

• 振动量子数v=0的能量就是零点能E0，这是一种量子效应, 说明分子即使在无限接近0K时振动也不停息. 这是测不准原理的一种表现. -marketreflections- ♂ (2327 bytes) () 03/13/2011 postreply 10:45:45

• 单原子分子的热运动只有平动运动，而没有转动和振动运动；固体中的粒子没有平动运动，主要是振动、电子和核运动；而液体与固体相比，又增 -marketreflections- ♂ (35557 bytes) () 03/13/2011 postreply 21:29:05

• 复旦大学 含有N个原子的多原子分子，有3N个自由度，如果势能项只取二次近似（即简谐振子模型），经过分离变量，分子的振动可以用3N -marketreflections- ♂ (3736 bytes) () 03/13/2011 postreply 21:37:58

• 简谐近似的方法是认为原子振动位移很小，故势能展开式中只保留二次项，忽略三次方及以上的各非谐项，并用一系列独立的谐振子来描述晶格振 -marketreflections- ♂ (24839 bytes) () 03/13/2011 postreply 21:42:21

• 热膨胀系数是由非谐项决定的，仅考虑势能展开式中的三次方项，热胀系数是与温度无关的常数。如果计入势能展开式中的更高次项，则线胀系数 -marketreflections- ♂ (0 bytes) () 03/14/2011 postreply 08:51:32

• 热膨胀系数是由非谐项决定的，仅考虑势能展开式中的三次方项，热胀系数是与温度无关的常数。如果计入势能展开式中的更高次项，则线胀系数 -marketreflections- ♂ (3004 bytes) () 03/14/2011 postreply 08:52:34

• 电磁波的基本频率模式是与容器的外形相关的（数学上，这个是一个偏微分方程,零频时也被称为调和问题，一般模式是亥姆霍兹方程，总之，基 -marketreflections- ♂ (4220 bytes) () 03/14/2011 postreply 15:45:13

• 海森堡独创的“变型的傅里叶展开法”。其实是拿看得见的光谱(注意光谱的频率可不是电子的运动频率)，把看不见的电子轨道从数学上做了变 -marketreflections- ♂ (11128 bytes) () 03/14/2011 postreply 16:09:35

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• 计算环面的同伦群。零阶同伦群为零，因为没有一维洞;基本群之所以重要，除它能描述二维洞以外，它与Poincare猜想之关连可能是最 -marketreflections- ♂ (1752 bytes) () 03/14/2011 postreply 18:45:08

• 因此当我们得到一些闭链时，为了将其中的边缘链区分出来，可以用边缘算子去作用它们，剩下来的就是非边缘链。不断作用下去，就得到流形的 -marketreflections- ♂ (1413 bytes) () 03/14/2011 postreply 18:49:07

• 闲论Atiyah-Singer指标定理 by polik -marketreflections- ♂ (86 bytes) () 03/14/2011 postreply 19:04:11

• 数学分析（analysis）的对象是函数及其微积分，要角是f。拓扑学（topology）关心形变不变量。形变即大小形状可以改变但 -marketreflections- ♂ (368 bytes) () 03/14/2011 postreply 19:09:17

• 对于一条曲线，一阶导数即切线代表倾斜程度，即斜率，二阶导数代表弯曲程度，即曲率。推广到高维情形，依然成立，只是方向多了些，斜率需 -marketreflections- ♂ (5372 bytes) () 03/14/2011 postreply 19:17:30

• 配有乘法的集合叫群,乘法到底是怎样做的。把元素和乘法具体化，抽象群就会灵魂附体，现出原形，即所谓的群表示。具体化需要一个场所，即 -marketreflections- ♂ (7234 bytes) () 03/14/2011 postreply 19:24:11

• iodine supplementation -marketreflections- ♂ (512 bytes) () 03/14/2011 postreply 20:58:51

• japan01 -marketreflections- ♂ (273 bytes) () 03/14/2011 postreply 21:22:15

• japan01 witten1 -marketreflections- ♂ (1269 bytes) () 03/14/2011 postreply 21:34:24

• japan01 witten1已经发生了堆融，并且二号堆安全壳也已融穿，而在这时候任何人去都没有解决方案了; 美国会有季风带过去 -marketreflections- ♂ (1953 bytes) () 03/14/2011 postreply 22:34:28

• japan01 http://www.washingtonsblog.com/ -marketreflections- ♂ (84 bytes) () 03/14/2011 postreply 22:50:55

• japan01 ，“核燃料就好比是装在高压锅内的物质，虽然燃料采用了耐高温的陶瓷材料，当其温度一旦超过了某种限度，也是会熔化的。 -marketreflections- ♂ (6145 bytes) () 03/15/2011 postreply 10:33:34

• japan01 由于乏燃料池没有防护壳环绕着,所以一旦氢气产生就会进入大气,与氧气发生化学反应并爆炸。尤其是,如果乏燃料池的水面 -marketreflections- ♂ (3373 bytes) () 03/16/2011 postreply 15:17:41

• japan01 Chris Martenson -marketreflections- ♂ (26410 bytes) () 03/16/2011 postreply 15:26:39

• japan01 9、注⺌入海水之后呢？ -marketreflections- ♂ (4329 bytes) () 03/16/2011 postreply 16:26:51

• japan01 切尔诺贝利核电站事故 -marketreflections- ♂ (5711 bytes) () 03/16/2011 postreply 17:29:40

• japan01 福岛，最坏的可能 比较令人担忧的是碘-131和铯-137，它们是随着反应堆释放的蒸汽泄漏出来的。 -marketreflections- ♂ (4867 bytes) () 03/16/2011 postreply 17:05:36

• japan01 worst case scenario -marketreflections- ♂ (10670 bytes) () 03/15/2011 postreply 09:44:11

• japan01 witten1 ca nuclear engineer nuke explosion impossible -marketreflections- ♂ (1660 bytes) () 03/15/2011 postreply 09:54:47

• iodine supplementation -marketreflections- ♂ (250 bytes) () 03/14/2011 postreply 21:53:06

• 纤维丛是流形向乘积的推广。常用的是矢丛。简单地说，设Ｅ、Ｍ是两 个光滑流形，Ｅ到Ｍ的映射光滑，Ｍ上各点的仿射空间由ｎ维矢量集合 -marketreflections- ♂ (3012 bytes) () 03/15/2011 postreply 19:11:07

