http://hi.baidu.com/fishwoodok/blog/item/b19cc1ef12a22deace1b3e93.html
稳定流动(与时间无关),微元中没有质量产生,没有能量,实质信息,根据质量守恒,有dVxdydz+dVydxdz+dVzdxdy=0
人看到的都是稳定流动,没有用
矢量的乘法2008年06月01日 星期日 11:03用那一个不是看它们之间的夹角,而是根据具体情况具体分析。
一般在分析对象,建立数学模型时,尤其是取微元分析时,会有很多的微分计算。对于2维以上的问题,其微分形式中有几个固定的形式。比如梯度、散度和旋度。
在矢量分析中,就把这几个具有共性的微分形式拿来加以详细的讨论,并分别定义为梯度、散度和旋度。
作者: fishwoodok 封 2008-5-31 22:03 回复此发言 删除
--------------------------------------------------------------------------------
26 回复:也问个数学问题(矢量的乘法)
记得我曾经发过一份关于流体力学中基本微分方程组推导的帖子,里面就有这方面的例子。
作者: fishwoodok 封 2008-5-31 22:05 回复此发言 删除
--------------------------------------------------------------------------------
29 回复:也问个数学问题(矢量的乘法)
最简单的连续性方程推导,就是在流场中取3边长度分别为dx,dy,dz的立方体(微元),假设流体密度为常数,稳定流动(与时间无关),微元中没有质量产生。
则
在x向有:流入面积为dydz的流量为Vxdydz,流出的流量为(Vx+dVx)dydz,其增量为dVxdydz;
同样有在y向:增量为dVydxdz
同样有在z向:增量为dVzdxdy
根据质量守恒,有dVxdydz+dVydxdz+dVzdxdy=0
两边同时除以dxdydz,得:dVx/dx+dVy/dy+dVz/dz=0 (1)
而矢量V(i,j,k)=Vx,i+Vy,j+Vz,k (2)
命∨ =d/dx(i)+d/dy(j)+d/dz(k)(拉普拉斯算符,矢量) (3)
利用(2)、(3)可以将(1)写为:
∨.V=0, 这就是点乘的来历(在流体力学中的例子)。
作者: fishwoodok 封 2008-5-31 22:50 回复此发言 删除
--------------------------------------------------------------------------------
30 回复:也问个数学问题(矢量的乘法)
∨为倒三角。
作者: fishwoodok 封 2008-5-31 22:51 回复此发言 删除
--------------------------------------------------------------------------------
31 回复:也问个数学问题(矢量的乘法)
如果考察流体动量守恒方程,也可以利用上面的微元法求得。在运动方程中,因为要考虑流体的粘性,最后会出现叉乘形式∨xV。
作者: fishwoodok 封 2008-5-31 22:53 回复此发言 删除
--------------------------------------------------------------------------------
32 回复:也问个数学问题(矢量的乘法)
29楼中因为密度为常数,为简洁计没有写入。
作者: fishwoodok 封 2008-5-31 22:54 回复此发言 删除
--------------------------------------------------------------------------------
34 回复:也问个数学问题(矢量的乘法)
其他学科也会在推导过程中出现散度/旋度,比如电磁学等。所以散度/旋度是具有共性的微分形式,应该根据具体情况分析应用。
作者: fishwoodok 封 2008-5-31 23:23 回复此发言 删除
--------------------------------------------------------------------------------
35 回复:也问个数学问题(矢量的乘法)
命∨ =d/dx(i)+d/dy(j)+d/dz(k)(拉普拉斯算符,矢量) (3)
----------------------------------------------------------
命∨ =d/dx(i)+d/dy(j)+d/dz(k)(哈密尔顿算符,矢量) (3)
纠正!
作者: fishwoodok 封 2008-5-31 23:31 回复此发言 删除
--------------------------------------------------------------------------------
37 回复:也问个数学问题(矢量的乘法)
拉普拉斯算符
△=∨.∨(点乘)
晶体物理性能的对称性_互动百科物理效应的固有对称性 物理效应除反映晶体的点群对称性之外,本身还具有另一种对称性 ,这种对称性来源于物理方程中所引入的物理量的特性,或者来源于物理过程本身的 ...
www.hudong.com/wiki/晶体物理性能的对称性 - 网页快照弱电统一理论_百度百科2010年10月9日 ... 南部的贡献在于,他根据与固体物理中的一些现象的类比,指出在粒子物理中还可能有另一 种对称性。它不是明显破缺的,其拉格朗日函数有着准确的对称性。 ...
