保守力场力 牛顿三定律

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作者：任亚杰 - 2006
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作者：任亚杰 - 2006
若选择弹簧振子的平衡位置为坐标原点,无论弹簧振子处于何种均匀的保守力场中,其机械能守恒定律的最终表达式将完全相同. 全文： PDF ...
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那么对于均匀保守力场（保守力F_在空间各点大小相同）通过 ... 由于我们事先在33楼说过，我们当前研究的保守力场是均匀的，也就是F_恒定，不随位置矢量变化，那么上述 ...
tieba.baidu.com/f?z=121271158&ct...lm=0... - 网页快照[PPT] 第四章动能和势能
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§4.4保守力与非保守力、势能 ㈠场力与力场. ⒈场力定义：仅由空间位置决定的力叫场力，场力是空间. 位置的函数， ，存在场力的空间叫力场. ⒉两种特殊的力场. ⑴均匀力 ...
ftp.jlnu.edu.cn/.../04%B6%AF%C4%DC%BA%CD%CA%C6%C4%DC.ppt - 类似结果高中物理教材內容討論:保守力的界定 - [ 转为简体网页 ]
25 个帖子 - 8 个作者 - 新贴子： 2006年6月20日
當然是保守力而且這種均勻的力很容易可以找到與其相對應的位這可以與地球表面的重力場作比較 至於如何從F的形式判斷其是不是保守力這需要用到比梯度還 ...
www.phy.ntnu.edu.tw/demolab/phpBB/viewtopic.php?topic... - 网页快照[DOC] 第二章
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A、电场线不是闭合曲线； B、静电力是保守力；. C、静电场是有源场； D、静电场是保守力场。 6—10、真空中两块互相平行的无限大均匀带电平板，其面电荷密度分别为＋σ ...
jpk.lwvc.net/wuli/xt6.doc[PPT] 静电场
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反映了静电场是保守力场. 凡保守力都有与其相关的势能，静电场是有势场. ... 一锥顶角为 的圆台，上下底面半径分别为 和 ，其侧面均匀带电，电荷面密度为 ，以无穷远处 ...
jpkc.swjtu.edu.cn/c28/course/学习辅导/电子教案/.../ch09-3.ppt[PPT] 电势
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静电场强沿任意闭合路径的线积分为零，反映了静电场是保守力场。 凡保守力都有与其相关的势能，静电场 ... 通过一均匀带电圆平面中心且垂直平面的轴线上任意点的电势. ...
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牛顿第一定律：

英文名称：Newton first law of motion


　　一切物体在不受任何外力的作用下，总保持匀速直线运动状态或静止状态，直到有外力迫使它改变这种状态为止。

由于物体保持运动状态不变的特性叫做惯性，所以牛顿第一定律也叫惯性定律，

英文名称：law of inertia



物体的运动并不是需要力来维持，只有当物体的运动状态发生变化，

即产生加速度时，才需要力的作用


牛顿第二运动定律
　　Newton's second law of motion
　　1．定律内容：物体的加速度跟物体所受的合外力F成正比，跟物体的质量成反比，加速度的方向跟合外力的方向相同。
　　2．公式：F合=ma
　　牛顿原始公式：F=Δ(mv)/Δt（见牛顿《自然哲学之数学原理》）。即，作用力正比于物体动量的变化率，这也叫动量定理。在相对论中F=ma是不成立的，因为质量随速度改变，而F=Δ(mv)/Δt依然使用。
　　3．几点说明：
　　（1）牛顿第二定律是力的瞬时作用规律。力和加速度同时产生、同时变化、同时消失。
　　（2）F=ma是一个矢量方程，应用时应规定正方向，凡与正方向相同的力或加速度均取正值，反之取负值，一般常取加速度的方向为正方向。
　　（3）根据力的独立作用原理，用牛顿第二定律处理物体在一个平面内运动的问题时，可将物本所受各力正交分解，在两个互相垂直的方向上分别应用牛顿第二定律的分量形式：Fx=max，Fy=may列方程。
　　4.牛顿第二定律的六个性质：
　　（1）因果性：力是产生加速度的原因。
　　（2）矢量性：力和加速度都是矢量，物体加速度方向由物体所受合外力的方向决定。牛顿第二定律数学表达式∑F = ma中，等号不仅表示左右两边数值相等，也表示方向一致，即物体加速度方向与所受合外力方向相同。
　　（3）瞬时性：当物体（质量一定）所受外力发生突然变化时，作为由力决定的加速度的大小和方向也要同时发生突变；当合外力为零时，加速度同时为零，加速度与合外力保持一一对应关系。牛顿第二定律是一个瞬时对应的规律，表明了力的瞬间效应。
　　（4）相对性：自然界中存在着一种坐标系，在这种坐标系中，当物体不受力时将保持匀速直线运动或静止状态，这样的坐标系叫惯性参照系。地面和相对于地面静止或作匀速直线运动的物体可以看作是惯性参照系，牛顿定律只在惯性参照系中才成立。
　　（5）独立性：作用在物体上的各个力，都能各自独立产生一个加速度，各个力产生的加速度的矢量和等于合外力产生的加速度。
　　（6）同一性：a与F与同一物体某一状态相对应。