• 余切丛的定义 设 M×M 是 M 与自己的笛卡尔积。广义动量是M上的协变向量，而余切空间是协变向量空间（余切丛则是位形空间M与余 -marketreflections- ♂ (3639 bytes) () 03/16/2011 postreply 19:34:15

• 整个M6bius带却不是(整体)均匀的,不可能建立一个整体的物质丛卡，它的所有物质切丛 -marketreflections- ♂ (8981 bytes) () 03/15/2011 postreply 19:25:03

• 一个纤维丛(fiber/fibre bundle)是一个局部看来像两个空间的直积的空间 -marketreflections- ♂ (3500 bytes) () 03/15/2011 postreply 19:36:01

• 两个线性无关的切矢量张成切平面，基底分别相乘，就形成2X2=4个新基底，在四维（3，1）伪Riemann空间，即 Lorentz -marketreflections- ♂ (5214 bytes) () 03/15/2011 postreply 19:47:46

• 所谓的人，或者观察者，它在广义相对论中是什么东西？答案就是，它是一根单位长度的类时矢量。这个矢量在时空中划出一个轨道，就好象火箭 -marketreflections- ♂ (2071 bytes) () 03/15/2011 postreply 20:10:43

• 剪切力的物理实质是粘滞力或内摩擦力，法向力的物理实质是弹性力（拉力或压力），于是应力张量可以完整地描述粘弹性物体在流动过程中的复 -marketreflections- ♂ (33985 bytes) () 03/15/2011 postreply 20:00:56

• 内力是材料内部所受的力，它的产生来自于外界作用和物体内维持自身完整性的力。外界作用可以是外力，也可以是物理作用、化学作用，如冷热 -marketreflections- ♂ (1039 bytes) () 03/17/2011 postreply 10:32:59

• “度规（时空）是最基本的，是可以先假定的”,度规是最基本的，是可以先假定的。一旦度规给定，物理规律及其具体物理含义的研究工作就是 -marketreflections- ♂ (11280 bytes) () 03/17/2011 postreply 12:35:48

• 通过印钞把成本社会化，这是美国危机后量化宽松一直在做的事情，我想日本选择的可能性小，至少当前没必要选择， -marketreflections- ♂ (6628 bytes) () 03/17/2011 postreply 13:05:05

• 大变形。如果物质微元的形态变化较大，则相邻物质微元的间距变化较大，欧拉空间描述法误差就大了。此时，物质所占据的空间是弯曲空间。这 -marketreflections- ♂ (15786 bytes) () 03/17/2011 postreply 13:23:38

• check01 http://www.imeigu.com/SINA -marketreflections- ♂ (94 bytes) () 03/17/2011 postreply 15:36:42

• 回复：“度规（时空）是最基本的，是可以先假定的”,谣言不是谎言，而是对真相不明之事的想象性解释 -marketreflections- ♂ (2470 bytes) () 03/17/2011 postreply 15:54:57

• http://www.chinarank.org.cn/ -marketreflections- ♂ (78 bytes) () 03/17/2011 postreply 17:55:04

• 外力是塑性加工的外因，它可以分成表面力和体积力两大类。表面力即作用于工件表面的力，它有集中载荷和分布载荷之分，一般由加工设备和模 -marketreflections- ♂ (12344 bytes) () 03/17/2011 postreply 10:53:32

• 高次项(非谐项非谐项) 次项非谐项所导致三声子过程(两个声子相互作用产生第三个两个声子相互作用产生第三个声子 -marketreflections- ♂ (2065 bytes) () 03/14/2011 postreply 09:10:09

• 对于任意一复合周期振动函数Y（T）按傅氏级数分解表示为：第一项称均值或直流分量，第二项为基波或基本振动，第三项称二次谐波，依次类 -marketreflections- ♂ (170 bytes) () 03/14/2011 postreply 09:14:36

• E2项的存在将引起介质的恒定极化项，产生恒定的极化电荷和相应的电势差，电势差与光强成正比而与频率无关，类似于交流电经整流管整流后 -marketreflections- ♂ (478 bytes) () 03/14/2011 postreply 09:30:56

• 供电给这些非线性负荷的系统电压即使为理想正弦波，它们工作时的电流也是非正弦电流。这些非正弦电流波形按傅氏级数可以分解为基波及一系 -marketreflections- ♂ (1034 bytes) () 03/14/2011 postreply 09:37:43

• 高次谐波的产生 短波长相干光 -marketreflections- ♂ (404 bytes) () 03/14/2011 postreply 09:45:40

• 辐射跃迁和非辐射跃迁,:非辐射跃迁,原子或分子从激发态退激的过程中没有以任何形式（辐射光子或电子）释放能量，其能量的损失可能以粒 -marketreflections- ♂ (18606 bytes) () 03/13/2011 postreply 11:05:19

• 分子no辐射跃迁,分子非辐射跃迁? 第六章 分子动力学方法 -marketreflections- ♂ (25196 bytes) () 03/13/2011 postreply 12:12:41

• 相变与临界现象: 取热力学极限时，由于体积趋于无穷大，因此，实际处理的是一开放系统,硬碟的半径不重要，因为改变硬碟半径和改变体系 -marketreflections- ♂ (26067 bytes) () 03/13/2011 postreply 12:17:43

• 费曼传播子,路径积分 -marketreflections- ♂ (13590 bytes) () 03/13/2011 postreply 11:19:59

• ，在模拟大量粒子穿过较厚物质层时，只有很少数的粒子对透射率有贡献，这时透射率估计值的误差涨落也比较大。为了克服这个缺点，可以采用 -marketreflections- ♂ (453 bytes) () 03/13/2011 postreply 11:24:11

• 总的泛函应为各三角形元素上泛函的代数和,三角剖分是代数拓扑学里最基本的研究方法。 以曲面为例， 我们把曲面剖开成一块块碎片， -marketreflections- ♂ (1457 bytes) () 03/13/2011 postreply 11:48:46

• ""稀疏矩阵正定对称",有限元分析及应用 -marketreflections- ♂ (948 bytes) () 03/13/2011 postreply 12:01:50

• 分子含有偶数电子,"非辐射跃迁" -marketreflections- ♂ (1198 bytes) () 03/13/2011 postreply 14:02:33

• 化学发光（Chemiluminescence）又称为冷光（Cold Light），它是在没有任何光、热或电场等激发的情况下，由化 -marketreflections- ♂ (14706 bytes) () 03/13/2011 postreply 14:17:28

