MIT的IT牛人谈数学体系 (II): 拓扑学(微分几何)、代数、泛函分析、概率论

 


MIT的IT牛人谈数学体系 (II): 拓扑学(微分几何)、代数、泛函分析、概率论
  (续前文)
 
  微分几何:流形上的分析——在拓扑空间上引入微分结构

拓扑学把极限的概念推广到一般的拓扑空间,但这不是故事的结束,而仅仅是开始。在微积分里面,极限之后我们有微分,求导,积分。这些东西也可以推广到拓扑空间,在拓扑学的基础上建立起来——这就是微分几何。从教学上说,微分几何的教材,有两种不同的类型,一种是建立在古典微机分的基础上的“古典微分几何”,主要是关于二维和三维空间中的一些几何量的计算,比如曲率。还有一种是建立在现代拓扑学的基础上,这里姑且称为“现代微分几何”——它的核心概念就是“流形”(manifold)——就是在拓扑空间的
基础上加了一套可以进行微分运算的结构。现代微分几何是一门非常丰富的学科。比如一般流形上的微分的定义就比传统的微分丰富,我自己就见过三种从不同角度给出的等价定义——这一方面让事情变得复杂一些,但是另外一个方面它给了同一个概念的不同理解,往往在解决问题时会引出不同的思路。除了推广微积分的概念以外,还引入了很多新概念:
tangent space, cotangent space, push forward, pull back, fibre bundle, flow,
immersion, submersion 等等。

近些年,流形在machine learning似乎相当时髦。但是,坦率地说,要弄懂一些基本的流形算法,甚至“创造”一些流形算法,并不需要多少微分几何的基础。对我的研究来说,微分几何最重要的应用就是建立在它之上的另外一个分支:李群和李代数——这是数学中两大家族分析和代数的一个漂亮的联姻。分析和代数的另外一处重要的结合则是泛函分析,以及在其基础上的调和分析。


代数:一个抽象的世界

关于抽象代数

回过头来,再说说另一个大家族——代数。

如果说古典微积分是分析的入门,那么现代代数的入门点则是两个部分:线性代数(linear algebra)和基础的抽象代数(abstract algebra)——据说国内一些教材称之为近世代数。

代数——名称上研究的似乎是数,在我看来,主要研究的是运算规则。一门代数,其实都是从某种具体的运算体系中抽象出一些基本规则,建立一个公理体系,然后在这基础上进行研究。一个集合再加上一套运算规则,就构成一个代数结构。在主要的代数结构中,最简单的是群(Group)——它只有一种符合结合率的可逆运算,通常叫“乘法”。如果,这种运算也符合交换率,那么就叫阿贝尔群 (Abelian Group)。如果有两种运算,一种叫加法,满足交换率和结合率,一种叫乘法,满足结合率,它们之间满足分配率,这种丰富一点的结构叫做环(Ring),如果环上的乘法满足交换率,就叫可交换环(Commutative Ring)。如果,一个环的加法和乘法具有了所有的良好性质,那么就成为一个域(Field)。基于域,我们可以建立一种新的结构,能进行加法和数乘,就构成了线性代数(Linear algebra)。


代数的好处在于,它只关心运算规则的演绎,而不管参与运算的对象。只要定义恰当,完全可以让一只猫乘一只狗得到一头猪:-)。基于抽象运算规则得到的所有定理完全可以运用于上面说的猫狗乘法。当然,在实际运用中,我们还是希望用它干点有意义的事情。学过抽象代数的都知道,基于几条最简单的规则,比如结合律,就能导出非常多的重要结论——这些结论可以应用到一切满足这些简单规则的地方——这是代数的威力所在,我们不再需要为每一个具体领域重新建立这么多的定理。

抽象代数有在一些基础定理的基础上,进一步的研究往往分为两个流派:研究有限的离散代数结构(比如有限群和有限域),这部分内容通常用于数论,编码,和整数方程这些地方;另外一个流派是研究连续的代数结,通常和拓扑与分析联系在一起(比如拓扑群,李群)。我在学习中的focus主要是后者。
线性代数:“线性”的基础地位

