金融物理学:非均衡定价中的测量建模 高阶逻辑

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• 假设相空间中有一个长方形，边长分别为A和B，分别平行于位置空间坐标轴和动量空间坐标轴。量子力学无非告诉我们，相空间是离散化的，是 -marketreflections- ♂ (15679 bytes) () 04/05/2011 postreply 15:15:36

• 金融物理学:非均衡定价中的测量建模 高阶逻辑 规范场理论和金融市场模型 内外空间的变换各自构成群 ,内对称变换群 称为规范群;内 -marketreflections- ♂ (55636 bytes) () 04/05/2011 postreply 15:36:38

• 阿贝尔群的每一个操作都只和它自身共轭 -marketreflections- ♂ (2947 bytes) () 04/05/2011 postreply 17:08:05

• 群论是法国青年数学家伽罗华为了用根式来解决代数方程而引入的。我们知道任意二次方程ax2+bx+c=0可以用根式来解。16世纪时人 -marketreflections- ♂ (22407 bytes) () 04/05/2011 postreply 17:21:56

• 强相互作用(核力)、弱相互作用都是短程力,相应的媒介场量子都是有质量的。 ... 这个问题很难回答,因为要将规范场理论用于短力程 -marketreflections- ♂ (3637 bytes) () 04/05/2011 postreply 19:37:26

• sector01 http://www.insidefutures.com http://www.traderplanet.co -marketreflections- ♂ (418 bytes) () 04/06/2011 postreply 10:43:34

• 空间的拓扑性质是指空间在做连续变换下不变的那些性质。这里空间的定义也是十分广泛的。为形象起见。不妨将空间看成是橡皮做成的曲面，只 -marketreflections- ♂ (22873 bytes) () 04/06/2011 postreply 11:05:34

• 底流形上的转换函数之非平庸由结构群描述。例如，Mobius带，我们注意到平面与弯折纸带可能有整体的差异。这是什么意思呢？从纸带上 -marketreflections- ♂ (24504 bytes) () 04/06/2011 postreply 11:14:15

• 超弦理论只有在10维时空才是自洽的,共形不变性是84年之后弦论研究的一个核心。我们前面说过，这种不变性不是时空中的对称性，而是弦 -marketreflections- ♂ (1979 bytes) () 04/06/2011 postreply 11:21:49

• 弦论小史（1） 除了这些看起来像电子的粒子外，还有中微子，对所有物体有最好的穿透力。用专业术语说，中微子和所有其他粒子的相互作用 -marketreflections- ♂ (452 bytes) () 04/06/2011 postreply 11:25:27

• 规范变换不变性的一个最基本的思想就是，体系的Lagrangian要在规范变换下保持不变，因为场量ψ是不可观测的，所以它的变换不会 -marketreflections- ♂ (2525 bytes) () 04/06/2011 postreply 11:33:41

• 规范场 （gauge field） 是 与物理规律的定域规范变换不变性相联系的物质场。在力学中重力场内的物体所受的重力是确定的， -marketreflections- ♂ (3228 bytes) () 04/06/2011 postreply 11:57:42

• 一个流(flow)就是流形上由向量场生成的积分曲线。可以把一个flow看成稳定的流线，一个在t=0时刻在x的粒子在t时刻将会出现 -marketreflections- ♂ (26831 bytes) () 04/07/2011 postreply 16:08:48

• , 沿著曲線􀀀 繞一圈, 作, 沿著曲線􀀀 繞一圈, 作某種功(或度量), 就知道曲線所圍的 -marketreflections- ♂ (2479 bytes) () 04/07/2011 postreply 20:47:27

• 邵錦昌:淺談 Stokes' 定理與電磁學1,2 -marketreflections- ♂ (27000 bytes) () 04/08/2011 postreply 08:35:02

• translation 可能是横坐标和纵坐标变换 rotation 是坐标系旋转 boost 是坐标系延展 -marketreflections- ♂ (320 bytes) () 04/08/2011 postreply 11:16:45

• 回复：规范场 （gauge field） 是 与物理规律的定域规范变换为了讨论协变导数，需要讨论仿射联络。协变矢量作平行移动时， -marketreflections- ♂ (2994 bytes) () 04/07/2011 postreply 16:12:43

• Berry猜测绝热态的含时变化和不显含时变化的两类量由动力学相与Berry相的乘积决定。其实由Berry相的定义可以猜到它是由和 -marketreflections- ♂ (16457 bytes) () 04/07/2011 postreply 16:25:55

• 同调理论的基本思想。例如说，一般的解释是，T^2（环面）中有非边缘的循环S^1 -marketreflections- ♂ (48538 bytes) () 04/07/2011 postreply 17:26:10

• 同调理论的基本思想。例如说，一般的解释是，T^2（环面）中有非边缘的循环S^1 -marketreflections- ♂ (41602 bytes) () 04/07/2011 postreply 17:27:42

• 好书自然经典--苏竞存2 - 欢迎光临吉林大学牡丹园BBS站 -marketreflections- ♂ (24883 bytes) () 04/07/2011 postreply 17:29:42

• 对于质量体，它不可避免地处于一个本底引力场中， 它的表现也不可避免地受到了这个本底引力场的影响。由于这个本底引力场是宇宙中所有物 -marketreflections- ♂ (16192 bytes) () 04/06/2011 postreply 12:02:20

• 杨刚凯：物理学在某些变化下是不变的,一种对物理学没有影响的变换称为对称性(更准确地说,这种变换把方程的一个解映射成另一个解)”。 -marketreflections- ♂ (24647 bytes) () 04/06/2011 postreply 14:38:41

• 不变性是指物理规律而不是现象的具体描述，现象的记录和描述是与参考系统有关的, 现象背后的规律才是与参考系统无关的。用数学语言来说 -marketreflections- ♂ (29036 bytes) () 04/06/2011 postreply 12:15:56

• 只有引入了电磁作用后，带电粒子的运动方程才能够在局域规范变换下不变 -marketreflections- ♂ (131013 bytes) () 04/06/2011 postreply 12:44:51

• 若要满足局域规范对称性，势必引入与电荷有关的{A, φ}（规范场，此即电磁场）；规范场量子称为规范Boson（此即光子） -marketreflections- ♂ (1936 bytes) () 04/06/2011 postreply 12:47:16

• 因果规律要求可观测量在没有因果关联的时候必须是对易的 我没说场量可不可以观测和它们是反对易还是对易有关啊？那段证明要表述的意思是 -marketreflections- ♂ (342 bytes) () 04/06/2011 postreply 13:18:16

• quantum.ustc.edu.cn/teaching/qm2/Q6讲稿.DOC 定域因果性原理——两件类空间隔（ > ）事件 -marketreflections- ♂ (22053 bytes) () 04/06/2011 postreply 14:12:56

• 缠论基础理论研究 张大山 走势动力学探源（二） -marketreflections- ♂ (27676 bytes) () 04/06/2011 postreply 13:23:02

• 电磁学01 电磁势能唯一确定电磁场但电磁场并不对应唯一的电磁 -marketreflections- ♂ (1239 bytes) () 04/06/2011 postreply 13:46:35

• 用矢势A和标势描述电磁场不是唯一的，即给定的E和B并不对应于唯一的A和。 ... 现在已经清楚， -marketreflections- ♂ (29903 bytes) () 04/06/2011 postreply 13:55:44

• 势能的大小取决于零势点的选择，有意义的只是势能的差，相差一个相加常数的两个势能可以等同。这与波函数有什么联系呢？从数学上讲，任何 -marketreflections- ♂ (17989 bytes) () 04/06/2011 postreply 15:52:43

• 假如它源于内禀对称，即因物制宜（因为物质粒子变了，表观行为也变了），就不可能“放之万物而皆准 -marketreflections- ♂ (4775 bytes) () 04/06/2011 postreply 18:03:55

• 在许多有相互作用的系统中，存在着对称性的自发破缺。就是说，决定系统演化的Hamiltonian具有较高的对称性，而系统的基态却没 -marketreflections- ♂ (11646 bytes) () 04/06/2011 postreply 20:16:08

• 学上共轭或转置这个操作有什么物理意义?也许明白了这个,才能真正明白算符与微观世界的内在联系(即这样一个操作刚好是量子世界的本质) -marketreflections- ♂ (21443 bytes) () 04/06/2011 postreply 20:53:05

