量子力學中，一個物理系統僅通過同時可以被測量的可觀察量來定義，是它與古典力學最主要的區別

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檢舉 量子力學
.分類：物理化學2009/08/13 19:33
.量子力學
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氫原子的電子云的機率密度：從上向下為主量子數n（1、2、3），從左向右為方位角量子數l（s、p、d）

量子力學是描寫微觀物質的一個物理學理論，與相對論一起被認為是現代物理學的兩大基本支柱，許多物理學理論和科學如原子物理學、固體物理學、核物理學和粒子物理學以及其它相關的學科都是以量子力學為基礎。

19世紀末，古典力學和古典電動力學在描述微觀系統時的不足越來越明顯。量子力學是在20世紀初由馬克斯·普朗克、尼爾斯·波耳、沃納·海森堡、薛丁格、沃爾夫岡·包立、德布羅意、馬克斯·玻恩、恩里科·費米、保羅·狄拉克等一大批物理學家共同創立的。通過量子力學的發展人們對物質的結構以及其交互作用的見解被革命化地改變。通過量子力學許多現象才得以真正地被解釋，新的、無法直覺想象出來的現象被預言，但是這些現象可以通過量子力學被精確地計算出來，而且後來也獲得了非常精確的實驗證明。除通過廣義相對論描寫的重力外，至今所有其它物理基本交互作用均可以在量子力學的框架內描寫（量子場論）。


關鍵現象

光與物質的交互作用

黑體輻射
19世紀末，許多物理學家對黑體輻射非常感興趣。黑體是一個理想化了的物體，它可以吸收所有照射到它上面的輻射，並將這些輻射轉化為熱輻射，這個熱輻射的光譜特徵僅與該黑體的溫度有關。使用古典物理這個關係無法被解釋。通過將物體中的原子看作微小的量子諧振子，馬克斯·普朗克得以獲得了一個黑體輻射的普朗克公式。但是在引導這個公式時，他不得不假設這些原子諧振子的能量，不是連續的，而是離散的（古典物理學的觀點恰好相反）：

En = nhν
這裡 n 是一個整數，h 是一個自然常數。（後來證明正確的公式，應該以 n + 1 / 2 來代替 n ，參見零點能量）。1900年，普朗克在描述他的輻射能量子化的時候非常地小心，他僅假設被吸收和放射的輻射能是量子化的。今天這個新的自然常數被稱為普朗克常數來紀念普朗克的貢獻。其值為 Js 。


光電效應
1905年，阿爾伯特·愛因斯坦通過擴展普朗克的量子理論，提出不僅僅物質與電磁輻射之間的交互作用是量子化的，而且量子化是一個基本物理特性的理論。通過這個新理論，他得以解釋光電效應。海因里希·魯道夫·赫茲和菲利普·萊納德等人的實驗，發現通過光照，可以從金屬中打出電子來。同時他們可以測量這些電子的動能。不論入射光的強度，只有當光的頻率，超過一個臨限值後，才會有電子被射出。此後被打出的電子的動能，隨光的頻率線性升高，而光的強度僅決定射出的電子的數量。愛因斯坦提出了光的量子（光子這個名稱後來才出現）的理論，來解釋這個現象。光的量子的能量為


在光電效應中這個能量被用來將金屬中的電子射出（逸出功）Ew和加速電子（動能）：


這裡 m 是電子的質量，v 是其速度。假如光的頻率太小的話，那麼它無法使得電子越過逸出功，不論光強有多大。照射時間有多長，都不會發生光電效應,而入射光的頻率高於極限頻率時,即使光不夠強,當它射到金屬表面時也會觀察到光電子發射.


原子結構
20世紀初拉塞福模型是當時被認為正確的原子模型。這個模型假設帶負電荷的電子，像行星圍繞太陽咿D一樣，圍繞帶正電荷的原子核咿D。在這個過程中庫侖力與離心力必須平衡。但是這個模型有兩個問題無法解決。

首先，按照古典電磁學，這個模型不穩定。按照電磁學，電子不斷地在它的咿D過程中被加速，同時應該通過放無線電磁波喪失其能量，這樣它很快就會墜入原子核。其次原子的發射光譜，由一系列離散的發射線組成，比如氫原子的發射光譜由一個紫外線系列（來曼系）、一個可見光系列（巴耳麥系）和其它的紅外線系列組成。按照古典理論原子的發射譜應該是連續的。