对于做Learning, vision, optimization或者statistics的人来说,接触最多的莫过于线性代数——这也是我们在大学低年级就开始学习的。线性代数,包括建立在它基础上的各种学科,最核心的两个概念是向量空间和线性变换。线性变换在线性代数中的地位,和连续函数在分析中的地位,或者同态映射在群论中的地位是一样的 ——它是保持基础运算(加法和数乘)的映射。

在learning中有这样的一种倾向——鄙视线性算法,标榜非线性。也许在很多场合下面,我们需要非线性来描述复杂的现实世界,但是无论什么时候,线性都是具有根本地位的。没有线性的基础,就不可能存在所谓的非线性推广。我们常用的非线性化的方法包括流形和kernelization,这两者都需要在某个阶段回归线性。流形需要在每个局部建立和线性空间的映射,通过把许多局部线性空间连接起来形成非线性;而kernerlization则是通过置换内积结构把原线性空间“非线性”地映射到另外一个线性空间,再进行线性空间中所能进行的操作。而在分析领域,线性的运算更是无处不在,微分,积分,傅立叶变换,拉普
拉斯变换,还有统计中的均值,通通都是线性的。

泛函分析:从有限维向无限维迈进

在大学中学习的线性代数,它的简单主要因为它是在有限维空间进行的,因为有限,我们无须借助于太多的分析手段。但是,有限维空间并不能有效地表达我们的世界——最重要的,函数构成了线性空间,可是它是无限维的。对函数进行的最重要的运算都在无限维空间进行,比如傅立叶变换和小波分析。这表明了,为了研究函数(或者说连续信号),我们需要打破有限维空间的束缚,走入无限维的函数空间——这里面的第一步,就是泛函分析。

泛函分析(Functional Analysis)是研究的是一般的线性空间,包括有限维和无限维,但是很多东西在有限维下显得很trivial,真正的困难往往在无限维的时候出现。在泛函分析中,空间中的元素还是叫向量,但是线性变换通常会叫作“算子”(operator)。除了加法和数乘,这里进一步加入了一些运算,比如加入范数去表达“向量的长度”或者“元素的距离”,这样的空间叫做“赋范线性空间”(normed space),再进一步的,可以加入内积运算,这样的空间叫“内积空间”(Inner product space)。

大家发现,当进入无限维的时间时,很多老的观念不再适用了,一切都需要重新审视。

   1. 所有的有限维空间都是完备的(柯西序列收敛),很多无限维空间却是不完备的(比如闭区间上的连续函数)。在这里,完备的空间有特殊的名称:完备的赋范空间叫巴拿赫空间(Banach space),完备的内积空间叫希尔伯特空间(Hilbert space)。
   2. 在有限维空间中空间和它的对偶空间的是完全同构的,而在无限维空间中,它们存在微妙的差别。
   3. 在有限维空间中,所有线性变换(矩阵)都是有界变换,而在无限维,很多算子是无界的(unbounded),最重要的一个例子是给函数求导。
   4. 在有限维空间中,一切有界闭集都是紧的,比如单位球。而在所有的无限维空间中,单位球都不是紧的——也就是说,可以在单位球内撒入无限个点,而不出现一个极限点。
   5. 在有限维空间中,线性变换(矩阵)的谱相当于全部的特征值,在无限维空间 中,算子的谱的结构比这个复杂得多,除了特征值组成的点谱(point spectrum),还有approximate point spectrum和residual spectrum。虽然复杂,但是,也更为有趣。由此形成了一个相当丰富的分支——算子谱论(Spectrum theory)。
   6. 在有限维空间中,任何一点对任何一个子空间总存在投影,而在无限维空间中,这就不一定了,具有这种良好特性的子空间有个专门的名称切比雪夫空间(Chebyshev space)。这个概念是现代逼近理论的基础(approximation theory)。函数空间的逼近理论在Learning中应该有着非常重要的作用,但是现在看到的运用现代逼近理论的文章并不多。