• ustc 第九章神经元网络方法 第十章高性能计算和并行算法 -marketreflections- ♂ (0 bytes) () 03/13/2011 postreply 14:25:47

• ustc 第九章神经元网络方法 并行算法 在处理多电子原子问题时，由于电子在原子中任一位置的势能都依赖于此时刻其它电子所处的位 -marketreflections- ♂ (989 bytes) () 03/13/2011 postreply 14:47:34

• 不可积性由共振所致，共振表达了频率必须满足的条件。共振不是发生在空间中的给定点和时间上的给定时刻的局域事件 -marketreflections- ♂ (231 bytes) () 03/13/2011 postreply 14:55:29

• 我们知道，不可积是由共振引起的。耦台　常数较小时，系统的行为是“周期 ”占主导，通　常频率是町通约的有理数　但是对于犬庞加莱　系 -marketreflections- ♂ (58379 bytes) () 03/13/2011 postreply 17:23:25

• 通常的保守问题中，经典力学正则方程除了满足能量积分外，不满足其它任何解析、一致的积分。庞加莱的一般性结论，实质上是指出，可积系统 -marketreflections- ♂ (13458 bytes) () 03/13/2011 postreply 17:47:37

• 引力熵力假说 -marketreflections- ♂ (17190 bytes) () 03/13/2011 postreply 15:00:15

• Questions: what can-do or can-not-do of a von Neumann machine? -marketreflections- ♂ (644 bytes) () 03/13/2011 postreply 14:30:32

• 流形概念是空间概念的重要发展。它从局部上看是欧几里得空间，但从整体上看可以有各种形式。它可开可闭，可有边可无边;空间的更抽象形式 -marketreflections- ♂ (3120 bytes) () 03/12/2011 postreply 15:58:27

• 拓扑结构反映点与点之间的亲疏远近关系，对于任何度量空间 M 中的点 x，我们定义半径 r (>0) 的关于 x 的开球为集合,这 -marketreflections- ♂ (46802 bytes) () 03/12/2011 postreply 16:07:56

• 测地弦网:范数是对绝对值的推广一样，Finsler几何中引入了一个非常宽泛的“度量函数”， -marketreflections- ♂ (17303 bytes) () 03/12/2011 postreply 16:20:06

• 回复：测地弦网:。在拉氏量形式中，系统的时空是完全对称的,而在哈密顿量形式，或者说正则形式中，系统的时间与空间却需要做一个区分， -marketreflections- ♂ (1317 bytes) () 03/12/2011 postreply 16:25:12

• 一个经典理论的物质粒子，在‘量子化’之后，可出现‘波性’，（实为‘场性’）。 -marketreflections- ♂ (6450 bytes) () 03/12/2011 postreply 16:13:37

• 根据马赫原理，物质的惯性并非自身的属性，它是宇宙中其它物质对该物质作用的总效应，脱离其它物质，物质的惯性将失去意义。惯性质量不是 -marketreflections- ♂ (24849 bytes) () 03/12/2011 postreply 17:20:24

• 所谓“量子化”是指状态的不连续性，例如绕原子核运动的电子只能处于一系列不连续的能量状态上，而不能处在两个相邻状态之间的状态上。 -marketreflections- ♂ (143 bytes) () 03/12/2011 postreply 22:02:33

• 密度很弱（不然就不可能是弱场了）因而能动张量只有一个非零分量;原子，然后几何叠加, watch out for big 原子 -marketreflections- ♂ (25404 bytes) () 03/12/2011 postreply 17:26:38

• 政态分布，，重力场，弱场，疲劳，entropy highest, 需要新能量动量刺激，电磁场, by human nature, -marketreflections- ♂ (178 bytes) () 03/13/2011 postreply 11:52:09

• 揭开网络复杂性金字塔的的“庐山真面目” -marketreflections- ♂ (0 bytes) () 03/13/2011 postreply 18:46:42

• 回复：揭开网络复杂性金字塔的的“庐山真面目” -marketreflections- ♂ (1081 bytes) () 03/13/2011 postreply 18:47:42

• 如果微观客体的动力学状态不用r(t)而用波函数Ψ(r, t)来描述，如何确定此状态下某力学量的大小 -marketreflections- ♂ (2719 bytes) () 03/12/2011 postreply 22:40:25

• H ilbert 空间在量子力学中的应用 -marketreflections- ♂ (3089 bytes) () 03/12/2011 postreply 22:56:14

• 上帝是牛顿连续的，因此必须量子化，空间局域化，原子化，几何叠加化，才有可能定性定量； -marketreflections- ♂ (139 bytes) () 03/12/2011 postreply 23:01:54

• 线性：可信任，可预期，1+1=2，上帝面前人人都是全同粒子，但1+1》2，领袖作用,幂分布 -marketreflections- ♂ (117 bytes) () 03/12/2011 postreply 23:05:58

• ，在多重积分和大多数模拟研究中，多维空间的每个点或模拟事例被认为是相互独立的，而这些点或事例的顺序则似乎并不重要 -marketreflections- ♂ (603 bytes) () 03/13/2011 postreply 09:38:50

• 对偶变量法中却使用相关联的点来进行计算。它利用相关点间的关系可以是正关联的，也可以是负关联的这个特点 -marketreflections- ♂ (5406 bytes) () 03/13/2011 postreply 10:04:04

• 马尔可夫链 条件概率分布 是数学中具有马尔可夫性质的离散时间随机过程。该过程中，在给定当前知识或信息的情况下，只有当前的状态用来 -marketreflections- ♂ (106247 bytes) () 03/12/2011 postreply 15:18:18

• 马尔科夫过程 切除了大脑的白鼠在若干个洞穴间的蹿动 辛钦（1894－1959〕的话来说，就是承认客观世界中有这样一种现象，其未来 -marketreflections- ♂ (5878 bytes) () 03/12/2011 postreply 15:32:03

• 第一类是随机模拟方法。它是实现Gibbs的统计力学途径。在此方法中，体系位形的转变是通过马尔科夫(Markov)过程，由随机性的 -marketreflections- ♂ (391 bytes) () 03/13/2011 postreply 12:09:53

• "玻色爱因斯坦凝聚幂律分布", risk by defination is power law distribution, or -marketreflections- ♂ (28811 bytes) () 03/10/2011 postreply 16:27:39

• Emergent还是Reductive Emergent Phenomena 呈展现象 -marketreflections- ♂ (13409 bytes) () 03/09/2011 postreply 17:52:59