• 吴大猷：在经典动力学中，有坐标和共轭动量的正则变换，在此变换下，运动的（正则）方程形式不变。即其积分不变量为守恒量 -marketreflections- ♂ (11217 bytes) () 04/07/2011 postreply 08:13:42

• 吴礼：如果一根导线带有电流，它周围就有磁场。如果一个电子顺着导线的方向匀速运动，它就受到磁力作用（洛仑兹力）。但是如果观察者是跟 -marketreflections- ♂ (10173 bytes) () 04/07/2011 postreply 08:28:04

• 与时间共轭的物理量是能量。时间的平移不变的物理的“表象”经过形而上之后，就是能量守恒定律了。同理，与空间座标共轭的物理量是动量。 -marketreflections- ♂ (3379 bytes) () 04/07/2011 postreply 08:36:48

• 共轭在数学，物理，化学中都有出现。 本意：两头牛背上的架子称为轭,轭使两头牛同步行走。共轭即为按一定的规律相配的一对。通俗点说就 -marketreflections- ♂ (10495 bytes) () 04/07/2011 postreply 08:42:00

• 共轭在数学，物理，化学中都有出现。 本意：两头牛背上的架子称为轭,轭使两头牛同步行走。共轭即为按一定的规律相配的一对。通俗点说就 -marketreflections- ♂ (10495 bytes) () 04/07/2011 postreply 08:42:02

• blog01 http://einstein.newton.blog.163.com/blog/ -marketreflections- ♂ (48 bytes) () 04/15/2011 postreply 13:55:14

• 电磁场什么都不是，它的全部意义就是去改变测试电荷运动方式，观察到这种改变，就是观察到电磁场。好了什么叫做电磁场是U(1)的 -marketreflections- ♂ (21998 bytes) () 04/15/2011 postreply 16:45:33

• 统一之路 -marketreflections- ♂ (1045 bytes) () 04/15/2011 postreply 20:54:43

• 王东亮 分析力学的正则变化关系里面的泊松括号等于0，就意味着体系内不存在非保守力作用，如果不等于零就存在非保守力作用。对应对易关 -marketreflections- ♂ (23012 bytes) () 04/16/2011 postreply 12:32:47

• 这种非稳定　的有势场不是　保守场　。与它相关　的　势能函数Ｖ是时间ｔ的显函数，即Ｖ＝ｖＧ，ｔ）．　 -marketreflections- ♂ (37695 bytes) () 04/16/2011 postreply 16:32:58

• 反映哈密顿量的动力对称性的李代数和李群 -marketreflections- ♂ (0 bytes) () 04/16/2011 postreply 16:47:32

• Everett 如果向一个空的箱子里添加费米子，费米子先占据低动能的状态，之后添加的费米子就会因为不相容而被迫占据更高动能的状态 -marketreflections- ♂ (522 bytes) () 04/16/2011 postreply 21:06:10

• 第二章粒子的基本特性 -marketreflections- ♂ (1516 bytes) () 04/16/2011 postreply 21:27:41

• 略论变分原理之科学美 -marketreflections- ♂ (279 bytes) () 04/17/2011 postreply 15:04:06

• 在宇宙里，人分不清左右上下，时空各处各向同性同量;量子力学全同性原理与对称性的联系 -marketreflections- ♂ (61166 bytes) () 04/17/2011 postreply 16:00:44

• TraderMark RenRen (RENN) Set to IPO May 4th, Valuation Causes A -marketreflections- ♂ (11280 bytes) () 04/19/2011 postreply 09:08:32

• 人人公司 旗下人人网 etc RenRen (RENN) 上市后总市值约39.5亿美元 开心网 两家网站注册用户数量都已过亿 -marketreflections- ♂ (3378 bytes) () 04/19/2011 postreply 09:20:50

• fa01 Eric Jackson Bill Bishop：china internet stock revaluation -marketreflections- ♂ (18155 bytes) () 04/20/2011 postreply 08:33:40

• 　现在新浪门户的估值为30亿美元，新浪微博的估值约为38亿美元。如果人人的开盘价在10美元左右，那么人人的估值将为40亿美元；如 -marketreflections- ♂ (6582 bytes) () 04/20/2011 postreply 10:55:34

• 　现在新浪门户的估值为30亿美元，新浪微博的估值约为38亿美元。如果人人的开盘价在10美元左右，那么人人的估值将为40亿美元；如 -marketreflections- ♂ (219 bytes) () 04/20/2011 postreply 10:56:42

• fa01 www.rcrwireless.com -marketreflections- ♂ (0 bytes) () 04/20/2011 postreply 11:59:55

• fa01 Kevin Kelleher renren ipo -marketreflections- ♂ (6253 bytes) () 04/20/2011 postreply 12:05:02

• 21Vianet Group (proposed VNET) is scheduling a $127 million IPO -marketreflections- ♂ (162 bytes) () 04/21/2011 postreply 09:23:05

• com1 ipohome http://www.renaissancecapital.com/ipohome/news -marketreflections- ♂ (5706 bytes) () 04/21/2011 postreply 09:27:30

• ERIC JACKSON How Facebook can Fail in China -marketreflections- ♂ (7114 bytes) () 04/20/2011 postreply 09:23:57

• ERIC JACKSON Bill Bishop Andrew McLaughlin, http://twitter.com/# -marketreflections- ♂ (126 bytes) () 04/20/2011 postreply 09:27:25

• http://digicha.com/?p=1718&utm_source=feedburner&utm_medium=feed -marketreflections- ♂ (247 bytes) () 04/21/2011 postreply 08:26:40

• http://twitter.com/#!/ericjackson -marketreflections- ♂ (88 bytes) () 04/21/2011 postreply 08:33:07

• "正则量子化将时间空间分开" -marketreflections- ♂ (29172 bytes) () 04/06/2011 postreply 16:01:37

• "正则量子化将时间空间分开" -marketreflections- ♂ (29172 bytes) () 04/06/2011 postreply 16:01:42

• Everett ：“相对论里面的四维广义力 = 四维广义动量的固有时偏导”，则是利用了定义(1)，只是在相对论的情况下，时间也变 -marketreflections- ♂ (15290 bytes) () 04/06/2011 postreply 16:16:50

• 守恒量的数目又决定了系统的可积,newton, h, qm -marketreflections- ♂ (0 bytes) () 04/07/2011 postreply 09:27:13

• 守恒量的数目又决定了系统的可积,newton, h, qm -marketreflections- ♂ (20558 bytes) () 04/07/2011 postreply 09:29:22

• 守恒量的数目又决定了系统的可积,newton, h, qm -marketreflections- ♂ (0 bytes) () 04/07/2011 postreply 09:34:57

• 守恒量的数目又决定了系统的可积,newton, h, qm -marketreflections- ♂ (20558 bytes) () 04/07/2011 postreply 09:29:30

• 守恒量的数目又决定了系统的可积,newton, h, qm -marketreflections- ♂ (20558 bytes) () 04/07/2011 postreply 09:29:38

• 统计物理只有一个基本假设：即平衡态孤立系统中的所有可能微观状态出现的概率相等，也就是所谓的等概率原理．孤立系统有时也称为微正则系 -marketreflections- ♂ (59335 bytes) () 04/07/2011 postreply 09:46:07

• 量子力学中用得较多的两种经典极限为大量子数极限和小普朗克常数极限． -marketreflections- ♂ (2812 bytes) () 04/07/2011 postreply 09:55:29

• 当普朗克常数􀀽与有关的Δq ⋅ Δp 之比趋于无穷小时，量子力学的结果趋于经典力学． -marketreflections- ♂ (1584 bytes) () 04/07/2011 postreply 11:02:44

• 量子力学除了Hilbert 空间算符表示形式以外，还存在着另外一些等价的表示,路径积分量子系统的状态由位形空间中的波函数表示，但 -marketreflections- ♂ (1593 bytes) () 04/07/2011 postreply 10:00:01

• 在量子力学中，由于坐标和动量不能够同时精确地确定，我们必须把状态和力学量区别开来考虑状态与一种几率波相联 -marketreflections- ♂ (1428 bytes) () 04/07/2011 postreply 10:57:11

• 基本粒子包含不少量子数，一般来说它们都是粒子本身的。但需要明白的是，基本粒子是粒子物理学上标准模型的量子态，所以这些粒子量子数间 -marketreflections- ♂ (19321 bytes) () 04/09/2011 postreply 03:59:28