继续往前:巴拿赫代数,调和分析,和李代数

基本的泛函分析继续往前走,有两个重要的方向。第一个是巴拿赫代数 (Banach Algebra),它就是在巴拿赫空间(完备的内积空间)的基础上引入乘法(这不同于数乘)。比如矩阵——它除了加法和数乘,还能做乘法——这就构成了一个巴拿赫代数。除此以外,值域完备的有界算子,平方可积函数,都能构成巴拿赫代数。巴拿赫代数是泛函分析的抽象,很多对于有界算子导出的结论,还有算子谱论中的许多定理,它们不仅仅对算子适用,它们其实可以从一般的巴拿赫代数中得到,并且应用在算子以外的地方。巴拿赫代数让你站在更高的高度看待泛函分析中的结论,但是,我对它在实际问题中能比泛函分析能多带来什么东西还有待思考。

最能把泛函分析和实际问题在一起的另一个重要方向是调和分析 (Harmonic Analysis)。我在这里列举它的两个个子领域,傅立叶分析和小波分析,我想这已经能说明它的实际价值。它研究的最核心的问题就是怎么用基函数去逼近和构造一个函数。它研究的是函数空间的问题,不可避免的必须以泛函分析为基础。除了傅立叶和小波,调和分析还研究一些很有用的函数空间,比如Hardy space,Sobolev space,这些空间有很多很好的性质,在工程中和物理学中都有很重要的应用。对于vision来说,调和分析在信号的表达,图像的
构造,都是非常有用的工具。

当分析和线性代数走在一起,产生了泛函分析和调和分析;当分析和群论走在一 起,我们就有了李群(Lie Group)和李代数(Lie Algebra)。它们给连续群上的元素赋予了代数结构。我一直认为这是一门非常漂亮的数学:在一个体系中,拓扑,微分和代数走到了一起。在一定条件下,通过李群和李代数的联系,它让几何变换的结合变成了线性运算,让子群化为线性子空间,这样就为Learning中许多重要的模型和算法的引入到对几何运动的建模创造了必要的条件。因此,我们相信李群和李代数对于vision有着重要意义,只不过学习
它的道路可能会很艰辛,在它之前需要学习很多别的数学。

现代概率论:在现代分析基础上再生

最后,再简单说说很多Learning的研究者特别关心的数学分支:概率论。自从Kolmogorov在上世纪30年代把测度引入概率论以来,测度理论就成为现代概率论的基础。在这里,概率定义为测度,随机变量定义为可测函数,条件随机变量定义为可测函数在某个函数空间的投影,均值则是可测函数对于概率测度的积分。值得注意的是,很多的现代观点,开始以泛函分析的思路看待概率论的基础概念,随机变量构成了一个向量空间,而带符号概率测度则构成了它的对偶空间,其中一方施加于对方就形成均值。角度虽然不一样,不过这两种方式殊途同归,形成的基础是等价的。

在现代概率论的基础上,许多传统的分支得到了极大丰富,最有代表性的包括鞅论 (Martingale)——由研究赌博引发的理论,现在主要用于金融(这里可以看出赌博和金融的理论联系,:-P),布朗运动(Brownian Motion)——连续随机过程的基础,以及在此基础上建立的随机分析(Stochastic Calculus),包括随机积分(对随机过程的路径进行积分,其中比较有代表性的叫伊藤积分(Ito Integral)),和随机微分方程。对于连续几何运用建立概率模型以及对分布的变换的研究离不开这些方面的知识。

终于写完了——也谢谢你把这么长的文章看完,希望其中的一些内容对你是有帮助的。

所有跟帖: 

PDE的作法是先一个巨大的空间--即所谓的广义函数空间--中来考虑,这个空间如此之大,以至于其中的任何对象都可以无限求导,而且这 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (1925 bytes) () 03/02/2011 postreply 13:57:38

