系列】：矢量分析：哈密顿算子，散度和旋度

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• 系列】：矢量分析：哈密顿算子，散度和旋度 picture (图) -marketreflections- ♂ (423 bytes) () 03/21/2010 postreply 17:19:43

• 有旋电场是无源有旋场，不存在源头和尾闾，它的电力线是闭合的，无法引入相应的标量势函数 -marketreflections- ♂ (940 bytes) () 03/21/2010 postreply 18:20:28

• 在这个区域里的每一场量都不是单独存在的，而且仅仅研究单个点上的物理量没有实在意义，所以常常要研究一点的场量和周围其它点的场量之间 -marketreflections- ♂ (11249 bytes) () 03/21/2010 postreply 18:32:53

• 若某一矢量场 在某空间区域内既无源又无旋，则称该矢量场为谐和场 -marketreflections- ♂ (215 bytes) () 03/21/2010 postreply 18:35:28

• 推迟势 在那个体积元中增生（或湮灭掉）带电粒子，远处的电场强度的增大或减小要比电荷变化时刻落后一段一时间 -marketreflections- ♂ (4231 bytes) () 03/21/2010 postreply 18:44:07

• 势由电荷、电流产生。某一点 t 时刻的势由源点在 t - r/c 时刻产生并传到此处的叠加，由于场点到源的距离不同，即 r1≠ -marketreflections- ♂ (317 bytes) () 03/21/2010 postreply 18:51:29

• 麦克斯韦方程和洛伦兹力公式为基础的电磁理论;难点及解决办法 -marketreflections- ♂ (2819 bytes) () 03/21/2010 postreply 18:53:43

• 麦克斯韦方程和洛伦兹力公式为基础的电磁理论;难点及解决办法 -marketreflections- ♂ (2897 bytes) () 03/21/2010 postreply 19:32:08

• 电磁波的激发源往往以一定的频率作正弦振荡，因此会辐射出以该频率作正弦振荡的波，称为时谐电磁波，对应的场称为时谐电磁场 -marketreflections- ♂ (8128 bytes) () 03/22/2010 postreply 08:32:42

• ：“在量子力学中基本的物理实体是势，而场仅是由势通过微分运算而导出的。”[[ -marketreflections- ♂ (19132 bytes) () 03/22/2010 postreply 08:50:03

• 量子力学基础的思考 量子力学研究的是非位势系统，经常有突变，波函数考虑对系统有影响的外场影响 -marketreflections- ♂ (35 bytes) () 03/22/2010 postreply 09:01:37

• 我们把空间之间的映射称为算子, 所谓泛函不过是值域落在实直线R 上或复平面C 内的一个算子 -marketreflections- ♂ (9408 bytes) () 03/24/2010 postreply 08:09:19

• 一开始普朗克常数是指波包的每一小份能量取决于它的频率，而在频率范围内存在有许多平均速度的粒子或电子，并非后来把一个光量子当作一个 -marketreflections- ♂ (14512 bytes) () 03/24/2010 postreply 08:17:34

• 李学生 量子力学基础的思考 -marketreflections- ♂ (34 bytes) () 03/22/2010 postreply 09:35:52

• "拉氏量物理系统动力学变量及其一阶时空微商所构成" -marketreflections- ♂ (12749 bytes) () 03/22/2010 postreply 12:53:33

• 拉普拉斯-龙格-楞次矢量 当一个物体环绕着另外一个物体运动时，轨道的形状与取向必定是一个运动常数 -marketreflections- ♂ (1533 bytes) () 03/22/2010 postreply 13:06:54

• 引力场中运动的动力学问题，变成与动力学性质（物性）无关 -marketreflections- ♂ (438 bytes) () 03/22/2010 postreply 13:26:09

• 保守场运动本质，圆运动与直线运动本质一样 -marketreflections- ♂ (259 bytes) () 03/22/2010 postreply 13:34:03

• 加速度本质：如果合外力不为零，不再是保守场 -marketreflections- ♂ (39210 bytes) () 03/23/2010 postreply 10:17:58

• 公转是种保守力场中的运动，即能量和角动量守恒的运动，故能持之以恒。公转的离心力与向心引力平衡，故公转星体上的物体可以不必考虑向心 -marketreflections- ♂ (15207 bytes) () 03/23/2010 postreply 10:36:56

• “速度场”本质上是磁场其强度与电子的速度成正比，其能量（磁场能）与速度的平方成正比 -marketreflections- ♂ (183 bytes) () 03/23/2010 postreply 10:49:54

• 大气运动和状态变化的方程 "散度涡量速度场" -marketreflections- ♂ (4958 bytes) () 03/23/2010 postreply 10:57:18

• 价格，交易量，交易速度至少有一个有间断 -marketreflections- ♂ (136 bytes) () 03/23/2010 postreply 11:34:24

