诺特定理:对于每个局部作用下的可微对称性,存在一个对应的保守流。

新fa打到市场,给出边界条件,相对论在此区域里运行,比如对微博前景的怀疑,hit sina and it dropped from 95 to 75, and second FA(ER)hit touched 75 area, also the last big volume bar, within this area, 新fa打到市场,给出边界条件,相对论在此区域(能级)里运行,比如对微博前景怀疑
要看质量(volume),动量(位移)等,大概有能量守衡关系

诺特定理

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诺特定理理论物理的中心结果之一,它表达了连续对称性守恒定律的一一对应。例如,物理定律不随着时间而改变,这表示它们有关于时间的某种对称性。如果我们想象一下,譬如重力的强度每天都有所改变,我们就会违反能量守恒定律,因为我们可以在重力弱的那天把重物举起,然后在重力强的时候放下来,这样就得到了比我们开始输入的能量更多的能量。

诺特定理对于所有基于作用量原理物理定律是成立。它得名于20世纪初的数学家埃米·诺特。诺特定理和量子力学深刻相关,因为它仅用经典力学的原理就可以认出和海森堡测不准原理相关的物理量(譬如位置动量).

目录

[编辑] 定理的数学表述

不严格地讲,诺特定理可以如下表述(忽略技术细节):

对于每个局部作用下的可微对称性,存在一个对应的保守流

[编辑] 解释

上述命题中的“对称性”一词精确一点来说是指物理定律在满足某种技术要求的一维李群作用下所满足的协变性物理量守恒定律通常用连续性方程表达。

定理的形式化命题仅从不变性条件就导出和一个守恒的物理量相应的流的表达式。该守恒量称为诺特荷,而该流称为诺特流。诺特流至多相差一个无散度向量场。

[编辑] 应用

诺特定理的应用帮助物理学家在物理的任何一般理论中通过分析各种使得所涉及的定律的形式保持不变的变换而获得深刻的洞察力。例如:

  • 对于物理系统对于空间平移的不变性(换言之,物理定律不随着空间中的位置而变化)给出了动量的守恒律;
  • 对于转动的不变性给出了角动量的守恒律;
  • 对于时间平移的不变性给出了著名的能量守恒定律

量子场论中,和诺特定理相似,沃德-高桥恒等式(Ward-Takahashi)产生出更多的守恒定律,例如从电势向量势规范不变性得出电荷的守恒。

诺特荷也被用于计算静态黑洞1

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费密面 描述金属中电子状态的动量空间中的等能面。它的能量等于电子系统的化学势,称费密能量,写作EF;这个面上的能级称为费密能级。 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (7899 bytes) () 03/02/2011 postreply 14:33:05

电子系统化学势 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (136 bytes) () 03/02/2011 postreply 14:39:16

1 求解激发的电磁波,需要解有源麦克斯韦方程 2 求解的过程中要将E和H用位函数Φ和A替换,得到两个非齐次的亥姆霍兹方程,当边界 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (80569 bytes) () 03/02/2011 postreply 15:15:57

洛仑兹条件实际上是四维矢量 i ( A, ? ) 的四维散度, c 的四维散度 , 而四维散度是洛仑兹不变量,故洛仑兹条件 1 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (1640 bytes) () 03/02/2011 postreply 15:19:12

谭天荣 按照相对论,一切严格的物理学规律在参照系的变换下保持不变,用数学的语言来表达,就是物理学规律的数学表达式在洛仑兹变换下保 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (40320 bytes) () 03/02/2011 postreply 20:39:36

静电学和静磁学问题用势函数  和A 很容易来解。势函数解时变情形下 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (190 bytes) () 03/02/2011 postreply 15:32:59

对广义相对论思想渊源的一种解读(5) 自然规律未必需要采取微分方程的形式,而协变性正是对着这种形式而言的。另外,除了方程以外,还 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (6613 bytes) () 03/02/2011 postreply 15:49:39

洛伦兹规范 辐射问题本质上也是一个边值问题 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (23271 bytes) () 03/02/2011 postreply 16:09:16

洛仑兹用他的洛仑兹规范简化了麦克斯韦方程,从而发现了接触作用观点与超距作用观点的的数学表达式只有一点微妙的区别:表现超距作用观点 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (8817 bytes) () 03/02/2011 postreply 16:15:39

Teamark 仑兹将上面的两个观点综合起来,接受原子论的观点,认为世界是由原子组成,但是其运动不单有机械运动,还有电磁运动。宏 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (8895 bytes) () 03/02/2011 postreply 16:19:14