• same TA, diff FA:同位素是具有相同原子序数的同一化学元素的两种或多种原子之一,在元素周期表上占有同一位置,化学行 -marketreflections- ♂ (2180 bytes) () 04/09/2011 postreply 04:16:20

• 对称群意味着动力学规律在“参照系”的变化中保持不变性，金融市场拥有一个无限维的对称群或者规范群，这在本质上就意味着对于任何时间间 -marketreflections- ♂ (4828 bytes) () 04/06/2011 postreply 14:25:49

• 按照相对性原理,与引力无关的物理规律在惯性系之间的彭加勒变换(2) 之下不变. -marketreflections- ♂ (0 bytes) () 04/16/2011 postreply 17:01:00

• 按照相对性原理,与引力无关的物理规律在惯性系之间的彭加勒变换(2) 之下不变. -marketreflections- ♂ (2344 bytes) () 04/16/2011 postreply 17:02:44

• 把系统从一个状态变到另一个状态的操作。若变换前后系统的状态等价，则称该变换为“对称”变换 -marketreflections- ♂ (0 bytes) () 04/16/2011 postreply 17:29:09

• 在经典力学中，粒子是用坐标和动量来描述，可以根据各自的运动轨迹来区分。而在量子力学中，微观全同粒子的状态是用波函数来描述，每个粒 -marketreflections- ♂ (107995 bytes) () 04/16/2011 postreply 20:47:01

• 对称性在生产与生活中，在科学与艺术中广泛地存在，表现形式多种多样，它们的实质，即共同之处究竟是什么？经过人们的长期探究，总结出了 -marketreflections- ♂ (16704 bytes) () 04/16/2011 postreply 17:32:25

• 一旦有新自由度，能量，或信息，就有加速运动，动力学就来料,gr -marketreflections- ♂ (96 bytes) () 04/16/2011 postreply 17:33:58

• 第七章对称性原理及其应用,系统性质不边，有势或保守系统，规则几何图形 -marketreflections- ♂ (1645 bytes) () 04/16/2011 postreply 17:37:33

• 引力就是这个流形扭曲的结果 or 动力学 -marketreflections- ♂ (7873 bytes) () 04/16/2011 postreply 17:45:39

• 量子力学中力学量随时间的演化,判断守恒 -marketreflections- ♂ (136 bytes) () 04/17/2011 postreply 07:40:56

• 系统内部的时间是均匀的，也就是说，对于整个系统而言，我们从任意时刻研究系统，我们所得出的关于系统的运动规律是一样的。 则在上述条 -marketreflections- ♂ (182544 bytes) () 04/17/2011 postreply 07:47:41

• 系统内部的时间是均匀的，也就是说，对于整个系统而言，我们从任意时刻研究系统，我们所得出的关于系统的运动规律是一样的。 则在上述条 -marketreflections- ♂ (182544 bytes) () 04/17/2011 postreply 07:48:01

• 均匀：线性，惯性系，同质同量度,同物质场,同度规场 -marketreflections- ♂ (65 bytes) () 04/17/2011 postreply 07:53:58

• 最后让我们来看一下C、P、T三种操作，表面上看是无关的，但其实它们具有很深刻的内在联系，在三种操作的联合作用下，系统是严格对称的 -marketreflections- ♂ (16652 bytes) () 04/17/2011 postreply 08:09:40

• 最后让我们来看一下C、P、T三种操作，表面上看是无关的，但其实它们具有很深刻的内在联系，在三种操作的联合作用下，系统是严格对称的 -marketreflections- ♂ (16652 bytes) () 04/17/2011 postreply 08:09:41

• cloudk,场论里面，质量就是Lagrangian中场量自耦合项前面的系数 -marketreflections- ♂ (10897 bytes) () 04/17/2011 postreply 08:21:03

• 自耦合的确体现出了惯性的性质 -marketreflections- ♂ (60845 bytes) () 04/17/2011 postreply 08:30:21

• 质量的定义是非常模糊不清的，其角色从“物质的量的多少”到“衡量惯性的强弱”到“产生引力的能力与被引力影响的能力”（GR中与第二个 -marketreflections- ♂ (184 bytes) () 04/18/2011 postreply 11:06:35

• 粒子橫向運動線性動力學 中國科學技術大學 國家同步輻射實驗室 -marketreflections- ♂ (184 bytes) () 04/18/2011 postreply 12:10:39

• 量子力学读书笔记申晨 华中师范大学物理科学与技术学院 -marketreflections- ♂ (11192 bytes) () 04/18/2011 postreply 15:11:22

• h是普朗克常数(6.626 × 10−34 焦耳·秒,另一个单位中h = 4.136 μeV/GHz -marketreflections- ♂ (8598 bytes) () 04/18/2011 postreply 15:22:10

• 一个电子的电量是1.6*10^(-19)库仑，经过1V电压加速，乘以1V就可以了。就是1.6*10^(-19)焦耳 -marketreflections- ♂ (175 bytes) () 04/18/2011 postreply 15:53:37

• 一个电子及一个正子（电子的反粒子），都具有质量大小为 511 keV ，能对撞毁灭以产生 1.022 MeV 的能量。 -marketreflections- ♂ (105 bytes) () 04/18/2011 postreply 15:50:35

• 当电子趋向于朝着最低可能的能阶跃迁时；负无限大的能量是毫无意义的。但为了要弥补这条件，狄拉克提出真空状态中是充满了负能量电子的“ -marketreflections- ♂ (3551 bytes) () 04/18/2011 postreply 16:16:56

• 任意粒子在某时刻的状态对应于六维相空间中的一点。当粒子运动时，状态随时 -marketreflections- ♂ (913 bytes) () 04/18/2011 postreply 16:21:38

• 从量子场论看真空的物质形态问题,天体、类星体、分子、强子、夸克、规范场、引力场等都是物质不同的形态 -marketreflections- ♂ (30513 bytes) () 04/18/2011 postreply 21:06:02

• 经典相对论力学中也存在负能量状态 -marketreflections- ♂ (687 bytes) () 04/18/2011 postreply 17:43:44

• 每一点共变（物理学家称其为第一类规范变换），有些表示象联络形式一样变换（物理学家称其为第二类规范变换 -marketreflections- ♂ (2231 bytes) () 04/20/2011 postreply 09:33:30

• 规范不变性导出电荷守恒的逻辑次序大体 -marketreflections- ♂ (603 bytes) () 04/20/2011 postreply 09:35:39

• 自耦合的确体现出了惯性的性质 -marketreflections- ♂ (60845 bytes) () 04/17/2011 postreply 08:30:33

• 第七章对称性原理及其应用 第一章数与函数 目录 -marketreflections- ♂ (5001 bytes) () 04/17/2011 postreply 17:59:32

• ustc 许多物理系统中有一种共性，就是由短程相互作用引起系统的长程有序。 -marketreflections- ♂ (998 bytes) () 04/19/2011 postreply 11:32:23

• 佛学破解量子迷雾,波函数是抽象规律的代称）的投影，粒子或其他实体概念是我们对宏观世界现象的一种代称。这种代称为宏观世界现象的描述 -marketreflections- ♂ (12133 bytes) () 04/19/2011 postreply 15:23:17

• 曹则贤 温度:阅尽冷暖说炎凉 如果两个热力学系统中的每一个都与第三个热力学系统处于热平衡(温度相同)，则它们彼此也必定处于热平衡 -marketreflections- ♂ (1444 bytes) () 04/19/2011 postreply 15:25:38

• 规范相互作用 描述（规范）对称性的语言：群,幺正群U(n) ：独立参数个数n2 -marketreflections- ♂ (2310 bytes) () 04/19/2011 postreply 15:34:07

• 根据狭义相对论的观点，一切能量的传播速度存在上限，即不能大于光速。让所有空间点的波函数同 时作相同的相因子变换，就涉及信号的无穷 -marketreflections- ♂ (18974 bytes) () 04/19/2011 postreply 15:42:28

• 语音识别,信号处理、模式识别、概率论和信息论:小波变换,式中的因子 是为了保证在不同的尺度 时， 始终能和母函数 有着相同 .. -marketreflections- ♂ (24223 bytes) () 04/19/2011 postreply 15:48:28