• fa01 Mike Dolan David Resler -marketreflections- ♂ (12607 bytes) () 03/15/2011 postreply 08:30:26

• fa01 Goldman: Current Activity Indicator -marketreflections- ♂ (12185 bytes) () 04/15/2011 postreply 11:06:55

• fa01 为维护长期利率稳定低值，在避免国债及其他被国际资本（包括腹黑的TG）抛压危险，美国还是会继续持有QE（放款通过花街买国 -marketreflections- ♂ (4185 bytes) () 04/16/2011 postreply 22:53:15

• 据量子力学中的德布洛意关系，λdb=h/p。粒子的运动速度越慢（温度越低），其物质波的波长就越长。当温度足够低时，原子的德布洛意 -marketreflections- ♂ (0 bytes) () 03/08/2011 postreply 13:31:20

• 玻色爱因斯坦冷凝态 best01 -marketreflections- ♂ (1876 bytes) () 03/08/2011 postreply 13:33:18

• 玻色爱因斯坦冷凝态 best01 原子物理学精品课程网站 -marketreflections- ♂ (401 bytes) () 03/08/2011 postreply 13:44:04

• 常温下的气体原子行为就象台球一样，原子之间以及与器壁之间互相碰撞，其相互作用遵从经典力学定律,图1（a）；;低温的原子运动，其相 -marketreflections- ♂ (10262 bytes) () 03/08/2011 postreply 13:50:45

• 近代物理学进展 原子中含有多个电子,由于一般 X 射线衍射所用的波长与原子直径为同一量级,所以不能认为原子中所有电子都集中在一点 -marketreflections- ♂ (27043 bytes) () 03/08/2011 postreply 14:36:12

• 宏观量子效应 是在超低温等某些特殊条件下，由大量粒子组成的宏观系统呈现出的整体量子现象。根据量子理论的波粒二象性学说，微观实物粒 -marketreflections- ♂ (1659 bytes) () 03/08/2011 postreply 14:46:48

• www.physicsforums.com herd effect As for the question of announc -marketreflections- ♂ (4457 bytes) () 03/08/2011 postreply 14:54:06

• 在通常的条件下，来自真空或其它环境的自然界?噪音?，无时无刻不在扰动原子的运动, 它使得大量原子同时凝结在单一的量子态上十分困难 -marketreflections- ♂ (4588 bytes) () 03/08/2011 postreply 14:57:48

• KK：因为演化的复杂系统、技术都基于信息的流动。在复杂系统中，信息是最基本的因素。但我们还不理解到底什么是信息。信息到底有多少？ -marketreflections- ♂ (1332 bytes) () 03/08/2011 postreply 15:02:18

• 我们知道，一般金属的电阻都会随着温度的降低而减小，因为金属的导电性全部是由其中的自由电子带来的，在一般的条件下，自由电子会朝各个 -marketreflections- ♂ (18890 bytes) () 03/08/2011 postreply 15:14:28

• 元激发假设：超流液体有一个临界 的流动速度，当它低于此速度时可以无阻碍的任意流动，高时则会受阻。这个临界速度就跟容器壁和液体相互 -marketreflections- ♂ (320 bytes) () 03/08/2011 postreply 15:30:46

• "Macroscopic Quantum Effect herd behavior" -marketreflections- ♂ (26768 bytes) () 03/08/2011 postreply 15:42:11

• 如果这些小磁铁的转向完全是出于对外加磁场转向的反应，那么它们的集体转向也应该是逐渐而缓慢的。但实验表明这些小磁铁的转向是突然的， -marketreflections- ♂ (641 bytes) () 03/08/2011 postreply 17:25:23

• 极高能量的电子:其实所有电子都是全同的。它们只不过在恰当的时机出现在了电磁场中的恰当位置而已！ -marketreflections- ♂ (389 bytes) () 03/08/2011 postreply 20:11:05

• 我们看到，时间仅通过一个二阶导数进入牛顿方程。也就是说，牛顿时间是可逆的，未来和过去被认为起相同作用。而且，牛顿定律是确定性的。 -marketreflections- ♂ (2181 bytes) () 03/13/2011 postreply 15:03:55

• japan01 http://morgsatlarge.wordpress.com/2011/03/13/why-i-am-no -marketreflections- ♂ (214 bytes) () 03/13/2011 postreply 17:07:39

• 实数对应直线上的点，复数对应平面上的点，要是没记错的话，这个解释应该是罗素提出来的 -marketreflections- ♂ (138 bytes) () 03/14/2011 postreply 11:53:04

• 既有大小又有方向的矢量，比如速度、力、加速度等，那在数学处理中就必须用到复数了 -marketreflections- ♂ (1464 bytes) () 03/14/2011 postreply 11:56:32

• 质量和3动量在一起 组成一个4维动量矢量 这个4动量才是本质的 ,其他的都是投影, 就好象一棵树 在地上的投影从早 -marketreflections- ♂ (269 bytes) () 03/14/2011 postreply 13:23:52

• 爱因斯坦张量 -marketreflections- ♂ (128275 bytes) () 03/14/2011 postreply 13:43:44

• 引力场和电磁场是完全不一样的2种东西 引力场是一个舞台:坐在飞机上 当飞机速度和子弹速度一样 那就等于抓静止的子弹 -marketreflections- ♂ (26369 bytes) () 03/14/2011 postreply 14:24:12

• 广义相对论课堂14 -marketreflections- ♂ (14154 bytes) () 03/14/2011 postreply 14:38:20

• 马萨诸塞州科学研究院：爱因斯坦场方程 -marketreflections- ♂ (0 bytes) () 03/14/2011 postreply 14:42:56

• 马萨诸塞州科学研究院：爱因斯坦场方程 -marketreflections- ♂ (0 bytes) () 03/14/2011 postreply 14:44:19

• 如果一个盒子装有许多粒子，它的重量会随着这些粒子的速率的增加而增加。盒子裡的任何能量被加入盒子的质量中，因此这个盒子的质量受到这 -marketreflections- ♂ (7790 bytes) () 03/14/2011 postreply 15:02:57

• 物体的不变质量是在一个特定参考系中它所具有的总共能量，而在这个参考系中，该物体是静止的。这也是不变质量也被称作静质量的缘故。这个 -marketreflections- ♂ (0 bytes) () 03/14/2011 postreply 15:17:49