牛顿第二定律的适用范围

1.当考察物体的运动线度可以和该物体的德布罗意波长相比拟时，由于测不准原理，物体的动量和位置已经是不能同时准确获知的量了，因而牛顿动力学方程缺少准确的初始条件无法求解。也就是说经典的描述方法由于测不准原理已经失效或者需要修改。量子力学用希尔伯特空间中的态矢概念代替位置和动量（或速度）的概念来描述物体的状态，用薛定谔方程代替牛顿动力学方程（即含有力场具体形式的牛顿第二定律）。


　　用态矢代替位置和动量的原因是由于测不准原理我们无法同时知道位置和动量的准确信息，但是我们可以知道位置和动量的概率分布，测不准原理对测量精度的限制就在于两者的概率分布上有一个确定的关系。


　　2.由于牛顿动力学方程不是洛伦兹协变的，因而不能和狭义相对论相容，因而当物体做高速移动时需要修改力，速度，等力学变量的定义，使动力学方程能够满足洛伦兹协变的要求，在物理预言上也会随速度接近光速而与经典力学有不同。


　　但我们仍可以引入“惯性”使牛顿第二定律的表示形式在非惯性系中使用。


　　例如：如果有一相对地面以加速度为a做直线运动的车厢,车厢地板上放有质量为m的小球,设小球所受的和外力为F,相对车厢的加速度为a',以车厢为参考系,显然牛顿运动定律不成立.即


　　F=ma'不成立


　　若以地面为参考系,可得


　　F=ma对地


　　式中,a对地是小球相对地面的加速度.由运动的相对性可知


　　a对地=a+a'


　　将此式带入上式,有


　　F=m(a+a')=ma+ma'


　　则有 F+(-ma)=ma'


　　故此时,引入Fo=-ma,称为惯性力,则F+Fo=ma'


　　此即为在非惯性系中使用的牛顿第二定律的表达形式.


　　由此,在非惯性系中应用牛顿第二定律时,除了真正的和外力外,还必须引入惯性力Fo=-ma,它的方向与非惯性系相对惯性系(地面)的加速度a的方向相反,大小等于被研究物体的质量乘以a。


　　注意：


　　当物体的质量m一定时，物体所受合外力F与物体的加速度a是成正比的是错误的，因为是合力决定加速度。但当说是物体的质量m一定时，物体的加速度a与物体所受合外力F成正比时则是正确的。


大家通过上面的定律联想股票去吧。。。
无量涨N个板是最好的 历史上的600089 600316 近期的600703 600259
黄(757) 22:53:54
这个中学就学了
低手一鸣(267031299) 22:54:12
加速度可有量 也可无量 正的加速度相当于主升浪吧
低手一鸣(267031299) 22:54:27
和物理稍不同
低手一鸣(267031299) 22:54:33
无量板还是外力
黄(75) 22:54:36
您看一下这个600076，我今天出货了
低手一鸣(267031299) 22:54:46
一致看多 做多 不做空才有此效果
黄(757) 22:54:47
也不知道对不对
低手一鸣(267031299) 22:55:28
600076有外力作用有大量了
低手一鸣(267031299) 22:55:41
趋势还上 但何时改变还要观察
黄(7527) 22:55:43
跑了
道(17) 22:55:59
一般还有惯性
至少还得板一次
低手一鸣(267031299) 22:56:35
ST不一般！3个跌停以后出货都来的及
低手一鸣(267031299) 22:56:44
跌停后还有反抽机会让跑
黄畅(75) 22:56:50
呵呵