baike.baidu.com/view/1503268.htm - 网页快照 - 类似结果周末读书:利维坦的灵魂_意而斋_百度空间渐构成了另一种对称性原理,即时间的对称性。 最近的考古学研究有重大发现,秘鲁印加 ...
hi.baidu.com/duqb/blog/item/eb40d636e6017c360b55a91e.html - 网页快照显示来自 baidu.com·的更多搜索结果晶体物理性能地对称性物理效应的固有对称性 物理效应除反映晶体的点群对称性之外,自身还具有另一种对称性 ,这种对称性来源于物理方程中所引入的物理量的特性,或者来源于物理过程自身的 ...
www.ffwb.cn/wiki_ lE6l99lB6lE4lBDl93lE7l89lA9lE7l90l86lE6l80lA7lE8l83lBDlE7l... - 网页快照[PDF] 对称性和热学*文件格式: PDF/Adobe Acrobat - 快速查看
作者:包科达 - 被引用次数:6 - 相关文章
量子理论证明,出现零跃迁边界的物理原因是另一种对称性发. 挥了作用,并把这种跃迁概率为零的现象称为选择定则.实际上,选择定则映射. 一种对称性,起源于守恒律[6] ...
kejian.tzc.edu.cn/ckwx/pdf/268.pdf量子力学教学网另一种对称性破缺是“自发破缺” (spontaneous symmetry breaking)。这意味着理论本身是对称的,但物理体系的稳定状态却不对称。最简单的例子是一枝竖立在桌面上的铅笔。 ...
course.zjnu.cn/gaoxianlong/showdetail.asp?newsid=911... - 网页快照藏族古代的对称图形——雍仲符号和菱形研究- 中华论文网卐(或卍)还具有另一种对称性。我们把交叉点记为O。如果将卍(卐)绕O点旋转90°,所得到的图形与原来是完全一样的。这种旋转90°的变换具有不变性,同样道理,旋转180° ...
zclw.net/article/sort024/sort029/info-107131.html - 网页快照藏族古代的对称图形——雍仲符号和菱形研究- 毕业论文|职称论文_778论文在线2008年2月15日 ... 卐(或卍)还具有另一种对称性。我们把交叉点记为O。如果将卍(卐)绕O点旋转90°,所得到的图形与原来是完全一样的。这种旋转90°的变换具有不变性, ...
www.qiqi8.cn/article/31/33/2008/2008021560137.html - 网页快照 - 类似结果从另一种对称性看电磁关系On Electromagnetism from the Point of View ...先通过回顾电磁学的研究史、分析磁和磁性的定义,得出人们探索磁单极子的动因。然后通过将麦克斯韦方程组反演回该数学公式所反映的物理意义,从中发现了一种基于电本质 ...
www.cqvip.com/qk/97509A/200806/28915076.html
稳定流动(与时间无关),微元中没有质量产生,没有能量,实质信息,根据质量守恒,有dVxdydz+dVydxdz+dVzdxdy=
所有跟帖:
•
hamilton算子就是偏x,偏y,偏z,laplace算子就是偏偏x,偏偏y,偏偏z,为梯度()的散度
-marketreflections-
♂
(1323 bytes)
()
12/21/2010 postreply
08:06:10
•
图3:基态波函数 第一激发态反对称波函数 (图)
-marketreflections-
♂
(369 bytes)
()
12/21/2010 postreply
08:10:20
•
4.2.3 从本征函数、delta函数、格林函数到算子理论的讨论
-marketreflections-
♂
(8632 bytes)
()
12/21/2010 postreply
08:20:39
•
基本的麦克斯韦方程是与时间有关的电磁场量所满足的方程, 是麦克斯韦的瞬时形式,也称为时域Maxwell方程 时域Maxwell方
-marketreflections-
♂
(40659 bytes)
()
12/21/2010 postreply
08:59:47
•
磁力线是闭合的:一个矢量通过包围它的闭合面的总通量(矢量的面积分)等于该矢量的散度(和算子点乘)在该闭合面构成的体积内的体积分。
-marketreflections-
♂
(2209 bytes)
()
12/21/2010 postreply
09:05:43
•
物理好图 樊昌信:模拟信号 代表消息的信号参量取值连续 信号参量估计的一般理论
-marketreflections-
♂
(9827 bytes)
()
12/21/2010 postreply
09:55:21
•
拉普拉斯变换、傅里叶变换和Z变换 fourier 变换 是 laplace变换 的特例 s=d+jw 实分量 d=0
-marketreflections-
♂
(6231 bytes)
()
12/21/2010 postreply
09:13:02
•
指数信号exp(-x)是衰减最快的信号之一,对信号乘上指数信号之后,很容易满足绝对可积的条件。因此将原始信号乘上指数信号之后一般
