物理好图 郝柏林 到了相变点， 关联长度成为无穷长， 于是整个晶体内的磁矩 突然沿一个方向排列好（ 究竟沿哪个方向， 倒是由偶然

取一块相当大的磁铁（ 把它看成无穷大！， ）在温度远高于相变点 时， 其中磁矩的排列是完全混乱的， 表现不出宏观的磁性。当温 接近相变点时， 每个磁矩的影响范围都逐渐扩大， 要求 度下降， 其他磁矩采取与自己平行的取向。这个影响半径又称为关联长 度。到了相变点， 关联长度成为无穷长， 于是整个晶体内的磁矩 突然沿一个方向排列好（ 究竟沿哪个方向， 倒是由偶然因素决定 的） 。设想在很接近相变点处用统计物理的方法研究这块磁铁， 把单个磁矩间的相互作用能量写出来， 然后计算配分函数。这 很像前面介绍过的伊辛模型。原则上也可以把每四个磁矩看成 一组， 计入各组之间的相互作用能。只要适当改变一下相互作 这样得到的物理图像和算得的配分函 用强度和缩小空间尺度，２

所有跟帖： 

• 物理好图 郝柏林 运动方式=维度 -marketreflections- ♂ (4565 bytes) () 12/15/2010 postreply 15:28:25

• 把分子看成一个粒子， 它具有许多不同的运动方式： 前后、 上下、 左右的平动， 各种转动和振动， 还可能有一些不那么直观 的“ -marketreflections- ♂ (747 bytes) () 12/15/2010 postreply 15:35:41

• 对社会mkt 事件舆论，信息，量子力学测不准办法，波函数 -marketreflections- ♂ (159 bytes) () 12/15/2010 postreply 15:41:16

• 能级交差的地方比如20星期的均线，各种辐射集中，大手笔卖买家们冒出来了 -marketreflections- ♂ (154 bytes) () 12/15/2010 postreply 16:06:43

• "另一种对称性"：内特(Noether)定理 一个力学系统动力学行为的每一个对称性都意味着该系统的一个守恒律 对称破缺和戈德斯通 -marketreflections- ♂ (13239 bytes) () 12/17/2010 postreply 10:10:10

• 对称破缺和戈德斯通(Goldstone）定理 譬如体积这个几何状态参量，它与对称破缺概念的联系，可通过晶体的形成过程加以说明.以 -marketreflections- ♂ (1617 bytes) () 12/17/2010 postreply 10:15:14

• 晶体的振动模式可用波数k=2π/λ和圆频率ω(k）加以描述.长波模式变为简单的声波，并有线性关系ω=vk，故极端模式是在空间均匀 -marketreflections- ♂ (3501 bytes) () 12/17/2010 postreply 10:38:22

• 经典物理中，在描述波（平面波或者球面波等等）的时候，所谓的相位一般是波矢与时空坐标的内积，因此平面波的相角事实上是依赖于坐标系的 -marketreflections- ♂ (12328 bytes) () 12/17/2010 postreply 10:44:27

• "惯量椭球消除惯性积" ：惯性张量是二阶对称张量 -marketreflections- ♂ (2458 bytes) () 12/17/2010 postreply 10:53:59

• 量子化条件（pq-qp=-ih/2π）本来有一个苛刻的限制：只有当它涉及的动力学变量是由哈密顿算符表示的可观察量时，量子化条件才 -marketreflections- ♂ (5824 bytes) () 12/17/2010 postreply 11:01:23

• 物理好图：Noether定理简单说就是每种连续对称性对应一个守恒流（四散度为零的四矢量场），哈密顿流? -marketreflections- ♂ (2422 bytes) () 12/17/2010 postreply 11:11:18

• 物理好图：http://susy.lamost.org/blog/?p=109 科学家眼中的世界是个什么样？ -marketreflections- ♂ (34 bytes) () 12/17/2010 postreply 11:31:51

• 物理好图：高中物理>>物理博览>>原子世界探索 在一个系统中，变化前后总的波函数宇称的奇偶性是不会改变的，它决不会从偶性改变为奇 -marketreflections- ♂ (187 bytes) () 12/17/2010 postreply 12:33:50

• 一般来说在孤立体系中宇称不变：弱相互作用β衰变过程中宇称却不守恒;原子核的密度竟然达到1014g／cm3即每立方厘米约一亿吨 -marketreflections- ♂ (22122 bytes) () 12/18/2010 postreply 08:26:26

• 1930年狄拉克提出一个理论，被称为空穴理论。这个理论认为由于电子是费米子，满足泡利不相容原理，每一个状态最多只能容纳一个电子， -marketreflections- ♂ (3775 bytes) () 12/18/2010 postreply 08:55:19