• Bell 建议存在一种特惠的参照系，在其中可定义一个实际的因果序列，从而可以更自然、更客观地理解量子超光速现象， -marketreflections- ♂ (4138 bytes) () 04/19/2011 postreply 15:58:10

• 李群的独立参数有r个，则该李群的阶就是r 例如：U(1)为一阶李群Def. 群参数变化的范围简称为群参数空间 -marketreflections- ♂ (4336 bytes) () 04/19/2011 postreply 16:02:22

• 星空浩淼 Mills似乎表明，他给出non-Abel规范场，似乎是受启发于广义相对论对引力场的处理。今天的人却似乎颠倒了过来，用 -marketreflections- ♂ (20810 bytes) () 04/19/2011 postreply 16:10:20

• 要得到一个具有微分波动传播的理论，场函数必须是连续参数空间和时间的连续函数，场在一点的改变由无限邻近于该点的那些场的性质来决定。 -marketreflections- ♂ (667 bytes) () 04/20/2011 postreply 09:50:29

• 重正化要求标度不变性，引力恰恰是由于标度不变性的破缺而产生的一种力,新生事物 requires new space time -marketreflections- ♂ (454 bytes) () 04/20/2011 postreply 09:56:35

• 第一类规范变换（gauge transformation of first kind）。规范变换参数与时空无关的叫整体规范 -marketreflections- ♂ (95 bytes) () 04/20/2011 postreply 10:03:23

• 系统的总电荷是一个守恒量，用相对论的语言 来说就是系统的总电荷是一个洛伦兹标量，它不因参考系 改变而改变。我们知道在规范场论中， -marketreflections- ♂ (2256 bytes) () 04/20/2011 postreply 10:12:46

• 在一个孤立系统中，不管发生了什么变化，电子、质子的总数不变，只是组合方式或所在位置有所变化，因而电荷必定守恒 -marketreflections- ♂ (23177 bytes) () 04/20/2011 postreply 10:33:04

• 所谓物体不带电就是电子数与质子数相等，物体带电则是这种平衡的破坏。在自然界中不存在脱离物质而单独存在的电荷 -marketreflections- ♂ (458 bytes) () 04/20/2011 postreply 10:35:05

• 塑性力学中小应变的全量理论严格证明这一迥路线积分值与所取的积分迥路无关，因此J积分具有线路无关性。这是J积分的“迥路积分”定义。 -marketreflections- ♂ (3311 bytes) () 04/20/2011 postreply 11:45:14

• 中国科学院高能物理研究所 科普园地 -marketreflections- ♂ (88 bytes) () 04/20/2011 postreply 15:48:03

• hairuo.blogspot.com 有涡旋状宏观结构的物理量不一定旋度不为零，换言之，旋度只是局部微分的概念。比如，无限长直 -marketreflections- ♂ (9136 bytes) () 04/20/2011 postreply 16:01:03

• 洛伦兹力总是垂直于磁场和带电粒子的运动方向．因此洛伦. 兹力不对电荷作功．只能改变带电粒子的运动,不改变其加速度（能量守恒） -marketreflections- ♂ (23019 bytes) () 04/20/2011 postreply 16:25:15

• 郧阳师专 谐振子可以发射和吸收辐射能。但是这些谐振子只能处于某些分立的状态，在这些状态中，谐振子的能量并不象经典物理学所允许的可 -marketreflections- ♂ (987 bytes) () 04/21/2011 postreply 08:56:33

• best01 安徽师范大学 教学教案 教学课件 物理化学 结构化学 -marketreflections- ♂ (336 bytes) () 04/23/2011 postreply 08:48:53

• best01 安徽师范大学 教学教案 教学课件 物理化学 结构化学郧阳师专 谐振子可以发射和吸收辐射能。 -marketreflections- ♂ (16068 bytes) () 04/23/2011 postreply 09:12:44

• 广义相对论中的时空的对称性，一般要低于伽利略时空的对称性和低于洛伦兹时空的对称性，即其所对应的保持规律不变的坐标变换之参数要减少 -marketreflections- ♂ (11334 bytes) () 04/21/2011 postreply 12:06:28

• 对称性还可以判断一个过程能否发生及粒子的寿命。粒子的衰变是由相互作用引起的，相互作用越强，粒子衰变越快，寿命越短。强相互作用满足 -marketreflections- ♂ (413 bytes) () 04/21/2011 postreply 13:29:13

• 周光召 赝矢量流部分守恒定理 一个自由运动的微观粒子，不受其他粒子相互作用的影响，它的内部性质由与对称群相联系的守恒量来描写，而 -marketreflections- ♂ (25844 bytes) () 04/22/2011 postreply 06:08:32

• 周光召 所有的粒子都是相应的场的量子，所以可以说，物质的基本形态是场。场量在所有的时空点都存在，如果场的对称变换是在时空所有点上 -marketreflections- ♂ (482 bytes) () 04/22/2011 postreply 06:58:03

• 可以同时测量的守恒量构成物质的状态参量组。由于守恒律，物质运动变化过程中存在选择定则，只有在相同守恒量的状态之间可以进行转化。例 -marketreflections- ♂ (1102 bytes) () 04/22/2011 postreply 07:01:17

• 周光召 最早发现的定域对称性是电磁场的规范对称性。不同时空点上独立进行的对称变换只有通过由规范场表示的平行移动才能互相进行比较和 -marketreflections- ♂ (312 bytes) () 04/22/2011 postreply 07:03:17

• 袁士霄 而自旋是粒子的量子力学性质，量子粒子具有内禀的自旋，在某些方面和我们熟悉的自旋概念有一点点相似。1/2自旋的粒子，在z分 -marketreflections- ♂ (1501 bytes) () 04/22/2011 postreply 16:48:27

• 曹则贤 水和水蒸气在各个不同空间方向上都是一样的，具有球对称性。将水慢慢冷却，在冰点的时候水会结成冰，而冰中的水分子是有择优取向 -marketreflections- ♂ (3012 bytes) () 04/22/2011 postreply 16:54:45

• 群体模型（生灭过程）随时间稳定→可以取代几何布朗运动作线性区域内的期权定价的基础 -marketreflections- ♂ (63877 bytes) () 04/23/2011 postreply 06:55:58

• •波动方程：晶格点阵+时间的两阶导数》正弦或余弦函数 ,化学反应方程》人口动力学方程（生态方程）》开放系统》非线性+ -marketreflections- ♂ (2291 bytes) () 04/23/2011 postreply 06:57:30

• 袁士霄 对称变换，也就是两个物体的旋转到彼此，用su(2)规范群来表述 -marketreflections- ♂ (15048 bytes) () 04/23/2011 postreply 10:59:58

• 论虚拟实在的力学 两个物体之间的时空变换关系 -marketreflections- ♂ (24531 bytes) () 04/23/2011 postreply 11:04:32

• 袁士霄 频谱最集中的波函数是单一频率的简谐波，其波动幅度一点儿都不衰减的。用经典力学的语言表述就是：粒子动量恒定，而位置完全不能 -marketreflections- ♂ (498 bytes) () 04/23/2011 postreply 14:13:35

• 袁士霄 电子无法在真空中自由走过，她拆散别人的婚姻，很快归于堙灭，产生一个新的怨妇，怨妇又学她的做派，接力赛的游戏持续不断。这样 -marketreflections- ♂ (13765 bytes) () 04/25/2011 postreply 11:27:03

• 袁士霄 波动场就不同了，它是分散的，由于制约其规则的偏微分方程（薛定谔方程）的解析性，波场的取值不能在任何一局部有限空间内为零 -marketreflections- ♂ (1047 bytes) () 04/25/2011 postreply 11:35:17

• 猜想基本粒子是时空的几何体吗 ?基本粒子概率波包 -marketreflections- ♂ (108 bytes) () 04/25/2011 postreply 11:40:27

• "基本粒子概率波包",【[大师经典]量子理论的哲学困境及其解答 读天涯 -marketreflections- ♂ (23367 bytes) () 04/25/2011 postreply 12:01:35

• 概率波的概念既能维护电子的粒子性，又能体现电子的波动性:粒子是实物的集中形态，波是实物的散开形态 粒子性要求每个电子只可能从一条 -marketreflections- ♂ (25510 bytes) () 04/25/2011 postreply 12:13:01

• CloudK ：几率波对应的是Hillbert Space里面的态矢量，换句话说就是刚刚的这个速度代表的就是态矢量在Hillbe -marketreflections- ♂ (1456 bytes) () 04/25/2011 postreply 13:46:29