牛顿第三定律：
　　两个物体间的作用力和反作用力总是大小相等，方向相反，并且作用在同一直线上
　　F1＝－F2
　　①力的作用是相互的。同时出现，同时消失。
　　②相互作用力一定是相同性质的力
　　③作用力和反作用力作用在两个物体上，产生的作用不能相互抵消。
　　④作用力也可以叫做反作用力，只是选择的参照物不同
　　⑤作用力和反作用力因为作用点不在同一个物体上，所以不能求合力

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• 能量守横前提是保守场有边界，量子波的问题是有界无变，群体效应定性定量困难（线性分析假定能量子无自旋，不行），量子波或能量波包内有 -marketreflections- ♂ (400 bytes) () 03/24/2010 postreply 10:17:21

• 无限深势阱就是说这种假想的场在两壁处，场强无穷大，场力指向阱中；而在其它所有地方场强都为0 -marketreflections- ♂ (463 bytes) () 03/24/2010 postreply 10:24:12

• google.cn "一维无限深势阱零点运动"” -marketreflections- ♂ (3220 bytes) () 03/24/2010 postreply 10:27:14

• 量子世界，势垒本身的定性定量9是不确定的，一定成度上 -marketreflections- ♂ (2057 bytes) () 03/24/2010 postreply 10:46:52

• 随机性并不是量子力学的本质属性，非定域性才是量子力学的本质属性。 -marketreflections- ♂ (233 bytes) () 03/24/2010 postreply 10:52:14

• 牛顿是加法，量子力学是乘法，相干波，群论就是乘法，相互作用，breakout 是乘法，平时是加法 -marketreflections- ♂ (521 bytes) () 03/24/2010 postreply 11:09:18

• 能量和力的本质是相互作用，有相互作用才有运动，速度,才有场 -marketreflections- ♂ (134 bytes) () 03/24/2010 postreply 12:17:52

• 平衡态、非平衡态、统计力学 与周围没有相互作用的系统称为孤立系统 -marketreflections- ♂ (2677 bytes) () 03/24/2010 postreply 12:28:33

• 玻爱凝聚 当温度足够低时，原子的德布洛意波长与原子之间的距离在同一量级上，此时，物质波之间通过相互作用而达到完全相同的状态，其性 -marketreflections- ♂ (11137 bytes) () 03/24/2010 postreply 12:35:43

• 德布罗意波长:相互作用的测度 -marketreflections- ♂ (86 bytes) () 03/24/2010 postreply 12:52:30

• 宏观物体的德布罗意波长非常小，因此宏观物体仅表现出粒子性 -marketreflections- ♂ (336 bytes) () 03/24/2010 postreply 12:55:19

• 静质量相对大，动质量相对小，波动性小.但总有一定的运动和能量 -marketreflections- ♂ (36 bytes) () 06/13/2010 postreply 19:39:57

• 宏观物体频率相对低，相对静止，波长小,粒子性 -marketreflections- ♂ (446 bytes) () 03/24/2010 postreply 13:02:29

• 相位波的波长是，是普朗克常数， 是相对论动量，这就是著名的德布罗意波长与动量的关系 -marketreflections- ♂ (10811 bytes) () 03/24/2010 postreply 13:11:16

• "德布罗意相位波本质", 自旋，内部对立统一运动， -marketreflections- ♂ (51 bytes) () 03/24/2010 postreply 13:17:20

• 实物(空间上局域分布的)和场与波(频域上局域分布) -marketreflections- ♂ (148 bytes) () 03/25/2010 postreply 05:54:09

• 量子力学，描写单个粒子的波函数 -marketreflections- ♂ (16657 bytes) () 03/25/2010 postreply 09:42:01

• 量子场论登场，把波函数变成对产生、湮灭算符（这俩算符的意义就是说这里有粒子或没粒子，多个粒子或少个粒子）的积分（这里积分相当于分 -marketreflections- ♂ (180 bytes) () 03/25/2010 postreply 09:43:03

• 等概率原理,同一系统运动元同质假定，经典物理, only @同一系统 level -marketreflections- ♂ (16397 bytes) () 03/25/2010 postreply 09:50:00

• 有心场收敛 -marketreflections- ♂ (1010 bytes) () 03/25/2010 postreply 11:29:37

• 李炳铁 能量并不是简单的标量量子性，更重要的是其向量性，物质也只不过是向量平衡而已 -marketreflections- ♂ (62432 bytes) () 03/25/2010 postreply 11:49:42

• 空间本身的势场性，也决定了空间不可能是无限的 -marketreflections- ♂ (376 bytes) () 03/25/2010 postreply 11:54:31