波动方程的推迟解与超前解 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (8166 bytes) () 03/02/2011 postreply 20:04:43

矢势的解由于矢势A所满足的方程形式上与标势的达朗贝尔方程 由于矢势 所满足的方程形式上与标势的达朗贝尔方程 一致, 一致,所以一 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (6775 bytes) () 03/02/2011 postreply 20:11:46

第六章 狭义相对论 在经典力学中,是物体的质量为m,运动速度为υ,则它的动量为mυ。在相对论中速度υ不是 一个协变量, -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (17849 bytes) () 03/03/2011 postreply 10:53:34

用四维速度定义四维动量:(在相对论中认为刻划物质惯性量度的质量不是洛伦兹标量 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (4006 bytes) () 03/03/2011 postreply 10:59:03

物理数学相对论01 电子的电势能的绝对值等于动能的2倍. 但当 时,可舍去高次项 中仅含两项,一项为经典动能,另一项代表什么? -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (1115 bytes) () 03/03/2011 postreply 11:16:07

物理数学相对论01 电子的电势能的绝对值等于动能的2倍. 但当 时,可舍去高次项 中仅含两项,一项为经典动能,另一项代表什么? -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (1115 bytes) () 03/03/2011 postreply 11:16:08

四维动量2 2 四维动量模方2 2 p2 = px + p2 + pz + pt2 y E2 2 = p2 2 = m0 c2 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (1505 bytes) () 03/04/2011 postreply 09:07:01

动量模,电场振动方向不固定是因为电场包含互相垂直且有一定相差的两个矢量,则其和为一随时间变化方向的矢量 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (5948 bytes) () 03/04/2011 postreply 09:56:16

电磁波矢量沿一特定方向传播(假设为+Z)方向传播,则电场矢量和磁场矢量在垂直于+Z方向的平面(横截面)上随时间的变化而表现一定的 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (0 bytes) () 03/04/2011 postreply 10:05:32

由于波导的作用,光波的某个方向上的标量波动方程,在运动过程中不会与其他方向上的光波发生联系,那么我们可以单独的研究这个方向上的光 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (3947 bytes) () 03/04/2011 postreply 12:28:22

相位不变性的若干讨论,相位代表的只是一种对于波动周期数的“客观的”计数,不应该随描述波动的时空坐标系而变化. -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (0 bytes) () 03/04/2011 postreply 12:37:02

相位不变性的若干讨论,相位代表的只是一种对于波动周期数的“客观的”计数,不应该随描述波动的时空坐标系而变化. -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (172 bytes) () 03/04/2011 postreply 12:37:54

磁矢量的切向分量也是连续的,实验事实已经表明,在光和物质的相互作用(如感光作用和生理作用)过程中,主要起作用的是光波中的电矢量E -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (4303 bytes) () 03/04/2011 postreply 13:22:10

光频极高,介质的磁化机构几乎冻结,这样,光波传播行为就被简化为以单一矢量波E来描述,把光波的电矢量分为垂直入射面的S波和平行入射 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (1127 bytes) () 03/04/2011 postreply 13:27:24

任何一个椭圆极化波还可以分解成两个取向正交的线极化波之和。通常,其中一个线极化波在水平面内取向(且垂直于传播方向),称水平极化波 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (12611 bytes) () 03/04/2011 postreply 13:34:44

电磁场在量子化以后,电场强度E和磁场强度H都成为算符。它们的各分量满足一定的对易关系,它们的“期待值”(即实验中的测量平均值)应 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (2864 bytes) () 03/04/2011 postreply 16:52:07

与分子间距离6次方成反比的相互吸微观粒子的量子效应,也可得到与分子间距离次方成反比的相互吸引能---伦敦力或色散力伦敦力或色散力 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (5131 bytes) () 03/04/2011 postreply 17:27:52

整个银道面内的引力场强都不是与到. 银心距离r 的平方成反比,太阳附近的引力 场强只近. 似与到银心之距r 的1. 5 次方成反 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (31054 bytes) () 03/04/2011 postreply 17:30:49

Casimir发现了,零点能量的变化最终贡献了那个七次反比的相互作用衰减规律 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (4640 bytes) () 03/04/2011 postreply 17:36:32

复合场强指两个或两个以上频率的电磁波复合在一起的场强,其值为各单个频率场强 平方和的根值 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (19672 bytes) () 03/05/2011 postreply 06:36:07