• Dirac 方程和非相对论Schrödinger 方程的“无缝桥梁”。 -marketreflections- ♂ (3708 bytes) () 04/25/2011 postreply 14:13:15

• 量子物理用的就是库仑势能，但是他在氢以外的情况下都不很准。这是因为当电子多于一个的时候有3种能量差是他偏离库伦势能的预测 -marketreflections- ♂ (16674 bytes) () 04/25/2011 postreply 14:49:15

• 薛定谔的方程其实是来自一个与电磁学不相关的模型，在求其函数时，它采用的模型是：假定某一行星，表面完全由水覆盖，用引力势来求得表面 -marketreflections- ♂ (0 bytes) () 04/25/2011 postreply 15:00:44

• 薛定谔方程 第二十二章 薛定谔方程 概率波波动方程 薛定谔的猜测 -marketreflections- ♂ (4024 bytes) () 04/25/2011 postreply 15:03:24

• 将矢量开方就可以得出旋量，这一点恰恰是Dirac方程的重要一步,狄拉克方程是度规的一次形式，度规是不存在协变导数的 -marketreflections- ♂ (16080 bytes) () 04/26/2011 postreply 08:52:58

• 我们可以想象整个平面是一根Y向直线横扫X空间而形成的。被横扫的空间（这里是X）叫底空间，那根直线就是纤维,被纤维尺度规了 -marketreflections- ♂ (10310 bytes) () 04/28/2011 postreply 20:09:29

• 对易关系 即坐标算符和对应的动量分量算符不对易 但是坐标算符和非对应的动量分量算符对易； 但是坐标算符和非对应的动量分量算符对易 -marketreflections- ♂ (7077 bytes) () 04/29/2011 postreply 09:56:37

• 星空浩淼 量子力学中的谱测度与概率测度 测度可以看作是一种以集合为自变量的“函数”（映射，映射是比函数更一般的概念）。即给定一个 -marketreflections- ♂ (48237 bytes) () 04/29/2011 postreply 11:57:14

• 协整理论与波动模型: 金融时间序列分析及应用 作者：张世英,樊智,系统长期均衡的耗散能和吸引力 -marketreflections- ♂ (2430 bytes) () 04/29/2011 postreply 12:01:36

• 庞加莱“单连通的闭三维流型同胚于三维球面”， -marketreflections- ♂ (0 bytes) () 05/02/2011 postreply 08:42:24

• 庞加莱“单连通的闭三维流型同胚于三维球面”，绳子产生的波 -marketreflections- ♂ (22841 bytes) () 05/02/2011 postreply 10:47:05

• 电磁波理论与量子力学的重新思考和试探性分析 -marketreflections- ♂ (17405 bytes) () 05/02/2011 postreply 09:14:42

• 分立谱01 驻波! 束缚系统的哈密顿算符的本征方程的本征值取分立实数值，是分立谱。因为他们都是厄米算符，所以它们的本征矢都是态空 -marketreflections- ♂ (0 bytes) () 05/02/2011 postreply 09:48:39

• 分立谱01 驻波! 束缚系统的哈密顿算符的本征方程的本征值取分立实数值，是分立谱。因为他们都是厄米算符，所以它们的本征矢都是态空 -marketreflections- ♂ (0 bytes) () 05/02/2011 postreply 09:50:04

• 傅立叶变换01:dp=∫dp=dx=∫dx -marketreflections- ♂ (10603 bytes) () 05/02/2011 postreply 09:52:31

• 中科院研究生院《小波与傅里叶分析》课件 -marketreflections- ♂ (3810 bytes) () 05/02/2011 postreply 10:22:11

• 量子力学三条01 若物理系统有态lA)与lB>，则一定还有态lc>，在态l C)上既可测到态lA)，也可测到态lB)，并且此外测 -marketreflections- ♂ (3922 bytes) () 05/02/2011 postreply 10:55:20

• 为什么量子力学观测量要用线性自伴算子 -marketreflections- ♂ (56170 bytes) () 05/02/2011 postreply 11:08:25

• 为什么量子力学观测量要用线性自伴算子 -marketreflections- ♂ (56170 bytes) () 05/02/2011 postreply 11:08:48

• 、n、l、m、ms表示薛定谔方程是描述微观粒子运动的基本方程，1927年奥地利物理学家薛定锷将光的波动方程引申来描述原子中单个电 -marketreflections- ♂ (3868 bytes) () 05/02/2011 postreply 11:15:31

• 量子”就是（△E）（△t）=h和（△J）（△L）=Q的联立 -marketreflections- ♂ (1216 bytes) () 05/02/2011 postreply 15:12:53

• 实验上“一次物理量观测，测得值为r” ，希尔伯特空间几何上对应于“把一个系统态矢量|a>，改变到|a1>的方向（塌缩），变为r| -marketreflections- ♂ (5613 bytes) () 05/02/2011 postreply 15:17:43

• 星空浩淼：量子力学三条01 若物理系统有态lA)与lB>，则一定还有态lc>，在态l C)上既可测到态lA)，也可测到态lB)， -marketreflections- ♂ (6252 bytes) () 05/02/2011 postreply 15:23:28

• 环面(torus)就是双摆的位形空间, -marketreflections- ♂ (4232 bytes) () 05/02/2011 postreply 21:15:13

• Ricci流01,Ricci流方程演化度量直到度量“稳定”，这种稳定的度量被称为典则度量（canonical metrics）。 -marketreflections- ♂ (8022 bytes) () 05/03/2011 postreply 10:40:03

• n维黎曼流形M的最大等距变换群的参数个数至多是个，而达到这个数目时,M必是常曲率空间。由此可以看出，一个黎曼流形最多能容许含有多 -marketreflections- ♂ (7039 bytes) () 05/03/2011 postreply 10:51:19

• 微分几何01 -marketreflections- ♂ (388 bytes) () 05/03/2011 postreply 10:55:12

• 董志强 制度及其演化的一般理论 每个人在给定制度和外部环境的条件下，根据自身的私有信息选择了有望最大化,自己效用的策略。而制度S -marketreflections- ♂ (0 bytes) () 05/03/2011 postreply 11:25:58

• ex=a0+a_1x+...+a_nx^n ":制度及其演化的一般理论 每个人在给定制度和外部环境的条件下，根据自身的私有信息选 -marketreflections- ♂ (142 bytes) () 05/03/2011 postreply 11:27:31

• 配分, mkt's volatililty process: 自由度进行积分，这时系统的平衡态和准平衡态的. 行为由约化配分函数 -marketreflections- ♂ (21354 bytes) () 05/03/2011 postreply 12:15:33

• 化学动力学:在一定温度、 压力下热化学反应总是自发向使系统自由能降低的方向进行 -marketreflections- ♂ (26091 bytes) () 05/03/2011 postreply 12:19:53

• 配分, mkt: 信息，控制，热力学和经济生产之间共同本质的理解。能否实用，有待探讨。 7.6 局域平衡自由能公式和投入产出价值 -marketreflections- ♂ (15752 bytes) () 05/03/2011 postreply 12:28:52

• 化学势就是吉布斯自由能对成分的偏微分 -marketreflections- ♂ (689 bytes) () 05/03/2011 postreply 12:35:40

• twitter01 http://twitter.com/#!/ericjackson -marketreflections- ♂ (88 bytes) () 05/03/2011 postreply 14:18:30

• 人人网对应去年的市销率为67倍，投资银行高盛在今年年初对Facebook进行投资时，给予该公司的市销率也仅有25倍， -marketreflections- ♂ (457 bytes) () 05/03/2011 postreply 14:33:11

• 0阶张量，也就是标量，指的是与坐标系无关的一个参数。比如一个位置的温度，无论在哪个坐标系下，这个位置的温度值始终是不变的。 -marketreflections- ♂ (63844 bytes) () 05/04/2011 postreply 08:38:00

• 0阶张量，也就是标量，指的是与坐标系无关的一个参数。比如一个位置的温度，无论在哪个坐标系下，这个位置的温度值始终是不变的。 -marketreflections- ♂ (63844 bytes) () 05/04/2011 postreply 08:38:08

• 弦场论泛涵，不但有单粒子的信息，还有任意多个多粒子的信息。我们可以用单粒子的函数来展开这个泛涵，第一项有与单粒子涵数无关，这是个 -marketreflections- ♂ (1575 bytes) () 05/04/2011 postreply 09:16:09