• 尽管哈密顿矩阵异常庞大，但是其中绝大多数非对角矩阵元都是零，只有数量很少的非零矩阵元，也就是说，这种矩阵是极为稀疏的矩阵 -marketreflections- ♂ (2028 bytes) () 03/25/2010 postreply 12:09:31

• 哈密顿量的对角化就是解一个本征值问题(在线性代数中就是特征值和特征向量 -marketreflections- ♂ (1470 bytes) () 03/25/2010 postreply 12:14:16

• 重整化群变换:剪除无穷大．由于物理量是客观的，应该与剪除点的具体选择无关 -marketreflections- ♂ (811 bytes) () 04/06/2010 postreply 07:54:03

• 一个系统的物理行为可以由它的哈密顿量完全确定 -marketreflections- ♂ (6068 bytes) () 04/06/2010 postreply 07:56:40

• 爱因斯坦 量子电动力学重整化理论提出后3 年 保留了经典电动力学的精髓, 又能逻辑地 -marketreflections- ♂ (9630 bytes) () 04/06/2010 postreply 08:02:33

• 爱因斯坦“有界无边” -marketreflections- ♂ (10321 bytes) () 04/06/2010 postreply 15:05:11

• henryharry2 量子力学中的对称性 -marketreflections- ♂ (42 bytes) () 03/25/2010 postreply 12:41:38

• 一个两端固定的绳子上的驻波可以视为特征向量的一个例子，更精确的讲，它是一个相对于时间流逝的变换的特征函数。随着时间流逝，驻波被缩 -marketreflections- ♂ (19782 bytes) () 03/25/2010 postreply 12:55:07

• 矩阵的数值严格对角化方法 -marketreflections- ♂ (2028 bytes) () 03/25/2010 postreply 13:02:27

• 牛顿均匀场的均匀是一种抽象，类似质点及质点系，这种抽象是线性数学的要求，也是相对于“不均匀”的一种参考系 -marketreflections- ♂ (104 bytes) () 03/25/2010 postreply 13:33:54

• 矩阵本身存在的对称性，这样能把计算量减少将近一半，因为变量i对变量j的作用，与变量j对变量i的作用往往是相等的 -marketreflections- ♂ (13893 bytes) () 03/25/2010 postreply 13:45:08

• 向对角线收敛,绝大多数非对角矩阵元都是零，只有数量很少的非零矩阵元 -marketreflections- ♂ (185 bytes) () 03/25/2010 postreply 14:09:04

• 绝大多数非对角矩阵元都是零，retails;只有数量很少的非零矩阵元, MMs -marketreflections- ♂ (34 bytes) () 03/25/2010 postreply 14:10:23

• 规范场:电路中接地的定义是规范对称性的一个例子；当线路所有点的电压升高相同的电压时，电路的行为完全不变；因为电路中的电压差不变。 -marketreflections- ♂ (3297 bytes) () 03/25/2010 postreply 17:04:40

• 它双脚站在“等电位”上，没有电压差，就没有电流通过它身体 -marketreflections- ♂ (477 bytes) () 03/25/2010 postreply 17:07:27

• 一个人站在高压线上，他身上就会带上和高压电一样的高电位 -marketreflections- ♂ (1301 bytes) () 03/25/2010 postreply 17:11:07

• 势的选取有无穷多种形式，物理观测量不依赖于这些不同的选取方式，我们称之为规范不变性 -marketreflections- ♂ (19184 bytes) () 03/26/2010 postreply 08:38:36

• 规范场:物理系统往往用在某种变换下不变的拉格朗日量表述，电路中接地的定义是规范对称性的一个例子；当线路所有点的电压升高相同的电压 -marketreflections- ♂ (439 bytes) () 05/26/2010 postreply 15:39:30

• 太阳中心是热核反应区。太阳中心区占整个太阳半径的1／4，约为整个太阳质量的一半以上 -marketreflections- ♂ (1761 bytes) () 03/25/2010 postreply 16:57:33

• 相位波类似人的意识，身体是粒子 -marketreflections- ♂ (28 bytes) () 03/24/2010 postreply 13:20:18

• cnam 032310 premkt -marketreflections- ♂ (794 bytes) () 03/24/2010 postreply 09:58:51

• 高斯公式 -marketreflections- ♂ (304 bytes) () 03/26/2010 postreply 09:02:50

• 对称性可知：整个回路在绕O点旋转一个周期时，有一半时间能释放电能 -marketreflections- ♂ (15023 bytes) () 03/26/2010 postreply 09:31:12

