其原理是利用非正交量子态不可区分原理 即对两个非正交量子态不可能同时精确测量
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量子保密术和保密通信 陈志新[1]唐志列[1]廖常俊[2]刘景锋[1]魏正军[1][1](华南师范大学物理系, 广州, 510631)[2](华南师范大学信息光电子科技学院, 广州, 510631) [摘要]基于量子物理原理的量子密码术已被证明是保密通信中密钥安全分配的有效手段 本文介绍了量子密码的基本原理,探讨了实现量子密码的几种方案,并研究了各自的密钥分配机制 还讨论了量子密码通信的历史发展和指出现存在的问题以及未来的发展前景[关键词]量子密码. 测不准原理. EPR 关联. 量子纠缠. QUANTUM CRYPTOGRAPHY AND SECURITY COMMUNICATIONSCHEN Zhi-Xin TANG Zhi-Lie Liao Chang-Jun(Department of Physics South China Normal University Guangzhou 510631)(School for Information and Optoelectronic Science and Engineering, South China Normal University Guangzhou 510631)[Abstract]Quantum cryptography based on fundmental physical principles has been proved to be an effectivetechnique for secure key distribution.The fundamental theory of quantum cryptography together with their mainschemes and protocols has been discussed in this paper.Recent years quantum cryptographic communication’shistory improvements are analyzed,and the existing problems and development prospective in future are alsopointed out. [Key words]quantum cryptography uncertainy principle EPR pair quantum entanglement.1 引言量子密码术是量子物理学和密码学相结合的一门新兴科学 它成功地解决了传统密码学中单靠数学无法解决的问题并引起国际上高度重视 它的思想最早由美国人 Wiesne.S.J 在1969 年提出[1] 1984 年 Bennett.C.H 和 Brassard.G 首先提出第一个量子密码分配协议 BB84协议[2] 1989 年 IBM 公司 Thomas.J.Walson 研究中心实现了第一次量子密钥传输演示实验[3]1991 年牛津大学 Ekert.A.k.提出 E91 协议[4]1992 年 Bennett.C.H 指出只用两个非正交态即可实现量子密码通信并提出 B92 协议[5]自此 量子密码通信三大主流方案已基本形成 20世纪 90 年代以来 世界各国的科学家对量子密码通信的研究出现了迅猛发展并取得很大成功, 瑞士 University of Geneva 在原有光纤系统中已建立 22.8km 量子保密通信线路并投入了实用[6];英国 BT 实验室已实现在常规光缆线路上量子密码通信传输距离达 55km[7];美国 LosAlamos 实验室已成功实现 48km 量子密钥系统运行两年[8],2000 年他们在自由空间中使用QKD 系统成功实现传输距离为 1.6 公里[9]可以说 量子通信已进入大规模实验研究阶段现在,量子保密通信的距离已延伸到 80km[10]而我国量子通信的研究才刚起步,1995 年中科院物理研究所在国内首次用 BB84 协议做了演示实验[11]华东师范大学用 B92 方案作了实验[12]2000 年中科院物理研究所和中科院研究生院合作 完成了国内第一个 850nm 波长全光纤量子密码通信实验 通信距离达 1.1km[13]近期 山西大学量子光学与光量子器件国家重点实验室在国内外第一次完成了用明亮的 EPR 关联光束完成了以电磁场为信息载体的连续变量量子密集编码和量子保密通信的实验研究[14]随着量子密码术的不断发展 必将给通信领域带来新的突破 下面介绍一下经典密码术的局限性和量子密码术的原理 方案及近年来用分离变量系统(如用单光子实现)实现量子密码通信的发展状况项目基金是 广州市 2001-2-095-01 项目支持
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2 量子密码术的原理和实现方案目前 最常用保障信息安全的通信技术是经典密码术 经典密码术密钥的特点是 密码一般是事先商定的 然后通过一定的信道传送 在密钥的传送过程中 有可能被窃听且不被觉察 这就是保密通信中经常涉及到的 Catch 22 问题 原因在于密钥的建立需要利用某种载体的某种物理性质 而经典密钥遵守经典物理定律 经典物理定律指出 对物质运动状态的测量不会影响其性质 所以经典密钥被窃听后可能无法觉察到 原理如图 1 所示[15]故普通密码术的核心部分密钥不安全 而量子密码通信是目前科学界公认唯一能实现绝对安全的通信方式 它依赖于两点:一是基本量子力学效应(如测不准原理,Bell 原理 量子不可克隆定理);二是量子密钥分配协议 量子密码系统能够保证:(1)合法的通信双cryptotextAliceeavesdropper BobFig.1 schematic diagram of the classical cryptographic communication 方可觉察潜在的窃听者并采取相应的措施;(2)使窃听者无法破解量子密码 无论破译者有多么强大的计算能力 同时 量子密码通信不是用来传送密文或明文 而是用来建立和传送密码本 这个密码本是绝对安全的 到目前为止 实现量子密码的方案主要有如下几种(1) 基于两种共轭基的四态方案,其代表为 BB84 协议[2]其原理是利用单光子量子信道中的测不准原理 在量子力学中 对任意两个可观察的物理量可用厄密算符 A)和 B)表示 若它们不对易或者说不能有共同的本征态时 必满足测不准关系式222|]B,[|41)B()(〉〈≥〉∆〈•〉∆〈))))AA表示两个物理量 A)和 B)不能同时具有完全确定的值 对一组物理量的精确测量必然同时导致另一组物理量的完全不确定 即量子力学基本原理Heisenberg 测不准原理 其具体通信过程可参考文献[2][16]的介绍 BB84 协议为 B92 协议的建立奠定了坚实的基础(2) 基于两个非正交量子态性质的 Bennett 方案 其代表为 B92 协议[5]其原理是利用非正交量子态不可区分原理 即对两个非正交量子态不可能同时精确测量 这是由测不准原理决定的 现在 B92 协议已成为实际量子密码通信的主要实现方式,我们就以它为例解释量子密码术的中心思想 首先,合法通信者 Alice 和 Bob 选择光子的任何两套共轭的测量基(这里我们取偏振方向为 00 和 900450 和 1350 的两组线偏振态 并定义 00 代表量子比特‘0’,450 代表量子比特‘1’) 但只测量其中两个非正交的量子态(这里取 00 和 450) 即从互为共轭的两组量子态中各选一个进行测量Table 1. B92 quantum key distribution protocol .a.b.c.d.e.f.11\11