• 正电子是一个稳定的粒子，它的寿命与负电性的电子一样，也是无限的长，但是在通常的条件下我们为什么并不常碰到它？因为在通常条件下正电 -marketreflections- ♂ (1131 bytes) () 12/18/2010 postreply 08:59:30

• 反物质存在的世界，一般来说，中微子对应正物质，反中微子对应反物质，所以反中微子集中存在的空间可能是反物质世界。另外我们能不能这样 -marketreflections- ♂ (376 bytes) () 12/18/2010 postreply 09:02:39

• 质子的电荷非均匀性。质子不能看作一个几何上的点，在质子的有限大小里，电荷从其几何中心到边缘有一定特定的电荷分布。有的人认为质子的 -marketreflections- ♂ (692 bytes) () 12/18/2010 postreply 09:08:16

• "波函数内部类时关系",王国文的博客 :考虑一个微观粒子近似用一个由无限多个简谐波组成的德尔塔（delta）函数来描述，如果假设 -marketreflections- ♂ (1839 bytes) () 12/17/2010 postreply 12:28:51

• 一个宏观物体可以处于一个叠加态。然而，实际情况是，微观实物粒子的物质波在宏观物体内部是受屏蔽的，即物体的外层必然会屏蔽内层的物质 -marketreflections- ♂ (354 bytes) () 12/17/2010 postreply 12:30:47

• 在自由场中，所有的态矢构成一个Hilbert空间，物理上研究的态是这个Hilbert空间的一个稠子集。每一组惯性观测者都有自己的 -marketreflections- ♂ (845 bytes) () 12/17/2010 postreply 11:24:54

• 史瓦西半径 是任何具重力的质量之临界半径 当一个天体的半径低于史瓦西半径时，便会成为黑洞 -marketreflections- ♂ (655 bytes) () 12/17/2010 postreply 14:29:57

• 《时间本性》第三章 量子黑洞 2 广义相对论的通常的爱因斯坦—希尔伯特作用量是曲率标量R的体积分 -marketreflections- ♂ (7950 bytes) () 12/17/2010 postreply 14:36:14

• 稳定流动（与时间无关），微元中没有质量产生,没有能量，实质信息,根据质量守恒，有dVxdydz+dVydxdz+dVzdxdy= -marketreflections- ♂ (5961 bytes) () 12/17/2010 postreply 14:44:34

• hamilton算子就是偏x，偏y,偏z，laplace算子就是偏偏x，偏偏y，偏偏z,为梯度（）的散度 -marketreflections- ♂ (1323 bytes) () 12/21/2010 postreply 08:06:10

• 图3：基态波函数 第一激发态反对称波函数 (图) -marketreflections- ♂ (369 bytes) () 12/21/2010 postreply 08:10:20

• 4.2.3 从本征函数、delta函数、格林函数到算子理论的讨论 -marketreflections- ♂ (8632 bytes) () 12/21/2010 postreply 08:20:39

• 基本的麦克斯韦方程是与时间有关的电磁场量所满足的方程， 是麦克斯韦的瞬时形式，也称为时域Maxwell方程 时域Maxwell方 -marketreflections- ♂ (40659 bytes) () 12/21/2010 postreply 08:59:47

• 磁力线是闭合的：一个矢量通过包围它的闭合面的总通量（矢量的面积分）等于该矢量的散度（和算子点乘）在该闭合面构成的体积内的体积分。 -marketreflections- ♂ (2209 bytes) () 12/21/2010 postreply 09:05:43

• 物理好图 樊昌信：模拟信号 代表消息的信号参量取值连续 信号参量估计的一般理论 -marketreflections- ♂ (9827 bytes) () 12/21/2010 postreply 09:55:21

• 拉普拉斯变换、傅里叶变换和Z变换 fourier 变换 是 laplace变换 的特例 s=d+jw 实分量 d=0 -marketreflections- ♂ (6231 bytes) () 12/21/2010 postreply 09:13:02

• 指数信号exp(-x)是衰减最快的信号之一，对信号乘上指数信号之后，很容易满足绝对可积的条件。因此将原始信号乘上指数信号之后一般 -marketreflections- ♂ (6334 bytes) () 12/21/2010 postreply 09:24:37

• 由边界固定的膜振动引出的拉普拉斯算子的特征值: 对膜振动问题的认识还是相当有限的。能够精确地知道特征值的，只限于矩形、圆盘等少数 -marketreflections- ♂ (2851 bytes) () 12/21/2010 postreply 10:36:39