• 由于自然界中存在着独立的电荷，所以电场线有起点和终点，只要闭合面内有净余的正（或负）电荷，穿过闭合面的电通量就不等于零，即静电场 -marketreflections- ♂ (1949 bytes) () 03/26/2010 postreply 09:43:14

• 真空中的静电场 ,空间各向同行,即对应空间球对称性,动电场有“方向”， -marketreflections- ♂ (290 bytes) () 03/26/2010 postreply 09:56:13

• 静电场的基本特征：(1)电力线垂直于等势面，(2)沿电力线方向电势减小。在数学上，这两个基本特征可表示为： （为电势函数）。 三 -marketreflections- ♂ (371 bytes) () 03/26/2010 postreply 10:12:17

• 矢量线是这样一些曲线：在曲线上的每一点处，场的矢量都位于该点处的切线上（如图1-4所示），像静电场的电力线、磁场的磁力线 -marketreflections- ♂ (550 bytes) () 03/26/2010 postreply 10:39:33

• 每时期平均价格交易量类似等势位面或线，高低等势位线周期性与均等势位线背离 -marketreflections- ♂ (228 bytes) () 03/26/2010 postreply 11:36:04

• 描述场的几何方法是引入所谓的场线 -marketreflections- ♂ (355 bytes) () 03/26/2010 postreply 11:37:57

• 沿等位面移動，則dV=0. •等位面移動一粒子不需作功 -marketreflections- ♂ (381 bytes) () 03/26/2010 postreply 11:43:45

• 静电场 在同一点P上 恒矢量 -marketreflections- ♂ (55 bytes) () 03/26/2010 postreply 14:02:33

• 恒流电场中有两个电极，相当于正负电荷，两电极间有电势差，会产生一个场，场上各点电势确定相当于静电场，电流只不过顺电势而流动 -marketreflections- ♂ (258 bytes) () 03/26/2010 postreply 19:40:29

• 考虑空间中的一个电荷它所产生的电势 E=kQ/r^2如果把该电荷放在一个想象中的球的球心那么电荷到球表面的距离相等故球面上的电势 -marketreflections- ♂ (139 bytes) () 03/26/2010 postreply 19:44:16

• 某电荷在的位置的电势能既是该电荷所具有的，也是该带电系统所具有的。 -marketreflections- ♂ (432 bytes) () 03/26/2010 postreply 19:45:29

• 静电场，就是电场确定后电场强度不发生变化，电荷分布也不变的场 -marketreflections- ♂ (60 bytes) () 03/26/2010 postreply 19:48:37

• 涡旋电场和静电场之比较 -marketreflections- ♂ (2770 bytes) () 03/26/2010 postreply 19:57:50

• “瞬论”简介 单个的“线元”可以组成电场线、磁场线和电磁场，电场线的缩聚出现“面元”，面元之间的相互吸引出现“体元”，体元也就涵 -marketreflections- ♂ (267 bytes) () 03/26/2010 postreply 20:02:32

• google.cn "矢量场散度旋度benzhi" -marketreflections- ♂ (284 bytes) () 03/21/2010 postreply 09:54:33

• 散度和旋度则着眼于考察场在空间任意点及其邻域的变化规律 -marketreflections- ♂ (1165 bytes) () 04/08/2010 postreply 14:22:55

• 陈方培 牛顿 两个定律之所以能够成立是与空间的均匀性、时间的均匀性密切相关 -marketreflections- ♂ (1832 bytes) () 03/20/2010 postreply 16:41:06

• cnam5天5分钟（390时期）均线值，5%上下波动，大概正态分布（量集中在均值附近），大概平面，有凹凸不平（偏离均值的波动）。 -marketreflections- ♂ (423 bytes) () 03/20/2010 postreply 16:51:38

• 状态函数的变化值只取决于系统的始态和终态，与中间变化过程无关 -marketreflections- ♂ (2297 bytes) () 03/18/2010 postreply 12:21:56

• 有些状态函数，如V和n,所表示的体系的性质具有加和性,称体系的量度性质或广延性质,其自身称为“广延量”。有些状态函数如P和T等, -marketreflections- ♂ (2297 bytes) () 03/18/2010 postreply 12:23:37

• 统计物理学 平衡系统平均值才有意义 量子力学 对于微观不确定的粒子系统（波函数）类似模拟内心世界，有意义的经过思考的波包才有代表 -marketreflections- ♂ (522 bytes) () 11/18/2010 postreply 12:19:26