同一等势面上,场强也不一定相等,例如很特殊的情况,在同一球面上,势能一致,场强相等,但是这里的相等只是指数值上相等,方向一定不相 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (324 bytes) () 03/05/2011 postreply 06:37:29

第一章 静电场 公式集 电场线的疏密 或等势面的间距小和大 都表示场强的弱和强 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (6317 bytes) () 03/05/2011 postreply 06:42:17

高中物理 COOCO 如图所示,实线为电场线,虚线为等势线, -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (9065 bytes) () 03/05/2011 postreply 06:59:01

电势差即两点电势的差值,用公式表示:U=Ed。对于匀强电场,可以进行计算;而对于非匀强电场,由于各处的场强不同,不能直接代入进行 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (247 bytes) () 03/05/2011 postreply 06:45:42

11、万能的距离平方关系 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (6623 bytes) () 03/05/2011 postreply 08:13:58

设L为有电磁场下粒子的拉氏量,按Legendre变换,得哈密顿量H= ,这里 为正则动量。其中 为粒子的机械动量 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (47802 bytes) () 03/05/2011 postreply 08:21:56

无电磁场情况,粒子机械动量=粒子正则动量 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (4883 bytes) () 03/05/2011 postreply 08:24:12

比笛卡儿坐标的更加一般化的坐标,哈密顿量是能量的描述,使用正则坐标和正则动量能够自恰的描述它! -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (25205 bytes) () 03/05/2011 postreply 08:28:33

即哈密顿函数H(p,q),势能允许我们去计算每一瞬间作用于所描述的系统不同点上的力的集合。在每一点,势能相对于空间坐标q的导数, -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (4290 bytes) () 03/05/2011 postreply 08:34:19

惯性定律 “一个质点,当它与所有其他质点相距足够远时,该质点之加速度消失。” 力或场强的大小:管2次或,7次,多大范围的叠加,引 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (0 bytes) () 03/05/2011 postreply 08:42:56

吴大猷::惯性定律 “一个质点,当它与所有其他质点相距足够远时,该质点之加速度消失。” 在该问题上的第二个重要进展来自A.N.科 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (52490 bytes) () 03/05/2011 postreply 08:51:52

我们研究电磁介质中的电磁场就归结为寻找当有电磁介质存在时的总的电荷/电流分布。在具体研究之前,首先理一理脉络。在空间施加由处于很 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (2712 bytes) () 03/04/2011 postreply 17:09:24

而通常意义下的速度是 ( 4.33) (下角指标用拉丁字母表示由1-3。)ui不是四维矢量的分量。 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (26523 bytes) () 03/03/2011 postreply 11:48:17

粒子不仅在空间方向上运动,也在时间方向上运动。你凭什么要求空间对时间求变化率呢?这就好像你看到一个抛物运动的轨迹以后,问出一个问 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (2008 bytes) () 03/03/2011 postreply 11:51:34

我们熟悉,在三维空间里当坐标架转动时,矢量的三个分量将作相应的变换,但某些量(如两矢量的标积,一矢量的模方)是不变的。洛伦兹变换 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (2065 bytes) () 03/03/2011 postreply 11:56:35

在经典物理学中,“粒子”和“场”是两个不同的概念;它们涉及不同的现象,并分别用于描述分立性和连续性。一个系统可能包含巨大数量的粒 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (60209 bytes) () 03/03/2011 postreply 13:14:53

在经典物理学中,“粒子”和“场”是两个不同的概念;它们涉及不同的现象,并分别用于描述分立性和连续性。一个系统可能包含巨大数量的粒 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (60209 bytes) () 03/03/2011 postreply 13:15:00

吴大猷:经典动力学 古典动力学(理论物理第一册 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (53612 bytes) () 03/03/2011 postreply 14:33:09

那就是当我们给一个物体输入能量时,该物体运动空间和时间缩短缩小了,也就是说:一个物体本身的动能越大,该物体周围的时间空间(即四维 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (31621 bytes) () 03/03/2011 postreply 13:33:57

观测仪器是三维世界的仪器,不可能观测到四维中电子才能表现出来的波动性。而我们不用三维世界的观测仪器进行观测时,由于成像仪在同一个 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (235 bytes) () 03/03/2011 postreply 13:35:23

一个数目无限大并且可变的“粒子”系统的适当表述是“场”--正像“光子”表述的是电磁场。由此我们可以说,从粒子的观点出发,人们寻求 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (698 bytes) () 03/03/2011 postreply 13:39:09

物理数学相对论01 带电体静止时,表现为电荷密度;带电体运动时,表现出电流,;电荷密度和电流的大小与参照系的选择有关。这进一步 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (2329 bytes) () 03/03/2011 postreply 14:47:14