1913年，尼爾斯·波耳提出了以他命名的波耳模型，這個模型為原子結構和光譜線，給出了一個理論原理。波耳認為電子只能在一定能量En的軌道上咿D。假如一個電子，從一個能量比較高的軌道（En），躍到一個能量比較低的軌道（Em）上時，它發射的光的頻率為

。
通過吸收同樣頻率的光子，可以從低能的軌道，躍到高能的軌道上。

波耳模型可以解釋氫原子，改善的波耳模型，還可以解釋只有一個電子的離子，即 He+, Li2+, Be3+ 等。但無法準確地解釋其它原子的物理現象。


物質繞射

外村彰的繞射試驗結果1919年柯林頓·戴維森等人，首次成功地使用電子進行了繞射試驗，路易·德布羅意由此提出粒子擁有波性，其波長與其動量相關

。
簡單起見這裡不詳細描寫戴維森等人的試驗，而是描寫電子的雙狹縫實驗。通過這個試驗，可以非常生動地體現出多種不同的量子力學現象。

右圖顯示了這個試驗的結果：

•打在屏幕上的電子是點狀的，這個現象與一般感受到的點狀的粒子相同。
•電子打在屏幕上的位置，有一定的分佈機率，隨時間可以看出雙狹縫繞射所特有的條紋圖像。假如一個光縫被關閉的話，所形成的圖像是單縫特有的波的分佈機率。
在圖中的試驗裡，電子源的強度非常低（約每秒10顆電子），因此電子之間的繞射可以被排除。顯然電子同時通過了兩個縫，與自己繞射導致了這個結果。對於古典物理學來說，這個解釋非常奇怪。從量子力學的角度來看，電子的分佈機率和繞射結果均可以通過 這兩個通過兩個柵的、疊加在一起的狀態，簡易地演算出來。這個試驗非常明顯地顯示出了波粒二象性。

這個試驗証實了薛丁格開發他的量子力學時所作的假設，即每個粒子也同時可以被一個波函數來描寫，而這個波函數是多個不同狀態的疊加。


數學理論
1930年保羅·狄拉克出版了他的著作《量子力學原理》（Principles of Quantum Mechanics），這是整個科學史上的一個裡程碑之作。狄拉克將量子力學的最重要的基礎嚴謹地公式化，在狄拉克的理論中一個量子系統有三個主要部分：量子態、可觀察量和動力學（即其發展趨勢），此外物理對稱性也是一個非常重要的特性。


公設
非相對論性的單粒子量子力學的數學理論基於以下公設：

1.一個物理系統於時間點 t 的狀態可以由希爾伯特空間 中的一個歸一化向量 來定義。這裡的希爾伯特空間指的是定義了內積的平方可積的線性向量空間。
2.每個可觀測量 A 可以通過狀態空間中的一個厄米算符 來表示，可觀測量 A 在狀態 的期望值（即測量結果的平均值）為 。進一步的，對應於可觀測量的厄米算符的所有本徵態構成希爾伯特空間中的正交歸一的完備函數系。任意一個態向量都可以由該算符的本徵態展開。如果系統處於算符的本徵態上，對應的可觀測量具有唯一確定的測量值，即該本徵態對應的本徵值。對於任意的態，觀測量的測量值是各本徵值的帶權平均。量子力學中的測量是不可逆的，測量後系統處於該測量值的一個特徵向量上。
3.位置算符和動量算符之間滿足正則對易關係。由此對易關係可以確定動量算符的表達式，而所有的其他算符都可以由位置算符和動量算符表出。由算符的對易式可導出不確定性原理：兩個可觀察量 和 之間的不確定性為 。
4.狀態向量 的動力學演化由薛丁格方程式表示： ，在這裡哈密頓算符 通常對應於系統的總能量。
為了描寫無法獲得最多資訊的量子狀態物理學家創造了密度矩陣。密度矩陣包含了它所描寫的系統通過測量可以獲得的最多資訊。

近年來數學家和物理學家才找到了一個非常廣義的可觀察量的數學描述，即廣義量子測量（POVM）。這個理論在傳統的教科書中基本上還未提到。完備正映射（completely positive maps）可以非常廣泛、而且在數學上非常優美地描寫量子系統的咚恪＿@個新的描寫方法擴展了上面所敘述的傳統的諾伊曼方法，而且還可以描寫上述方法無法描寫的現象，比如持續性的不確定性的測量等等。