• 分形之父芒德勃罗(3)：爱因斯坦平衡态的统计物理 布朗粒子的随机运动根源于介质的分子对粒子的无规撞击，本来就和外加势力无关，其次 -marketreflections- ♂ (11780 bytes) () 11/18/2010 postreply 13:04:06

• 收入分布的长时尾（fattai-ls）现象在尺度变换下具有不变性，即个人收入分布、厂商尺度的收入分布和城市尺度的收入分布都具有这 -marketreflections- ♂ (6572 bytes) () 11/18/2010 postreply 15:04:55

• 非线性经济系统中的负幂律分布 -marketreflections- ♂ (367 bytes) () 11/18/2010 postreply 15:12:47

• 物理好图:收益率的分布密度函数会以指数的速率收敛 然而，中心极限定理只有在样本容量大大时才能格成立 -marketreflections- ♂ (23319 bytes) () 11/18/2010 postreply 15:19:23

• 收益率分布具有“ 胖尾和高尖峰”：列维稳定分布,自变量较大时的幂律行为,帕累托尾部 -marketreflections- ♂ (1036 bytes) () 11/18/2010 postreply 15:24:34

• 分布具有一定的时间标度不变性" 当4天时，随着时间标度的增加，收益率分布将缓慢地收敛到高斯分布 -marketreflections- ♂ (951 bytes) () 11/18/2010 postreply 15:30:29

• 爱因斯坦布朗分子运动: 微粒在某一方向上位移的统计平均值，即方均根值，D是微粒的扩散系数 -marketreflections- ♂ (11497 bytes) () 11/18/2010 postreply 13:19:49

• 般气溶胶粒子的均方位移增加率,就是它的布朗扩散系数 -marketreflections- ♂ (5110 bytes) () 11/18/2010 postreply 13:25:02

• 物理好图 如果强行维持使物理系统处于不平衡状态的外界条件，例如温度差，浓度差、电位差（可把它们看作是广义力，记作Xi），但又不使 -marketreflections- ♂ (30167 bytes) () 11/18/2010 postreply 13:31:32

• 线性电路中热噪声电动势的均方值与电阻成正比 力的影响范围：力的平方，场，三倍均值 -marketreflections- ♂ (299 bytes) () 11/18/2010 postreply 13:48:41

• 标势 所满足的方程 泊松方程。泊松方程在半导体物理中得到广泛地应用。如果空间没有电荷，则泊松方程进一步简化为拉普拉斯方程 (图 -marketreflections- ♂ (7495 bytes) () 11/18/2010 postreply 14:07:13

• 而粒子数涨落的均方值正比于等温压缩率和粒子数密度的二次方, 2 directions at least,乘法，相互作用，藕合 -marketreflections- ♂ (648 bytes) () 11/18/2010 postreply 13:51:41

• “刘维方程加统计假定”,正则：三种系综和三种分布 -marketreflections- ♂ (1559 bytes) () 11/18/2010 postreply 14:38:22

• 哈密顿正则运动方程的力学系统，相宇中代表点随时间演化的运动轨迹永不相交。因此系综的时间演化可以看成相宇中代表点组成的不可压缩流体 -marketreflections- ♂ (1785 bytes) () 11/18/2010 postreply 14:42:23

• 相宇中的每一点代表系统的一种可能的运动状态。可以想像大量性质相同的力学系统。它们的差别只在于初始条件，因而处于各种不同的运动状态 -marketreflections- ♂ (376 bytes) () 11/18/2010 postreply 14:43:37

• 路径积分：一个弦振动的时间信号函数对全部整数时间求和，等于它傅里叶变换以后对应的频率函数对全部整数频率求和——这就是泊松求和等式 -marketreflections- ♂ (1129 bytes) () 11/18/2010 postreply 14:55:38

• 布朗运动的粒子的尺寸一般都在微米量级以下,它受到四周流体分子的碰撞才不平衡，颗粒的运动才显著 -marketreflections- ♂ (17605 bytes) () 11/18/2010 postreply 12:36:13

• 布朗运动分成流体运动和颗粒运动2 部分,没有考虑颗粒对流体的作用,直流电，交流电 -marketreflections- ♂ (867 bytes) () 11/18/2010 postreply 12:40:50

• 涨落动力学：颗粒受到的随机力不再像郎之万方程中一样直接给出,而是通过求解控制方程得到流场,由流体分子的热运动产生 -marketreflections- ♂ (457 bytes) () 11/18/2010 postreply 12:43:31