-marketreflections-
♂
(6334 bytes)
()
12/21/2010 postreply
09:24:37
•
由边界固定的膜振动引出的拉普拉斯算子的特征值: 对膜振动问题的认识还是相当有限的。能够精确地知道特征值的,只限于矩形、圆盘等少数
-marketreflections-
♂
(2851 bytes)
()
12/21/2010 postreply
10:36:39
•
质点弹簧模型中,质点的运动主要以时间域』一的二阶常微分方程形式加以捕述.通过降阶处理,二阶微分方程可以化为一·阶微分方程.此外,
-marketreflections-
♂
(13574 bytes)
()
12/21/2010 postreply
10:46:00
•
物理好图 1.1 拉普拉斯方程与泊松方程 任意一个调和函数(只要不是常函数)的最大值必然不会 在其定义域的内部点取得
-marketreflections-
♂
(7990 bytes)
()
12/21/2010 postreply
10:58:43
•
格林函数的重要性在于可以利用场的叠加原理,Dirac-delta 函数的本征展开与积分表示
-marketreflections-
♂
(17969 bytes)
()
12/21/2010 postreply
11:10:19
•
"D函数本征展开"” 论格林函数的本征函数展开 线性叠加原理 类似于量子力学能量本征方程
-marketreflections-
♂
(30147 bytes)
()
12/21/2010 postreply
11:20:59
•
由于本 征函数集 波函数 (x)的完备性,所以可以将格林函数展开为本征 函数 波函数 (x)的线性叠加
-marketreflections-
♂
(109 bytes)
()
12/21/2010 postreply
11:29:30
•
在單電子的原子中,波函數提供了完整的訊息,可供了解電子在原子中的邉有袨椋?@一類的原子包含有氫原子和氦離子(ionized he
-marketreflections-
♂
(1232 bytes)
()
12/21/2010 postreply
11:32:46
•
物理好图 國科會高瞻計畫資源平台 中學教材示範網頁 波函数分解
-marketreflections-
♂
(2980 bytes)
()
12/21/2010 postreply
11:36:59
•
諾伊曼 究了拉普拉斯位勢方程的另一種邊界值問題,即著名的諾伊曼問題,這是位勢理論的第二基本問題,在位勢理論中,研究諾伊曼問題所引
-marketreflections-
♂
(533 bytes)
()
12/21/2010 postreply
19:15:03
•
量子蒙特卡罗方法 体系的基态波函数显式地写成关联的波函数 理论基础就是中心极限定理 中心极限定理告诉我们,只要M取得足够大,Z
-marketreflections-
♂
(2858 bytes)
()
12/21/2010 postreply
11:40:48
•
卢昌海:随机矩阵理论的一个非常引人注目的特点便是: 在矩阵阶数 N→∞ 的极限下它的本征值分布具有普适性 (即不依赖于哈密顿量的
-marketreflections-
♂
(11603 bytes)
()
12/21/2010 postreply
13:13:00
•
电场的泊松方程 电场来自电. 极上的电位产生的电场和电子注自身的空间电荷电场, 两种电场相互叠加对电子注形成自洽的电场
-marketreflections-
♂
(326 bytes)
()
12/22/2010 postreply
08:05:00
•
广义相对论 拉普拉斯方程与泊松方程
-marketreflections-
♂
(59 bytes)
()
12/22/2010 postreply
08:09:07
•
数学物理好图 广义相对论 如何描述引力场强度 场强类比于重力加速度
-marketreflections-
♂
(177825 bytes)
()
12/23/2010 postreply
05:25:39
•
郑怡嘉的日志 如果宇宙中物质不是理想均匀,要得到合力,我们必须知道不均匀的全部细节 (图)
-marketreflections-
♂
(2730 bytes)
()
12/23/2010 postreply
05:45:43
•
局部惯性系内一切物理规 律是洛伦兹协变的 , 已暗含了把时空当作平直时空来处理
-marketreflections-
♂
(1451 bytes)
()
12/23/2010 postreply
05:54:59
•
引力场中的牛顿方程(3.4.7)对在静态的、缓变的弱引力场中的自由粒子是适用
-marketreflections-
♂
(3842 bytes)
()
12/23/2010 postreply
06:04:57
•
洛伦兹变换成了正交矩阵逆变和谐变的关系变成一样的,欧氏空间的张量没有逆变协变之分
-marketreflections-
♂
(4109 bytes)
()
12/23/2010 postreply