• 二维复流形上展开的，想象把一个全的二维复平面（时间+空间）通过指数映射成一个柱体面，这时柱子的底部对应于无穷远的过去，柱子的“顶 -marketreflections- ♂ (1207 bytes) () 05/04/2011 postreply 09:23:07

• 引力譬喻成局部加速所引起的结果。这样，局部惯性系类似于黎曼流形中一点的切向空间，加 -marketreflections- ♂ (3867 bytes) () 05/05/2011 postreply 09:01:57

• 在局部坐标系中定义的"局部"物体，通过指定局部坐标系在世界坐标系中的方位，利用几何变换，就可以将"局部"定义的物体变换到世界坐标 -marketreflections- ♂ (54124 bytes) () 05/05/2011 postreply 09:48:25

• 张量（Tensor）是一个定义在的一些向量空间和一些对偶空间的笛卡儿积上的多线性函数，其坐标是 n 维空 -marketreflections- ♂ (14008 bytes) () 05/05/2011 postreply 09:52:20

• 线性函数由它在一组基下的值完全确定。既然改变内积的定义之后那个delta形式的结果是必须保持的，而这个就是函数值，所以是确定的， -marketreflections- ♂ (15450 bytes) () 05/05/2011 postreply 10:10:09

• 对偶概念跟内积有关系，那就是，内积定义了范数，范数又定义了距离，距离定义了拓扑，从而定义了什么叫“连续”。”按我的理解，两个函数 -marketreflections- ♂ (0 bytes) () 05/07/2011 postreply 18:56:23

• “"4維矢量協變逆變"” -marketreflections- ♂ (23740 bytes) () 05/07/2011 postreply 21:40:29

• 双曲几何中，三角形内角和不再等于180度。但是我们需要的不仅是这个定性结果，而是要确定内角和与180度的偏差程度 -marketreflections- ♂ (7267 bytes) () 05/08/2011 postreply 09:12:21

• 双曲几何，由两个平直曲面通过一个柱状弯曲曲面连接起来的流形中，可以构造出面积不等但内角和相等的三角形 -marketreflections- ♂ (1996 bytes) () 05/08/2011 postreply 09:18:32

• 纤维丛01 联络01 Connection嘛，就是把靠的近的两个fiber都connect起来。怎么connect呢？在两个fi -marketreflections- ♂ (6376 bytes) () 05/09/2011 postreply 17:04:36

• 曲率和挠率01 一条空间曲线的切向量T、主法向量N和从法向量B；曲率和挠率全是弧长参数s的函数，被弧长参数s唯一决定，即一条空间 -marketreflections- ♂ (8036 bytes) () 05/08/2011 postreply 10:06:15

• 曲率和挠率01 曲率的定义 -marketreflections- ♂ (723 bytes) () 05/08/2011 postreply 10:08:36

• 处处转折的曲线一般具有无穷大的长度和零的面积，这时，曲线本身就是一个大于1小于2维的空间 -marketreflections- ♂ (21052 bytes) () 05/08/2011 postreply 16:34:03

• 曲线论01 -marketreflections- ♂ (2733 bytes) () 05/08/2011 postreply 18:33:17

• 若r ′(t0) = 0 ， 定义则称t = t0 的对应点r(t0) 为C 的一个奇（异）点,若奇r ′(t0) ≠ 0 ，则 -marketreflections- ♂ (1860 bytes) () 05/08/2011 postreply 18:54:20

• 马金龙 从金融海啸看百年来物理与金融的三次交汇 -marketreflections- ♂ (1020 bytes) () 05/09/2011 postreply 17:22:35

• 我们希望能够从Einstein方程得到时空的奇异点观念。当Cauchy problem 的初始值是光滑的时候，时间向前走，我们要 -marketreflections- ♂ (829 bytes) () 05/09/2011 postreply 17:31:12

• 光滑流形看作是介于两者之间的形体:把整个插值区间分割成多个小区间. (2) 在每个小区间上作低次插值多项式;厄米多项式 -marketreflections- ♂ (6776 bytes) () 05/10/2011 postreply 08:38:41

• 代数蔟:首先把它嵌入到仿射或射影空间中，将其作为一个子多样体来研究，然后再证明研究结果和嵌入方式无关,在代数拓扑中流形的奇异上同 -marketreflections- ♂ (5755 bytes) () 05/10/2011 postreply 08:48:44

• 如果解H(ξ) 为ξ的多项式, 符合ξ→∞时边界条件的要求,则一定厄米方程有空间反演不变性,n 次偶多项式 -marketreflections- ♂ (0 bytes) () 05/10/2011 postreply 09:03:10

• 厄米方程有空间反演不变性,可以取n 次偶多项式 -marketreflections- ♂ (10693 bytes) () 05/10/2011 postreply 09:05:23

• 厄米方程有空间反演不变性,可以取n 次偶多项式 -marketreflections- ♂ (10693 bytes) () 05/10/2011 postreply 09:05:25

• "空间反演不变n 次偶多项式",勒让德多项式,正交群,旋转不变,洛伦兹变换 -marketreflections- ♂ (24407 bytes) () 05/10/2011 postreply 09:12:43

• 在Euclid空间的旋转中，有一个不变量，那就是质点到旋转中心的距离是不变的——这里采用的自然是Euclid平直度规。在Mink -marketreflections- ♂ (7298 bytes) () 05/10/2011 postreply 09:18:57

• 相对性原理一般来说是不成立的，但是对于光速，它是成立的。而光速相对性原理的成立，就宣告了光速不变的不成立 -marketreflections- ♂ (55335 bytes) () 05/10/2011 postreply 09:33:40

• 梁灿彬教授的意见，若讨论的背景是闵氏时空，那就应该归于狭义相对论,若讨论的问题涉及引力场那就是GR的问题 -marketreflections- ♂ (477 bytes) () 05/10/2011 postreply 09:36:17

• 人类行为动力学中常见的标度律 -marketreflections- ♂ (13436 bytes) () 05/10/2011 postreply 10:43:49

• n 维无边流形是一个Hausdorff 空间,且其中的每一点都有一个邻域与n维欧氏空间¡ n同胚.由此可见,流形是性 -marketreflections- ♂ (16971 bytes) () 05/10/2011 postreply 10:57:18

• ta01 a "wedge" formation that is evident on the three-month dail -marketreflections- ♂ (963 bytes) () 05/10/2011 postreply 11:02:04

• 季候风01 通过研究流形上的Morse函数的临界点来给出这个流形的拓扑,升圆盘降圆盘 -marketreflections- ♂ (7177 bytes) () 05/10/2011 postreply 11:25:34

• 季候风01 漫谈几何量子化 -marketreflections- ♂ (12287 bytes) () 05/10/2011 postreply 14:45:32

• 在流形上，与局部坐标选取无关的“概念”，“性质”，和与局部坐标变换相容的“ 量”，才是有几何意义的。 -marketreflections- ♂ (779 bytes) () 05/10/2011 postreply 15:33:20

• 电子自旋没有经典对应。原因是，一旦有一个“几何”对象，局部坐标就是互相交换的量，所以不可能产生完全反交换的经典变量（Fermi -marketreflections- ♂ (34893 bytes) () 05/10/2011 postreply 15:37:28

• 流形 在局部上还有一个有趣的东西就是函数在一点的“微分”，以它为模型的整体对象叫做一个“余切向量”（或者仍然叫做微分）。然后顾名 -marketreflections- ♂ (788 bytes) () 11/10/2011 postreply 15:49:21

• 1-形式 1-form01 不再把向量视为具有大小和方向的箭头，而视为在其方向上的对任意f的方向导数 -marketreflections- ♂ (26725 bytes) () 11/10/2011 postreply 20:25:36

• 若f 在P0 点存在关于x 的偏导数，则f 在P0 点沿x 轴正向的方向导数 ... 则函数在该点沿任意方向l 的方向导数都存在 -marketreflections- ♂ (3630 bytes) () 11/11/2011 postreply 08:38:46

• 欧拉角法，方向余弦法，四元数法，等效旋转矢量法 -marketreflections- ♂ (53 bytes) () 11/11/2011 postreply 12:04:48