• 应该是随机振动信号的概率分布近似于零均值的高斯分布，而高斯分布的信号大约有99.7%的数值分布在正负3倍标准方差内。因此，3倍于 -marketreflections- ♂ (220 bytes) () 11/18/2010 postreply 12:48:27

• 在保守场中，单位质点在A点与参考点的势能之差是一定的，人们把这个势能差定义为保守场中A点的“势”。 -marketreflections- ♂ (260349 bytes) () 03/18/2010 postreply 12:47:39

• 平衡是指惯性参照系内，物体受到几个力的作用，仍保持静止状态，或匀速直线运动状态，或绕轴匀速转动的状态 -marketreflections- ♂ (226 bytes) () 03/18/2010 postreply 15:05:15

• 力的作用与物质的运动一样要通过时间和空间来实现。而且，物体的运动状态的变化量或物体形态的变化量，取决于力对时间和空间的累积效应 -marketreflections- ♂ (1502 bytes) () 03/18/2010 postreply 15:08:44

• 物理 体理想化模型 过程理想化模型 量子力学里的理想模型是什么 -marketreflections- ♂ (2196 bytes) () 03/18/2010 postreply 15:29:42

• 物理辞典:【波】也称波动。从平衡位置发生的任何扰动，在介质中传播的过程叫做“波”或“波动”。 -marketreflections- ♂ (262 bytes) () 03/18/2010 postreply 15:41:01

• 物理小辞典 -marketreflections- ♂ (61 bytes) () 03/18/2010 postreply 16:24:10

• 。【热运动】是物质的一种运动形式。宏观物体内部大量微观粒子（如分子、原子、电子等）永不停息的无规则运动称为热运动。它是物质的一种 -marketreflections- ♂ (542 bytes) () 03/18/2010 postreply 15:46:35

• 量子是带电粒子，互相影响大，还有自旋，所以量子动态平衡保守场波动更大 -marketreflections- ♂ (314 bytes) () 03/18/2010 postreply 16:00:06

• 内能是指由物质系统内部状态所决定的能量 均匀系统 理想气体系统 -marketreflections- ♂ (1871 bytes) () 03/18/2010 postreply 16:06:18

• 【态函数】系统的平衡态一般只需一组最少的，必要而又充分的独立状态参量即可完全确定。 -marketreflections- ♂ (528 bytes) () 03/18/2010 postreply 16:15:38

• 量子力学状态波函数ψ v:与经典物理在描述物理体系的方法上截然不同，其根本原因在于微观体系的运动规律具有不确定性和统计规律 -marketreflections- ♂ (6705 bytes) () 03/18/2010 postreply 16:22:36

• 量子力学的基本原理包括量子态的概念，运动方程、理论概念和观测物理量之间的对应规则和物理原理。 -marketreflections- ♂ (4123 bytes) () 03/18/2010 postreply 16:28:23

• 狭义相对论中，同经典力学，对物体的描述仍然是在u空间中进行的，对于一个物体我们可以给出它的位置-动量空间中的轨迹，就知道了它的全 -marketreflections- ♂ (2663 bytes) () 03/18/2010 postreply 16:32:32

• 分析力学 绕过作用力的概念，而使用其他物理量，例如能量、拉格朗日量或哈密顿量，来描述力学系统。 -marketreflections- ♂ (26919 bytes) () 03/18/2010 postreply 16:40:20

• 态函数及其演化方程 物理定律是定域的 -marketreflections- ♂ (242 bytes) () 03/18/2010 postreply 19:42:58

• 保守场虚功原理：质点组在理想约束的情况下，其平衡条件(必要)是主动力所作的虚功之和为零 -marketreflections- ♂ (13128 bytes) () 03/18/2010 postreply 20:01:59

• 《分析力学》 大纲 -marketreflections- ♂ (5694 bytes) () 03/18/2010 postreply 20:03:50

• 当振动运动距离静平衡位置最远时，速度为零，系统动能（偏离平衡的能量，最不平衡点，零动能（场力）为零，系统势能（恢复平衡（平衡点， -marketreflections- ♂ (512 bytes) () 03/19/2010 postreply 09:27:19

• 圆频率: 线圈以ω角速度旋转，T时间转一圈，ωT 就是转一圈对应的角度，也就是2π弧度 -marketreflections- ♂ (763 bytes) () 03/19/2010 postreply 10:13:37

• 物理课件高二物理简谐运动的描述1文档信息 best -marketreflections- ♂ (36 bytes) () 03/19/2010 postreply 10:15:24

