long's momentum ,stored in 场 for now,will show its teeth in the following days
郎之万在某处说过:现代物理学是在牛顿力学的世界观与电动力学的世界观的冲突中发展起来的。他忘了补充一句,现代物理学正处于牛顿力学的世界观已经衰老而电动力学的世界观却尚未成熟的时期,量子力学正是这种青黄不接的理论表现。 |
郎之万在某处说过:现代物理学是在牛顿力学的世界观与电动力学的世界观的冲突中发展起来的。他忘了补充一句,现代物理学正处于牛顿力学的世界观已经衰老而电动力学的世界观却尚未成熟的时期,量子力学正是这种青黄不接的理论表现。 |
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Teamark 仑兹将上面的两个观点综合起来,接受原子论的观点,认为世界是由原子组成,但是其运动不单有机械运动,还有电磁运动。宏
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03/02/2011 postreply
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波动方程的推迟解与超前解
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03/02/2011 postreply
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矢势的解由于矢势A所满足的方程形式上与标势的达朗贝尔方程 由于矢势 所满足的方程形式上与标势的达朗贝尔方程 一致, 一致,所以一
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03/02/2011 postreply
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第六章 狭义相对论 在经典力学中,是物体的质量为m,运动速度为υ,则它的动量为mυ。在相对论中速度υ不是 一个协变量,
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03/03/2011 postreply
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用四维速度定义四维动量:(在相对论中认为刻划物质惯性量度的质量不是洛伦兹标量
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03/03/2011 postreply
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物理数学相对论01 电子的电势能的绝对值等于动能的2倍. 但当 时,可舍去高次项 中仅含两项,一项为经典动能,另一项代表什么?
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03/03/2011 postreply
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物理数学相对论01 电子的电势能的绝对值等于动能的2倍. 但当 时,可舍去高次项 中仅含两项,一项为经典动能,另一项代表什么?
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03/03/2011 postreply
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四维动量2 2 四维动量模方2 2 p2 = px + p2 + pz + pt2 y E2 2 = p2 2 = m0 c2
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03/04/2011 postreply
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动量模,电场振动方向不固定是因为电场包含互相垂直且有一定相差的两个矢量,则其和为一随时间变化方向的矢量
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03/04/2011 postreply
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电磁波矢量沿一特定方向传播(假设为+Z)方向传播,则电场矢量和磁场矢量在垂直于+Z方向的平面(横截面)上随时间的变化而表现一定的
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03/04/2011 postreply
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由于波导的作用,光波的某个方向上的标量波动方程,在运动过程中不会与其他方向上的光波发生联系,那么我们可以单独的研究这个方向上的光
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03/04/2011 postreply
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相位不变性的若干讨论,相位代表的只是一种对于波动周期数的“客观的”计数,不应该随描述波动的时空坐标系而变化.
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03/04/2011 postreply
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相位不变性的若干讨论,相位代表的只是一种对于波动周期数的“客观的”计数,不应该随描述波动的时空坐标系而变化.
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03/04/2011 postreply
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磁矢量的切向分量也是连续的,实验事实已经表明,在光和物质的相互作用(如感光作用和生理作用)过程中,主要起作用的是光波中的电矢量E
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03/04/2011 postreply
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光频极高,介质的磁化机构几乎冻结,这样,光波传播行为就被简化为以单一矢量波E来描述,把光波的电矢量分为垂直入射面的S波和平行入射
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03/04/2011 postreply
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任何一个椭圆极化波还可以分解成两个取向正交的线极化波之和。通常,其中一个线极化波在水平面内取向(且垂直于传播方向),称水平极化波
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03/04/2011 postreply
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电磁场在量子化以后,电场强度E和磁场强度H都成为算符。它们的各分量满足一定的对易关系,它们的“期待值”(即实验中的测量平均值)应
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03/04/2011 postreply
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与分子间距离6次方成反比的相互吸微观粒子的量子效应,也可得到与分子间距离次方成反比的相互吸引能---伦敦力或色散力伦敦力或色散力
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03/04/2011 postreply
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整个银道面内的引力场强都不是与到. 银心距离r 的平方成反比,太阳附近的引力 场强只近. 似与到银心之距r 的1. 5 次方成反
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03/04/2011 postreply
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Casimir发现了,零点能量的变化最终贡献了那个七次反比的相互作用衰减规律
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03/04/2011 postreply
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复合场强指两个或两个以上频率的电磁波复合在一起的场强,其值为各单个频率场强 平方和的根值
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03/05/2011 postreply
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同一等势面上,场强也不一定相等,例如很特殊的情况,在同一球面上,势能一致,场强相等,但是这里的相等只是指数值上相等,方向一定不相
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03/05/2011 postreply
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第一章 静电场 公式集 电场线的疏密 或等势面的间距小和大 都表示场强的弱和强
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03/05/2011 postreply
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高中物理 COOCO 如图所示,实线为电场线,虚线为等势线,
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03/05/2011 postreply
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电势差即两点电势的差值,用公式表示:U=Ed。对于匀强电场,可以进行计算;而对于非匀强电场,由于各处的场强不同,不能直接代入进行
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03/05/2011 postreply
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11、万能的距离平方关系
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03/05/2011 postreply
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设L为有电磁场下粒子的拉氏量,按Legendre变换,得哈密顿量H= ,这里 为正则动量。其中 为粒子的机械动量
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03/05/2011 postreply
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无电磁场情况,粒子机械动量=粒子正则动量
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03/05/2011 postreply
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比笛卡儿坐标的更加一般化的坐标,哈密顿量是能量的描述,使用正则坐标和正则动量能够自恰的描述它!
