密度矩阵是海森堡方法处理物理量矩阵，而薛定谔方程处理的是波函数。物理矩阵的迹（对角元和）就是其平均值，物理量算符对波函数平均就是

密度矩阵是海森堡方法处理物理量矩阵，而薛定谔方程处理的是波函数。
物理矩阵的迹（对角元和）就是其平均值，物理量算符对波函数平均就是物理量平均值。

=TrP

=
两者可以相互推导.

所有跟帖： 

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• 物理好图：幺正矩阵 δ 函数因子 当某S 矩阵元为零时，该跃迁过程就是禁戒的。所有可能的S矩阵元的整体构成S矩阵 (图) -marketreflections- ♂ (1512 bytes) () 12/09/2010 postreply 15:55:52

• 物理好图 能级用数学术语来说就是哈密顿量的本征值。 那么随机厄密矩阵的本征值是怎样分布的呢？ -marketreflections- ♂ (11415 bytes) () 12/09/2010 postreply 16:06:39

• 物理好图 quantum.ustc.edu.cn/teaching/qm2 -marketreflections- ♂ (37291 bytes) () 12/10/2010 postreply 09:39:05

• 物理好图 中国科学技术大学精品课程一览表 -marketreflections- ♂ (80 bytes) () 12/10/2010 postreply 09:56:34

• 一级相变和连续相变两类，前面提到的第二类相变称为连续相. 变。 在连续相变的相变点，两相的化学 ... 率等表现出来某种非解析特 -marketreflections- ♂ (3916 bytes) () 12/10/2010 postreply 10:06:38

• 物理好图 熵是广延量，虚变动引起整个系统的熵变 将S和S0作泰勒展开，准确到二级 -marketreflections- ♂ (30801 bytes) () 12/10/2010 postreply 10:19:55

• 物理好图 热力学与统计物理 -marketreflections- ♂ (54 bytes) () 12/10/2010 postreply 10:25:13

• 物理好图 普利高津 子理论的基本方程（薛定谔方程）描述波函数的时间演化。它将给定初始时刻t0的波函数Ψ(t0）转换为t时刻的波函 -marketreflections- ♂ (170755 bytes) () 12/10/2010 postreply 11:00:45

• 玻尔兹曼：如我们能够跟踪分子的个体运动，就会看到一个时间可逆的系统，这个系统中每个分子都遵从牛顿物理学定律。因为我们只能描述每个 -marketreflections- ♂ (4083 bytes) () 12/10/2010 postreply 11:17:00

• 近独立子系系统的统计规律(一) 虽然我们讨论的对象是力学体系,遵守力学规律,但是在研究这个力学体系的宏观性质时,我们发现了一种新 -marketreflections- ♂ (11378 bytes) () 12/10/2010 postreply 13:45:29

• 刘全慧的博客：微分、积分是“逆运算”。但是到了“介质中”，那个条件是否依然能被满足就很是问题了。依个人的嗜好，镜某以为积分更基本 -marketreflections- ♂ (14377 bytes) () 12/10/2010 postreply 13:53:47

• 各种物质自旋角动量有自己独特的特征值，因此吸收和对外辐射不是连续的，否则各种物质就不存在了 -marketreflections- ♂ (902 bytes) () 12/10/2010 postreply 14:06:09

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• 每一个能级有一个基准曲率Rn与电子对应，每个时空点有与电子对应的曲率及相位变化。所以我们认为物质波是曲率波。曲率的大小表示电子的 -marketreflections- ♂ (834 bytes) () 12/10/2010 postreply 15:51:43

• 刘全慧：电磁现象是不可积相因子规范不变的体现 杨振宁 规范场的积分形式比早一些的微分形式要好一些。积分形式有比比较多的结构和比较 -marketreflections- ♂ (6358 bytes) () 12/10/2010 postreply 14:14:39

• 彭桓武：用矩阵描述位置和动量却是海森伯首先根据光谱频率的里茨组合原理想到 -marketreflections- ♂ (19987 bytes) () 12/10/2010 postreply 14:31:32

• 普朗克公式作了证明．即：辐射能量在吸收或发射时以整个能量量子e=hv进行，量子的能量正比于辐射的频率，比例常量现通称为普朗克常量 -marketreflections- ♂ (636 bytes) () 12/10/2010 postreply 14:36:01

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• 爱因斯坦认为电磁波是多光子离散粒子统计散布的数学表述[8]；电磁场由光量子构成，基本本体由连续场演变为离散粒子，粒子是实体的，波 -marketreflections- ♂ (3698 bytes) () 12/10/2010 postreply 15:27:07

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• 惯性参考系变换:爱因斯坦提出光量子具有能量和单一方向动量 -marketreflections- ♂ (942 bytes) () 12/10/2010 postreply 15:02:12