• 下行时没有交易的缺口，主要是量的缺口，空方再卖很可能是超低卖空了 -marketreflections- ♂ (225 bytes) () 03/23/2010 postreply 12:18:23

• Financial markets and institutions By Jeff Madura -marketreflections- ♂ (49 bytes) () 03/23/2010 postreply 12:33:50

• the higher percentage of retail trades leads to lower future ret -marketreflections- ♂ (742 bytes) () 03/23/2010 postreply 12:50:05

• 圆只是椭圆的特例． 圆是一种理想状态，大多数卫星的运动并不要求达到圆的轨迹 -marketreflections- ♂ (3490 bytes) () 03/23/2010 postreply 15:44:53

• 当v恰好与引力垂直，我们可以设想出最下图假如我们的星体m当前的v恰好是上图中距离M最近的位置，那么由于速度v恰好和引力垂直，引力 -marketreflections- ♂ (1531 bytes) () 03/23/2010 postreply 15:49:58

• 股场矢量场，矢量大小（模，长度）标志波动能量，方向会变化, 但能量一定范围守衡，比如椭圆 -marketreflections- ♂ (437 bytes) () 03/24/2010 postreply 08:33:08

• 一个矢量场如果能表示成某个标量场的梯度，那么在这个矢量场上就可以定义势函数 -marketreflections- ♂ (318 bytes) () 03/24/2010 postreply 08:40:17

• 矢量势A只是为便于计算磁感应强度B而引入的辅助量 (图) -marketreflections- ♂ (860 bytes) () 03/24/2010 postreply 08:45:02

• 当矢量波场中各点的扰动具有同一方向时，可将其简化为标量波处理 -marketreflections- ♂ (306 bytes) () 03/24/2010 postreply 09:05:20

• 共振理論：如果有共振的機制會造成細胞(或是器官)對功率-頻率場有特別的敏感度時，某些生理的壓迫會被抑制 -marketreflections- ♂ (1961 bytes) () 03/24/2010 postreply 09:13:15

• 如果没有外界影响（如外电场、光照等），电子好似被无限高的势能“壁”禁囿于金属内，并在一维势力场作用下运动着，这个抽象出来的计算模 -marketreflections- ♂ (841 bytes) () 03/24/2010 postreply 09:26:38

• 量子共振,隧道效应,本质是波的相干行，类似群起而攻之， -marketreflections- ♂ (9711 bytes) () 03/24/2010 postreply 09:40:37

• 在极短的时间内，阿尔法粒子会突然从旁边（也可以说是不知从什么地方）“借”来一点能量，穿过了原子核的势垒（势垒，也就是被我们刚才比 -marketreflections- ♂ (15752 bytes) () 03/24/2010 postreply 10:05:38

• 能量守横前提是保守场有边界，量子波的问题是有界无变，群体效应定性定量困难（线性分析假定能量子无自旋，不行），量子波或能量波包内有 -marketreflections- ♂ (400 bytes) () 03/24/2010 postreply 10:17:21

• 无限深势阱就是说这种假想的场在两壁处，场强无穷大，场力指向阱中；而在其它所有地方场强都为0 -marketreflections- ♂ (463 bytes) () 03/24/2010 postreply 10:24:12

• google.cn "一维无限深势阱零点运动"” -marketreflections- ♂ (3220 bytes) () 03/24/2010 postreply 10:27:14

• 量子世界，势垒本身的定性定量9是不确定的，一定成度上 -marketreflections- ♂ (2057 bytes) () 03/24/2010 postreply 10:46:52

• 随机性并不是量子力学的本质属性，非定域性才是量子力学的本质属性。 -marketreflections- ♂ (233 bytes) () 03/24/2010 postreply 10:52:14

• 牛顿是加法，量子力学是乘法，相干波，群论就是乘法，相互作用，breakout 是乘法，平时是加法 -marketreflections- ♂ (521 bytes) () 03/24/2010 postreply 11:09:18

• 能量和力的本质是相互作用，有相互作用才有运动，速度,才有场 -marketreflections- ♂ (134 bytes) () 03/24/2010 postreply 12:17:52

• 平衡态、非平衡态、统计力学 与周围没有相互作用的系统称为孤立系统 -marketreflections- ♂ (2677 bytes) () 03/24/2010 postreply 12:28:33

• 玻爱凝聚 当温度足够低时，原子的德布洛意波长与原子之间的距离在同一量级上，此时，物质波之间通过相互作用而达到完全相同的状态，其性 -marketreflections- ♂ (11137 bytes) () 03/24/2010 postreply 12:35:43

• 德布罗意波长:相互作用的测度 -marketreflections- ♂ (86 bytes) () 03/24/2010 postreply 12:52:30