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03/05/2011 postreply
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即哈密顿函数H(p,q),势能允许我们去计算每一瞬间作用于所描述的系统不同点上的力的集合。在每一点,势能相对于空间坐标q的导数,
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03/05/2011 postreply
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惯性定律 “一个质点,当它与所有其他质点相距足够远时,该质点之加速度消失。” 力或场强的大小:管2次或,7次,多大范围的叠加,引
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03/05/2011 postreply
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吴大猷::惯性定律 “一个质点,当它与所有其他质点相距足够远时,该质点之加速度消失。” 在该问题上的第二个重要进展来自A.N.科
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03/05/2011 postreply
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我们研究电磁介质中的电磁场就归结为寻找当有电磁介质存在时的总的电荷/电流分布。在具体研究之前,首先理一理脉络。在空间施加由处于很
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03/04/2011 postreply
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而通常意义下的速度是 ( 4.33) (下角指标用拉丁字母表示由1-3。)ui不是四维矢量的分量。
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03/03/2011 postreply
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粒子不仅在空间方向上运动,也在时间方向上运动。你凭什么要求空间对时间求变化率呢?这就好像你看到一个抛物运动的轨迹以后,问出一个问
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03/03/2011 postreply
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我们熟悉,在三维空间里当坐标架转动时,矢量的三个分量将作相应的变换,但某些量(如两矢量的标积,一矢量的模方)是不变的。洛伦兹变换
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03/03/2011 postreply
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在经典物理学中,“粒子”和“场”是两个不同的概念;它们涉及不同的现象,并分别用于描述分立性和连续性。一个系统可能包含巨大数量的粒
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03/03/2011 postreply
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在经典物理学中,“粒子”和“场”是两个不同的概念;它们涉及不同的现象,并分别用于描述分立性和连续性。一个系统可能包含巨大数量的粒
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03/03/2011 postreply
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吴大猷:经典动力学 古典动力学(理论物理第一册
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03/03/2011 postreply
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那就是当我们给一个物体输入能量时,该物体运动空间和时间缩短缩小了,也就是说:一个物体本身的动能越大,该物体周围的时间空间(即四维
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03/03/2011 postreply
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观测仪器是三维世界的仪器,不可能观测到四维中电子才能表现出来的波动性。而我们不用三维世界的观测仪器进行观测时,由于成像仪在同一个
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03/03/2011 postreply
13:35:23
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一个数目无限大并且可变的“粒子”系统的适当表述是“场”--正像“光子”表述的是电磁场。由此我们可以说,从粒子的观点出发,人们寻求
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03/03/2011 postreply
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物理数学相对论01 带电体静止时,表现为电荷密度;带电体运动时,表现出电流,;电荷密度和电流的大小与参照系的选择有关。这进一步
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03/03/2011 postreply
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相位(波形比如波峰)不变性;根据以往知识,电荷是不因运 动速度而变的。也就是说,一个带电体所带电荷 的量值,对于任何观察者来说,
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03/03/2011 postreply
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" 相位描述波形,波形是客观物理事实(比如在某时空点正 好处于波峰),与参照系选取无关"
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03/03/2011 postreply
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波函数的绝对相位也是无法测量的,或者说无法定义作用量的绝对大小。这种相位的平移对称性有个很装逼的名字,叫做规范对称性。如果将相位
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03/03/2011 postreply
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吴中祥 所谓“测不准关系”,实际上是表明大量相互匹配成对的各类(n维)多线矢或矢量场,相应各分量模长的均方差不能同时为零。
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03/03/2011 postreply
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物理数学01 Everett Physics Archive 量子力学不认为波函数的几率诠释是时间平均的结果,而认为是纯系综平
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03/03/2011 postreply
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复数原则上可以分解成模和相位两个实数,但是没有一个可以测量相位的仪器。因为相位和粒子数共轭,一台可以测量相位的仪器一定伴随巨大的
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03/03/2011 postreply
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复数原则上可以分解成模和相位两个实数,空间向量(x,y,z),其中x,y,z分别是三轴上的坐标,模长, volatility
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03/03/2011 postreply
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吴中祥矢量模长 3维空间位置矢量各分量的“模长”也都是时间的函数,相位(波形比如波峰),复数场概率场周期场梯度场强,相位=波动角
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03/03/2011 postreply
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磁矢势场线图 磁矢势的源头是磁场,就如同磁场的源头是电流。环形电感器内部的磁场是有限值,与径向距离有关,而外部是零。磁矢势的场线
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03/03/2011 postreply
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吴国林:AB效应是一种量子效应,它表明:尽管矢势A不能被实验所直接观察,但是它的线积分(或其逻辑蕴涵效应)却是可以直接观察的,因
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03/03/2011 postreply
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