原子间的距离 为a0时，f斥=f引， 此时原子间的相互 作用势能有最小值 E0，原子位置相对 稳定。 稳定。确定了它所代表的粒子

原子间的距离 为a0时，f斥=f引， 此时原子间的相互 作用势能有最小值 E0，原子位置相对 稳定。 稳定。

 

第二节 物质的状态 物质的状态取决于粒子间的相互作用和它们的热运动 一定T、 一定 、P 粒子动能>>势能 气态 粒子动能 势能→气态 势能 不能保持较长距离内有序，但引力仍能保 不能保持较长距离内有序， 不能保持较长距离内有序 证粒子承受热冲击而不分开 → 液态 距离变近，势能 动能 → 固态 距离变近，势能>>动能 晶体稳定存在的原因原子间的距离 为a0时，f斥=f引， 此时原子间的相互 作用势能有最小值 E0，原子位置相对 稳定。 稳定。 第三节 原子间的结合键 原子相互靠近时，相互之间是以键合方式 原子相互靠近时， 作用的。原子结合键的类型有： 作用的。原子结合键的类型有： 离子键 共价键 金属键 分子键 1.离子键： 1.离子键： 离子键正负离子由于静电引力相互结合。

 

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"粒子动能势能"

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1. 不是说内能是动能和势能的总和吗?那么为什么机械能可以没有,但是内能 ...

   2009年12月6日 ... 由此一来，各粒子间就具有了“粒子动能、势能”，. ----------------------------. 至于机械能没有的情况，可以是. 一个物体高度为0——没有势能 ...
   wenwen.soso.com › 全部问题 › 教育/科学 › 学习帮助 - 网页快照

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2. 是不是可以这样认为：光是宇宙大爆炸后仅存的能量粒子，其余的能量都 ...

   2009年4月21日 ... 是不是可以这样认为：光是宇宙大爆炸后仅存的能量粒子，其余 ...
   wenwen.soso.com › 全部问题 › 教育/科学 › 理工学科 - 网页快照
3.  

   好友问问- 搜搜问问

   由此一来，各粒子间就具有了“粒子动能、势能”，. ----------------------------. 至 ...
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4.  

   给你解决的那个问题没搞全面，物体内能是包括了构成物体的微观粒子的 ...

   2010年9月4日 ... 组成物体的___的动能和势能的总和叫做物体的内能 · 更多相关问题>>. 查看同主题问题： 微观粒子 动能势能 物体 内能. 转发到：. 用户名：. 密码码： ...
   zhidao.baidu.com › 教育/科学 › 科学技术 › 物理学 - 网页快照

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5. 第一章绪论_百度文库

   2010年10月15日 ... 第二节物质的状态物质的状态取决于粒子间的相互作用和它们 ...
   wenku.baidu.com › 专业文献/行业资料 › 机械/制造 - 网页快照
    

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6.  

   a、b带等量异种电荷，NM为ab连线中垂线，带电粒子从M以v0射出，求粒子 ...

   2008年7月6日 ... a、b带等量异种电荷，NM为ab连线中垂线，带电粒子从M以v0射出，求粒子动能势能速度( 过程)_百度知道.
   ttyxxg.com.cp-1.webhostbox.net/question/?58381482 - 网页快照
7.  

   a、b带等量异种电荷，NM为ab连线中垂线，带电粒子从M以v0射出，求粒子 ...

   a、b带等量异种电荷，NM为ab连线中垂线，带电粒子从M以v0射出，求粒子动能势能速度( 过程). 悬赏分：0 - 解决时间： 2010年04月12日14时24分 ...

所有跟帖： 

• 固态 距离变近，势能>>动能: mkt top;P 粒子动能>>势能 气态 粒子动能 势能→气态 势能 不能保持较长距离内有序， -marketreflections- ♂ (2704 bytes) () 03/01/2011 postreply 10:55:11

• 物理数学01 哈密顿形式、泊松括号. 对于拉格朗日形式：. 1.力学系统的描述：. 2.拉格朗日方程： -marketreflections- ♂ (2556 bytes) () 03/01/2011 postreply 11:49:05

• 路径积分 路径—本身是时空的函数，所以它是推广了的黎曼积分，即所谓的泛函积分; 他在寻找一种能够平等对待时间和空间的量子力学表述 -marketreflections- ♂ (36824 bytes) () 03/01/2011 postreply 11:57:45

• 黎曼积分与勒贝格积分 -marketreflections- ♂ (23012 bytes) () 03/01/2011 postreply 12:30:20