態
在古典力學中，一個擁有 f 自由度的物理系統及其隨時間的發展，可以通過 f 對正則坐標 完全決定。在量子力學中，兩個相互共軛的可觀察量，從原則上，就無法無限精確地被測量。因此，如何相應有意義地，定義一個量子物理學的系統，是一個非常基本的問題。在量子力學中，一個物理系統僅通過同時可以被測量的可觀察量來定義，是它與古典力學最主要的區別。只有通過徹底地使用這樣的狀態定義，才能夠理論性地描寫許多量子物理現象。

在量子力學中，一個物理狀態 由最多 個同時可以被測量的可觀察量定義。這些同時可以被測量的可觀察量，稱為相容可觀察量。在測量時，一個可觀察量，可以擁有一定的值。可能獲得的測量值 n ，被稱為可觀察量的本徵值。根據系統的不同，它可以是離散的，也可以是連續的。屬於這些本徵值的狀態，被稱為該可觀察量的本徵態。由於上面的定義中的可觀察量，是相容的，因此它們互相之間不影響。通過使用適當的過濾，一個已知的量子物理系統，可以被預備到一個一定的狀態。以上相容可觀察量的本徵態為


這樣的狀態常被稱為「純量子狀態」。

值得注意的是不像古典系統那樣，這樣的量子狀態中，並非所有可測量的特性均被確定。對於與上述相容可觀察量不相容的物理量的本徵值，只能給出獲得一定測量值的機率，但是每個測量值肯定是其可觀察量的本徵值。這個原則性的不確定性，是從前面所提到的不確定性原理來的。它是量子力學最重要的結論，同時也是許多人反對量子力學的原因。

對於一個現有的量子物理學系統來說，一個可觀察量的本徵值，所構成的本徵狀態，組成一個線性的狀態空間 。從數學的角度來看這個空間是一個希爾伯特空間。這個狀態空間，表示了所有這個系統所可能擁有的狀態。因此，即使是非常簡單的量子力學系統，比如一個由量子諧振子組成的系統，它的狀態空間就已經有無限多個維了。非常重要的是多個狀態的線性組合，也是該狀態空間的一部分，即使這個線性組合，不是可觀察量的本徵態。


這個現象被稱為多個狀態的疊加。比較直覺地，這就好像一個平面內的兩個向量的和，依然是該平面內的一個向量。

最簡單的一個這樣疊加的二態系統的例子是一個量子位元。


動力學演化
量子態的動力學有不同的模型（也被稱為「繪景」）來表示。通過重新定義算符和狀態這些不同的模型可以互相轉換，它們實際上是等價的。

薛丁格繪景對一個系統的動力學是這樣描述的：一個狀態由一個可導的、以時間 t 為參量的、希爾伯特狀態空間上的函數定義。假如 是對一個時間點 t 的狀態描述的話，那麼以下的薛丁格公式成立：


這裡，H 是哈密頓算符，相當於整個系統的總能量的可觀察量，是一個緊湊地定義的、自伴算符，i 是虛數單位， 是普朗克常數。

在海森堡繪景，狀態本身不隨時間變化，但是可觀察量的算符隨時間變化。隨時間變化的海森堡咚惴?梢韵挛⒎址匠淌蕉?x：


通過數學演化，可以證明，假如可觀察量 A 在薛丁格繪景中，不隨時間變化的話，通過薛丁格繪景和海森堡繪景獲得的 A 的期望值是相同的。

在交互作用繪景中，狀態和算符均可隨時間變化。但是，狀態和算符的哈密頓算符不同。尤其在狀態隨時間的變化，有精確的解的情況下，這個繪景非常有用。在這個情況下，所有的數學計算，全部規限於算符的時間變化上了。因此，對於狀態的哈密頓算符被稱為「自由哈密頓算符」，對可觀察量的哈密頓算符被稱為「交互作用哈密頓算符」。動力學的發展可以由以下兩個公式來描寫：



海森堡繪景最類似於古典力學的模型，從教育學的觀點來看薛丁格繪景最容易理解。互相作用繪景常被用在攝動理論中（尤其是在量子場論中）。

有些波函數形成不隨時間變化的機率分佈。許多在古典力學中隨時間動態變化的過程，在量子力學中形成這樣的「定態波函數」。比如說，原子中的一顆電子，在其最低狀態下，在古典力學中，由一個圍繞原子核的圓形軌道來描寫，而在量子力學中則由一個靜態的、圍繞原子核的球狀波函數來描寫。