• 质点弹簧模型中，质点的运动主要以时间域』一的二阶常微分方程形式加以捕述．通过降阶处理，二阶微分方程可以化为一·阶微分方程．此外， -marketreflections- ♂ (13574 bytes) () 12/21/2010 postreply 10:46:00

• 物理好图 1.1 拉普拉斯方程与泊松方程 任意一个调和函数（只要不是常函数）的最大值必然不会 在其定义域的内部点取得 -marketreflections- ♂ (7990 bytes) () 12/21/2010 postreply 10:58:43

• 格林函数的重要性在于可以利用场的叠加原理,Dirac-delta 函数的本征展开与积分表示 -marketreflections- ♂ (17969 bytes) () 12/21/2010 postreply 11:10:19

• "D函数本征展开"” 论格林函数的本征函数展开 线性叠加原理 类似于量子力学能量本征方程 -marketreflections- ♂ (30147 bytes) () 12/21/2010 postreply 11:20:59

• 由于本　征函数集　波函数 （ｘ）的完备性，所以可以将格林函数展开为本征　函数　波函数 （ｘ）的线性叠加 -marketreflections- ♂ (109 bytes) () 12/21/2010 postreply 11:29:30

• 在單電子的原子中，波函數提供了完整的訊息，可供了解電子在原子中的邉有袨椋?@一類的原子包含有氫原子和氦離子(ionized he -marketreflections- ♂ (1232 bytes) () 12/21/2010 postreply 11:32:46

• 物理好图 國科會高瞻計畫資源平台 中學教材示範網頁 波函数分解 -marketreflections- ♂ (2980 bytes) () 12/21/2010 postreply 11:36:59

• 諾伊曼 究了拉普拉斯位勢方程的另一種邊界值問題，即著名的諾伊曼問題，這是位勢理論的第二基本問題，在位勢理論中，研究諾伊曼問題所引 -marketreflections- ♂ (533 bytes) () 12/21/2010 postreply 19:15:03

• 量子蒙特卡罗方法 体系的基态波函数显式地写成关联的波函数 理论基础就是中心极限定理 中心极限定理告诉我们，只要M取得足够大，Z -marketreflections- ♂ (2858 bytes) () 12/21/2010 postreply 11:40:48

• 卢昌海：随机矩阵理论的一个非常引人注目的特点便是： 在矩阵阶数 N→∞ 的极限下它的本征值分布具有普适性 (即不依赖于哈密顿量的 -marketreflections- ♂ (11603 bytes) () 12/21/2010 postreply 13:13:00

• 电场的泊松方程 电场来自电. 极上的电位产生的电场和电子注自身的空间电荷电场, 两种电场相互叠加对电子注形成自洽的电场 -marketreflections- ♂ (326 bytes) () 12/22/2010 postreply 08:05:00

• 广义相对论 拉普拉斯方程与泊松方程 -marketreflections- ♂ (59 bytes) () 12/22/2010 postreply 08:09:07

• 数学物理好图 广义相对论 如何描述引力场强度 场强类比于重力加速度 -marketreflections- ♂ (177825 bytes) () 12/23/2010 postreply 05:25:39

• 郑怡嘉的日志 如果宇宙中物质不是理想均匀，要得到合力，我们必须知道不均匀的全部细节 (图) -marketreflections- ♂ (2730 bytes) () 12/23/2010 postreply 05:45:43

• 局部惯性系内一切物理规 律是洛伦兹协变的 , 已暗含了把时空当作平直时空来处理 -marketreflections- ♂ (1451 bytes) () 12/23/2010 postreply 05:54:59

• 引力场中的牛顿方程（3.4.7）对在静态的、缓变的弱引力场中的自由粒子是适用 -marketreflections- ♂ (3842 bytes) () 12/23/2010 postreply 06:04:57

• 洛伦兹变换成了正交矩阵逆变和谐变的关系变成一样的,欧氏空间的张量没有逆变协变之分 -marketreflections- ♂ (4109 bytes) () 12/23/2010 postreply 06:54:20

• 积分是升性运算，微分是降性运算,交变换在几何上是保持点与点之间距离不变的变换 -marketreflections- ♂ (6723 bytes) () 12/23/2010 postreply 06:56:12

• 狭义相对论是一个关于惯性系之间坐标变换的理论。转盘处于非惯性系状态；非惯性系等效于引力场。于是，非惯性系引起了弯曲现象；从而引力 -marketreflections- ♂ (7264 bytes) () 12/23/2010 postreply 07:05:03

• 城市三维风险场的数学描述 狭义相对论是一个关于惯性系之间坐标变换的理论。转盘处于非惯性系状态；非惯性系等效于引力场。于是，非惯性 -marketreflections- ♂ (6745 bytes) () 12/31/2010 postreply 09:05:08

