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[PDF] 数学夏令营1:泛函分析文件格式: PDF/Adobe Acrobat - 快速查看
1. 函数空间. 2. 度量空间. 3. 收敛. 4. 测度. 5. 稠子集. *定义和概念主要源于Kolmogorov 和Fomin 的“Introductory Real Analysis”(强烈推荐) ...
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依概率收敛和几乎确定收敛
任何概率为 1 的事件被认为是几乎确定发生的。一个实数随机变量序列n Y 几乎确定收敛于一个
随机变量Y 当且仅当P(Yn →Y) =1。
序列 n Y 依概率收敛于Y 当且仅当对于每一个ε > 0,lim ( ) 0 n n P Y Y ε →∞ − > = 。
几乎确定收敛可推出依概率收敛。
如果对于某一常数c ,
1
1 n
i i X
n = Σ 几乎确定收敛于c ,那么序列1,..., n X X 满足强大数定律。序
列满足弱大数定律当且仅当对于某一常数c ,
1
1 n
i i X
n = Σ 依概率收敛于c 。
在自由场中,所有的态矢构成一个Hilbert空间,物理上研究的态是这个Hilbert空间的一个稠子集。每一组惯性观测者都有自己的
所有跟帖:
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史瓦西半径 是任何具重力的质量之临界半径 当一个天体的半径低于史瓦西半径时,便会成为黑洞
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12/17/2010 postreply
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《时间本性》第三章 量子黑洞 2 广义相对论的通常的爱因斯坦—希尔伯特作用量是曲率标量R的体积分
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12/17/2010 postreply
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稳定流动(与时间无关),微元中没有质量产生,没有能量,实质信息,根据质量守恒,有dVxdydz+dVydxdz+dVzdxdy=
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12/17/2010 postreply
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hamilton算子就是偏x,偏y,偏z,laplace算子就是偏偏x,偏偏y,偏偏z,为梯度()的散度
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12/21/2010 postreply
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图3:基态波函数 第一激发态反对称波函数 (图)
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12/21/2010 postreply
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4.2.3 从本征函数、delta函数、格林函数到算子理论的讨论
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12/21/2010 postreply
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基本的麦克斯韦方程是与时间有关的电磁场量所满足的方程, 是麦克斯韦的瞬时形式,也称为时域Maxwell方程 时域Maxwell方
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12/21/2010 postreply
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磁力线是闭合的:一个矢量通过包围它的闭合面的总通量(矢量的面积分)等于该矢量的散度(和算子点乘)在该闭合面构成的体积内的体积分。
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物理好图 樊昌信:模拟信号 代表消息的信号参量取值连续 信号参量估计的一般理论
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拉普拉斯变换、傅里叶变换和Z变换 fourier 变换 是 laplace变换 的特例 s=d+jw 实分量 d=0
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指数信号exp(-x)是衰减最快的信号之一,对信号乘上指数信号之后,很容易满足绝对可积的条件。因此将原始信号乘上指数信号之后一般
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12/21/2010 postreply
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由边界固定的膜振动引出的拉普拉斯算子的特征值: 对膜振动问题的认识还是相当有限的。能够精确地知道特征值的,只限于矩形、圆盘等少数
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12/21/2010 postreply
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质点弹簧模型中,质点的运动主要以时间域』一的二阶常微分方程形式加以捕述.通过降阶处理,二阶微分方程可以化为一·阶微分方程.此外,
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12/21/2010 postreply
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物理好图 1.1 拉普拉斯方程与泊松方程 任意一个调和函数(只要不是常函数)的最大值必然不会 在其定义域的内部点取得
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格林函数的重要性在于可以利用场的叠加原理,Dirac-delta 函数的本征展开与积分表示
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"D函数本征展开"” 论格林函数的本征函数展开 线性叠加原理 类似于量子力学能量本征方程
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由于本 征函数集 波函数 (x)的完备性,所以可以将格林函数展开为本征 函数 波函数 (x)的线性叠加
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在單電子的原子中,波函數提供了完整的訊息,可供了解電子在原子中的邉有袨椋?@一類的原子包含有氫原子和氦離子(ionized he
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物理好图 國科會高瞻計畫資源平台 中學教材示範網頁 波函数分解
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諾伊曼 究了拉普拉斯位勢方程的另一種邊界值問題,即著名的諾伊曼問題,這是位勢理論的第二基本問題,在位勢理論中,研究諾伊曼問題所引
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12/21/2010 postreply
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量子蒙特卡罗方法 体系的基态波函数显式地写成关联的波函数 理论基础就是中心极限定理 中心极限定理告诉我们,只要M取得足够大,Z
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卢昌海:随机矩阵理论的一个非常引人注目的特点便是: 在矩阵阶数 N→∞ 的极限下它的本征值分布具有普适性 (即不依赖于哈密顿量的
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12/21/2010 postreply
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电场的泊松方程 电场来自电. 极上的电位产生的电场和电子注自身的空间电荷电场, 两种电场相互叠加对电子注形成自洽的电场
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12/22/2010 postreply
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广义相对论 拉普拉斯方程与泊松方程
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数学物理好图 广义相对论 如何描述引力场强度 场强类比于重力加速度
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郑怡嘉的日志 如果宇宙中物质不是理想均匀,要得到合力,我们必须知道不均匀的全部细节 (图)