薛丁格方程式與海森堡方程式和交互作用繪景中的方程式一樣均是偏微分方程式，只有在少數情況下，這些方程式才能被精確地解。氦原子的電子結構就已經無法被精確地解了。但是，實際上，有許多不同的技術來求得近似解。一個例子是攝動理論，它使用已知的簡單的模型系統的解來計算更複雜的模型。尤其在複雜模型中的交互作用，可以被看作是對簡單模型的「小」干擾時，這個技術特別有效。另一個技術是所謂的半古典近似，它尤其適用於量子效應比較小的系統中。

另一個計算量子力學系統的方法是理察·費曼的費曼圖積分的方法。在這個技術中，一個量子力學系統的狀態值，等於這個系統從一個狀態過渡到另一個狀態的所有可能的路徑的可能性的和。


一個具體例子
在這裡以一個自由粒子為例。一個自由粒子的量子態，可以被一個任意在空間分佈的波函數來表示。位置和動量是該粒子的可觀察量。位置的本徵態之一，是一個在一個特定的位置 x ，擁有一個巨大的值，在所有其它位置的值為 0 的波函數。在這個情況下，進行一次位置測量的話，可以確定 100% 的可能性，該粒子位於 x 。與此同時，其動量的本徵態是一個平面波。事實上，該平面波的波長為 h / p ，在這裡 h 是普朗克常數，而 p 是該本徵態的動量。

一般來說，一個系統不會處於其任何一個可觀察量的本徵態上，但是假如我們測量一個可觀察量的話，其波函數就會立刻處於該可觀察量的本徵態上。這個過程被稱為波函數塌縮。假如，我們知道測量前的波函數是怎樣的話，我們可以計算出它塌縮到不同本徵態的機率。比如一般來說，上述自由粒子的波函數是一個波包，這個波函數分佈於一個平均位置 x0 周圍。它既不是位置，也不是動量的本徵態。但假如我們測量這個粒子的位置的話，我們無法精確地預言測量結果，我們只能給出測量結果的可能性。可能我們測量到的位置在 x0 附近，因為這裡的可能性最高。測量後該粒子的波函數倒塌到了一個位於測量結果 x 的位置本徵態。

使用薛丁格方程式，來計算上述自由粒子，獲得的結果，可以看出該波包的中心，以恆定的速度在空間邉樱?拖裨诠诺淞?W中，一個不受力的粒子一樣。但是隨著時間的發展，這個波包會越來越彌散，這說明其位置測量會越來越不精確。這也說明，隨著時間的發展，本來非常明確的位置本徵態會不斷彌散，而這個彌散的波包就已經不再是位置的本徵態了。


物理意義

測量過程
量子力學與古典力學的一個主要區別，在於測量過程在理論中的地位。在古典力學中，一個物理系統的位置和動量，可以無限精確地被確定和被預言。至少在理論上，測量對這個系統本身，並沒有任何影響，並可以無限精確地進行。在量子力學中，測量過程本身對系統造成影響。

要描寫一個可觀察量的測量，需要將一個系統的狀態，線性分解為該可觀察量的一組本徵態的線性組合。測量過程可以看作是在這些本徵態上的一個投影，測量結果是對應於被投影的本徵態的本徵值。假如，對這個系統的無限多個拷貝，每一個拷貝都進行一次測量的話，我們可以獲得所有可能的測量值的機率分佈，每個值的機率等於對應的本徵態的係數的絕對值平方。

由此可見，對於兩個不同的物理量 A 和 B 的測量順序，可能直接影響其測量結果。事實上，不相容可觀察量就是這樣的，即 。


不確定性原理
最著名的不相容可觀察量，是一個粒子的位置 x 和動量 p 。它們的不確定性 Δx 和 Δp 的乘積，大於或等於普朗克常數的一半：


這個公式被稱為不確定性原理。它是由海森堡首先提出的。不確定的原因是位置和動量的測量順序，直接影響到其測量值，也就是說其測量順序的交換，直接會影響其測量值。[1]