• 量子化条件表现有不同的表述 -marketreflections- ♂ (317 bytes) () 12/21/2010 postreply 13:07:41

• economist wxmang 土地财政（后遗症就是房地产目前的危局）和地方融资平台这个怪物（目前已经突破10万亿，其中6万亿 -marketreflections- ♂ (1644 bytes) () 12/21/2010 postreply 13:40:08

• 我们这种一党专政国家。可以说大国企是统治大厦的基石 -marketreflections- ♂ (879 bytes) () 12/21/2010 postreply 13:58:35

• 从基本路线上考量那段历史 [ SkyWalkerJ ] 资本主义要发展，需要资本原始积累和廉价的自由劳动力 -marketreflections- ♂ (1838 bytes) () 12/21/2010 postreply 14:05:48

• "高斯方程根电荷",任何一个电荷的电量都是基本电荷的整数倍 一维简谐振子而言是振子的守恒能量, 等于能量量子的整数倍 -marketreflections- ♂ (3464 bytes) () 12/22/2010 postreply 08:20:08

• 泊松方程 在没有电荷处, 电势不能有极大值或极小值,在电势极大处必有正电荷, 电势极小处必有负电荷 -marketreflections- ♂ (7545 bytes) () 12/22/2010 postreply 09:38:33

• 泊松分布的参数λ是单位时间(或单位面积)内随机事件的平均发生率。 它的物理含义是在一段特定的时间内，比如单位时间，发生频率固定为 -marketreflections- ♂ (1870 bytes) () 12/22/2010 postreply 09:47:48

• 数学物理好图 独立增量过程，状态离散的平稳独立增量过程是一类特殊的马尔可夫过程。泊松过程和布朗运动都是它的特例。从一般的独立增量 -marketreflections- ♂ (3423 bytes) () 12/22/2010 postreply 10:01:16

• 数学物理好图 平稳过程与正交增量过程的关系 -marketreflections- ♂ (6014 bytes) () 12/22/2010 postreply 10:06:29

• 将随机过程解释为一个物理系统。X(t)表示在时刻t所处的状态。X(t)的所有可能状态所构成的集合称为状态空间或相空间，记为I。 -marketreflections- ♂ (10589 bytes) () 12/22/2010 postreply 10:12:39

• 随机积分_互动百科其他类型的随机积分 常见的还有均方随机积分和对正交增量过程的积分。 ... 这种对正交 增量过程积分的最重要的 -marketreflections- ♂ (300 bytes) () 12/22/2010 postreply 10:14:55

• 数学物理好图 随机过程的概念与基本类型 -marketreflections- ♂ (411 bytes) () 12/22/2010 postreply 10:18:27

• “有線無限，無線有限“：數位頻率k 與循環頻率α,特征值能量,自相关性 -marketreflections- ♂ (45123 bytes) () 12/22/2010 postreply 10:34:53

• 数学物理好图 平稳随机过程的谱分析 正交增量过程，增量的平方平均值是非降的 随机过程的频谱是一个正交增量过程，它的功率谱是非降的 -marketreflections- ♂ (4293 bytes) () 12/22/2010 postreply 10:40:53

• 正交级数 正交函数 变量 -marketreflections- ♂ (223 bytes) () 12/22/2010 postreply 11:00:25

• 把小波系数的幅度看成未被采样的函数和小波之间的相似性度量 -marketreflections- ♂ (1095 bytes) () 12/22/2010 postreply 12:27:20

• 普通的概率区间为[0,1],而取熵之后的取值范围是[0,正无穷大],这样数的熵值就会比单纯的小数更明显更明确 -marketreflections- ♂ (300 bytes) () 12/31/2010 postreply 10:38:07

• 正态分布、伽玛分布、指数分布 等，都是最大熵原理的特殊情况 -marketreflections- ♂ (9979 bytes) () 12/31/2010 postreply 10:55:36

• 标量场矢量场熵 internet out of small box 熵 bigger -marketreflections- ♂ (2905 bytes) () 12/31/2010 postreply 11:07:01

• 等溫等壓過程前後，吉布斯自由能不可能增加。如果發生的是不可逆過程，反應總是朝著吉布斯自由能減少的方向進行。 -marketreflections- ♂ (9168 bytes) () 12/31/2010 postreply 11:13:57

• G = U &#8722; TS + pV = H &#8722; TS,△G < 0，s the biggest,all so -marketreflections- ♂ (1087 bytes) () 12/31/2010 postreply 11:19:36

• 任何物理量不应该因为参照系的变化而变化，应满足不变性。因此按照这种理解，电场和磁场不会是独立的物理量（独立的物理量不应因参照系的 -marketreflections- ♂ (7604 bytes) () 12/10/2010 postreply 20:18:42