• 回复：物体的不变质量是在一个特定参考系中它所具有的总共能量，而在这个参考系中，该物体是静止的。这也是不变质量也被称作静质量的缘故 -marketreflections- ♂ (35807 bytes) () 03/14/2011 postreply 15:19:56

• 回复：物体的不变质量是在一个特定参考系中它所具有的总共能量，而在这个参考系中，该物体是静止的。这也是不变质量也被称作静质量的缘故 -marketreflections- ♂ (35807 bytes) () 03/14/2011 postreply 15:20:19

• www.fxkz.net 狭义相对论就是一个（伪）3球面上的转动群，转动群保持光锥不变。 -marketreflections- ♂ (11921 bytes) () 03/14/2011 postreply 15:55:42

• George Lakoff 人脑本质上就不是一个理性的机器。人喜欢听故事，喜欢用一个特定的思维模式去”套”真实世界中 的事件，喜 -marketreflections- ♂ (13271 bytes) () 03/08/2011 postreply 20:43:11

• 在一直角坐标系S中,让速度为c的一道光线,在 t = 0 时, 由原点 0发射, 经 t 时传播距离 r,表达式为: -marketreflections- ♂ (337405 bytes) () 03/07/2011 postreply 12:05:29

• 將非平衡態看做平衡態之疊加，未嘗不可，但一定不是線性疊加 -marketreflections- ♂ (216 bytes) () 02/28/2011 postreply 17:39:27

• 统计力学，对一个孤立系统，需要的仅仅是一个自然的假设，就是这个系统处在每一种状态的几率都相同，即等概率原理。如果不是孤立系统，也 -marketreflections- ♂ (1159 bytes) () 02/28/2011 postreply 17:41:49

• 量子场论中对多粒子问题，单体位置显然不是有效的量；又由于全同粒子一般处于纠缠态，全面描述各粒子位置的相空间坐标也不存在（当然，用 -marketreflections- ♂ (1664 bytes) () 02/28/2011 postreply 17:50:51

• 每个平动或转动自由度对应一个二次方项，而振动自由度对应两个二次方项。刘维尔方程描述了相空间分布函数 -marketreflections- ♂ (26398 bytes) () 02/28/2011 postreply 20:17:06

• 物理数学01 对于满足哈密顿正则运动方程的力学系统，相宇中代表点随时间演化的运动轨道永不相交。对于满足哈密顿正则运动方程的力学系 -marketreflections- ♂ (17829 bytes) () 02/28/2011 postreply 20:25:23

• 物理数学01 刘维尔4定理 在相宇内任一点（p，q）附近单位相体积元内的相点数目D（p，q，t）称为密度函数。D(p，q，t）在 -marketreflections- ♂ (3807 bytes) () 03/01/2011 postreply 08:31:56

• 波尔兹曼统计用 空间:当组成系统的粒子间有相互作用时， 空间中代表点的位置确定后只是确定了它所代表的粒子的动能而不能确定该粒子的 -marketreflections- ♂ (7628 bytes) () 03/01/2011 postreply 10:23:56

• 玻耳兹曼统计法与吉卜斯系综统计法的分析比较 -marketreflections- ♂ (0 bytes) () 03/01/2011 postreply 10:29:13

• 玻耳兹曼统计法与吉卜斯系综统计法的分析比较 -marketreflections- ♂ (0 bytes) () 03/01/2011 postreply 10:31:40

• 原子间的距离 为a0时，f斥=f引， 此时原子间的相互 作用势能有最小值 E0，原子位置相对 稳定。 稳定。确定了它所代表的粒子 -marketreflections- ♂ (22406 bytes) () 03/01/2011 postreply 10:43:44

• 固态 距离变近，势能>>动能: mkt top;P 粒子动能>>势能 气态 粒子动能 势能→气态 势能 不能保持较长距离内有序， -marketreflections- ♂ (2704 bytes) () 03/01/2011 postreply 10:55:11

• 物理数学01 哈密顿形式、泊松括号. 对于拉格朗日形式：. 1.力学系统的描述：. 2.拉格朗日方程： -marketreflections- ♂ (2556 bytes) () 03/01/2011 postreply 11:49:05

• 路径积分 路径—本身是时空的函数，所以它是推广了的黎曼积分，即所谓的泛函积分; 他在寻找一种能够平等对待时间和空间的量子力学表述 -marketreflections- ♂ (36824 bytes) () 03/01/2011 postreply 11:57:45

• 黎曼积分与勒贝格积分 -marketreflections- ♂ (23012 bytes) () 03/01/2011 postreply 12:30:20

• MIT的IT牛人谈数学体系 （II）： 拓扑学（微分几何）、代数、泛函分析、概率论 -marketreflections- ♂ (10958 bytes) () 03/02/2011 postreply 13:43:56

• PDE的作法是先一个巨大的空间--即所谓的广义函数空间--中来考虑，这个空间如此之大，以至于其中的任何对象都可以无限求导，而且这 -marketreflections- ♂ (1925 bytes) () 03/02/2011 postreply 13:57:38

• 诺特定理：对于每个局部作用下的可微对称性，存在一个对应的保守流。 -marketreflections- ♂ (13056 bytes) () 03/02/2011 postreply 14:08:37

• 费密面 描述金属中电子状态的动量空间中的等能面。它的能量等于电子系统的化学势，称费密能量，写作EF；这个面上的能级称为费密能级。 -marketreflections- ♂ (7899 bytes) () 03/02/2011 postreply 14:33:05

• 电子系统化学势 -marketreflections- ♂ (136 bytes) () 03/02/2011 postreply 14:39:16

• 1 求解激发的电磁波，需要解有源麦克斯韦方程 2 求解的过程中要将E和H用位函数Φ和A替换,得到两个非齐次的亥姆霍兹方程,当边界 -marketreflections- ♂ (80569 bytes) () 03/02/2011 postreply 15:15:57

• 洛仑兹条件实际上是四维矢量 i ( A, ? ) 的四维散度， c 的四维散度 ， 而四维散度是洛仑兹不变量，故洛仑兹条件 1 -marketreflections- ♂ (1640 bytes) () 03/02/2011 postreply 15:19:12

• 谭天荣 按照相对论，一切严格的物理学规律在参照系的变换下保持不变，用数学的语言来表达，就是物理学规律的数学表达式在洛仑兹变换下保 -marketreflections- ♂ (40320 bytes) () 03/02/2011 postreply 20:39:36

