运动离不开质量，山头，但大多数山头镜像对称，要找少数奇峰峻岭，真正的非保守场运动源

镜像法
method of images

一种计算静电场或稳定电磁场的方法W.汤姆孙(即开尔文)于1848年提出,最先用于计算一定形状导体面附近的电荷所产生的静电场，叫做电像法；后来发展到可以计算某些稳定电磁场，现在称做镜像法。在电荷的附近出现导体面（或介质分界面）时，这些面对电场有影响。镜像法就是利用已经熟悉的静电学知识，通过在这些面的另一侧适当位置，设置适当量的假想电荷（称为电荷的像或像电荷），等效地代替实际导体上的感应电荷或电介质界面上的极化电荷，以保证场的边界条件得到满足。根据静电唯一性定理，在求解区域中，源电荷与像电荷产生的电场就是实际存在的电场。镜像法常常很简便地得到场的解析解，但只有边界面几何形状很简单的情形才可能成功地设置电像，故不是普遍适用的方法。目前，镜像法已不限于静电学范围，它已应用于计算稳恒磁场，稳恒电流场和天线的辐射场等不少重要的电磁场问题。

所有跟帖： 

• 量子力学的本质是数学山，复山，真山只是表面，本证态;混合态，数学态，复合态更重要 -marketreflections- ♂ (1201 bytes) () 06/11/2010 postreply 16:26:40

• 量子力学测出来的猫，是死和活猫的线性组合 -marketreflections- ♂ (1669 bytes) () 06/11/2010 postreply 17:06:06

• 薛定谔本人清楚地表示他不相信。他论证道：量子力学的U规则实际上不能适用于像猫这么大、这么复杂东西上; 庐山不能太大 -marketreflections- ♂ (4202 bytes) () 06/11/2010 postreply 17:11:51

• 系统里”死和活猫“的线性组合因为被测量作用一次，外场影响，下一个组合就不一样了，轨迹变化了 -marketreflections- ♂ (228 bytes) () 06/11/2010 postreply 17:14:56

• 物质波与波函数（5.1） -marketreflections- ♂ (7524 bytes) () 06/11/2010 postreply 17:19:01

• 赵国求 Schroedinger猫态完整的描述必须包含无穷多内部微观自由度 -marketreflections- ♂ (4006 bytes) () 06/11/2010 postreply 17:28:31

• 量子态纠缠量度研究进展 -marketreflections- ♂ (13654 bytes) () 06/11/2010 postreply 16:32:53

• 牛顿平原，广相尖峰，量子力学暗岭: 当前量子混沌研究还处在表征量子体系的混沌特征阶段，如本征能级及本征态统计 -marketreflections- ♂ (307 bytes) () 06/11/2010 postreply 16:37:06

• 当我们要测量粒子的动量的时候,粒子不一定刚好处于动量的本征态,这个态可以表示为动量本征态的叠加(动量本征态组成一组完备的希尔伯特 -marketreflections- ♂ (2117 bytes) () 06/11/2010 postreply 16:42:02

• 薛定鄂猫相对于“死”或“活”, r=1 or 0时， 信息熵H取最大值Hmax -marketreflections- ♂ (10429 bytes) () 06/11/2010 postreply 16:51:48

• 薛定鄂猫相对于“死”或“活”: 不死不活的时候, 设N是系统S内的事件总数，则熵。当且仅当p1=p2=...=pn时，等号成立， -marketreflections- ♂ (2544 bytes) () 06/11/2010 postreply 16:59:51

• 單一變數的函數,常微分方程; 薛定谔方程与海森堡方程和相互作用绘景中的方程一样均是偏微分方程 -marketreflections- ♂ (6250 bytes) () 06/12/2010 postreply 07:44:57

• 在樣本空間Ω上存在有限期望和變異數的隨機變量構成一個希爾伯特空間 -marketreflections- ♂ (2507 bytes) () 06/12/2010 postreply 08:06:55

• 量子力学的形式体系和核心概念 yanhong0406 -marketreflections- ♂ (9134 bytes) () 06/12/2010 postreply 08:18:54

• 设A是赋范线性空间,如果在A上定义了乘法,即对于A中任何两个元素x，y，对应有A中的一个元,称为x与y的乘积，并记为xy。pen -marketreflections- ♂ (10013 bytes) () 06/12/2010 postreply 08:26:24

• 人眼的底场是自然光，看到的物体是偏振光；希空间，包含复（鬼光）底场，信息度量问题 -marketreflections- ♂ (92 bytes) () 06/12/2010 postreply 08:30:31