• 对于刚球模型下的运动方程,在计算机模拟中产生的误差在较长时间内的积累,并不会改变粒子遵循的运动轨道;微观系统，曲率场旋转场表现为 -marketreflections- ♂ (166 bytes) () 12/10/2010 postreply 16:22:50

• 统计物理 苏汝铿教授 玻色-爱因斯坦凝结(动量空间中的凝结 -marketreflections- ♂ (1896 bytes) () 12/10/2010 postreply 11:30:43

• 玻思–愛因斯坦凝結：一群玻思子組成的系統中，玻思子的邉铀俣瓤炻??砟芰繝顟B的高低。能量有個最低的極限，最低能量的狀態稱為基態（ -marketreflections- ♂ (15011 bytes) () 12/10/2010 postreply 11:38:57

• 物理好图 统计物理 苏汝铿 系综定义:身外化身 §2.1 体系运动状态的微观描述,Γ空间 Γ空间:以体系全部广义动量和广义坐标 -marketreflections- ♂ (3779 bytes) () 12/10/2010 postreply 12:02:27

• 吉布斯成功的关键在于把刘维定理当作统计力学的基本方程,有了这一方程,一个系综任何时刻的相密度·因而相几率就可以唯一地确定下来 -marketreflections- ♂ (2407 bytes) () 12/10/2010 postreply 13:12:42

• 苏汝铿：刘维尔定理定理:保守力学体系在Γ空间中代表点的密 dρ =0 度在运动中保持不变 dt 平衡态 ρ =0 t -marketreflections- ♂ (3351 bytes) () 12/10/2010 postreply 13:15:29

• Strongart 薛定谔方程ihdψ/dt=Hψ h→0时回归牛顿方程 -marketreflections- ♂ (3003 bytes) () 12/10/2010 postreply 13:23:41

• 吉布斯和爱因斯坦是对的，个体观点（就轨道而言）和统计观点（就概率而言）是等价的 -marketreflections- ♂ (3907 bytes) () 12/10/2010 postreply 12:09:11

• 时间和决定论难题，自从前苏格拉底学者以来一直是西方思想的核心。在一个确定性世界里，我们如何构想人的创造力或行动准则呢？ -marketreflections- ♂ (279 bytes) () 12/10/2010 postreply 11:06:20

• 如果体系不具有时间反演不变性， 则演化算符为幺正矩阵 ;“幺正”和“正交”的区别就像复数和实数的区别一样 -marketreflections- ♂ (16923 bytes) () 12/11/2010 postreply 09:07:48

• 物理好图：如果相差的不是一个相乘常数，而是一个相乘的函数，比如动量本征函数，虽然也是e指数形式，使得两个波函数的模方相同，但那只 -marketreflections- ♂ (14135 bytes) () 12/11/2010 postreply 09:35:31

• 经典力学δSΔS=0:双缝实验中，由于不知道粒子从which way通过，因此要对所有可能的路径求和，此即路径积分思想之源。这与 -marketreflections- ♂ (2013 bytes) () 12/11/2010 postreply 09:49:22

• 作用量Δs,最小作用量原理,. δS =δ∫t -marketreflections- ♂ (2796 bytes) () 12/11/2010 postreply 09:52:07

• “"位移作用量Δs"”, 分析力学, 影响的动力学系统在发生变化时，其变化方式总是使有关的作用量为最小。在对物理实在（现象）的观 -marketreflections- ♂ (12926 bytes) () 12/11/2010 postreply 10:01:36

• 物理好图 从而质点的惯性质量失去物理意义。可见，只有存在相互作用时，惯性质量才有物理意义 -marketreflections- ♂ (3498 bytes) () 12/11/2010 postreply 12:04:25

• 公元40年，希腊工程师（Hero）提出了光的最短路程原理，是最小作用量原理的早期表述，到中世纪，最小作用量原理思想被更多的人所接 -marketreflections- ♂ (326 bytes) () 12/11/2010 postreply 12:13:27

• 在矢量力学中，约束的存在体现于作用于系统的约束力。约束力引入额外的未知量，通常使问题变得更为复杂。但若能选取适当的s个完全满足约 -marketreflections- ♂ (1296 bytes) () 12/11/2010 postreply 15:37:28

• 物理好图 staff.ustc.edu.cn 对于自由的粒子，如果它在时刻位于某处，在时刻位于另一处，那么粒子实际走过的路线是所 -marketreflections- ♂ (23450 bytes) () 12/11/2010 postreply 16:05:19