• 静电学和静磁学问题用势函数  和A 很容易来解。势函数解时变情形下 -marketreflections- ♂ (190 bytes) () 03/02/2011 postreply 15:32:59

• 对广义相对论思想渊源的一种解读(5) 自然规律未必需要采取微分方程的形式，而协变性正是对着这种形式而言的。另外，除了方程以外，还 -marketreflections- ♂ (6613 bytes) () 03/02/2011 postreply 15:49:39

• 洛伦兹规范 辐射问题本质上也是一个边值问题 -marketreflections- ♂ (23271 bytes) () 03/02/2011 postreply 16:09:16

• 洛仑兹用他的洛仑兹规范简化了麦克斯韦方程，从而发现了接触作用观点与超距作用观点的的数学表达式只有一点微妙的区别：表现超距作用观点 -marketreflections- ♂ (8817 bytes) () 03/02/2011 postreply 16:15:39

• Teamark 仑兹将上面的两个观点综合起来，接受原子论的观点，认为世界是由原子组成，但是其运动不单有机械运动，还有电磁运动。宏 -marketreflections- ♂ (8895 bytes) () 03/02/2011 postreply 16:19:14

• 波动方程的推迟解与超前解 -marketreflections- ♂ (8166 bytes) () 03/02/2011 postreply 20:04:43

• 矢势的解由于矢势A所满足的方程形式上与标势的达朗贝尔方程 由于矢势 所满足的方程形式上与标势的达朗贝尔方程 一致， 一致，所以一 -marketreflections- ♂ (6775 bytes) () 03/02/2011 postreply 20:11:46

• 第六章 狭义相对论 在经典力学中，是物体的质量为m，运动速度为υ，则它的动量为mυ。在相对论中速度υ不是 一个协变量， -marketreflections- ♂ (17849 bytes) () 03/03/2011 postreply 10:53:34

• 用四维速度定义四维动量：（在相对论中认为刻划物质惯性量度的质量不是洛伦兹标量 -marketreflections- ♂ (4006 bytes) () 03/03/2011 postreply 10:59:03

• 物理数学相对论01 电子的电势能的绝对值等于动能的2倍. 但当 时，可舍去高次项 中仅含两项，一项为经典动能，另一项代表什么？ -marketreflections- ♂ (1115 bytes) () 03/03/2011 postreply 11:16:07

• 物理数学相对论01 电子的电势能的绝对值等于动能的2倍. 但当 时，可舍去高次项 中仅含两项，一项为经典动能，另一项代表什么？ -marketreflections- ♂ (1115 bytes) () 03/03/2011 postreply 11:16:08

• 四维动量2 2 四维动量模方2 2 p2 = px + p2 + pz + pt2 y E2 2 = p2 2 = m0 c2 -marketreflections- ♂ (1505 bytes) () 03/04/2011 postreply 09:07:01

• 动量模,电场振动方向不固定是因为电场包含互相垂直且有一定相差的两个矢量，则其和为一随时间变化方向的矢量 -marketreflections- ♂ (5948 bytes) () 03/04/2011 postreply 09:56:16

• 电磁波矢量沿一特定方向传播（假设为＋Ｚ）方向传播，则电场矢量和磁场矢量在垂直于＋Ｚ方向的平面（横截面）上随时间的变化而表现一定的 -marketreflections- ♂ (0 bytes) () 03/04/2011 postreply 10:05:32

• 由于波导的作用，光波的某个方向上的标量波动方程，在运动过程中不会与其他方向上的光波发生联系，那么我们可以单独的研究这个方向上的光 -marketreflections- ♂ (3947 bytes) () 03/04/2011 postreply 12:28:22

• 相位不变性的若干讨论,相位代表的只是一种对于波动周期数的“客观的”计数，不应该随描述波动的时空坐标系而变化. -marketreflections- ♂ (0 bytes) () 03/04/2011 postreply 12:37:02

• 相位不变性的若干讨论,相位代表的只是一种对于波动周期数的“客观的”计数，不应该随描述波动的时空坐标系而变化. -marketreflections- ♂ (172 bytes) () 03/04/2011 postreply 12:37:54

• 磁矢量的切向分量也是连续的,实验事实已经表明，在光和物质的相互作用（如感光作用和生理作用）过程中，主要起作用的是光波中的电矢量E -marketreflections- ♂ (4303 bytes) () 03/04/2011 postreply 13:22:10

• 光频极高,介质的磁化机构几乎冻结，这样，光波传播行为就被简化为以单一矢量波E来描述,把光波的电矢量分为垂直入射面的S波和平行入射 -marketreflections- ♂ (1127 bytes) () 03/04/2011 postreply 13:27:24

• 任何一个椭圆极化波还可以分解成两个取向正交的线极化波之和。通常，其中一个线极化波在水平面内取向（且垂直于传播方向），称水平极化波 -marketreflections- ♂ (12611 bytes) () 03/04/2011 postreply 13:34:44

• 电磁场在量子化以后,电场强度E和磁场强度H都成为算符。它们的各分量满足一定的对易关系,它们的“期待值”（即实验中的测量平均值）应 -marketreflections- ♂ (2864 bytes) () 03/04/2011 postreply 16:52:07

• 与分子间距离6次方成反比的相互吸微观粒子的量子效应，也可得到与分子间距离次方成反比的相互吸引能---伦敦力或色散力伦敦力或色散力 -marketreflections- ♂ (5131 bytes) () 03/04/2011 postreply 17:27:52

• 整个银道面内的引力场强都不是与到. 银心距离r 的平方成反比,太阳附近的引力 场强只近. 似与到银心之距r 的1. 5 次方成反 -marketreflections- ♂ (31054 bytes) () 03/04/2011 postreply 17:30:49

• Casimir发现了，零点能量的变化最终贡献了那个七次反比的相互作用衰减规律 -marketreflections- ♂ (4640 bytes) () 03/04/2011 postreply 17:36:32

• 复合场强指两个或两个以上频率的电磁波复合在一起的场强，其值为各单个频率场强 平方和的根值 -marketreflections- ♂ (19672 bytes) () 03/05/2011 postreply 06:36:07

• 同一等势面上，场强也不一定相等，例如很特殊的情况，在同一球面上，势能一致，场强相等，但是这里的相等只是指数值上相等，方向一定不相 -marketreflections- ♂ (324 bytes) () 03/05/2011 postreply 06:37:29