• 矢量张量：几个维度（特别是方向）是互相联系的有机整体:在某一点的方向导数的值因方向的变化而不同 -marketreflections- ♂ (453 bytes) () 12/31/2010 postreply 09:36:14

• 矢量,电磁感应与电磁场 -marketreflections- ♂ (2049 bytes) () 12/31/2010 postreply 10:25:08

• 1,不可压缩流极限微分生成元,2,递归过程,康托尔、哥德尔、图灵——永恒的金色对角线(转载) -marketreflections- ♂ (6780 bytes) () 12/31/2010 postreply 12:49:35

• 不可压缩流极限微分生成元，量子化，直到跌不动，于是开始向上 -marketreflections- ♂ (205 bytes) () 12/31/2010 postreply 13:28:55

• “从向量场推导流” -marketreflections- ♂ (9454 bytes) () 12/31/2010 postreply 14:04:18

• 广义相对论继承了狭义相对论中‘光速不变’的基本假设，但把其适用范围缩小到只限于所涉及的时-空点附近的局部区域 -marketreflections- ♂ (573 bytes) () 12/31/2010 postreply 17:35:36

• 在作用量的表达式的展开形式里用到了度 -marketreflections- ♂ (3772 bytes) () 12/23/2010 postreply 07:13:40

• 场这种物质存在形式，应该如何定义其动量，角动量了 群论 -marketreflections- ♂ (7877 bytes) () 12/23/2010 postreply 08:12:19

• 霍金：有暗物质的证据。我们能看到的物质的总量不足以让引力把正在旋转的星系抓在一 -marketreflections- ♂ (30927 bytes) () 12/23/2010 postreply 08:29:40

• 关于引力场强 g(r)和引力势Ψ(r)的讨论 负号表示引力方向与位矢方向相反 -marketreflections- ♂ (7397 bytes) () 12/23/2010 postreply 08:36:46

• 数学物理好图 高斯定理 求密度均匀的无限长圆柱体产生的引力场强分布 -marketreflections- ♂ (160 bytes) () 12/23/2010 postreply 08:56:39

• 电场强度可以表为标势的梯度与矢势的时间变化率之和 , 为 E= 1 c A . t 同样 , 引力场的场强也可以表示为标量引力势 -marketreflections- ♂ (221 bytes) () 12/23/2010 postreply 09:14:35

• .在某一参考系中 , 若标势 χ和矢势 γ 与时间无关 , i 叫稳态引力场 .这种引力场一般不具有时间反演不变性 .若除了与时 -marketreflections- ♂ (202 bytes) () 12/23/2010 postreply 09:17:41

• "外尔曲率演化时间" zhangxuanzhong.blog.edu.cn -marketreflections- ♂ (3002 bytes) () 12/23/2010 postreply 09:27:05

• 霍金：宇宙有限而无界 宇宙很可能比三维世界的地球多了好几维 -marketreflections- ♂ (837 bytes) () 12/23/2010 postreply 09:36:37

• 今天的宇宙包含着大量在大爆炸模型中与其整个历史的任何阶段不具备任何因果联系的区域，这些区域相互背离的速度甚至达到光速，以致任何信 -marketreflections- ♂ (312 bytes) () 12/23/2010 postreply 09:48:40

• 物理好图 高斯定理 如果闭曲面包含的体积中没有蒲公英，那么穿进来任意一根毛都会在另外的地方穿出去 -marketreflections- ♂ (3116 bytes) () 12/22/2010 postreply 08:13:44

• 物理好图 当外来电磁波入射到电子（自由电子或束缚的谐振电子）上时，电子就会在外来电磁波的作用下作受迫振动。由于作这种振动，电子将 -marketreflections- ♂ (4668 bytes) () 12/17/2010 postreply 15:02:31

• 忽略频域第一个零点之外的能量，才可认为信号在时、频域上都是带限的。 (图) -marketreflections- ♂ (8481 bytes) () 12/17/2010 postreply 15:12:10

• 时域、频域同时受限的时间函数是不存在的，时域受限的函数从理论上说其频谱必然是无限的，频率限制在F 内，则在时间上必然伸展至无穷远 -marketreflections- ♂ (870 bytes) () 12/17/2010 postreply 15:18:57

• 物理好图 一种本质为压力增加时就会被压缩的材料，在内部的电子，位置测量的不确定量Δx就会减少，因此依据测不准原理，电子动量的不确 -marketreflections- ♂ (2085 bytes) () 12/18/2010 postreply 10:50:56