• MIT的IT牛人谈数学体系 （II）： 拓扑学（微分几何）、代数、泛函分析、概率论 -marketreflections- ♂ (10958 bytes) () 03/02/2011 postreply 13:43:56

• PDE的作法是先一个巨大的空间--即所谓的广义函数空间--中来考虑，这个空间如此之大，以至于其中的任何对象都可以无限求导，而且这 -marketreflections- ♂ (1925 bytes) () 03/02/2011 postreply 13:57:38

• 诺特定理：对于每个局部作用下的可微对称性，存在一个对应的保守流。 -marketreflections- ♂ (13056 bytes) () 03/02/2011 postreply 14:08:37

• 费密面 描述金属中电子状态的动量空间中的等能面。它的能量等于电子系统的化学势，称费密能量，写作EF；这个面上的能级称为费密能级。 -marketreflections- ♂ (7899 bytes) () 03/02/2011 postreply 14:33:05

• 电子系统化学势 -marketreflections- ♂ (136 bytes) () 03/02/2011 postreply 14:39:16

• 1 求解激发的电磁波，需要解有源麦克斯韦方程 2 求解的过程中要将E和H用位函数Φ和A替换,得到两个非齐次的亥姆霍兹方程,当边界 -marketreflections- ♂ (80569 bytes) () 03/02/2011 postreply 15:15:57

• 洛仑兹条件实际上是四维矢量 i ( A, ? ) 的四维散度， c 的四维散度 ， 而四维散度是洛仑兹不变量，故洛仑兹条件 1 -marketreflections- ♂ (1640 bytes) () 03/02/2011 postreply 15:19:12

• 谭天荣 按照相对论，一切严格的物理学规律在参照系的变换下保持不变，用数学的语言来表达，就是物理学规律的数学表达式在洛仑兹变换下保 -marketreflections- ♂ (40320 bytes) () 03/02/2011 postreply 20:39:36

• 静电学和静磁学问题用势函数  和A 很容易来解。势函数解时变情形下 -marketreflections- ♂ (190 bytes) () 03/02/2011 postreply 15:32:59

• 对广义相对论思想渊源的一种解读(5) 自然规律未必需要采取微分方程的形式，而协变性正是对着这种形式而言的。另外，除了方程以外，还 -marketreflections- ♂ (6613 bytes) () 03/02/2011 postreply 15:49:39

• 洛伦兹规范 辐射问题本质上也是一个边值问题 -marketreflections- ♂ (23271 bytes) () 03/02/2011 postreply 16:09:16

• 洛仑兹用他的洛仑兹规范简化了麦克斯韦方程，从而发现了接触作用观点与超距作用观点的的数学表达式只有一点微妙的区别：表现超距作用观点 -marketreflections- ♂ (8817 bytes) () 03/02/2011 postreply 16:15:39

• Teamark 仑兹将上面的两个观点综合起来，接受原子论的观点，认为世界是由原子组成，但是其运动不单有机械运动，还有电磁运动。宏 -marketreflections- ♂ (8895 bytes) () 03/02/2011 postreply 16:19:14

• 波动方程的推迟解与超前解 -marketreflections- ♂ (8166 bytes) () 03/02/2011 postreply 20:04:43

• 矢势的解由于矢势A所满足的方程形式上与标势的达朗贝尔方程 由于矢势 所满足的方程形式上与标势的达朗贝尔方程 一致， 一致，所以一 -marketreflections- ♂ (6775 bytes) () 03/02/2011 postreply 20:11:46

• 第六章 狭义相对论 在经典力学中，是物体的质量为m，运动速度为υ，则它的动量为mυ。在相对论中速度υ不是 一个协变量， -marketreflections- ♂ (17849 bytes) () 03/03/2011 postreply 10:53:34

• 用四维速度定义四维动量：（在相对论中认为刻划物质惯性量度的质量不是洛伦兹标量 -marketreflections- ♂ (4006 bytes) () 03/03/2011 postreply 10:59:03

• 物理数学相对论01 电子的电势能的绝对值等于动能的2倍. 但当 时，可舍去高次项 中仅含两项，一项为经典动能，另一项代表什么？ -marketreflections- ♂ (1115 bytes) () 03/03/2011 postreply 11:16:07

• 物理数学相对论01 电子的电势能的绝对值等于动能的2倍. 但当 时，可舍去高次项 中仅含两项，一项为经典动能，另一项代表什么？ -marketreflections- ♂ (1115 bytes) () 03/03/2011 postreply 11:16:08

• 四维动量2 2 四维动量模方2 2 p2 = px + p2 + pz + pt2 y E2 2 = p2 2 = m0 c2 -marketreflections- ♂ (1505 bytes) () 03/04/2011 postreply 09:07:01