其原理是利用非正交量子态不可区分原理 即对两个非正交量子态不可能同时精确测量
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在希尔伯特空间中的“正交”的概念不需要对应于通常空间的“直角”。此处正交的希尔伯特空间矢量对应于空间的相反方向,而不是两个方向夹
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05/27/2010 postreply
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希尔伯特空间 复数比例 复线性叠加 物理态并不因为被用任何非零复数去乘它而改变,所以只有z和w的比才有意义
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05/28/2010 postreply
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认识了微观世界(量子力学)与宏观世界(经典力学)作用机制——非连续与连续的根本区别,由“薛定谔猫”理想实验产生的悖论也可以自然消
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05/28/2010 postreply
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换位思考一下你就明白战略机遇期的事情, [ 观望者
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从能量的意义上,人类自身其实处于宇宙的一个极端:能量标度极小的场合。
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一维数组 代表一个张量。这个张量反映了直线l的客观存在,不因描述它的坐标系不同而改变。但在不同的坐标系里,表现出的分量或数组元素
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协变和逆变是现代数学中很基本的概念
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《我说广义相对论2》之等效原理与黎曼几何
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量子力学里面把波函数表示的态视作态矢量,注意是个矢量,它是希尔伯特空间里面的一个元素,既然是个矢量,按照微分几何里面的概念,这个
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06/01/2010 postreply
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爱因斯坦 光电效应说的是当有光照射在金属表面时,光能可以被导体内被原子核束缚的电子吸收,从而使部分电子成为自由电子形成电流
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E=hν(E为一份能量的大小,ν是对应电磁波的频率,h就是那个比例常数,被后人称为普朗克常数
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λ=h/p,通过其他电磁学公式计算出电子的动量p后代入,会得到极其微小的λ,这个λ甚至小于原子间距,而衍射必须在波被一个大小接近
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具有同样的能量的粒子,可以向不同方向运动,正好是符合我们物理常识所知道的同样能量的粒子可能具有不同速度(方向)。
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算符Ĵ与Ψ组成的算式 Ψ是一个函数,那么ĴΨ可以有很多的取值(根据Ψ取值决定),那么,对应不同的Ψ,如果可以
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平均值ĪΨ和真实值ĬΨ之间的误差ΔĬΨ为:ΔĬΨ=ĬΨ-ĪΨ(真实值
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http://knol.google.com/k/%E6%B3%A2%E5%87%BD%E6%95%B0#
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狄拉克方程式 薛定谔方程只包含线性的时间一阶导数从而不具有洛仑兹协变性,因此很自然地想到构造一个具有线性的空间一阶导数的哈密顿量
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06/01/2010 postreply
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量子力学用希尔伯特空间中的态矢概念代替位置和动量(或速度)的概念来描述物体的状态,用薛定谔方程代替牛顿动力学方程(即含有力场具体
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06/01/2010 postreply
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由于牛顿动力学方程不是洛伦兹协变的,因而不能和狭义相对论相容,因而当物体做高速移动时需要修改力,速度,等力学变量的定义,使动力学
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由于薛定谔方程中对时间的求导是一阶的而对空间坐标xi的求导是二阶的,故对于洛伦兹(Lorentz)变换,薛定谔方程不是协变的,不
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06/01/2010 postreply