• 物理好图 对于平衡物理系统,物理量在相空间中按概率测度的平均应等于这物理量沿一轨道的时间平均;系统是保守的，其总能量E便是常数， -marketreflections- ♂ (9637 bytes) () 12/11/2010 postreply 16:17:24

• 庞加莱截面 -marketreflections- ♂ (5782 bytes) () 12/11/2010 postreply 16:22:21

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• 物理好图 规范场剩余力剩余价值局部时空弯曲 Berry相位及其同族如Aharonov—Anandan相 -marketreflections- ♂ (22210 bytes) () 12/11/2010 postreply 17:09:26

• 由规范势构成的不可积相位因子：其产生的根本原因是存在力场或是在闭合路径内存在奇性的场源 .有场才有势 ,到处无场就无势 ,场是根 -marketreflections- ♂ (332 bytes) () 12/11/2010 postreply 17:14:06

• 奇性定理：在现在的宇宙膨胀相的开端，时空被高度地畸变，并且具有很小的曲率半径 -marketreflections- ♂ (415 bytes) () 12/11/2010 postreply 17:17:24

• 关于梯度、散度和旋度 对整个矢量场的每个点均进行以上运算，就等于给整个三维空间的每个点都赋予了一个值，于是我们就得出了一个新的标 -marketreflections- ♂ (6672 bytes) () 12/11/2010 postreply 17:32:09

• 吴国林：一般而言，场满足定域作用，即场相互作用以光速为限。而势有可能满足非定域作用，即势的作用可能是超光速的，势的作用可能是一种 -marketreflections- ♂ (7077 bytes) () 12/11/2010 postreply 17:33:48

• henryharry2：场是时空的函数，因此场论是一种局域性的理论，所以杨振宁和Mills便认为，如果这个对称成立的话，不同地方 -marketreflections- ♂ (1417 bytes) () 12/11/2010 postreply 17:43:58

• Dirac 相因子也称为 Dirac Prescription Dirac 处 （ 方） 它是说矢量势对波函数产生的效应可以归结 -marketreflections- ♂ (11768 bytes) () 12/11/2010 postreply 17:49:33

• 古典物理学原理：古典物理的所谓质变都被归结为系统位形（Configuration）的改变，这仍要用归结为自身同一的粒子的运动 -marketreflections- ♂ (33694 bytes) () 12/12/2010 postreply 10:56:29

• 系统的位形就可以用具有3n个坐标q的点来代表，或者说用具有3n个分量的矢量q来代表。这样，系统从一个位置到另一个位置的变化就可以 -marketreflections- ♂ (47801 bytes) () 12/12/2010 postreply 14:53:24

• 参数空间：Hough变换的基本思想是点线的对偶性。一方面，图像 -marketreflections- ♂ (323 bytes) () 12/12/2010 postreply 16:53:52

• 学者顾世建 保真率与量子相变 -marketreflections- ♂ (3702 bytes) () 12/12/2010 postreply 17:24:40

• 保真度定义为两个物理状态的波函数的内积，所以也可理解为从一个状态到另一个状态的跃迁几率 (图) -marketreflections- ♂ (104 bytes) () 12/12/2010 postreply 17:37:30

• 我们通常用自由能，熵等热力学函数来刻画物理学量的突变——即热力学函数在参数空间的奇异性；并由此建立了一套完整的描述（连续）相变的 -marketreflections- ♂ (628 bytes) () 12/12/2010 postreply 17:47:40

• 李-杨证明：热力学极限是相变的必要条件,粒子数(或体积）趋于无穷, 但是密度有限，称为热力学极限 -marketreflections- ♂ (15334 bytes) () 12/12/2010 postreply 17:54:17

• 《第一推动》丛书编委会 平衡态可以用一组参数来描绘，这些参数有几何的、力学的、物理的或化学的等等。当然，还有反映热平衡的参数—— -marketreflections- ♂ (16846 bytes) () 12/12/2010 postreply 18:24:51

• 分子动力学:“"粒子体积趋于无穷密度有限热力学极限"” -marketreflections- ♂ (3683 bytes) () 12/12/2010 postreply 18:26:04

• 多相流的传质和传热：复杂流体是一种分散体系,它指的是具有一种或几种分散相的物质体系,也有人称之为软物质.在重力条件下,复杂流体的 -marketreflections- ♂ (5112 bytes) () 12/13/2010 postreply 04:08:13

• henryharry2：玻尔兹曼统计所描述的体系，其粒子的行为必须遵循经典的方式，这指的就是：它们必须在彼此没有长程力作用的各个 -marketreflections- ♂ (1222 bytes) () 12/13/2010 postreply 04:21:08

• 能级（Enegy Level）：在孤立原子中，原子核外的电子按照一定的壳层排列;能带（Enegy Band）：晶体中大量的原子集 -marketreflections- ♂ (4251 bytes) () 12/13/2010 postreply 04:47:02