海森堡由此得出結論，認為不確定性是由於測量過程的限制導致的，至於粒子的特性是否真的不確定還未知。波耳則將不確定性看作是物理系統的一個原理。今天的物理學見解基本上接受了波耳的解釋。不過，在今天的理論中，不確定性不是單一粒子的屬性，而是一個系綜相同的粒子的屬性。這可以視為一個統計問題。不確定性是整個系綜的不確定性。也就是說，對於整個系綜來說，其總的位置的不確定性 Δx 和總的動量的不確定性 Δp ，不能小於一個特定的值：



機率
通過將一個狀態分解為可觀察量本徵態 的線性組合，可以得到狀態在每一個本徵態的機率幅 ci 。這機率幅的絕對值平方 | ci | 2 就是測量到該本徵值 ni 的機率，這也是該系統處於本徵態 的機率。ci 可以通過將 投影到各本徵態 上計算出來：


因此，對於一個系綜的完全相同系統的某一可觀察量，進行同樣地測量，一般獲得的結果是不同的；除非，該系統已經處於該可觀察量的本徵態上了。通過對系綜內，每一個同一狀態的系統，進行同樣的測量，可以獲得測量值 ni 的統計分佈。所有試驗，都面臨著這個測量值與量子力學的統計計算的問題。


同樣粒子的不可區分性和包立原理
由於從原則上，無法徹底確定一個量子物理系統的狀態，因此在量子力學中內在特性（比如質量、電荷等）完全相同的粒子之間的區分，失去了其意義。在古典力學中，每個粒子的位置和動量，全部是完全可知的，它們的軌跡可以被預言。通過一個測量，可以確定每一個粒子。在量子力學中，每個粒子的位置和動量是由波函數表達，因此，當幾個粒子的波函數互相重疊時，給每個粒子「掛上一個標籤」的做法失去了其意義。

這個全同粒子 (identical particles) 的不可區分性，對狀態的對稱性，以及多粒子系統的統計力學，有深遠的影響。比如說，一個由全同粒子組成的多粒子系統的狀態，在交換兩個粒子「1」和粒子「2」時，我們可以證明，不是對稱的 ，就是反對稱的 。對稱狀態的粒子被稱為玻色子，反對稱狀態的粒子被稱為費米子。此外自旋的對換也形成對稱：自旋為半數的粒子（如電子、質子和中子）是反對稱的，因此是費米子；自旋為整數的粒子（如光子）是對稱的，因此是玻色子。

這個深奧的粒子的自旋、對稱和統計學之間關係，只有通過相對論量子場論才能導出，但它也影響到了非相對論量子力學中的現象。費米子的反對稱性的一個結果是包立不相容原理，即兩個費米子無法佔據同一狀態。這個原理擁有極大的實用意義。它表示在我們的由原子組成的物質世界裡，電子無法同時佔據同一狀態，因此在最低狀態被佔據後，下一個電子必須佔據次低的狀態，直到所有的狀態均被滿足為止。這個現象決定了物質的物理和化學特性。

費米子與玻色子的狀態的熱分佈也相差很大：玻色子遵循玻色-愛因斯坦統計，而費米子則遵循費米-狄拉克統計。


量子糾纏
往往一個由多個粒子組成的系統的狀態，無法被分離為其組成的單個粒子的狀態，在這種情況下，單個粒子的狀態被稱為是糾纏的。糾纏的粒子有驚人的特性，這些特性違背一般的直覺。比如說，對一個粒子的測量，可以導致整個系統的波包立刻塌縮，因此也影響到另一個、遙遠的、與被測量的粒子糾纏的粒子。這個現象並不違背狹義相對論，因為在量子力學的層面上，在測量粒子前，你不能定義它們，實際上它們仍是一個整體。不過在測量它們之後，它們就會脫離量子糾纏這狀態。


量子去相干
作為一個基本理論，量子力學原則上，應該適用於任何大小的物理系統，也就是說不僅限於微觀系統，那麼，它應該提供一個過渡到巨觀「古典」物理的方法。量子現象的存在提出了一個問題，即怎樣從量子力學的觀點，解釋巨觀系統的古典現象。尤其無法直接看出的是，量子力學中的疊加狀態，如何應用到巨觀世界上來。1954年，愛因斯坦在給馬克斯·波恩的信中，就提出了怎樣從量子力學的角度，來解釋巨觀物體的定位的問題，他指出僅僅量子力學現象太「小」無法解釋這個問題。