• 第一章 静电场 公式集 电场线的疏密 或等势面的间距小和大 都表示场强的弱和强 -marketreflections- ♂ (6317 bytes) () 03/05/2011 postreply 06:42:17

• 高中物理 COOCO 如图所示，实线为电场线，虚线为等势线， -marketreflections- ♂ (9065 bytes) () 03/05/2011 postreply 06:59:01

• 电势差即两点电势的差值，用公式表示：U=Ed。对于匀强电场，可以进行计算；而对于非匀强电场，由于各处的场强不同，不能直接代入进行 -marketreflections- ♂ (247 bytes) () 03/05/2011 postreply 06:45:42

• 11、万能的距离平方关系 -marketreflections- ♂ (6623 bytes) () 03/05/2011 postreply 08:13:58

• 设L为有电磁场下粒子的拉氏量，按Legendre变换，得哈密顿量H= ，这里 为正则动量。其中 为粒子的机械动量 -marketreflections- ♂ (47802 bytes) () 03/05/2011 postreply 08:21:56

• 无电磁场情况，粒子机械动量=粒子正则动量 -marketreflections- ♂ (4883 bytes) () 03/05/2011 postreply 08:24:12

• 比笛卡儿坐标的更加一般化的坐标,哈密顿量是能量的描述,使用正则坐标和正则动量能够自恰的描述它! -marketreflections- ♂ (25205 bytes) () 03/05/2011 postreply 08:28:33

• 即哈密顿函数H(p，q)，势能允许我们去计算每一瞬间作用于所描述的系统不同点上的力的集合。在每一点，势能相对于空间坐标q的导数， -marketreflections- ♂ (4290 bytes) () 03/05/2011 postreply 08:34:19

• 惯性定律 “一个质点，当它与所有其他质点相距足够远时，该质点之加速度消失。” 力或场强的大小：管2次或，7次，多大范围的叠加，引 -marketreflections- ♂ (0 bytes) () 03/05/2011 postreply 08:42:56

• 吴大猷：：惯性定律 “一个质点，当它与所有其他质点相距足够远时，该质点之加速度消失。” 在该问题上的第二个重要进展来自A．N．科 -marketreflections- ♂ (52490 bytes) () 03/05/2011 postreply 08:51:52

• 我们研究电磁介质中的电磁场就归结为寻找当有电磁介质存在时的总的电荷/电流分布。在具体研究之前，首先理一理脉络。在空间施加由处于很 -marketreflections- ♂ (2712 bytes) () 03/04/2011 postreply 17:09:24

• 而通常意义下的速度是 （ 4.33） （下角指标用拉丁字母表示由1-3。）ui不是四维矢量的分量。 -marketreflections- ♂ (26523 bytes) () 03/03/2011 postreply 11:48:17

• 粒子不仅在空间方向上运动，也在时间方向上运动。你凭什么要求空间对时间求变化率呢？这就好像你看到一个抛物运动的轨迹以后，问出一个问 -marketreflections- ♂ (2008 bytes) () 03/03/2011 postreply 11:51:34

• 我们熟悉，在三维空间里当坐标架转动时，矢量的三个分量将作相应的变换，但某些量（如两矢量的标积，一矢量的模方）是不变的。洛伦兹变换 -marketreflections- ♂ (2065 bytes) () 03/03/2011 postreply 11:56:35

• 在经典物理学中，“粒子”和“场”是两个不同的概念；它们涉及不同的现象，并分别用于描述分立性和连续性。一个系统可能包含巨大数量的粒 -marketreflections- ♂ (60209 bytes) () 03/03/2011 postreply 13:14:53

• 在经典物理学中，“粒子”和“场”是两个不同的概念；它们涉及不同的现象，并分别用于描述分立性和连续性。一个系统可能包含巨大数量的粒 -marketreflections- ♂ (60209 bytes) () 03/03/2011 postreply 13:15:00

• 吴大猷：经典动力学 古典动力学（理论物理第一册 -marketreflections- ♂ (53612 bytes) () 03/03/2011 postreply 14:33:09

• 那就是当我们给一个物体输入能量时，该物体运动空间和时间缩短缩小了，也就是说：一个物体本身的动能越大，该物体周围的时间空间（即四维 -marketreflections- ♂ (31621 bytes) () 03/03/2011 postreply 13:33:57

• 观测仪器是三维世界的仪器，不可能观测到四维中电子才能表现出来的波动性。而我们不用三维世界的观测仪器进行观测时，由于成像仪在同一个 -marketreflections- ♂ (235 bytes) () 03/03/2011 postreply 13:35:23

• 一个数目无限大并且可变的“粒子”系统的适当表述是“场”－－正像“光子”表述的是电磁场。由此我们可以说，从粒子的观点出发，人们寻求 -marketreflections- ♂ (698 bytes) () 03/03/2011 postreply 13:39:09

• 物理数学相对论01 带电体静止时,表现为电荷密度;带电体运动时,表现出电流,;电荷密度和电流的大小与参照系的选择有关。这进一步 -marketreflections- ♂ (2329 bytes) () 03/03/2011 postreply 14:47:14

• 相位（波形比如波峰）不变性;根据以往知识，电荷是不因运 动速度而变的。也就是说，一个带电体所带电荷 的量值，对于任何观察者来说， -marketreflections- ♂ (16588 bytes) () 03/03/2011 postreply 14:52:41

• " 相位描述波形,波形是客观物理事实(比如在某时空点正 好处于波峰),与参照系选取无关" -marketreflections- ♂ (34829 bytes) () 03/03/2011 postreply 14:56:05

• 波函数的绝对相位也是无法测量的，或者说无法定义作用量的绝对大小。这种相位的平移对称性有个很装逼的名字，叫做规范对称性。如果将相位 -marketreflections- ♂ (11860 bytes) () 03/03/2011 postreply 15:10:56

• 吴中祥 所谓“测不准关系”，实际上是表明大量相互匹配成对的各类(n维)多线矢或矢量场,相应各分量模长的均方差不能同时为零。 -marketreflections- ♂ (8427 bytes) () 03/03/2011 postreply 15:31:17

• 物理数学01 Everett Physics Archive 量子力学不认为波函数的几率诠释是时间平均的结果，而认为是纯系综平 -marketreflections- ♂ (1130 bytes) () 03/03/2011 postreply 15:15:31

• 复数原则上可以分解成模和相位两个实数，但是没有一个可以测量相位的仪器。因为相位和粒子数共轭，一台可以测量相位的仪器一定伴随巨大的 -marketreflections- ♂ (16344 bytes) () 03/03/2011 postreply 15:23:15