诺特定理:对于每个局部作用下的可微对称性,存在一个对应的保守流。 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (13056 bytes) () 03/02/2011 postreply 14:08:37

费密面 描述金属中电子状态的动量空间中的等能面。它的能量等于电子系统的化学势,称费密能量,写作EF;这个面上的能级称为费密能级。 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (7899 bytes) () 03/02/2011 postreply 14:33:05

电子系统化学势 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (136 bytes) () 03/02/2011 postreply 14:39:16

1 求解激发的电磁波,需要解有源麦克斯韦方程 2 求解的过程中要将E和H用位函数Φ和A替换,得到两个非齐次的亥姆霍兹方程,当边界 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (80569 bytes) () 03/02/2011 postreply 15:15:57

洛仑兹条件实际上是四维矢量 i ( A, ? ) 的四维散度, c 的四维散度 , 而四维散度是洛仑兹不变量,故洛仑兹条件 1 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (1640 bytes) () 03/02/2011 postreply 15:19:12

谭天荣 按照相对论,一切严格的物理学规律在参照系的变换下保持不变,用数学的语言来表达,就是物理学规律的数学表达式在洛仑兹变换下保 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (40320 bytes) () 03/02/2011 postreply 20:39:36

静电学和静磁学问题用势函数  和A 很容易来解。势函数解时变情形下 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (190 bytes) () 03/02/2011 postreply 15:32:59

对广义相对论思想渊源的一种解读(5) 自然规律未必需要采取微分方程的形式,而协变性正是对着这种形式而言的。另外,除了方程以外,还 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (6613 bytes) () 03/02/2011 postreply 15:49:39

洛伦兹规范 辐射问题本质上也是一个边值问题 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (23271 bytes) () 03/02/2011 postreply 16:09:16

洛仑兹用他的洛仑兹规范简化了麦克斯韦方程,从而发现了接触作用观点与超距作用观点的的数学表达式只有一点微妙的区别:表现超距作用观点 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (8817 bytes) () 03/02/2011 postreply 16:15:39

Teamark 仑兹将上面的两个观点综合起来,接受原子论的观点,认为世界是由原子组成,但是其运动不单有机械运动,还有电磁运动。宏 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (8895 bytes) () 03/02/2011 postreply 16:19:14

波动方程的推迟解与超前解 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (8166 bytes) () 03/02/2011 postreply 20:04:43

矢势的解由于矢势A所满足的方程形式上与标势的达朗贝尔方程 由于矢势 所满足的方程形式上与标势的达朗贝尔方程 一致, 一致,所以一 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (6775 bytes) () 03/02/2011 postreply 20:11:46

第六章 狭义相对论 在经典力学中,是物体的质量为m,运动速度为υ,则它的动量为mυ。在相对论中速度υ不是 一个协变量, -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (17849 bytes) () 03/03/2011 postreply 10:53:34

用四维速度定义四维动量:(在相对论中认为刻划物质惯性量度的质量不是洛伦兹标量 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (4006 bytes) () 03/03/2011 postreply 10:59:03

物理数学相对论01 电子的电势能的绝对值等于动能的2倍. 但当 时,可舍去高次项 中仅含两项,一项为经典动能,另一项代表什么? -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (1115 bytes) () 03/03/2011 postreply 11:16:07

物理数学相对论01 电子的电势能的绝对值等于动能的2倍. 但当 时,可舍去高次项 中仅含两项,一项为经典动能,另一项代表什么? -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (1115 bytes) () 03/03/2011 postreply 11:16:08

四维动量2 2 四维动量模方2 2 p2 = px + p2 + pz + pt2 y E2 2 = p2 2 = m0 c2 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (1505 bytes) () 03/04/2011 postreply 09:07:01

动量模,电场振动方向不固定是因为电场包含互相垂直且有一定相差的两个矢量,则其和为一随时间变化方向的矢量 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (5948 bytes) () 03/04/2011 postreply 09:56:16

