局部惯性系内一切物理规 律是洛伦兹协变的 , 已暗含了把时空当作平直时空来处理

on internet, kind of 洛伦兹协变, 平直时空, joint power grows

(3 ) 等效原理的二种表述— —强形式和弱形式 — 前面说到的" 惯性力场与引力场 的动力 学效 应是局 部不 可分 辨的" 这 是 , 等效原理的弱形式 , 它是建立在 mg = mI 的实验基础上 , 强调的仅 仅是动力 学 效应 . 如果把这个概念推广 , 用" 任何物理 效应" 代 替" 动力 学效 应" 就 得 , 到等效原理的强形式 . 强形式可表述为 : 引力场中任一时空点 , 当采用局部惯性系时 , 除引力外 的一切物理学规律应是洛伦兹协变的 . 强形式是广义 相对 论的 理论 基 础 , 是 从 弱 形式 推 广而 来 的 . 从 "力 学 现 象" 推广到" 任何物理过程" 似乎是自然的 , 因为力学现象与其他现象并不能 完全隔绝 , 比如物体的质量就同时包含着电磁作用,强相互作用,弱相互作用 的贡献 . 但是这种推广还是值得商榷的 , 因为所谓在局部惯性系内一切物理规 律是洛伦兹协变的 , 已暗含了把时空当作平直时空来处理 , 而实际上引力场要 使时空弯曲 , 时空弯曲对物理规 律的影 响 , 看 来没有 理由 断然 排除 . 事 实上 , 即使在力学范围内 , 可以证明时空的弯曲要影响有自旋的粒子的运动 , 因此即 使引入局 部 惯 性 系 , 上 述 影 响 也 并 不 能 消 除 . 这 表 示 等 效 原 理 并 不 严 格 成 立 [ 14 ] . (4 ) 如果 mg/ m I = α不 是 一 个与 物 质特 性 无 关 的常 数 , 那 会有 什 么 后 果 §1 等效原理和广义相对性原理 · 11 · .2 呢 ? 等效原理保证了一切物体在引力场中有完全相同的运动方程 , 也就是说运 动轨道仅决定于时空的几何性质 , 而与物质的属性无关 , 这表明引力理论是一 种纯度规理论 . 如果 mg ≠ mI , 则以上 理论不 完全 成立 , 引 力场 不是纯 粹的 度 规场 , 不能完全几何化