06:54:20
•
积分是升性运算,微分是降性运算,交变换在几何上是保持点与点之间距离不变的变换
-marketreflections-
♂
(6723 bytes)
()
12/23/2010 postreply
06:56:12
•
狭义相对论是一个关于惯性系之间坐标变换的理论。转盘处于非惯性系状态;非惯性系等效于引力场。于是,非惯性系引起了弯曲现象;从而引力
-marketreflections-
♂
(7264 bytes)
()
12/23/2010 postreply
07:05:03
•
城市三维风险场的数学描述 狭义相对论是一个关于惯性系之间坐标变换的理论。转盘处于非惯性系状态;非惯性系等效于引力场。于是,非惯性
-marketreflections-
♂
(6745 bytes)
()
12/31/2010 postreply
09:05:08
•
矢量张量:几个维度(特别是方向)是互相联系的有机整体:在某一点的方向导数的值因方向的变化而不同
-marketreflections-
♂
(453 bytes)
()
12/31/2010 postreply
09:36:14
•
矢量,电磁感应与电磁场
-marketreflections-
♂
(2049 bytes)
()
12/31/2010 postreply
10:25:08
•
1,不可压缩流极限微分生成元,2,递归过程,康托尔、哥德尔、图灵——永恒的金色对角线(转载)
-marketreflections-
♂
(6780 bytes)
()
12/31/2010 postreply
12:49:35
•
不可压缩流极限微分生成元,量子化,直到跌不动,于是开始向上
-marketreflections-
♂
(205 bytes)
()
12/31/2010 postreply
13:28:55
•
“从向量场推导流”
-marketreflections-
♂
(9454 bytes)
()
12/31/2010 postreply
14:04:18
•
广义相对论继承了狭义相对论中‘光速不变’的基本假设,但把其适用范围缩小到只限于所涉及的时-空点附近的局部区域
-marketreflections-
♂
(573 bytes)
()
12/31/2010 postreply
17:35:36
•
在作用量的表达式的展开形式里用到了度
-marketreflections-
♂
(3772 bytes)
()
12/23/2010 postreply
07:13:40
•
场这种物质存在形式,应该如何定义其动量,角动量了 群论
-marketreflections-
♂
(7877 bytes)
()
12/23/2010 postreply
08:12:19
•
霍金:有暗物质的证据。我们能看到的物质的总量不足以让引力把正在旋转的星系抓在一
-marketreflections-
♂
(30927 bytes)
()
12/23/2010 postreply
08:29:40
•
关于引力场强 g(r)和引力势Ψ(r)的讨论 负号表示引力方向与位矢方向相反
-marketreflections-
♂
(7397 bytes)
()
12/23/2010 postreply
08:36:46
•
数学物理好图 高斯定理 求密度均匀的无限长圆柱体产生的引力场强分布
-marketreflections-
♂
(160 bytes)
()
12/23/2010 postreply
08:56:39
•
电场强度可以表为标势的梯度与矢势的时间变化率之和 , 为 E= 1 c A . t 同样 , 引力场的场强也可以表示为标量引力势
-marketreflections-
♂
(221 bytes)
()
12/23/2010 postreply
09:14:35
•
.在某一参考系中 , 若标势 χ和矢势 γ 与时间无关 , i 叫稳态引力场 .这种引力场一般不具有时间反演不变性 .若除了与时
-marketreflections-
♂
(202 bytes)
()
12/23/2010 postreply
09:17:41
•
"外尔曲率演化时间" zhangxuanzhong.blog.edu.cn
-marketreflections-
♂
(3002 bytes)
()
12/23/2010 postreply
09:27:05
•
霍金:宇宙有限而无界 宇宙很可能比三维世界的地球多了好几维
-marketreflections-
♂
(837 bytes)
()
12/23/2010 postreply
09:36:37
•
今天的宇宙包含着大量在大爆炸模型中与其整个历史的任何阶段不具备任何因果联系的区域,这些区域相互背离的速度甚至达到光速,以致任何信
-marketreflections-
♂
(312 bytes)
()
12/23/2010 postreply
09:48:40
•
物理好图 高斯定理 如果闭曲面包含的体积中没有蒲公英,那么穿进来任意一根毛都会在另外的地方穿出去
-marketreflections-
♂
(3116 bytes)
()
12/22/2010 postreply
08:13:44