电磁波矢量沿一特定方向传播(假设为+Z)方向传播,则电场矢量和磁场矢量在垂直于+Z方向的平面(横截面)上随时间的变化而表现一定的 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (0 bytes) () 03/04/2011 postreply 10:05:32

由于波导的作用,光波的某个方向上的标量波动方程,在运动过程中不会与其他方向上的光波发生联系,那么我们可以单独的研究这个方向上的光 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (3947 bytes) () 03/04/2011 postreply 12:28:22

相位不变性的若干讨论,相位代表的只是一种对于波动周期数的“客观的”计数,不应该随描述波动的时空坐标系而变化. -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (0 bytes) () 03/04/2011 postreply 12:37:02

相位不变性的若干讨论,相位代表的只是一种对于波动周期数的“客观的”计数,不应该随描述波动的时空坐标系而变化. -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (172 bytes) () 03/04/2011 postreply 12:37:54

磁矢量的切向分量也是连续的,实验事实已经表明,在光和物质的相互作用(如感光作用和生理作用)过程中,主要起作用的是光波中的电矢量E -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (4303 bytes) () 03/04/2011 postreply 13:22:10

光频极高,介质的磁化机构几乎冻结,这样,光波传播行为就被简化为以单一矢量波E来描述,把光波的电矢量分为垂直入射面的S波和平行入射 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (1127 bytes) () 03/04/2011 postreply 13:27:24

任何一个椭圆极化波还可以分解成两个取向正交的线极化波之和。通常,其中一个线极化波在水平面内取向(且垂直于传播方向),称水平极化波 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (12611 bytes) () 03/04/2011 postreply 13:34:44

电磁场在量子化以后,电场强度E和磁场强度H都成为算符。它们的各分量满足一定的对易关系,它们的“期待值”(即实验中的测量平均值)应 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (2864 bytes) () 03/04/2011 postreply 16:52:07

与分子间距离6次方成反比的相互吸微观粒子的量子效应,也可得到与分子间距离次方成反比的相互吸引能---伦敦力或色散力伦敦力或色散力 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (5131 bytes) () 03/04/2011 postreply 17:27:52

整个银道面内的引力场强都不是与到. 银心距离r 的平方成反比,太阳附近的引力 场强只近. 似与到银心之距r 的1. 5 次方成反 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (31054 bytes) () 03/04/2011 postreply 17:30:49

Casimir发现了,零点能量的变化最终贡献了那个七次反比的相互作用衰减规律 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (4640 bytes) () 03/04/2011 postreply 17:36:32

复合场强指两个或两个以上频率的电磁波复合在一起的场强,其值为各单个频率场强 平方和的根值 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (19672 bytes) () 03/05/2011 postreply 06:36:07

同一等势面上,场强也不一定相等,例如很特殊的情况,在同一球面上,势能一致,场强相等,但是这里的相等只是指数值上相等,方向一定不相 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (324 bytes) () 03/05/2011 postreply 06:37:29

第一章 静电场 公式集 电场线的疏密 或等势面的间距小和大 都表示场强的弱和强 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (6317 bytes) () 03/05/2011 postreply 06:42:17

高中物理 COOCO 如图所示,实线为电场线,虚线为等势线, -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (9065 bytes) () 03/05/2011 postreply 06:59:01

电势差即两点电势的差值,用公式表示:U=Ed。对于匀强电场,可以进行计算;而对于非匀强电场,由于各处的场强不同,不能直接代入进行 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (247 bytes) () 03/05/2011 postreply 06:45:42

11、万能的距离平方关系 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (6623 bytes) () 03/05/2011 postreply 08:13:58

设L为有电磁场下粒子的拉氏量,按Legendre变换,得哈密顿量H= ,这里 为正则动量。其中 为粒子的机械动量 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (47802 bytes) () 03/05/2011 postreply 08:21:56

无电磁场情况,粒子机械动量=粒子正则动量 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (4883 bytes) () 03/05/2011 postreply 08:24:12