• 波函数可以写成各类力学量的本征函数的线性组合 -marketreflections- ♂ (10357 bytes) () 06/12/2010 postreply 08:42:58

• 假设粒子的位置的初始条件是概率密度函数 ，动量的初始条件是概率分布函数 。这两个概率分布函数完全地描述这物理系统的状态 。可观察 -marketreflections- ♂ (17108 bytes) () 06/12/2010 postreply 09:27:31

• 同一能量本征值下，与系统哈密顿对易的力学量可以取不同本征值，对应不同本征态 -marketreflections- ♂ (2162 bytes) () 06/12/2010 postreply 09:49:50

• 算符Â本征值A n 简并的本质是：当A n 确定后还不能唯一的确定状态，要想唯一的确定状态还得寻找另外一个或几个力学 -marketreflections- ♂ (2868 bytes) () 06/12/2010 postreply 09:58:08

• 测不准关系： 坐标与动量的均方偏差不能同时为零，其一越小，另一就越大。;b.能量和时间：c.角动量的测不准关系： -marketreflections- ♂ (591 bytes) () 06/12/2010 postreply 10:36:26

• 正交归一系正交：每两个事件（及其概率）都质不同，归一：包括了所有的事件 -marketreflections- ♂ (76 bytes) () 06/12/2010 postreply 21:47:15

• 希尔伯特空间是人为构造的抽象空间，其基矢为不同本征值的本征矢构成（不考虑简并的情况），对于厄密算符（物理量的算符皆为厄密算符）， -marketreflections- ♂ (1409 bytes) () 06/12/2010 postreply 22:29:40

• 在自由单粒子的一维运动中，坐标的本征值是连续的，因而是无穷的，其本征矢也是无穷的，由坐标本征矢构成的希尔伯特空间的维数也是无穷的 -marketreflections- ♂ (314 bytes) () 06/12/2010 postreply 22:31:51

• 根据量子力学的假设，系统编号1到n，系统i状态为|ui>，则整个系统的总状态为|ui>*....*|un>其中*表示直积符号 -marketreflections- ♂ (563 bytes) () 06/12/2010 postreply 22:38:31

• 萊維繫統深入地研究了布朗邉樱?〉昧艘幌盗兄匾?晒???浞掷?酶怕实闹庇X性，將邏輯與直覺結合起來，倡導了研究隨機過程的一種新方法 -marketreflections- ♂ (13763 bytes) () 06/12/2010 postreply 22:44:29

• 將邏輯與直覺結合起來;從凱恩斯起，對主觀概率提出了幾種公理體系 -marketreflections- ♂ (672 bytes) () 06/12/2010 postreply 22:46:22

• 就像是欧几里得空间中同一矢量在不同坐标系中有不同的表示，不同的表象（坐标系）之间存在表象（坐标）变换。即所谓的么正变换。而力学量 -marketreflections- ♂ (283 bytes) () 06/12/2010 postreply 21:40:49

• 符号法将q数的对易关系与经典力学泊松括号类比，从而建立了量子力学与经典力学的对应关系 -marketreflections- ♂ (389 bytes) () 06/12/2010 postreply 08:49:23

• 泊松括号 移动式的百科全书 http://wapedia.mobi/zhsimp/ best explained (图) -marketreflections- ♂ (803 bytes) () 06/12/2010 postreply 08:56:09

• 利用希尔伯特空间，我们能够通过物理量间的对易关系得到在经典中没有与 -marketreflections- ♂ (8600 bytes) () 06/12/2010 postreply 10:15:30

• 经典力学 中的力学量有确定的值; 微观粒子 的力学量不一定有确定的值. 有一系列可能值，以一定的概率出现 -marketreflections- ♂ (7056 bytes) () 06/12/2010 postreply 10:29:31

• 限制粒子的環境的寬度 若是二/多粒子的系統 則 量子數的平方 卻是個別粒子於系統中的量子數的平方和 (兩者線性獨立) -marketreflections- ♂ (4301 bytes) () 06/12/2010 postreply 10:41:48

• 矢量非常有用，可以幫助研究方位，力場，速率等等。它通常以一個箭頭表達，所以叫作矢量，有箭尾作為起始點，有長度，還有方向。因為是個 -marketreflections- ♂ (1316 bytes) () 06/12/2010 postreply 10:48:33

• 視覺的解象度, 其實是以可否分辨不同方向的角度相差, 作為量度 (图) -marketreflections- ♂ (299 bytes) () 06/12/2010 postreply 10:54:04