• 动量模,电场振动方向不固定是因为电场包含互相垂直且有一定相差的两个矢量，则其和为一随时间变化方向的矢量 -marketreflections- ♂ (5948 bytes) () 03/04/2011 postreply 09:56:16

• 电磁波矢量沿一特定方向传播（假设为＋Ｚ）方向传播，则电场矢量和磁场矢量在垂直于＋Ｚ方向的平面（横截面）上随时间的变化而表现一定的 -marketreflections- ♂ (0 bytes) () 03/04/2011 postreply 10:05:32

• 由于波导的作用，光波的某个方向上的标量波动方程，在运动过程中不会与其他方向上的光波发生联系，那么我们可以单独的研究这个方向上的光 -marketreflections- ♂ (3947 bytes) () 03/04/2011 postreply 12:28:22

• 相位不变性的若干讨论,相位代表的只是一种对于波动周期数的“客观的”计数，不应该随描述波动的时空坐标系而变化. -marketreflections- ♂ (0 bytes) () 03/04/2011 postreply 12:37:02

• 相位不变性的若干讨论,相位代表的只是一种对于波动周期数的“客观的”计数，不应该随描述波动的时空坐标系而变化. -marketreflections- ♂ (172 bytes) () 03/04/2011 postreply 12:37:54

• 磁矢量的切向分量也是连续的,实验事实已经表明，在光和物质的相互作用（如感光作用和生理作用）过程中，主要起作用的是光波中的电矢量E -marketreflections- ♂ (4303 bytes) () 03/04/2011 postreply 13:22:10

• 光频极高,介质的磁化机构几乎冻结，这样，光波传播行为就被简化为以单一矢量波E来描述,把光波的电矢量分为垂直入射面的S波和平行入射 -marketreflections- ♂ (1127 bytes) () 03/04/2011 postreply 13:27:24

• 任何一个椭圆极化波还可以分解成两个取向正交的线极化波之和。通常，其中一个线极化波在水平面内取向（且垂直于传播方向），称水平极化波 -marketreflections- ♂ (12611 bytes) () 03/04/2011 postreply 13:34:44

• 电磁场在量子化以后,电场强度E和磁场强度H都成为算符。它们的各分量满足一定的对易关系,它们的“期待值”（即实验中的测量平均值）应 -marketreflections- ♂ (2864 bytes) () 03/04/2011 postreply 16:52:07

• 与分子间距离6次方成反比的相互吸微观粒子的量子效应，也可得到与分子间距离次方成反比的相互吸引能---伦敦力或色散力伦敦力或色散力 -marketreflections- ♂ (5131 bytes) () 03/04/2011 postreply 17:27:52

• 整个银道面内的引力场强都不是与到. 银心距离r 的平方成反比,太阳附近的引力 场强只近. 似与到银心之距r 的1. 5 次方成反 -marketreflections- ♂ (31054 bytes) () 03/04/2011 postreply 17:30:49

• Casimir发现了，零点能量的变化最终贡献了那个七次反比的相互作用衰减规律 -marketreflections- ♂ (4640 bytes) () 03/04/2011 postreply 17:36:32

• 复合场强指两个或两个以上频率的电磁波复合在一起的场强，其值为各单个频率场强 平方和的根值 -marketreflections- ♂ (19672 bytes) () 03/05/2011 postreply 06:36:07

• 同一等势面上，场强也不一定相等，例如很特殊的情况，在同一球面上，势能一致，场强相等，但是这里的相等只是指数值上相等，方向一定不相 -marketreflections- ♂ (324 bytes) () 03/05/2011 postreply 06:37:29

• 第一章 静电场 公式集 电场线的疏密 或等势面的间距小和大 都表示场强的弱和强 -marketreflections- ♂ (6317 bytes) () 03/05/2011 postreply 06:42:17

• 高中物理 COOCO 如图所示，实线为电场线，虚线为等势线， -marketreflections- ♂ (9065 bytes) () 03/05/2011 postreply 06:59:01

• 电势差即两点电势的差值，用公式表示：U=Ed。对于匀强电场，可以进行计算；而对于非匀强电场，由于各处的场强不同，不能直接代入进行 -marketreflections- ♂ (247 bytes) () 03/05/2011 postreply 06:45:42

• 11、万能的距离平方关系 -marketreflections- ♂ (6623 bytes) () 03/05/2011 postreply 08:13:58

• 设L为有电磁场下粒子的拉氏量，按Legendre变换，得哈密顿量H= ，这里 为正则动量。其中 为粒子的机械动量 -marketreflections- ♂ (47802 bytes) () 03/05/2011 postreply 08:21:56