比笛卡儿坐标的更加一般化的坐标,哈密顿量是能量的描述,使用正则坐标和正则动量能够自恰的描述它! -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (25205 bytes) () 03/05/2011 postreply 08:28:33

即哈密顿函数H(p,q),势能允许我们去计算每一瞬间作用于所描述的系统不同点上的力的集合。在每一点,势能相对于空间坐标q的导数, -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (4290 bytes) () 03/05/2011 postreply 08:34:19

惯性定律 “一个质点,当它与所有其他质点相距足够远时,该质点之加速度消失。” 力或场强的大小:管2次或,7次,多大范围的叠加,引 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (0 bytes) () 03/05/2011 postreply 08:42:56

吴大猷::惯性定律 “一个质点,当它与所有其他质点相距足够远时,该质点之加速度消失。” 在该问题上的第二个重要进展来自A.N.科 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (52490 bytes) () 03/05/2011 postreply 08:51:52

我们研究电磁介质中的电磁场就归结为寻找当有电磁介质存在时的总的电荷/电流分布。在具体研究之前,首先理一理脉络。在空间施加由处于很 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (2712 bytes) () 03/04/2011 postreply 17:09:24

而通常意义下的速度是 ( 4.33) (下角指标用拉丁字母表示由1-3。)ui不是四维矢量的分量。 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (26523 bytes) () 03/03/2011 postreply 11:48:17

粒子不仅在空间方向上运动,也在时间方向上运动。你凭什么要求空间对时间求变化率呢?这就好像你看到一个抛物运动的轨迹以后,问出一个问 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (2008 bytes) () 03/03/2011 postreply 11:51:34

我们熟悉,在三维空间里当坐标架转动时,矢量的三个分量将作相应的变换,但某些量(如两矢量的标积,一矢量的模方)是不变的。洛伦兹变换 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (2065 bytes) () 03/03/2011 postreply 11:56:35

在经典物理学中,“粒子”和“场”是两个不同的概念;它们涉及不同的现象,并分别用于描述分立性和连续性。一个系统可能包含巨大数量的粒 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (60209 bytes) () 03/03/2011 postreply 13:14:53

在经典物理学中,“粒子”和“场”是两个不同的概念;它们涉及不同的现象,并分别用于描述分立性和连续性。一个系统可能包含巨大数量的粒 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (60209 bytes) () 03/03/2011 postreply 13:15:00

吴大猷:经典动力学 古典动力学(理论物理第一册 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (53612 bytes) () 03/03/2011 postreply 14:33:09

那就是当我们给一个物体输入能量时,该物体运动空间和时间缩短缩小了,也就是说:一个物体本身的动能越大,该物体周围的时间空间(即四维 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (31621 bytes) () 03/03/2011 postreply 13:33:57

观测仪器是三维世界的仪器,不可能观测到四维中电子才能表现出来的波动性。而我们不用三维世界的观测仪器进行观测时,由于成像仪在同一个 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (235 bytes) () 03/03/2011 postreply 13:35:23

一个数目无限大并且可变的“粒子”系统的适当表述是“场”--正像“光子”表述的是电磁场。由此我们可以说,从粒子的观点出发,人们寻求 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (698 bytes) () 03/03/2011 postreply 13:39:09

物理数学相对论01 带电体静止时,表现为电荷密度;带电体运动时,表现出电流,;电荷密度和电流的大小与参照系的选择有关。这进一步 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (2329 bytes) () 03/03/2011 postreply 14:47:14

相位(波形比如波峰)不变性;根据以往知识,电荷是不因运 动速度而变的。也就是说,一个带电体所带电荷 的量值,对于任何观察者来说, -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (16588 bytes) () 03/03/2011 postreply 14:52:41

" 相位描述波形,波形是客观物理事实(比如在某时空点正 好处于波峰),与参照系选取无关" -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (34829 bytes) () 03/03/2011 postreply 14:56:05