• 振动和波 -marketreflections- ♂ (35 bytes) () 03/19/2010 postreply 10:20:18

• 相位表明牛熊双方的战斗态势，牛熊的低线要综合时间，量，幅度等考虑 -marketreflections- ♂ (99 bytes) () 03/19/2010 postreply 10:49:43

• Russian 分析力学讲义 -marketreflections- ♂ (108 bytes) () 03/19/2010 postreply 11:00:57

• 分析力学（小出昭一郎著） -marketreflections- ♂ (80 bytes) () 03/19/2010 postreply 13:38:15

• 理论物理Ａ类个人学习小结 -marketreflections- ♂ (8621 bytes) () 03/19/2010 postreply 11:38:41

• 哈密顿原理是在满足既定约束的条件下发生的各种虚位移中，实际位移使得哈密顿作用量取得极值 -marketreflections- ♂ (360 bytes) () 03/19/2010 postreply 11:40:50

• “相互作用”的描述:由势函数推导力，用势函数取代力，用统一的能量概念思索力学过程 -marketreflections- ♂ (12987 bytes) () 03/19/2010 postreply 12:20:35

• 力场作为在势函数模型和量子计算之间的一个折衷 -marketreflections- ♂ (700 bytes) () 03/19/2010 postreply 12:29:34

• 分子力场并不计算电子相互作用，它是对分子结构的一种简化模型 -marketreflections- ♂ (2750 bytes) () 03/19/2010 postreply 12:33:19

• KAM定理: 不可积的系统可以看作是由一个可积哈密顿函数H0加上一个不可积性的扰动项ξｖ迭加而成的系统 -marketreflections- ♂ (4707 bytes) () 03/19/2010 postreply 13:08:14

• 梅晓春 一般物质系统的不可逆性实际上起源于电磁相互作用中存在的不可逆性 -marketreflections- ♂ (21750 bytes) () 03/19/2010 postreply 13:15:30

• 牛顿定律下的周期性边界条件体系,周期性边界条件= 质的规定，从而有保守场 -marketreflections- ♂ (264 bytes) () 03/19/2010 postreply 14:06:07

• 量子力学中的“远程相互作用”观念与相对论的“定域性原理”相矛盾 -marketreflections- ♂ (19352 bytes) () 03/19/2010 postreply 14:23:46

• 参与强相互作用的粒子统称为强子。已经发现的数百种粒子中绝大部分是强子; 弱相互作用也有其独特的性质。它的基本规律对于左和右，正、 -marketreflections- ♂ (5885 bytes) () 03/19/2010 postreply 14:10:36

• 统计物理学的例子。在那里，物质系统的宏观性质是由对组成系统的大量微观粒子的运动进行统计平均的结果，而那些微观粒子则是服从牛顿力学 -marketreflections- ♂ (193 bytes) () 03/19/2010 postreply 14:13:01

• 光子与原子核外运动电子的相互作用机理 -marketreflections- ♂ (35 bytes) () 03/20/2010 postreply 09:25:31

• 势函数随r 的增大很快地趋近于零。 表示了核力是短程力 -marketreflections- ♂ (301 bytes) () 03/19/2010 postreply 12:36:11

• 哈密顿原理 系统的正确演变对于任何微扰必须是稳定的 -marketreflections- ♂ (2401 bytes) () 03/19/2010 postreply 11:46:06

• 哈密顿原理 输入函数是物理系统移动的一条路径，完全不考虑时间参数 -marketreflections- ♂ (6301 bytes) () 03/19/2010 postreply 11:55:06

• 现代计算力学 平稳随机过程 7.3.4 平稳过程的遍历性(各态历经过程) -marketreflections- ♂ (181 bytes) () 03/19/2010 postreply 12:03:35

• 这一对变量深刻. 反映了运动本质,且可得到更为对称的运动 -marketreflections- ♂ (293 bytes) () 03/19/2010 postreply 12:06:11

• 哈密顿同时认为最小作用量原理极为广阔，不只与动力学，光学相关，而且也涉及到全部物理学。 -marketreflections- ♂ (4696 bytes) () 03/19/2010 postreply 12:09:36

• 微分几何，高阶,不考虑时间变量，对空间求导，类似波 -marketreflections- ♂ (52 bytes) () 03/18/2010 postreply 16:42:55

• 场力（主动力） -marketreflections- ♂ (24634 bytes) () 03/18/2010 postreply 12:56:56