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• 物理好图 郝柏林 到了相变点， 关联长度成为无穷长， 于是整个晶体内的磁矩 突然沿一个方向排列好（ 究竟沿哪个方向， 倒是由偶然 -marketreflections- ♂ (637 bytes) () 12/13/2010 postreply 05:02:10

• 物理好图 郝柏林 运动方式=维度 -marketreflections- ♂ (4565 bytes) () 12/15/2010 postreply 15:28:25

• 把分子看成一个粒子， 它具有许多不同的运动方式： 前后、 上下、 左右的平动， 各种转动和振动， 还可能有一些不那么直观 的“ -marketreflections- ♂ (747 bytes) () 12/15/2010 postreply 15:35:41

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• 对称破缺和戈德斯通(Goldstone）定理 譬如体积这个几何状态参量，它与对称破缺概念的联系，可通过晶体的形成过程加以说明.以 -marketreflections- ♂ (1617 bytes) () 12/17/2010 postreply 10:15:14

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• 物理好图：http://susy.lamost.org/blog/?p=109 科学家眼中的世界是个什么样？ -marketreflections- ♂ (34 bytes) () 12/17/2010 postreply 11:31:51

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• 1930年狄拉克提出一个理论，被称为空穴理论。这个理论认为由于电子是费米子，满足泡利不相容原理，每一个状态最多只能容纳一个电子， -marketreflections- ♂ (3775 bytes) () 12/18/2010 postreply 08:55:19

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• 质子的电荷非均匀性。质子不能看作一个几何上的点，在质子的有限大小里，电荷从其几何中心到边缘有一定特定的电荷分布。有的人认为质子的 -marketreflections- ♂ (692 bytes) () 12/18/2010 postreply 09:08:16

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• 一个宏观物体可以处于一个叠加态。然而，实际情况是，微观实物粒子的物质波在宏观物体内部是受屏蔽的，即物体的外层必然会屏蔽内层的物质 -marketreflections- ♂ (354 bytes) () 12/17/2010 postreply 12:30:47

• 在自由场中，所有的态矢构成一个Hilbert空间，物理上研究的态是这个Hilbert空间的一个稠子集。每一组惯性观测者都有自己的 -marketreflections- ♂ (845 bytes) () 12/17/2010 postreply 11:24:54

• 史瓦西半径 是任何具重力的质量之临界半径 当一个天体的半径低于史瓦西半径时，便会成为黑洞 -marketreflections- ♂ (655 bytes) () 12/17/2010 postreply 14:29:57

• 《时间本性》第三章 量子黑洞 2 广义相对论的通常的爱因斯坦—希尔伯特作用量是曲率标量R的体积分 -marketreflections- ♂ (7950 bytes) () 12/17/2010 postreply 14:36:14

• 稳定流动（与时间无关），微元中没有质量产生,没有能量，实质信息,根据质量守恒，有dVxdydz+dVydxdz+dVzdxdy= -marketreflections- ♂ (5961 bytes) () 12/17/2010 postreply 14:44:34

• hamilton算子就是偏x，偏y,偏z，laplace算子就是偏偏x，偏偏y，偏偏z,为梯度（）的散度 -marketreflections- ♂ (1323 bytes) () 12/21/2010 postreply 08:06:10

• 图3：基态波函数 第一激发态反对称波函数 (图) -marketreflections- ♂ (369 bytes) () 12/21/2010 postreply 08:10:20

• 4.2.3 从本征函数、delta函数、格林函数到算子理论的讨论 -marketreflections- ♂ (8632 bytes) () 12/21/2010 postreply 08:20:39

• 基本的麦克斯韦方程是与时间有关的电磁场量所满足的方程， 是麦克斯韦的瞬时形式，也称为时域Maxwell方程 时域Maxwell方 -marketreflections- ♂ (40659 bytes) () 12/21/2010 postreply 08:59:47

• 磁力线是闭合的：一个矢量通过包围它的闭合面的总通量（矢量的面积分）等于该矢量的散度（和算子点乘）在该闭合面构成的体积内的体积分。 -marketreflections- ♂ (2209 bytes) () 12/21/2010 postreply 09:05:43

• 物理好图 樊昌信：模拟信号 代表消息的信号参量取值连续 信号参量估计的一般理论 -marketreflections- ♂ (9827 bytes) () 12/21/2010 postreply 09:55:21

• 拉普拉斯变换、傅里叶变换和Z变换 fourier 变换 是 laplace变换 的特例 s=d+jw 实分量 d=0 -marketreflections- ♂ (6231 bytes) () 12/21/2010 postreply 09:13:02