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局部惯性系内一切物理规 律是洛伦兹协变的 , 已暗含了把时空当作平直时空来处理
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引力场中的牛顿方程(3.4.7)对在静态的、缓变的弱引力场中的自由粒子是适用
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洛伦兹变换成了正交矩阵逆变和谐变的关系变成一样的,欧氏空间的张量没有逆变协变之分
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12/23/2010 postreply
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积分是升性运算,微分是降性运算,交变换在几何上是保持点与点之间距离不变的变换
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狭义相对论是一个关于惯性系之间坐标变换的理论。转盘处于非惯性系状态;非惯性系等效于引力场。于是,非惯性系引起了弯曲现象;从而引力
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12/23/2010 postreply
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城市三维风险场的数学描述 狭义相对论是一个关于惯性系之间坐标变换的理论。转盘处于非惯性系状态;非惯性系等效于引力场。于是,非惯性
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12/31/2010 postreply
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矢量张量:几个维度(特别是方向)是互相联系的有机整体:在某一点的方向导数的值因方向的变化而不同
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12/31/2010 postreply
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矢量,电磁感应与电磁场
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1,不可压缩流极限微分生成元,2,递归过程,康托尔、哥德尔、图灵——永恒的金色对角线(转载)
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12/31/2010 postreply
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不可压缩流极限微分生成元,量子化,直到跌不动,于是开始向上
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“从向量场推导流”
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12/31/2010 postreply
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广义相对论继承了狭义相对论中‘光速不变’的基本假设,但把其适用范围缩小到只限于所涉及的时-空点附近的局部区域
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12/31/2010 postreply
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在作用量的表达式的展开形式里用到了度
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12/23/2010 postreply
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场这种物质存在形式,应该如何定义其动量,角动量了 群论
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12/23/2010 postreply
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霍金:有暗物质的证据。我们能看到的物质的总量不足以让引力把正在旋转的星系抓在一
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12/23/2010 postreply
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关于引力场强 g(r)和引力势Ψ(r)的讨论 负号表示引力方向与位矢方向相反
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12/23/2010 postreply
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数学物理好图 高斯定理 求密度均匀的无限长圆柱体产生的引力场强分布
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12/23/2010 postreply
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电场强度可以表为标势的梯度与矢势的时间变化率之和 , 为 E= 1 c A . t 同样 , 引力场的场强也可以表示为标量引力势
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12/23/2010 postreply
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.在某一参考系中 , 若标势 χ和矢势 γ 与时间无关 , i 叫稳态引力场 .这种引力场一般不具有时间反演不变性 .若除了与时
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12/23/2010 postreply
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"外尔曲率演化时间" zhangxuanzhong.blog.edu.cn
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12/23/2010 postreply
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霍金:宇宙有限而无界 宇宙很可能比三维世界的地球多了好几维
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12/23/2010 postreply
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今天的宇宙包含着大量在大爆炸模型中与其整个历史的任何阶段不具备任何因果联系的区域,这些区域相互背离的速度甚至达到光速,以致任何信
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12/23/2010 postreply
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物理好图 高斯定理 如果闭曲面包含的体积中没有蒲公英,那么穿进来任意一根毛都会在另外的地方穿出去
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12/22/2010 postreply
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物理好图 当外来电磁波入射到电子(自由电子或束缚的谐振电子)上时,电子就会在外来电磁波的作用下作受迫振动。由于作这种振动,电子将
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12/17/2010 postreply
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忽略频域第一个零点之外的能量,才可认为信号在时、频域上都是带限的。 (图)
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12/17/2010 postreply
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时域、频域同时受限的时间函数是不存在的,时域受限的函数从理论上说其频谱必然是无限的,频率限制在F 内,则在时间上必然伸展至无穷远
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12/17/2010 postreply
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物理好图 一种本质为压力增加时就会被压缩的材料,在内部的电子,位置测量的不确定量Δx就会减少,因此依据测不准原理,电子动量的不确
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12/18/2010 postreply
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