相位(波形比如波峰)不变性;根据以往知识,电荷是不因运 动速度而变的。也就是说,一个带电体所带电荷 的量值,对于任何观察者来说, -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (16588 bytes) () 03/03/2011 postreply 14:52:41

" 相位描述波形,波形是客观物理事实(比如在某时空点正 好处于波峰),与参照系选取无关" -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (34829 bytes) () 03/03/2011 postreply 14:56:05

波函数的绝对相位也是无法测量的,或者说无法定义作用量的绝对大小。这种相位的平移对称性有个很装逼的名字,叫做规范对称性。如果将相位 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (11860 bytes) () 03/03/2011 postreply 15:10:56

吴中祥 所谓“测不准关系”,实际上是表明大量相互匹配成对的各类(n维)多线矢或矢量场,相应各分量模长的均方差不能同时为零。 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (8427 bytes) () 03/03/2011 postreply 15:31:17

物理数学01 Everett Physics Archive 量子力学不认为波函数的几率诠释是时间平均的结果,而认为是纯系综平 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (1130 bytes) () 03/03/2011 postreply 15:15:31

复数原则上可以分解成模和相位两个实数,但是没有一个可以测量相位的仪器。因为相位和粒子数共轭,一台可以测量相位的仪器一定伴随巨大的 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (16344 bytes) () 03/03/2011 postreply 15:23:15

复数原则上可以分解成模和相位两个实数,空间向量(x,y,z),其中x,y,z分别是三轴上的坐标,模长, volatility -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (1266 bytes) () 03/03/2011 postreply 15:28:17

吴中祥矢量模长 3维空间位置矢量各分量的“模长”也都是时间的函数,相位(波形比如波峰),复数场概率场周期场梯度场强,相位=波动角 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (18607 bytes) () 03/03/2011 postreply 15:38:46

磁矢势场线图 磁矢势的源头是磁场,就如同磁场的源头是电流。环形电感器内部的磁场是有限值,与径向距离有关,而外部是零。磁矢势的场线 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (4823 bytes) () 03/03/2011 postreply 13:50:40

吴国林:AB效应是一种量子效应,它表明:尽管矢势A不能被实验所直接观察,但是它的线积分(或其逻辑蕴涵效应)却是可以直接观察的,因 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (25855 bytes) () 03/03/2011 postreply 14:08:32

洛伦兹规范 辐射问题本质上也是一个边值问题 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (23271 bytes) () 03/02/2011 postreply 16:09:21

环量是流体的速度沿着一条闭曲线的路径积分,环量的量纲是长度的平方除以时间, 。而只给出矢量场A的旋度,无法确定A,只有通过规定A -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (5021 bytes) () 03/02/2011 postreply 17:55:42

"矢量场环量",电流(圈)垂直切穿磁圈,引起磁圈反抗(恢复原结构),两个圈力互相垂直,大小成比例,互相映射,类似惯性力映射加速度 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (15230 bytes) () 03/02/2011 postreply 18:14:54

“"规范场环量速度沿闭曲线路径积分"” -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (0 bytes) () 03/05/2011 postreply 09:33:57

“"规范场环量速度沿闭曲线路径积分"” -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (0 bytes) () 03/05/2011 postreply 09:35:16

“"规范场环量速度沿闭曲线路径积分"”,相位因子的规范场积分表式,可以建立像磁单 .... 的路径几何(闭台回路C的几何因. 素 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (30839 bytes) () 03/05/2011 postreply 09:37:04

、当环路不包含着场源时,相位因子称为可积的;当环路包围着场源时,相位因子称为不可积的. -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (2487 bytes) () 03/05/2011 postreply 09:52:33

玻耳兹曼方程及刘维定理 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (3035 bytes) () 03/05/2011 postreply 16:17:18

如果这两个事件发生的时间差比光在AB之间传播的时间还短,那么这两个事件的时空间隔就是类空的。这说明这两个事件之间【是没有任何联系 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (782 bytes) () 03/06/2011 postreply 08:20:02

一般說物質有三態 由於原子間的交互作用 當原子相互間有固定結構時 處於所謂固態 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (1586 bytes) () 03/06/2011 postreply 15:39:45

场的势·狭义相对论· 四维张量 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (0 bytes) () 03/02/2011 postreply 16:25:46

场的势·狭义相对论· 四维张量 majorsite01 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (0 bytes) () 03/02/2011 postreply 16:25:55

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