• 漫谈几何量子化 Feynman 发明了路径积分以后，量子理论看起来便不那么反传统了，路径积分的被积函数都是经典的，交换的力学量， -marketreflections- ♂ (317 bytes) () 06/12/2010 postreply 12:47:33

• 喜怒哀乐对应一个正态分布，每个喜，怒，哀，乐，是一个作矢量，則箭尾就是期望值（expectation），長度就是標準差（stan -marketreflections- ♂ (309 bytes) () 06/12/2010 postreply 14:40:12

• 量子力學中，一個物理系統僅通過同時可以被測量的可觀察量來定義，是它與古典力學最主要的區別 -marketreflections- ♂ (20373 bytes) () 06/12/2010 postreply 11:05:26

• 郭贵春/赵丹 论能量-时间不确定关系的解释语境 -marketreflections- ♂ (15946 bytes) () 06/12/2010 postreply 11:26:59

• "投影取值测度" -marketreflections- ♂ (1474 bytes) () 06/12/2010 postreply 11:52:57

• "每一个可观察量对应一个自共轭的力学量算符" -marketreflections- ♂ (174 bytes) () 06/12/2010 postreply 12:03:40

• 电磁波或光分解为或投影到磁（平面，只有磁）场和电场，影响，然后合成，分析 -marketreflections- ♂ (134 bytes) () 06/12/2010 postreply 14:50:22

• 向量形式。复数z＝a＋bi用一个以原点O为起点，点Z（a，b）为终点的向量OZ表示。这种形式使复数的加、减法运算得到恰当的几何解 -marketreflections- ♂ (1813 bytes) () 06/12/2010 postreply 14:53:38

• z＝a＋bi化为三角形式 式中r= sqrt(a^2+b^2)，叫做复数的模（即绝对值）；θ 是以x轴为始边；向量OZ为终边的角 -marketreflections- ♂ (325 bytes) () 06/12/2010 postreply 14:55:07

• 傅立叶分析的一个重要目的是将一个给定的函数表示成一族给定的基函数的和（可能是无穷和）。这个问题可以在希尔伯特空间中更抽象地描述为 -marketreflections- ♂ (304 bytes) () 06/12/2010 postreply 21:55:29

• 冯.诺伊曼熵 量子信息处理中的纠缠态及其应用 -marketreflections- ♂ (57 bytes) () 06/12/2010 postreply 12:20:24

• 冯诺伊曼熵. 由于相互作用，冯诺依曼熵偏离热力学熵;希尔伯特空间 still linear -marketreflections- ♂ (302 bytes) () 06/12/2010 postreply 12:30:17

• 如果把1的开方看成是数轴上转180度的操作的话；那把-1的进行开方操作就迫使我们从一维数轴跨入二维复平面，即对应转动90度的操作 -marketreflections- ♂ (287 bytes) () 06/12/2010 postreply 12:36:28

• 宽平稳过程的线性预测 　这是由Α.Η.柯尔莫哥洛夫和N.维纳在1940年左右提出并解决的问题。对于一个均值为0的宽平稳过程X=( -marketreflections- ♂ (6113 bytes) () 06/12/2010 postreply 12:56:59

• 设τ>0，所谓"τ步"线性预测，就是要用Mt(X)中的随机变量来估计还未曾观测的X(t+τ)(t+τ∈T) -marketreflections- ♂ (176 bytes) () 06/12/2010 postreply 13:15:11

• "勒让德多项式展开等不同基函数" ,勒让德多项式正交性 -marketreflections- ♂ (468 bytes) () 06/12/2010 postreply 13:55:14

• 態疊加的線性，其實是一個要點。若態疊加是非線性的，在給出動力學方程之前，自然而然就不存在p和q的對易關係。 -marketreflections- ♂ (15006 bytes) () 06/12/2010 postreply 14:03:14

• QM的多宇宙之間是不可能有相互作用的，理由就是態疊加的線性。也正因為無相互作用，所以該理論注定是不可證偽的 -marketreflections- ♂ (796 bytes) () 06/12/2010 postreply 14:07:41

• 物理上的两个量可以对易，说明两个物理量可以“同时”被确定。（同时不是同时性的意思，是“一并”的意思）算符作用在态上面，相当于一次 -marketreflections- ♂ (547 bytes) () 06/12/2010 postreply 14:08:48

• 非線性，是系統或模型的非線性，態疊加的線性則是理論本身的線性，兩者是相容的。 -marketreflections- ♂ (354 bytes) () 06/12/2010 postreply 14:12:05