• 指数信号exp(-x)是衰减最快的信号之一，对信号乘上指数信号之后，很容易满足绝对可积的条件。因此将原始信号乘上指数信号之后一般 -marketreflections- ♂ (6334 bytes) () 12/21/2010 postreply 09:24:37

• 由边界固定的膜振动引出的拉普拉斯算子的特征值: 对膜振动问题的认识还是相当有限的。能够精确地知道特征值的，只限于矩形、圆盘等少数 -marketreflections- ♂ (2851 bytes) () 12/21/2010 postreply 10:36:39

• 质点弹簧模型中，质点的运动主要以时间域』一的二阶常微分方程形式加以捕述．通过降阶处理，二阶微分方程可以化为一·阶微分方程．此外， -marketreflections- ♂ (13574 bytes) () 12/21/2010 postreply 10:46:00

• 物理好图 1.1 拉普拉斯方程与泊松方程 任意一个调和函数（只要不是常函数）的最大值必然不会 在其定义域的内部点取得 -marketreflections- ♂ (7990 bytes) () 12/21/2010 postreply 10:58:43

• 格林函数的重要性在于可以利用场的叠加原理,Dirac-delta 函数的本征展开与积分表示 -marketreflections- ♂ (17969 bytes) () 12/21/2010 postreply 11:10:19

• "D函数本征展开"” 论格林函数的本征函数展开 线性叠加原理 类似于量子力学能量本征方程 -marketreflections- ♂ (30147 bytes) () 12/21/2010 postreply 11:20:59

• 由于本　征函数集　波函数 （ｘ）的完备性，所以可以将格林函数展开为本征　函数　波函数 （ｘ）的线性叠加 -marketreflections- ♂ (109 bytes) () 12/21/2010 postreply 11:29:30

• 在單電子的原子中，波函數提供了完整的訊息，可供了解電子在原子中的邉有袨椋?@一類的原子包含有氫原子和氦離子(ionized he -marketreflections- ♂ (1232 bytes) () 12/21/2010 postreply 11:32:46

• 物理好图 國科會高瞻計畫資源平台 中學教材示範網頁 波函数分解 -marketreflections- ♂ (2980 bytes) () 12/21/2010 postreply 11:36:59

• 諾伊曼 究了拉普拉斯位勢方程的另一種邊界值問題，即著名的諾伊曼問題，這是位勢理論的第二基本問題，在位勢理論中，研究諾伊曼問題所引 -marketreflections- ♂ (533 bytes) () 12/21/2010 postreply 19:15:03

• 量子蒙特卡罗方法 体系的基态波函数显式地写成关联的波函数 理论基础就是中心极限定理 中心极限定理告诉我们，只要M取得足够大，Z -marketreflections- ♂ (2858 bytes) () 12/21/2010 postreply 11:40:48

• 卢昌海：随机矩阵理论的一个非常引人注目的特点便是： 在矩阵阶数 N→∞ 的极限下它的本征值分布具有普适性 (即不依赖于哈密顿量的 -marketreflections- ♂ (11603 bytes) () 12/21/2010 postreply 13:13:00

• 电场的泊松方程 电场来自电. 极上的电位产生的电场和电子注自身的空间电荷电场, 两种电场相互叠加对电子注形成自洽的电场 -marketreflections- ♂ (326 bytes) () 12/22/2010 postreply 08:05:00

• 广义相对论 拉普拉斯方程与泊松方程 -marketreflections- ♂ (59 bytes) () 12/22/2010 postreply 08:09:07

• 数学物理好图 广义相对论 如何描述引力场强度 场强类比于重力加速度 -marketreflections- ♂ (177825 bytes) () 12/23/2010 postreply 05:25:39

• 郑怡嘉的日志 如果宇宙中物质不是理想均匀，要得到合力，我们必须知道不均匀的全部细节 (图) -marketreflections- ♂ (2730 bytes) () 12/23/2010 postreply 05:45:43

• 局部惯性系内一切物理规 律是洛伦兹协变的 , 已暗含了把时空当作平直时空来处理 -marketreflections- ♂ (1451 bytes) () 12/23/2010 postreply 05:54:59

• 引力场中的牛顿方程（3.4.7）对在静态的、缓变的弱引力场中的自由粒子是适用 -marketreflections- ♂ (3842 bytes) () 12/23/2010 postreply 06:04:57

• 洛伦兹变换成了正交矩阵逆变和谐变的关系变成一样的,欧氏空间的张量没有逆变协变之分 -marketreflections- ♂ (4109 bytes) () 12/23/2010 postreply 06:54:20

• 积分是升性运算，微分是降性运算,交变换在几何上是保持点与点之间距离不变的变换 -marketreflections- ♂ (6723 bytes) () 12/23/2010 postreply 06:56:12