• 微分方程:欧拉角法(三参数法) 欧拉角微分方程 方位角 、俯仰角0、滚动角y;四元数法(四参数法);方向余弦法(九参数法) -marketreflections- ♂ (55593 bytes) () 11/11/2011 postreply 12:12:50

• 函数图形与动画 xuxzmail.blog.163.com/ -marketreflections- ♂ (103 bytes) () 11/11/2011 postreply 09:13:41

• 方向导数与梯度 向量场 www.math.isu.edu.tw/calculus/meifeng/Lecture/12-5.pd -marketreflections- ♂ (724 bytes) () 11/11/2011 postreply 09:28:46

• 方向导数与梯度 在线光源上取一点H（0，r，p/2），过该点沿单位向量. 做一条直线交抛物面于. G（x1，y1，z1）， -marketreflections- ♂ (18940 bytes) () 11/11/2011 postreply 09:40:46

• 在标量场中给定点可以发出无限多个射线，不同方向的变化率是不相同的，方向导数具有不确定性 -marketreflections- ♂ (7550 bytes) () 11/11/2011 postreply 10:01:26

• 处处正交的单位切向量场总是存在的；但是，定理并没有保证它们可以成为自然切向量场，而只是保证它们可以处处平行于某个自然切向量场 -marketreflections- ♂ (1219 bytes) () 11/11/2011 postreply 12:36:28

• 球面S2上不存在无处为零的连续切向量场．这个事实是一个十分动人的结果，它有一个外号叫作“发球定理”．如果让球面的每一点长出一根头 -marketreflections- ♂ (38892 bytes) () 11/11/2011 postreply 12:48:28

• 一个流（flow）就是流形上由向量场生成的积分曲线。可以把一个flow看成稳定的流线，一个在t=0时刻在x的粒子在t时刻将会出现 -marketreflections- ♂ (22503 bytes) () 11/11/2011 postreply 14:06:18

• phymath01 曲面上仅由第一类基本量表示的量称为曲面的内蕴量,曲面上仅由第一类基本量有关的性质称为曲面的内蕴性质 -marketreflections- ♂ (2297 bytes) () 11/11/2011 postreply 14:43:56

• phymath01 给出曲面 上一个区域，其面积可由二重积分来表示这里的区域是曲面域相对应的平 -marketreflections- ♂ (4408 bytes) () 11/11/2011 postreply 15:07:45

• 曲面第三基本形式就是曲面的球面表示,曲面在P点的高斯曲率的几何意义是：单位球面上的区域 的面积与曲面上的对应区域 的面积之比值 -marketreflections- ♂ (150234 bytes) () 11/11/2011 postreply 15:54:03

• when 曲率 is different, gr, then 保长、保角性 not working -marketreflections- ♂ (171554 bytes) () 11/11/2011 postreply 16:08:41

• 对偶空间,全部信息 -marketreflections- ♂ (12746 bytes) () 11/11/2011 postreply 17:18:27

• diffgeom01 对偶的观念的动机，可以从所谓linear representation的一般定义中轻松地得到。考虑一个群[ -marketreflections- ♂ (5057 bytes) () 11/11/2011 postreply 19:27:57

• 二次型01 sr01 diffgeom01 现代数学和古典数学最大的区别，可能在于对于记号f(x)，从前f作为映射，x作为自变量 -marketreflections- ♂ (56722 bytes) () 11/11/2011 postreply 19:31:25

• macro01 websites -marketreflections- ♂ (300 bytes) () 11/13/2011 postreply 06:51:51

• vector01 f'(x)现在是一个映射，f'(x)(1)是传统意义上的导数。:向量加减最本质的法则是三角形法则，只是共点向量 -marketreflections- ♂ (20516 bytes) () 11/13/2011 postreply 07:21:22

• chen01 平面有一条直线，每一点有一个切空间，所以直线上就外挂了一族的切空间。平时常说的partial，就。是这条直线到这族 -marketreflections- ♂ (19310 bytes) () 11/13/2011 postreply 11:18:44

• diffgeom01 在球面的参数方程中, 是球面的不正常点。因球面上点都是一样的,所以一个点是否为正常点与参数的选取或坐标系 -marketreflections- ♂ (5977 bytes) () 11/14/2011 postreply 12:12:55

• diffgeom01 曲 面上各点切平面构成的空间；对于整个空间平直的情况，我们可以在全 空间取唯一的直角坐标，空间里的任何点 -marketreflections- ♂ (30961 bytes) () 11/14/2011 postreply 13:30:37

• diffgeom01 黎曼曲面讲义 微分几何，纤维丛和规范理论 202.198.141.13 › 学科资源栏目网页快 -marketreflections- ♂ (21808 bytes) () 11/14/2011 postreply 13:41:52

• 向量丛：切丛：对流形的每一点附上流形在该点的切空间,法丛:給定一个平面上的光滑曲线，可在曲线的每一点附上和曲线垂直的直线；这就是 -marketreflections- ♂ (1778 bytes) () 11/14/2011 postreply 14:24:28

• macro01 Bloomberg TV: Cliff Noreen Addresses Global Debt Issues -marketreflections- ♂ (731 bytes) () 11/14/2011 postreply 14:37:26

• fiber01 在球面的参数方程中, 是球面的不正常点。因球面上点都是一样的,所以一个点是否为正常点与参数的选取或坐标系的选取 -marketreflections- ♂ (32431 bytes) () 11/14/2011 postreply 14:39:41

• 按我们的方法定义的曲面, 只表示了曲面的一部分, 关于如何给出曲面的整体定义或者说整体表示,要用坐标邻域来覆盖, 这正是大范围微 -marketreflections- ♂ (5973 bytes) () 11/14/2011 postreply 15:04:12

• 运动和轨迹是两个不同的概念, 曲线是轨迹而不是运动 -marketreflections- ♂ (21512 bytes) () 11/14/2011 postreply 18:06:51

• 参数方程和普通方程的互化 -marketreflections- ♂ (190 bytes) () 11/14/2011 postreply 20:10:17

• diffgeom01 计算机图形学 三角域上的Bernstein基,单变量的n次的Bernstein基Bi,n(t)(i=0,1 -marketreflections- ♂ (8680 bytes) () 11/14/2011 postreply 20:19:38

• diffgeom01 显式方程不能表示封闭(圆)或多值曲线，非参数表示形式方程（无论是显式还是隐式）,1.与坐标轴相关,2.会出 -marketreflections- ♂ (14518 bytes) () 11/14/2011 postreply 20:48:25

• math01 数学分析与几何图形库 -marketreflections- ♂ (128 bytes) () 11/14/2011 postreply 21:54:57

• "空间曲线密切面族从切面族法面族":平面在空间具有一个自由度的运动所形成的图形即为单参数平面族 -marketreflections- ♂ (1787 bytes) () 11/14/2011 postreply 22:02:04

• ω就是方程的挠率(torsion)，也是弧长的函数,是表示空间的曲线在运动群下的性质，挠率就是描写它怎么样不是一条平面曲线,曲率 -marketreflections- ♂ (975 bytes) () 11/15/2011 postreply 08:10:21

• torsion01 射影几何直接起源于透视法，而透视法是与绘画艺术分不开的．在中世纪，画家的主要任务是颂扬上帝和为圣经插图．但到 -marketreflections- ♂ (33447 bytes) () 11/15/2011 postreply 09:22:51

• 射影空间里，无论是抛物线、椭圆，还是双曲线都能由最简单的圆锥曲线——圆经中心射影得到 -marketreflections- ♂ (11142 bytes) () 11/15/2011 postreply 09:57:48

• Perspective 01 照相机,摄像机的工作原理,我们在中 学学习物理时,其光学原理就是这样,只是把眼球水晶体 换成了凸 -marketreflections- ♂ (89637 bytes) () 11/15/2011 postreply 10:25:19

• torsion01 “观点是存在于观者的眼睛的。”,高等几何与解析几何的诞生 -marketreflections- ♂ (2144 bytes) () 11/15/2011 postreply 10:40:01

• torsion01 就是笛沙格在欧氏空间中添进了新元素——无穷远点，而且所有的无穷远点都共面，称为无穷远平面 -marketreflections- ♂ (877 bytes) () 11/15/2011 postreply 10:45:00

• 如果在射影平面上考虑一条形状如双曲线的二次曲线，则很显然这条双曲线在射影平面上只不过是一条被无穷远直线分割成两部分的闭曲线。既然 -marketreflections- ♂ (78104 bytes) () 11/15/2011 postreply 08:42:32