波函数的绝对相位也是无法测量的,或者说无法定义作用量的绝对大小。这种相位的平移对称性有个很装逼的名字,叫做规范对称性。如果将相位 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (11860 bytes) () 03/03/2011 postreply 15:10:56

吴中祥 所谓“测不准关系”,实际上是表明大量相互匹配成对的各类(n维)多线矢或矢量场,相应各分量模长的均方差不能同时为零。 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (8427 bytes) () 03/03/2011 postreply 15:31:17

物理数学01 Everett Physics Archive 量子力学不认为波函数的几率诠释是时间平均的结果,而认为是纯系综平 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (1130 bytes) () 03/03/2011 postreply 15:15:31

复数原则上可以分解成模和相位两个实数,但是没有一个可以测量相位的仪器。因为相位和粒子数共轭,一台可以测量相位的仪器一定伴随巨大的 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (16344 bytes) () 03/03/2011 postreply 15:23:15

复数原则上可以分解成模和相位两个实数,空间向量(x,y,z),其中x,y,z分别是三轴上的坐标,模长, volatility -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (1266 bytes) () 03/03/2011 postreply 15:28:17

吴中祥矢量模长 3维空间位置矢量各分量的“模长”也都是时间的函数,相位(波形比如波峰),复数场概率场周期场梯度场强,相位=波动角 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (18607 bytes) () 03/03/2011 postreply 15:38:46

磁矢势场线图 磁矢势的源头是磁场,就如同磁场的源头是电流。环形电感器内部的磁场是有限值,与径向距离有关,而外部是零。磁矢势的场线 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (4823 bytes) () 03/03/2011 postreply 13:50:40

吴国林:AB效应是一种量子效应,它表明:尽管矢势A不能被实验所直接观察,但是它的线积分(或其逻辑蕴涵效应)却是可以直接观察的,因 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (25855 bytes) () 03/03/2011 postreply 14:08:32

洛伦兹规范 辐射问题本质上也是一个边值问题 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (23271 bytes) () 03/02/2011 postreply 16:09:21

环量是流体的速度沿着一条闭曲线的路径积分,环量的量纲是长度的平方除以时间, 。而只给出矢量场A的旋度,无法确定A,只有通过规定A -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (5021 bytes) () 03/02/2011 postreply 17:55:42

"矢量场环量",电流(圈)垂直切穿磁圈,引起磁圈反抗(恢复原结构),两个圈力互相垂直,大小成比例,互相映射,类似惯性力映射加速度 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (15230 bytes) () 03/02/2011 postreply 18:14:54

“"规范场环量速度沿闭曲线路径积分"” -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (0 bytes) () 03/05/2011 postreply 09:33:57

“"规范场环量速度沿闭曲线路径积分"” -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (0 bytes) () 03/05/2011 postreply 09:35:16

“"规范场环量速度沿闭曲线路径积分"”,相位因子的规范场积分表式,可以建立像磁单 .... 的路径几何(闭台回路C的几何因. 素 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (30839 bytes) () 03/05/2011 postreply 09:37:04

、当环路不包含着场源时,相位因子称为可积的;当环路包围着场源时,相位因子称为不可积的. -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (2487 bytes) () 03/05/2011 postreply 09:52:33

玻耳兹曼方程及刘维定理 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (3035 bytes) () 03/05/2011 postreply 16:17:18

如果这两个事件发生的时间差比光在AB之间传播的时间还短,那么这两个事件的时空间隔就是类空的。这说明这两个事件之间【是没有任何联系 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (782 bytes) () 03/06/2011 postreply 08:20:02

一般說物質有三態 由於原子間的交互作用 當原子相互間有固定結構時 處於所謂固態 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (1586 bytes) () 03/06/2011 postreply 15:39:45

场的势·狭义相对论· 四维张量 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (0 bytes) () 03/02/2011 postreply 16:25:46

场的势·狭义相对论· 四维张量 majorsite01 -marketreflections- 给 marketreflections 发送悄悄话 marketreflections 的博客首页 (0 bytes) () 03/02/2011 postreply 16:25:55

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