• 宏观物体的德布罗意波长非常小，因此宏观物体仅表现出粒子性 -marketreflections- ♂ (336 bytes) () 03/24/2010 postreply 12:55:19

• 静质量相对大，动质量相对小，波动性小.但总有一定的运动和能量 -marketreflections- ♂ (36 bytes) () 06/13/2010 postreply 19:39:57

• 宏观物体频率相对低，相对静止，波长小,粒子性 -marketreflections- ♂ (446 bytes) () 03/24/2010 postreply 13:02:29

• 相位波的波长是，是普朗克常数， 是相对论动量，这就是著名的德布罗意波长与动量的关系 -marketreflections- ♂ (10811 bytes) () 03/24/2010 postreply 13:11:16

• "德布罗意相位波本质", 自旋，内部对立统一运动， -marketreflections- ♂ (51 bytes) () 03/24/2010 postreply 13:17:20

• 实物(空间上局域分布的)和场与波(频域上局域分布) -marketreflections- ♂ (148 bytes) () 03/25/2010 postreply 05:54:09

• 量子力学，描写单个粒子的波函数 -marketreflections- ♂ (16657 bytes) () 03/25/2010 postreply 09:42:01

• 量子场论登场，把波函数变成对产生、湮灭算符（这俩算符的意义就是说这里有粒子或没粒子，多个粒子或少个粒子）的积分（这里积分相当于分 -marketreflections- ♂ (180 bytes) () 03/25/2010 postreply 09:43:03

• 等概率原理,同一系统运动元同质假定，经典物理, only @同一系统 level -marketreflections- ♂ (16397 bytes) () 03/25/2010 postreply 09:50:00

• 有心场收敛 -marketreflections- ♂ (1010 bytes) () 03/25/2010 postreply 11:29:37

• 李炳铁 能量并不是简单的标量量子性，更重要的是其向量性，物质也只不过是向量平衡而已 -marketreflections- ♂ (62432 bytes) () 03/25/2010 postreply 11:49:42

• 空间本身的势场性，也决定了空间不可能是无限的 -marketreflections- ♂ (376 bytes) () 03/25/2010 postreply 11:54:31

• 尽管哈密顿矩阵异常庞大，但是其中绝大多数非对角矩阵元都是零，只有数量很少的非零矩阵元，也就是说，这种矩阵是极为稀疏的矩阵 -marketreflections- ♂ (2028 bytes) () 03/25/2010 postreply 12:09:31

• 哈密顿量的对角化就是解一个本征值问题(在线性代数中就是特征值和特征向量 -marketreflections- ♂ (1470 bytes) () 03/25/2010 postreply 12:14:16

• 重整化群变换:剪除无穷大．由于物理量是客观的，应该与剪除点的具体选择无关 -marketreflections- ♂ (811 bytes) () 04/06/2010 postreply 07:54:03

• 一个系统的物理行为可以由它的哈密顿量完全确定 -marketreflections- ♂ (6068 bytes) () 04/06/2010 postreply 07:56:40

• 爱因斯坦 量子电动力学重整化理论提出后3 年 保留了经典电动力学的精髓, 又能逻辑地 -marketreflections- ♂ (9630 bytes) () 04/06/2010 postreply 08:02:33

• 爱因斯坦“有界无边” -marketreflections- ♂ (10321 bytes) () 04/06/2010 postreply 15:05:11

• henryharry2 量子力学中的对称性 -marketreflections- ♂ (42 bytes) () 03/25/2010 postreply 12:41:38

• 一个两端固定的绳子上的驻波可以视为特征向量的一个例子，更精确的讲，它是一个相对于时间流逝的变换的特征函数。随着时间流逝，驻波被缩 -marketreflections- ♂ (19782 bytes) () 03/25/2010 postreply 12:55:07

• 矩阵的数值严格对角化方法 -marketreflections- ♂ (2028 bytes) () 03/25/2010 postreply 13:02:27

• 牛顿均匀场的均匀是一种抽象，类似质点及质点系，这种抽象是线性数学的要求，也是相对于“不均匀”的一种参考系 -marketreflections- ♂ (104 bytes) () 03/25/2010 postreply 13:33:54

• 矩阵本身存在的对称性，这样能把计算量减少将近一半，因为变量i对变量j的作用，与变量j对变量i的作用往往是相等的 -marketreflections- ♂ (13893 bytes) () 03/25/2010 postreply 13:45:08

• 向对角线收敛,绝大多数非对角矩阵元都是零，只有数量很少的非零矩阵元 -marketreflections- ♂ (185 bytes) () 03/25/2010 postreply 14:09:04

• 绝大多数非对角矩阵元都是零，retails;只有数量很少的非零矩阵元, MMs -marketreflections- ♂ (34 bytes) () 03/25/2010 postreply 14:10:23