• 狭义相对论是一个关于惯性系之间坐标变换的理论。转盘处于非惯性系状态；非惯性系等效于引力场。于是，非惯性系引起了弯曲现象；从而引力 -marketreflections- ♂ (7264 bytes) () 12/23/2010 postreply 07:05:03

• 城市三维风险场的数学描述 狭义相对论是一个关于惯性系之间坐标变换的理论。转盘处于非惯性系状态；非惯性系等效于引力场。于是，非惯性 -marketreflections- ♂ (6745 bytes) () 12/31/2010 postreply 09:05:08

• 矢量张量：几个维度（特别是方向）是互相联系的有机整体:在某一点的方向导数的值因方向的变化而不同 -marketreflections- ♂ (453 bytes) () 12/31/2010 postreply 09:36:14

• 矢量,电磁感应与电磁场 -marketreflections- ♂ (2049 bytes) () 12/31/2010 postreply 10:25:08

• 1,不可压缩流极限微分生成元,2,递归过程,康托尔、哥德尔、图灵——永恒的金色对角线(转载) -marketreflections- ♂ (6780 bytes) () 12/31/2010 postreply 12:49:35

• 不可压缩流极限微分生成元，量子化，直到跌不动，于是开始向上 -marketreflections- ♂ (205 bytes) () 12/31/2010 postreply 13:28:55

• “从向量场推导流” -marketreflections- ♂ (9454 bytes) () 12/31/2010 postreply 14:04:18

• 广义相对论继承了狭义相对论中‘光速不变’的基本假设，但把其适用范围缩小到只限于所涉及的时-空点附近的局部区域 -marketreflections- ♂ (573 bytes) () 12/31/2010 postreply 17:35:36

• 在作用量的表达式的展开形式里用到了度 -marketreflections- ♂ (3772 bytes) () 12/23/2010 postreply 07:13:40

• 场这种物质存在形式，应该如何定义其动量，角动量了 群论 -marketreflections- ♂ (7877 bytes) () 12/23/2010 postreply 08:12:19

• 霍金：有暗物质的证据。我们能看到的物质的总量不足以让引力把正在旋转的星系抓在一 -marketreflections- ♂ (30927 bytes) () 12/23/2010 postreply 08:29:40

• 关于引力场强 g(r)和引力势Ψ(r)的讨论 负号表示引力方向与位矢方向相反 -marketreflections- ♂ (7397 bytes) () 12/23/2010 postreply 08:36:46

• 数学物理好图 高斯定理 求密度均匀的无限长圆柱体产生的引力场强分布 -marketreflections- ♂ (160 bytes) () 12/23/2010 postreply 08:56:39

• 电场强度可以表为标势的梯度与矢势的时间变化率之和 , 为 E= 1 c A . t 同样 , 引力场的场强也可以表示为标量引力势 -marketreflections- ♂ (221 bytes) () 12/23/2010 postreply 09:14:35

• .在某一参考系中 , 若标势 χ和矢势 γ 与时间无关 , i 叫稳态引力场 .这种引力场一般不具有时间反演不变性 .若除了与时 -marketreflections- ♂ (202 bytes) () 12/23/2010 postreply 09:17:41

• "外尔曲率演化时间" zhangxuanzhong.blog.edu.cn -marketreflections- ♂ (3002 bytes) () 12/23/2010 postreply 09:27:05

• 霍金：宇宙有限而无界 宇宙很可能比三维世界的地球多了好几维 -marketreflections- ♂ (837 bytes) () 12/23/2010 postreply 09:36:37

• 今天的宇宙包含着大量在大爆炸模型中与其整个历史的任何阶段不具备任何因果联系的区域，这些区域相互背离的速度甚至达到光速，以致任何信 -marketreflections- ♂ (312 bytes) () 12/23/2010 postreply 09:48:40

• 物理好图 高斯定理 如果闭曲面包含的体积中没有蒲公英，那么穿进来任意一根毛都会在另外的地方穿出去 -marketreflections- ♂ (3116 bytes) () 12/22/2010 postreply 08:13:44

• 物理好图 当外来电磁波入射到电子（自由电子或束缚的谐振电子）上时，电子就会在外来电磁波的作用下作受迫振动。由于作这种振动，电子将 -marketreflections- ♂ (4668 bytes) () 12/17/2010 postreply 15:02:31

• 忽略频域第一个零点之外的能量，才可认为信号在时、频域上都是带限的。 (图) -marketreflections- ♂ (8481 bytes) () 12/17/2010 postreply 15:12:10