• 射影平面上使一个任意的、实的、非退化的二次曲线保持不变的所有变换所构成的子群下的不变量，这个子群叫做双曲度量群 -marketreflections- ♂ (250 bytes) () 11/15/2011 postreply 08:57:36

• 地平面（假定為平坦而無限伸展）上有一拋物線，有人站若對它拍照，會發覺照片上出現的是一個漏了上端一點的橢圓 -marketreflections- ♂ (22182 bytes) () 11/15/2011 postreply 09:16:18

• perspective01 射影變換是一連串的平行光或光源射影的組合。注意光源射影並不能對每一點都作確定的投射，比如說圖中L線上 -marketreflections- ♂ (28280 bytes) () 11/15/2011 postreply 11:15:20

• perspective01 对偶原理 ... 在射影平面上，设已知由点、直线及其结合关系 .... 注意到无穷远线的对偶元素是原 -marketreflections- ♂ (26644 bytes) () 11/15/2011 postreply 11:28:35

• euro01 国债利率超过6%，照120%的比例算，光利息将占意大利GDP的7%以上: 流动性不足=手头暂时有点紧，救一救能缓过 -marketreflections- ♂ (5879 bytes) () 11/15/2011 postreply 15:40:26

• euro01 macrostory.com: As prices fall collateral calls rise. The -marketreflections- ♂ (6608 bytes) () 11/16/2011 postreply 08:45:30

• euro01 At its peak, it provided up to a third of the total fundi -marketreflections- ♂ (1879 bytes) () 11/16/2011 postreply 08:46:48

• euro01 OTC Derivatives01 risk management tools for companies, au -marketreflections- ♂ (3995 bytes) () 11/16/2011 postreply 08:58:34

• euro01 fin01 OTC Derivatives01 risk management 引力势能满足拉普拉斯方程（这个本 -marketreflections- ♂ (23453 bytes) () 11/20/2011 postreply 07:46:40

• gr01 广义相对论 第四章 廣義相對論张量散度 -marketreflections- ♂ (261 bytes) () 11/20/2011 postreply 07:49:21

• gr01 相对论导引 赵展岳 -marketreflections- ♂ (101 bytes) () 11/20/2011 postreply 08:03:14

• gr01 -marketreflections- ♂ (94 bytes) () 11/20/2011 postreply 21:16:40

• euro01 OTC Derivatives01 Brad Hintz, an analyst at Sanford C. Be -marketreflections- ♂ (13437 bytes) () 11/21/2011 postreply 10:00:41

• Derivatives01 念力的秘密: 分子一样是存在于潜态，不是已经定型的现实。在某些环境下，它们会摆脱牛顿力学定律，展现出 -marketreflections- ♂ (106 bytes) () 11/21/2011 postreply 12:27:23

• Derivatives01 物理学有好多奇妙而令人疑惑的思想，可异它们都被锁在小盒子里，只有极少数的人拿着钥匙 -marketreflections- ♂ (11068 bytes) () 11/21/2011 postreply 12:42:45

• perspective01 对偶原理 ... 下跌100点，反弹50点，再下跌100点，反弹50点。所谓“多头不死，空头不止”。 -marketreflections- ♂ (574 bytes) () 11/15/2011 postreply 15:54:33

• 德布罗意1926年为解释电子的干涉和衍射现象，提出粒子与粒子之间有一种位置和动量耦合的假设。特别是1927年他提出的“双重解理论 -marketreflections- ♂ (634 bytes) () 11/15/2011 postreply 17:11:39

• 德布罗意波一般指有静止质量的粒子的波动性，其波长跟电磁波波长意义相同 -marketreflections- ♂ (28613 bytes) () 11/15/2011 postreply 17:13:20

• diffgeom01 具有n个自由度的点粒子可以用n个坐标来标志位型空间M，位型空间M的余切丛T*(M)即体系的相空间，为2n维 -marketreflections- ♂ (284 bytes) () 11/15/2011 postreply 17:23:09

• "狄拉克符号余切丛":经典力学<----> 辛几何. 位形空间/ 微分流形. 相空间/ 余切丛 -marketreflections- ♂ (18193 bytes) () 11/15/2011 postreply 17:28:40

• 球面几何乃是空间几何中蕴含在正交子群的部分，而向量几何则是空间几何中蕴含在平移子群的部分，而且两者又密切相关、相辅相成，例如向量 -marketreflections- ♂ (343 bytes) () 11/15/2011 postreply 17:32:43

• Dirac01 对于量子力学的信仰 ---- 系统当前的状态独自就能决定之后的演化, 即运动方程必须只含对时间的一次导数. -marketreflections- ♂ (20578 bytes) () 11/15/2011 postreply 20:15:32

• 室温原子因为平均速度达到几百米每妙，其德布罗意波长为很小，大约为10-12米量级，原子大多处在不同的量子态上，相干长度很短，难以 -marketreflections- ♂ (1455 bytes) () 11/15/2011 postreply 20:28:51

• math01 统计力学建立在 Lebesgue 积分和群不变量上: "费曼路径积分Wiener process":在拿起钢笔前, -marketreflections- ♂ (2355 bytes) () 11/16/2011 postreply 10:19:49

• math01 费曼路径积分Wiener process -marketreflections- ♂ (21472 bytes) () 11/16/2011 postreply 10:23:26

• 格点规范理论m为规范场非微扰效应,实空间重整化群变换. 重整化群理论是一种有效的方法, 为建立量子场论申小尺度和大尺度间的联系 -marketreflections- ♂ (20449 bytes) () 11/16/2011 postreply 12:25:46

• 重正化群须保持哈密顿量的形式不变, 变换的参数,参数的变换构成一个群,研究不稳定不动点附近的重正化群流可以给出临界点附近 -marketreflections- ♂ (26948 bytes) () 11/16/2011 postreply 12:02:05

• 构成今天世界的粒子很可能处于对称性自发破缺的相中，它们的质量和相互作用都由这个相决定。 -marketreflections- ♂ (24629 bytes) () 11/16/2011 postreply 15:00:00

• stat01 将孤立系分为两部分:各部分体积不变 —— 即没有互相做功 -marketreflections- ♂ (10116 bytes) () 11/16/2011 postreply 12:07:41

• 格点理论同时还揭示了量子场论与统计力学之间的密切关系。事实上，从路径积分表达式可以看到，强耦合相应于高温展开，在统计力学中是容易 -marketreflections- ♂ (401 bytes) () 11/16/2011 postreply 12:39:17

• 古典–量子對偶律: 在空間中, 牛頓運動方程式隱含在薛丁格方程式基本解的路徑積分表示式中 -marketreflections- ♂ (10119 bytes) () 11/16/2011 postreply 14:21:18

• phymath01 “ L2 是完备的” 意味着可以将 L2 作为欧氏空间来处理:. Wiener 的计划是这样的: 考虑在时 -marketreflections- ♂ (78832 bytes) () 11/16/2011 postreply 10:38:31

• 所 有 标 度 的 涨 落都 积 分 掉 为 止为 了描述 重 整 化 群 思 想 提 出一 些 重 要 问 题 -marketreflections- ♂ (73240 bytes) () 11/16/2011 postreply 11:41:15

• entropy02 焓是内能和体积的勒让德变换,热力学第一定律导出了热力学能这个状态函数，为了处理热化学中的问题，又定义了焓。 -marketreflections- ♂ (5773 bytes) () 11/16/2011 postreply 13:31:47

• 如中心力均中角动量和磁量子数守恒，加上破坏对称的微扰后，可产生量子态间的跃迁，从对称性分析就可以得到诸如跃迁的选择定则等十分有用 -marketreflections- ♂ (5401 bytes) () 11/16/2011 postreply 14:05:19

• 三维欧氏空间中的曲线可以有多种不同的定义法. 例如可以看成方程组的解组成的集合,微分几何中只认定曲线的某种特定的定义, 即持\点 -marketreflections- ♂ (8054 bytes) () 11/14/2011 postreply 18:00:29

• chen01 一维的结构稳定性问题：是一个一维的闭圆。定义这个闭圆每一点的切向量有两个方向，设为正向和负向。于是，一个上的向量场 -marketreflections- ♂ (30107 bytes) () 11/18/2011 postreply 13:16:43