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麦克斯韦方程表成波动方程的形式, 是时间的二次方程, 而薛定谔方程却是时间的一次方程
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在非相对论力学里,系统是用广义坐标和广义速度来描写的。拉格朗日函数L是广义坐标和广义速度的一个泛函,也许还显含时间t
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06/01/2010 postreply
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哈密顿量是粒子总能量W的一个表达式。它和自由粒子能量的差别在于多了一项势能eΦ,并将P换成了[P-(e/c)A]。
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在粒子速度接近光速的现象中,粒子的动能可能远远超过它的静能。因此,在这类粒子的相互作用过程中,能量转换可能极大,因而有可能在满足
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06/02/2010 postreply
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包括电子同物质的相互作用、轻离子同物质的相互 作用、重离子同物质的相互作用等。根据碰撞参量(核 与带电粒子运动轨迹的最短距离)、
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速度四维矢量的第四维以及它的洛仑兹不变量。第四维写错,不变量就会错
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[PPT] 电动力学简介 坐标系、数理方程 标量 矢量 张量
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贺贤土:狭义相对论力学和质能转换关系
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电磁场的相对论变换
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相对论导引 作者:赵展岳 质量不再是标量,电势也不再是标量
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参照由牛顿定理导出动能定理的过程;系统的动能T对广义速度 的偏导数为广义动量
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06/02/2010 postreply
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场量本身也是随粒子运动而变化的,利空消息消化差不多了,场量比如波动性也小了,对个股的影响也小了,相反方向运动于是开始
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06/02/2010 postreply
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牛顿原始公式:F=Δ(mv)/Δt 在相对论中F=ma是不成立的,因为质量随速度改变,而F=Δ(mv)/Δt依然使用
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06/02/2010 postreply
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孤立体系的总能量动量 初始条件 - 即一组动力学变量及其时间导数在初始时刻的空间分布 Einstein 场方程和大多数其它动力学
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06/02/2010 postreply
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从物理上讲, 一个体系的 “孤立” 指的是远离任何其它体系, 或者更确切地说, 是任何其它体系对它的影响都可以忽略。 对于这样的
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06/02/2010 postreply
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将这种思路用到引力场中, 一个很自然的设想是通过度规场 gμν 以适当方式趋于 Minkowski 度规 ημν 来定义孤立体系
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06/02/2010 postreply
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ADM 引力辐射是由纯引力场组成的, 因此引力场本身携带能量动量;一个孤立体系的总能量动量是可以定义的, 这个总能量动量既包含了
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06/02/2010 postreply
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与传统的均衡模,异质多主体模型能够更好地处理非线性相互作用,不必有“理性人暠的假设,更强调个体的异质性及其之间的相互作用
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06/02/2010 postreply
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场量本身也是随粒子运动而变化的,利空消息消化差不多了,场量比如波动性也小了,对个股的影响也小了,相反方向运动于是开始
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06/02/2010 postreply
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在闵可夫斯基时空内的任何一点,都可以用四维矢量(一组标准基底的四个坐标) 来表示;
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06/02/2010 postreply
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向量点乘:横坐标相乘 纵坐标相乘 两个相加. 叉乘:模的乘积乘以夹角的余弦.