• 复数原则上可以分解成模和相位两个实数，空间向量(x,y,z)，其中x,y,z分别是三轴上的坐标，模长, volatility -marketreflections- ♂ (1266 bytes) () 03/03/2011 postreply 15:28:17

• 吴中祥矢量模长 3维空间位置矢量各分量的“模长”也都是时间的函数,相位（波形比如波峰），复数场概率场周期场梯度场强，相位=波动角 -marketreflections- ♂ (18607 bytes) () 03/03/2011 postreply 15:38:46

• 磁矢势场线图 磁矢势的源头是磁场，就如同磁场的源头是电流。环形电感器内部的磁场是有限值，与径向距离有关，而外部是零。磁矢势的场线 -marketreflections- ♂ (4823 bytes) () 03/03/2011 postreply 13:50:40

• 吴国林：AB效应是一种量子效应，它表明：尽管矢势A不能被实验所直接观察，但是它的线积分（或其逻辑蕴涵效应）却是可以直接观察的，因 -marketreflections- ♂ (25855 bytes) () 03/03/2011 postreply 14:08:32

• 洛伦兹规范 辐射问题本质上也是一个边值问题 -marketreflections- ♂ (23271 bytes) () 03/02/2011 postreply 16:09:21

• 环量是流体的速度沿着一条闭曲线的路径积分，环量的量纲是长度的平方除以时间, 。而只给出矢量场A的旋度，无法确定A，只有通过规定A -marketreflections- ♂ (5021 bytes) () 03/02/2011 postreply 17:55:42

• "矢量场环量",电流（圈）垂直切穿磁圈，引起磁圈反抗（恢复原结构），两个圈力互相垂直，大小成比例，互相映射，类似惯性力映射加速度 -marketreflections- ♂ (15230 bytes) () 03/02/2011 postreply 18:14:54

• “"规范场环量速度沿闭曲线路径积分"” -marketreflections- ♂ (0 bytes) () 03/05/2011 postreply 09:33:57

• “"规范场环量速度沿闭曲线路径积分"” -marketreflections- ♂ (0 bytes) () 03/05/2011 postreply 09:35:16

• “"规范场环量速度沿闭曲线路径积分"”,相位因子的规范场积分表式，可以建立像磁单 .... 的路径几何（闭台回路C的几何因. 素 -marketreflections- ♂ (30839 bytes) () 03/05/2011 postreply 09:37:04

• 、当环路不包含着场源时，相位因子称为可积的；当环路包围着场源时，相位因子称为不可积的． -marketreflections- ♂ (2487 bytes) () 03/05/2011 postreply 09:52:33

• 玻耳兹曼方程及刘维定理 -marketreflections- ♂ (3035 bytes) () 03/05/2011 postreply 16:17:18

• 如果这两个事件发生的时间差比光在AB之间传播的时间还短，那么这两个事件的时空间隔就是类空的。这说明这两个事件之间【是没有任何联系 -marketreflections- ♂ (782 bytes) () 03/06/2011 postreply 08:20:02

• 一般說物質有三態 由於原子間的交互作用 當原子相互間有固定結構時 處於所謂固態 -marketreflections- ♂ (1586 bytes) () 03/06/2011 postreply 15:39:45

• 场的势·狭义相对论· 四维张量 -marketreflections- ♂ (0 bytes) () 03/02/2011 postreply 16:25:46

• 场的势·狭义相对论· 四维张量 majorsite01 -marketreflections- ♂ (0 bytes) () 03/02/2011 postreply 16:25:55

• "相对论粒子动能势能"” -marketreflections- ♂ (26903 bytes) () 03/01/2011 postreply 10:49:30

• 物理数学01 系统通过其表面分子不可避免地与外界发生作用，使鼓励系统的能量不具有确定的数值E而是在E附近的一个狭窄的范围内，或者 -marketreflections- ♂ (3777 bytes) () 03/01/2011 postreply 09:03:51

• 物理数学01 由大量处于平衡态的孤立系统组成的系综叫做微正则系综。孤立系统的能量介于EE+Δ􀀀 之间，且EEΔ -marketreflections- ♂ (3463 bytes) () 03/01/2011 postreply 09:14:00

• 波尔兹曼统计法只能处理由近独立粒子组成的系统。如果在研究的问题中必须计及粒子之间的相互作用，系统的能量表达式包含粒子间的相互作用 -marketreflections- ♂ (1552 bytes) () 03/01/2011 postreply 10:11:35

• phymath01 动量传递、热量传递和质量传递:系统通过其表面分子不可避免地与外界发生作用，使鼓励系统的能量不具有确定的数值E -marketreflections- ♂ (7106 bytes) () 12/03/2011 postreply 04:48:40

• gr01 测量的曲率之和正比于我们测量的质量密度加上我们测量的压力3倍 -marketreflections- ♂ (3314 bytes) () 12/03/2011 postreply 07:37:59

• gr01 愛因斯坦的理論中，宇宙的平均曲率取決於其平均密度，所以幾何和宇宙的命運是連在一起的。高密度宇宙的曲率是正的，就像氣球的 -marketreflections- ♂ (39536 bytes) () 12/03/2011 postreply 08:44:49

• timelike01 地球上的物质运动变化和宇宙间天体的运动变化有一个根本性的区别，那就是从感官上看前者则是接触性运动变化，而后 -marketreflections- ♂ (435 bytes) () 12/04/2011 postreply 08:20:10

• gr01 场方程广义协变 任何坐标系中都成立 局域能量动量守恒,能量动量张量 Tab 的守恒与对称 (即 ∂aTab -marketreflections- ♂ (30605 bytes) () 12/03/2011 postreply 09:13:02

• gr01 任何度规引力理论都具有gr优点 -marketreflections- ♂ (19163 bytes) () 12/03/2011 postreply 09:27:28

• gr01 引力场中的引力与物体的质量无关。这个道理很明显，因为引力场不是由这个物体产生的;空间物质的能量-动量（T_uv）分布= -marketreflections- ♂ (5110 bytes) () 12/03/2011 postreply 09:34:26

• gr01 重力场（引力场）是保守力场，引力对物体所做的功等于物体在引力场中的势能变化的绝对值，而与物体的运动轨迹、运动速度无关。 -marketreflections- ♂ (33427 bytes) () 12/03/2011 postreply 09:41:32