這個問題的另一個例子是由薛丁格提出的薛丁格的貓的思想實驗。

直到1970年左右，人們才開始真正領會到，上述的思想實驗，實際上並不實際，因為它們忽略了不可避免的與周圍環境的交互作用。事實證明，疊加狀態非常容易受周圍環境的影響。比如說，在雙狹縫實驗中，電子或光子與空氣分子的碰撞或者發射輻射，就可以影響到對形成繞射非常關鍵的各個狀態 之間的相位的關係。在量子力學中這個現象，被稱為量子去相干。它是由系統狀態與周圍環境影響的交互作用導致的。這個交互作用可以表達為每個系統狀態 與環境狀態 的糾纏。其結果是只有在考慮整個系統時（即實驗系統+環境系統）疊加才有效，而假如孤立地只考慮實驗系統的系統狀態 的話，那麼就只剩下這個系統的「古典」分佈了[2]。

量子去相干時間（秒）[2]
自由電子 10微米的塵埃 保齡球
300K，標準氣壓 10-12 10-18 10-26
300K，高真空 10 10-4 10-12
陽光（地球表面） 109 10-10 10-18
熱輻射（300K） 107 10-12 10-20
宇宙微波輻射（2.73K） 109 10-7 10-18

右表列出了不同物體和環境裡，量子去相干的速度。顯然即使在非常弱的環境影響下，一個巨觀物體也已經在極短的時間里去相干了。

在上面的這個敘述中，有一個內在的假設，即去相干後的系統，自然地是我們所熟悉的古典系統。但是，這個架設並不是那麼理所當然。比如說，去相干後的巨觀系統，一般是我們所熟悉的位置狀態明確的狀態，而微觀系統則往往去相干為位置狀態不明確的狀態（比如能量特徵狀態），這是為什麼呢？這個問題的答案也來自周圍環境對系統的影響。事實上，只有不被去相干過程直接摧毀的狀態，才提供一個堅固的、去相干後的可觀察量[2][3]。

量子去相干是今天量子力學解釋巨觀量子系統的古典性質的主要方式[3]。

對於量子計算機來說，量子去相干也有實際意義。在一台量子計算機中，需要多個量子狀態儘可能地長時間保持疊加。去相干時間短是一個非常大的技術問題。


應用
在許多現代技術裝備中，量子物理學的效應起了重要的作用。從雷射、電子顯微鏡、原子鐘到核磁共振的醫學圖像顯示裝置，都關鍵地依靠了量子力學的原理和效應。對半導體的研究導致了二極體和三極體的發明，最後為現代的電子工業鋪平了道路。在核武器的發明過程中，量子力學的概念也起了一個關鍵的作用。

在上述這些發明創造中，量子力學的概念和數學描述，往往很少直接起了一個作用，而是固體物理學、化學、材料科學或者核物理學的概念和規則，起了主要作用，但是，在所�

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想照顧老公的身體該怎麼做比較好
看海棉寶寶?
幫解難題三角函數題目十五點
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.豆花於2009/08/30 22:05 回應 檢舉

我對天文物理很有興趣，但每次看書都卡在費因慢的多重歷史還有甚麼虛數時間，請大大幫我解釋 拜託~~~~~~~




Space★於2009/08/31 17:04回覆

2.虛數時間



虛數是高中數學裡的東西哦！簡單的來說就是：

物理學家史蒂芬霍金提出虛時間，來解釋宇宙的誕生，到底是什麼呢？

"虛數"這是出現在高中數學裡的東西，而虛數時間就是用虛數來表示時間 區別於實數時間在實數時間裡時間只能遵守原來的軌跡找到未來與過去，不像空間可以沿著這條軌跡決定能增加或是減少，所以時間與空間有著差異性，而當我們使用虛數時間與實數時間垂直空間與時間的差異即不存在。
起點------------------1終點 實數時間
起點------------------終點 虛數時間
└---------------┬----------------------2
└-----------------3
歷史就不是只能這樣走，而是有機率選擇另一條路走下去。
------------------------------------------------
用來解釋宇宙的誕生
空間
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│
│
│
│
│
│
└────────────時間
就是時間的流向與空間垂直
換成虛數時間
空間(虛數時間)
│
│
│
│
│
│
│
└────────────時間
所以利用虛數時間可以求出實數時間與空間的相對
推測宇宙歷史的演變!



以下這個網址，可以去看看，講的很好！

http://tw.knowledge.yahoo.com/question/question?qid=1305083013219