• 规范场:电路中接地的定义是规范对称性的一个例子；当线路所有点的电压升高相同的电压时，电路的行为完全不变；因为电路中的电压差不变。 -marketreflections- ♂ (3297 bytes) () 03/25/2010 postreply 17:04:40

• 它双脚站在“等电位”上，没有电压差，就没有电流通过它身体 -marketreflections- ♂ (477 bytes) () 03/25/2010 postreply 17:07:27

• 一个人站在高压线上，他身上就会带上和高压电一样的高电位 -marketreflections- ♂ (1301 bytes) () 03/25/2010 postreply 17:11:07

• 势的选取有无穷多种形式，物理观测量不依赖于这些不同的选取方式，我们称之为规范不变性 -marketreflections- ♂ (19184 bytes) () 03/26/2010 postreply 08:38:36

• 规范场:物理系统往往用在某种变换下不变的拉格朗日量表述，电路中接地的定义是规范对称性的一个例子；当线路所有点的电压升高相同的电压 -marketreflections- ♂ (439 bytes) () 05/26/2010 postreply 15:39:30

• 太阳中心是热核反应区。太阳中心区占整个太阳半径的1／4，约为整个太阳质量的一半以上 -marketreflections- ♂ (1761 bytes) () 03/25/2010 postreply 16:57:33

• 相位波类似人的意识，身体是粒子 -marketreflections- ♂ (28 bytes) () 03/24/2010 postreply 13:20:18

• cnam 032310 premkt -marketreflections- ♂ (794 bytes) () 03/24/2010 postreply 09:58:51

• 高斯公式 -marketreflections- ♂ (304 bytes) () 03/26/2010 postreply 09:02:50

• 对称性可知：整个回路在绕O点旋转一个周期时，有一半时间能释放电能 -marketreflections- ♂ (15023 bytes) () 03/26/2010 postreply 09:31:12

• 由于自然界中存在着独立的电荷，所以电场线有起点和终点，只要闭合面内有净余的正（或负）电荷，穿过闭合面的电通量就不等于零，即静电场 -marketreflections- ♂ (1949 bytes) () 03/26/2010 postreply 09:43:14

• 真空中的静电场 ,空间各向同行,即对应空间球对称性,动电场有“方向”， -marketreflections- ♂ (290 bytes) () 03/26/2010 postreply 09:56:13

• 静电场的基本特征：(1)电力线垂直于等势面，(2)沿电力线方向电势减小。在数学上，这两个基本特征可表示为： （为电势函数）。 三 -marketreflections- ♂ (371 bytes) () 03/26/2010 postreply 10:12:17

• 矢量线是这样一些曲线：在曲线上的每一点处，场的矢量都位于该点处的切线上（如图1-4所示），像静电场的电力线、磁场的磁力线 -marketreflections- ♂ (550 bytes) () 03/26/2010 postreply 10:39:33

• 每时期平均价格交易量类似等势位面或线，高低等势位线周期性与均等势位线背离 -marketreflections- ♂ (228 bytes) () 03/26/2010 postreply 11:36:04

• 描述场的几何方法是引入所谓的场线 -marketreflections- ♂ (355 bytes) () 03/26/2010 postreply 11:37:57

• 沿等位面移動，則dV=0. •等位面移動一粒子不需作功 -marketreflections- ♂ (381 bytes) () 03/26/2010 postreply 11:43:45

• 静电场 在同一点P上 恒矢量 -marketreflections- ♂ (55 bytes) () 03/26/2010 postreply 14:02:33

• 恒流电场中有两个电极，相当于正负电荷，两电极间有电势差，会产生一个场，场上各点电势确定相当于静电场，电流只不过顺电势而流动 -marketreflections- ♂ (258 bytes) () 03/26/2010 postreply 19:40:29

• 考虑空间中的一个电荷它所产生的电势 E=kQ/r^2如果把该电荷放在一个想象中的球的球心那么电荷到球表面的距离相等故球面上的电势 -marketreflections- ♂ (139 bytes) () 03/26/2010 postreply 19:44:16

• 某电荷在的位置的电势能既是该电荷所具有的，也是该带电系统所具有的。 -marketreflections- ♂ (432 bytes) () 03/26/2010 postreply 19:45:29

• 静电场，就是电场确定后电场强度不发生变化，电荷分布也不变的场 -marketreflections- ♂ (60 bytes) () 03/26/2010 postreply 19:48:37

• 涡旋电场和静电场之比较 -marketreflections- ♂ (2770 bytes) () 03/26/2010 postreply 19:57:50

• “瞬论”简介 单个的“线元”可以组成电场线、磁场线和电磁场，电场线的缩聚出现“面元”，面元之间的相互吸引出现“体元”，体元也就涵 -marketreflections- ♂ (267 bytes) () 03/26/2010 postreply 20:02:32