• 时域、频域同时受限的时间函数是不存在的，时域受限的函数从理论上说其频谱必然是无限的，频率限制在F 内，则在时间上必然伸展至无穷远 -marketreflections- ♂ (870 bytes) () 12/17/2010 postreply 15:18:57

• 物理好图 一种本质为压力增加时就会被压缩的材料，在内部的电子，位置测量的不确定量Δx就会减少，因此依据测不准原理，电子动量的不确 -marketreflections- ♂ (2085 bytes) () 12/18/2010 postreply 10:50:56

• 集群规模越大，关联长度越长 拓扑结构的网络 一个用户链接到一个对象上,强化了用户i与对象l之间的相似性,进而增强了与所有和对象 -marketreflections- ♂ (4155 bytes) () 12/13/2010 postreply 05:12:44

• 物理好图 近代物理学进展 - Google 图书结果 微观，磁畴的长度，关连长度。不是电，就是磁，微观磁（自旋等），宏观电？ -marketreflections- ♂ (411 bytes) () 12/13/2010 postreply 05:17:50

• "磁畴关连长度" -marketreflections- ♂ (3014 bytes) () 12/13/2010 postreply 05:20:28

• 從簡易的維數分析可得: 史瓦西半徑與質量成正比，而康普頓波長與質量成反比 -marketreflections- ♂ (15898 bytes) () 12/13/2010 postreply 05:24:09

• 张树润：微观空间X4，5，6 区域的最小值是 &#8463;/2，是空心球体，球体半径变化不是连续的。球体半径从数学角度上来讲可 -marketreflections- ♂ (5165 bytes) () 12/13/2010 postreply 05:28:46

• bzhang.lamost.org：量纲和量级分析 代入黑洞视界即史瓦西半径的表达式可知，普朗克质量的黑洞视界大小即为普朗克长度 -marketreflections- ♂ (5675 bytes) () 12/13/2010 postreply 05:35:53

• bzhang.lamost.org：量子场论 全同粒子是绝对相同的是因为它们来自于相同的基本场;氦原子由两个电子围绕一个核运动而 -marketreflections- ♂ (17485 bytes) () 12/13/2010 postreply 05:51:42

• 正常磁矩的来源可以理解成自旋 反常磁矩的图象是场论中的虚粒子产生/消灭 所以动态的看电子总是包裹着一层虚光子云,而反常磁矩就是相 -marketreflections- ♂ (22704 bytes) () 12/13/2010 postreply 06:07:43

• 在所有液态和固态物质中，水的比热最大。这是因为水中存在缔合分子，当水受热时，要消耗相当多的热量来使缔合分子离解，然后才使水的温度 -marketreflections- ♂ (575 bytes) () 12/13/2010 postreply 09:05:59

• 信息熵，即Kolmogrov熵 -marketreflections- ♂ (4198 bytes) () 12/13/2010 postreply 11:37:56

• 一维哈密顿系统总是可以通过正则变换变换到作用@ 角变量（ ,，#）坐标的" 作用量,为位置! 或动量" 的时间系列包含所有! 及 -marketreflections- ♂ (15677 bytes) () 12/13/2010 postreply 12:35:38

• 物理好图 海森堡 把经典力学中的坐标用频率和振幅表示，通过傅里叶级数展开为： ( )( , )( )i n atxntA n e -marketreflections- ♂ (7351 bytes) () 12/13/2010 postreply 13:08:21

• 物理好图 固体物理 作者：韦丹 google.cn -marketreflections- ♂ (19 bytes) () 12/13/2010 postreply 13:31:47

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• 物理好图 Hamilton函数是坐标和动量的时间无穷小平移的生成元。 -marketreflections- ♂ (14787 bytes) () 12/13/2010 postreply 14:07:49

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• 热力学函数参数空间奇异性 -marketreflections- ♂ (2925 bytes) () 12/12/2010 postreply 17:57:57

• 参数空间,参数变化曲线平滑：当天之内难有新峰值；美经好转，股市开始买价值股如msft，orcl，他们有销售volume，marg -marketreflections- ♂ (328 bytes) () 12/14/2010 postreply 10:04:14

• 物理好图 哈密顿 当一个体系没有受到外力作用时，整个体系的质心应当以一恒速运动，并且这一运动和体系内部所发生的反应无关。所以在考 -marketreflections- ♂ (6132 bytes) () 12/12/2010 postreply 15:01:33

• China Default Swaps Climb Most Among BRICs on Inflation -marketreflections- ♂ (12097 bytes) () 12/12/2010 postreply 15:49:13

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• 2波函数可以互求，它们包含同样多的信息; 狄喇克(Dirac)符号. 在几何或经典力学中，常用矢量形式讨论问题而不指明坐标系。 -marketreflections- ♂ (7290 bytes) () 12/09/2010 postreply 16:21:25