• 无电磁场情况，粒子机械动量=粒子正则动量 -marketreflections- ♂ (4883 bytes) () 03/05/2011 postreply 08:24:12

• 比笛卡儿坐标的更加一般化的坐标,哈密顿量是能量的描述,使用正则坐标和正则动量能够自恰的描述它! -marketreflections- ♂ (25205 bytes) () 03/05/2011 postreply 08:28:33

• 即哈密顿函数H(p，q)，势能允许我们去计算每一瞬间作用于所描述的系统不同点上的力的集合。在每一点，势能相对于空间坐标q的导数， -marketreflections- ♂ (4290 bytes) () 03/05/2011 postreply 08:34:19

• 惯性定律 “一个质点，当它与所有其他质点相距足够远时，该质点之加速度消失。” 力或场强的大小：管2次或，7次，多大范围的叠加，引 -marketreflections- ♂ (0 bytes) () 03/05/2011 postreply 08:42:56

• 吴大猷：：惯性定律 “一个质点，当它与所有其他质点相距足够远时，该质点之加速度消失。” 在该问题上的第二个重要进展来自A．N．科 -marketreflections- ♂ (52490 bytes) () 03/05/2011 postreply 08:51:52

• 我们研究电磁介质中的电磁场就归结为寻找当有电磁介质存在时的总的电荷/电流分布。在具体研究之前，首先理一理脉络。在空间施加由处于很 -marketreflections- ♂ (2712 bytes) () 03/04/2011 postreply 17:09:24

• 而通常意义下的速度是 （ 4.33） （下角指标用拉丁字母表示由1-3。）ui不是四维矢量的分量。 -marketreflections- ♂ (26523 bytes) () 03/03/2011 postreply 11:48:17

• 粒子不仅在空间方向上运动，也在时间方向上运动。你凭什么要求空间对时间求变化率呢？这就好像你看到一个抛物运动的轨迹以后，问出一个问 -marketreflections- ♂ (2008 bytes) () 03/03/2011 postreply 11:51:34

• 我们熟悉，在三维空间里当坐标架转动时，矢量的三个分量将作相应的变换，但某些量（如两矢量的标积，一矢量的模方）是不变的。洛伦兹变换 -marketreflections- ♂ (2065 bytes) () 03/03/2011 postreply 11:56:35

• 在经典物理学中，“粒子”和“场”是两个不同的概念；它们涉及不同的现象，并分别用于描述分立性和连续性。一个系统可能包含巨大数量的粒 -marketreflections- ♂ (60209 bytes) () 03/03/2011 postreply 13:14:53

• 在经典物理学中，“粒子”和“场”是两个不同的概念；它们涉及不同的现象，并分别用于描述分立性和连续性。一个系统可能包含巨大数量的粒 -marketreflections- ♂ (60209 bytes) () 03/03/2011 postreply 13:15:00

• 吴大猷：经典动力学 古典动力学（理论物理第一册 -marketreflections- ♂ (53612 bytes) () 03/03/2011 postreply 14:33:09

• 那就是当我们给一个物体输入能量时，该物体运动空间和时间缩短缩小了，也就是说：一个物体本身的动能越大，该物体周围的时间空间（即四维 -marketreflections- ♂ (31621 bytes) () 03/03/2011 postreply 13:33:57

• 观测仪器是三维世界的仪器，不可能观测到四维中电子才能表现出来的波动性。而我们不用三维世界的观测仪器进行观测时，由于成像仪在同一个 -marketreflections- ♂ (235 bytes) () 03/03/2011 postreply 13:35:23

• 一个数目无限大并且可变的“粒子”系统的适当表述是“场”－－正像“光子”表述的是电磁场。由此我们可以说，从粒子的观点出发，人们寻求 -marketreflections- ♂ (698 bytes) () 03/03/2011 postreply 13:39:09

• 物理数学相对论01 带电体静止时,表现为电荷密度;带电体运动时,表现出电流,;电荷密度和电流的大小与参照系的选择有关。这进一步 -marketreflections- ♂ (2329 bytes) () 03/03/2011 postreply 14:47:14

• 相位（波形比如波峰）不变性;根据以往知识，电荷是不因运 动速度而变的。也就是说，一个带电体所带电荷 的量值，对于任何观察者来说， -marketreflections- ♂ (16588 bytes) () 03/03/2011 postreply 14:52:41

• " 相位描述波形,波形是客观物理事实(比如在某时空点正 好处于波峰),与参照系选取无关" -marketreflections- ♂ (34829 bytes) () 03/03/2011 postreply 14:56:05