• 不確定性關係，量子態不可克隆，Bell不等式，都依賴於態疊加的線性。 -marketreflections- ♂ (354 bytes) () 06/12/2010 postreply 14:12:45

• 叠加系数是 复常数 -marketreflections- ♂ (1003 bytes) () 06/12/2010 postreply 14:17:43

• 量子叠加是 由微 观粒子波粒二象　力学量本身是一个范围（波），不是“点”定域的，波长定，波幅（能量）无穷大 -marketreflections- ♂ (925 bytes) () 06/12/2010 postreply 14:22:58

• 标势暗示了任一点的流向与该点标势的最陡降方向相同 有标势的矢量场称作是保守矢量场 在各种速度场中，任何的层状场(lamellar -marketreflections- ♂ (9212 bytes) () 06/12/2010 postreply 15:51:39

• 对于静电场，满足0，即静电场为无旋场，故可以引入一标势j（这里相当于通常所说的电势）来描述静电场 -marketreflections- ♂ (638 bytes) () 06/12/2010 postreply 16:00:33

• 因斯坦在研究中发现，几何学与引力场有密切的内在联系。空-时的属性同物质的分布和运动有关，当没有物质存在时（也没有引力场），空间是 -marketreflections- ♂ (32804 bytes) () 06/12/2010 postreply 16:08:30

• 龙腾读书论坛 » 哲学宗教 » （德）恩斯特.马赫：认识与谬误 首先必须评论一下，对于所谓的毕达哥拉斯定 -marketreflections- ♂ (191194 bytes) () 06/12/2010 postreply 16:13:56

• 牛顿的成就在于，使这些数目众多的个别记述可以从下述假定推导出来：行星以它们离太阳的距离的反平方被加速 -marketreflections- ♂ (100 bytes) () 06/12/2010 postreply 16:19:25

• 龙腾读书论坛 » 哲学宗教 » （德）恩斯特.马赫：生理空间和几何学空间之间的不协调 -marketreflections- ♂ (1101 bytes) () 06/12/2010 postreply 16:25:21

• 在廣義相對論中，引力場相當於彎曲的四維時空 有 10 − 4 = 6 個具物理效應的引力勢，這和在牛頓理論中只有一個 -marketreflections- ♂ (15026 bytes) () 06/12/2010 postreply 16:35:55

• 曲面上引入曲线坐标u和v，并证明曲面上任意线元具有如下普遍形式ds2=g11du2+g12dudv+g21dvdu+g22dv2 -marketreflections- ♂ (21380 bytes) () 06/12/2010 postreply 16:53:56

• 狭义相对论的两个缺陷是明显的，①它依赖于惯性系，并承认它的特殊地位。②在它的理论框架中，不包容引力理论。最初，爱因斯坦试图在狭义 -marketreflections- ♂ (516 bytes) () 06/12/2010 postreply 16:59:43

• 在迈向成功的道路上，爱因斯坦获得飞跃性的认识来源于对刚体转动圆盘的研究。在他1912年2月所发表的《光速和引力场的静力学》一文中 -marketreflections- ♂ (589 bytes) () 06/12/2010 postreply 17:03:00

• 广义相对论理论依赖于两个彼此独立的假定。第一个假定是，引力场对物质的影响可以利用弯曲时空度规g??代替平直时空度规——闵可夫斯基 -marketreflections- ♂ (425 bytes) () 06/12/2010 postreply 17:04:37

• 贴着曲面上某点(u,v)的法线往下切,在曲面上切出一条曲线,这条曲线的曲率就是曲面在该点(u,v)沿(du,dv)方向的法曲率. -marketreflections- ♂ (5284 bytes) () 06/12/2010 postreply 18:47:30

• 相对论的早期发展都是建立在局部观点上的，上世纪50年代后，微分几何已经盛行整体观点即映射观点了，张量也被定义为多重线性代数中的整 -marketreflections- ♂ (22343 bytes) () 06/12/2010 postreply 18:51:01

• 张量 为了满足相对性原理，就要对物理定律的形式做出修改 有的物理量还和其他的量有关，这样就必须把这些相互关联的一组量同时加以考虑 -marketreflections- ♂ (17757 bytes) () 06/12/2010 postreply 19:05:50

• 有了黎曼几何，相当于在流形上引入了度量，使其成为距离空间 -marketreflections- ♂ (974 bytes) () 06/12/2010 postreply 19:09:15

• 引力场方程是联系描述时空弯曲的量和描述物质分布的量的一个方程 -marketreflections- ♂ (4343 bytes) () 06/12/2010 postreply 19:14:32