• 波函数的绝对相位也是无法测量的，或者说无法定义作用量的绝对大小。这种相位的平移对称性有个很装逼的名字，叫做规范对称性。如果将相位 -marketreflections- ♂ (11860 bytes) () 03/03/2011 postreply 15:10:56

• 吴中祥 所谓“测不准关系”，实际上是表明大量相互匹配成对的各类(n维)多线矢或矢量场,相应各分量模长的均方差不能同时为零。 -marketreflections- ♂ (8427 bytes) () 03/03/2011 postreply 15:31:17

• 物理数学01 Everett Physics Archive 量子力学不认为波函数的几率诠释是时间平均的结果，而认为是纯系综平 -marketreflections- ♂ (1130 bytes) () 03/03/2011 postreply 15:15:31

• 复数原则上可以分解成模和相位两个实数，但是没有一个可以测量相位的仪器。因为相位和粒子数共轭，一台可以测量相位的仪器一定伴随巨大的 -marketreflections- ♂ (16344 bytes) () 03/03/2011 postreply 15:23:15

• 复数原则上可以分解成模和相位两个实数，空间向量(x,y,z)，其中x,y,z分别是三轴上的坐标，模长, volatility -marketreflections- ♂ (1266 bytes) () 03/03/2011 postreply 15:28:17

• 吴中祥矢量模长 3维空间位置矢量各分量的“模长”也都是时间的函数,相位（波形比如波峰），复数场概率场周期场梯度场强，相位=波动角 -marketreflections- ♂ (18607 bytes) () 03/03/2011 postreply 15:38:46

• 磁矢势场线图 磁矢势的源头是磁场，就如同磁场的源头是电流。环形电感器内部的磁场是有限值，与径向距离有关，而外部是零。磁矢势的场线 -marketreflections- ♂ (4823 bytes) () 03/03/2011 postreply 13:50:40

• 吴国林：AB效应是一种量子效应，它表明：尽管矢势A不能被实验所直接观察，但是它的线积分（或其逻辑蕴涵效应）却是可以直接观察的，因 -marketreflections- ♂ (25855 bytes) () 03/03/2011 postreply 14:08:32

• 洛伦兹规范 辐射问题本质上也是一个边值问题 -marketreflections- ♂ (23271 bytes) () 03/02/2011 postreply 16:09:21

• 环量是流体的速度沿着一条闭曲线的路径积分，环量的量纲是长度的平方除以时间, 。而只给出矢量场A的旋度，无法确定A，只有通过规定A -marketreflections- ♂ (5021 bytes) () 03/02/2011 postreply 17:55:42

• "矢量场环量",电流（圈）垂直切穿磁圈，引起磁圈反抗（恢复原结构），两个圈力互相垂直，大小成比例，互相映射，类似惯性力映射加速度 -marketreflections- ♂ (15230 bytes) () 03/02/2011 postreply 18:14:54

• “"规范场环量速度沿闭曲线路径积分"” -marketreflections- ♂ (0 bytes) () 03/05/2011 postreply 09:33:57

• “"规范场环量速度沿闭曲线路径积分"” -marketreflections- ♂ (0 bytes) () 03/05/2011 postreply 09:35:16

• “"规范场环量速度沿闭曲线路径积分"”,相位因子的规范场积分表式，可以建立像磁单 .... 的路径几何（闭台回路C的几何因. 素 -marketreflections- ♂ (30839 bytes) () 03/05/2011 postreply 09:37:04

• 、当环路不包含着场源时，相位因子称为可积的；当环路包围着场源时，相位因子称为不可积的． -marketreflections- ♂ (2487 bytes) () 03/05/2011 postreply 09:52:33

• 玻耳兹曼方程及刘维定理 -marketreflections- ♂ (3035 bytes) () 03/05/2011 postreply 16:17:18

• 如果这两个事件发生的时间差比光在AB之间传播的时间还短，那么这两个事件的时空间隔就是类空的。这说明这两个事件之间【是没有任何联系 -marketreflections- ♂ (782 bytes) () 03/06/2011 postreply 08:20:02

• 一般說物質有三態 由於原子間的交互作用 當原子相互間有固定結構時 處於所謂固態 -marketreflections- ♂ (1586 bytes) () 03/06/2011 postreply 15:39:45

• 场的势·狭义相对论· 四维张量 -marketreflections- ♂ (0 bytes) () 03/02/2011 postreply 16:25:46

• 场的势·狭义相对论· 四维张量 majorsite01 -marketreflections- ♂ (0 bytes) () 03/02/2011 postreply 16:25:55