• 质点在引力场中如何运动？在仿射空间上引入一种附加的结构叫做联络，它描述的是张量在仿射空间上平行移动时的变化规律。有了这个，才可以 -marketreflections- ♂ (1695 bytes) () 06/12/2010 postreply 19:19:01

• 测地线两种定义的物理意义,牛顿定律和能量最低原理的一致性 -marketreflections- ♂ (962 bytes) () 06/12/2010 postreply 19:21:39

• 《我说广义相对论》物理里面大多数的运动方程都是二阶微分方程 -marketreflections- ♂ (3344 bytes) () 06/12/2010 postreply 19:26:01

• 坐标决定缘分的de Sitter时空 -marketreflections- ♂ (16995 bytes) () 06/12/2010 postreply 19:33:35

• 广义相对论所揭示的那样，水滴的形成也是引力与曲率达成平衡的结果 -marketreflections- ♂ (5037 bytes) () 06/12/2010 postreply 19:37:26

• 剑虹（伍建宏）大六壬博客 在曲率不仅逐点变化，而且由于物质的运动也随时间而变化的空间中，通常的欧几里德几何法则是不成立的；要想对 -marketreflections- ♂ (6296 bytes) () 06/12/2010 postreply 19:44:38

• 离散流形的每一个粒子的量度是由从属于它的元素的数目给出的。离散流形由于数的概念而使它的量度原则具有先验性质。根据黎曼关于作为空间 -marketreflections- ♂ (2005 bytes) () 06/12/2010 postreply 19:47:18

• 卢昌海 正质量定理简介 引力场的能量动量是不可定域的。 从等效原理的角度讲， 这一点几乎是显而易见的， 因为对应于牛顿引力场的 -marketreflections- ♂ (9150 bytes) () 06/12/2010 postreply 19:55:32

• 一个孤立体系的总能量动量是可以定义的， 这个总能量动量既包含了普通物质的贡献， 也包含了引力场的贡献。 对这一能量动量的理论表述 -marketreflections- ♂ (357 bytes) () 06/12/2010 postreply 19:58:33

• 认识论 在量子力学中，时间t通常指的是牛顿的绝对时间：“绝对的、真实的、数学的时间，由于它自身的本性，与任何外界事物无关地、均匀 -marketreflections- ♂ (16027 bytes) () 06/12/2010 postreply 19:28:13

• 期望平面,曲面 -marketreflections- ♂ (294 bytes) () 06/12/2010 postreply 22:10:06

• Noether定理 对称性与守恒流 Noether流 -marketreflections- ♂ (2469 bytes) () 06/13/2010 postreply 09:54:03

• 生命是靠吸收以能量为载体的信息（负熵, event, volatility,广相的山）来维持生存和发展进化的 -marketreflections- ♂ (137 bytes) () 06/12/2010 postreply 22:16:04

• 但是我们测量的时候,也可能得到其他的本征值,即,也可能坍缩到其他的动量本征态,所以,要进行多次测量（补充：这里所说的多次测量是指 -marketreflections- ♂ (95 bytes) () 06/11/2010 postreply 17:54:53

• 一个系统态的某些性质，可以经过一序列的“物理运作”而得知。这些可以得知的性质，称为可观察量。例如，将各种不同的电磁场作用于物理系 -marketreflections- ♂ (1163 bytes) () 06/11/2010 postreply 18:16:32

• 光的偏振 光的电矢量的振动方向不变，或电矢量末端在垂直 于传播方向的平面上的轨迹呈椭圆或圆的现象 (图) -marketreflections- ♂ (3470 bytes) () 06/12/2010 postreply 06:20:30

• 光在传播过程中，若光矢量保持在固定平面上振动，这种振动状态称为平面振动态，此平面就称为振动面（见图１）。此时光矢量在垂直与传播方 -marketreflections- ♂ (1592 bytes) () 06/12/2010 postreply 06:25:47

• 自然光与偏振光1 -marketreflections- ♂ (356 bytes) () 06/12/2010 postreply 06:52:08

• 我试着跟大家讲讲量子力学 矢量大家并不陌生，空间中画一个箭头就是矢量。一个矢量能够用三个数完全确定下来，并且两个矢量还能做加减法 -marketreflections- ♂ (10357 bytes) () 06/12/2010 postreply 07:24:50

• 量子力学的公设形式及其物理诠释 -marketreflections- ♂ (11221 bytes) () 06/12/2010 postreply 08:00:00

• 普朗克假设这些原子谐振子的能量，不是连续的，而是离散的 -marketreflections- ♂ (1031 bytes) () 06/11/2010 postreply 18:25:24