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06/02/2010 postreply
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“ 叉乘 ”。 ... 应为其底面积 乘以高 。 底面积为 ,由于高 垂直于底面 ,它可以看作向量 在垂直于底面的向量 上的投影
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06/02/2010 postreply
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点乘,也叫向量的内积、数量积,已知力与位移求功,实际上就是求向量F与向量s的内积,即要用点乘;叉乘,也叫向量的外积、向量积。
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06/02/2010 postreply
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前面两个叉乘表示 :电场的空间变化会引起磁场的时间变化,磁场的空间变化会引起电场的时间变化。同时看出传播方向与电磁场方向垂直,所
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06/05/2010 postreply
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爱因斯坦 电流在一个环形导体通过,在这个环的中央放上一个极上,并且与连接导线和磁极的直线垂直,这个力与带电体的速度有关。
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06/05/2010 postreply
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绘在导线旁边的箭头表示电流从较高电势流向较低电势的方向 (图)
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06/05/2010 postreply
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场已经被证明是一个很有用处的概念。它起初只是当作在源与磁针间的某种东西,用来描述两者之间的作用力。它被想象为电流的“经纪人”,
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06/05/2010 postreply
08:25:55
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看麦克斯韦方程,刚开始就遇到了问题,那个倒三角的微分算子对电场的叉乘、磁场的叉乘
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06/02/2010 postreply
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小熊在线 《人文与科学论坛》 在经典力学中,我们有一些描述物质粒子的力学量,如质量、能量、动量、速度等,这些力学量随时间的改变是
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06/02/2010 postreply
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自然光里面光的振动方向是随机的,面对光的传播方向,你可以想象成它的振动方向就象一个闹钟一样,光沿秒针的轴向你射来,其振动就是象秒
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06/04/2010 postreply
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人眼只对电场强度 有视觉效应,所以,通常说的光波的振动矢量指的是电场强度
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06/04/2010 postreply
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波长只有在视觉可见范围内的电磁波就是光
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06/04/2010 postreply
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任何可以由Dirac描述的有限质量单粒子方程都会得到其瞬时速度为光速,当然现实中我们永远也不可能测得这个瞬时速度,因为我不可能实
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06/04/2010 postreply
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人眼看东西的原理 光入人眼,构成一个底场,背景场,坐标系;光照物体,产生反射光线,再如人眼,在背景场上成象;左右眼,两个背景场,
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06/04/2010 postreply
15:28:00
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要无限精确的知道电子的速度所带来的能量的不确定性是无穷的,质能的等效性,意味着这个无穷的能量对应于一个无限的动质量,而由相对论里
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06/04/2010 postreply
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当带电粒子之间发生碰撞时,它们在对方的电场里做加速运动,因此会辐射电磁波。当快电子因碰撞被慢化时就会出现这种辐射,它被命名为轫致
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06/02/2010 postreply
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解析几何与微分几何解析几何是运用代数方法研究几何图形的性质,它的主要研究对象是直线,平面,二次 曲线与二次曲面.微分几何是运用无
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06/01/2010 postreply
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皇帝新脑 希尔伯特空间
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05/27/2010 postreply
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王国文 纠缠态 这个变换应该用线性(事实上么正)算符表示”是对叠加原理的误解和误用,从而得出“单量子不能被克隆”的结论
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05/27/2010 postreply
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所谓纠缠态,就是指多自由度(或多粒子)体系的一种特殊形式、但又极广泛存在的一种量子态,即在任何表象中,都无法写成各自由度(或单粒
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05/27/2010 postreply
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第七章 相对论性量子力学 相对论的情形 一个粒子在时空上的定域必然导致在它附近从真空中产生出众多的粒子
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05/27/2010 postreply
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相对论量子力学的第一个特征是:时-空是对称的罗仑兹时空,运动学关系——能量与动量的关系也必然是对称的相对论协变
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05/27/2010 postreply
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PDF] 量子力学讲义
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05/27/2010 postreply
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非相对论时空是伽利 略时空,其特点是空间与时间的分离和不对称; 时间空间均匀,理想状态,线性,能量守恒;
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05/27/2010 postreply
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the markets are trying to re-price structural changes to the ban
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05/27/2010 postreply
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也从温水煮青蛙说起--物理学中的绝热近似 [ 冷原子 ]
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05/27/2010 postreply
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美地方债危机或导致新一轮衰退
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05/28/2010 postreply
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要了解「量」必須先有一個關於「量」的普遍觀念和一些能體現它的特殊事例 (instance)。這些事例形成了所謂的流形:任兩事例若
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05/27/2010 postreply
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怎麼說它有多彎?或者场的保守度?
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05/27/2010 postreply
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若把点密度用外微分式dP=dx∧dy表示,则上述积分就可以写成与坐标系无关的形式 积分; 齐性空间
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05/27/2010 postreply
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在一个圆柱上面,一个方向是沿圆来找的,一个方向是直线。圆方向的曲率就是$1/r$,直线方向则是0,它并没有曲率。高斯发觉这两个曲
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05/27/2010 postreply
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[PDF] 第六章麦克斯威方程 对变化的电磁场, 电力不再是保守力, 所以电势将失去势能的意义
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05/27/2010 postreply
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组成宏观体系的微观粒子其运动方程是关于时间t的二阶导数,将t换成,意味着体系中全体分子的速度反向
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05/27/2010 postreply
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古典物理学原理 微观粒子的弹性 对坐标的二阶导数之和已不再为零,泊松方程具有以下形式:
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05/27/2010 postreply
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Alan Bush This demoralizing drop in prices had to be an addition
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05/28/2010 postreply
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计算机图形学里应用的图形变换,实际上是在仿射空间而不是向量空间中进行 只要变换前后都是线性空间中的对象,这个变换就一定是线性变换
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05/28/2010 postreply
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微分几何学所遇到的偏微分方程大多是非线性的
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05/28/2010 postreply
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空间中有两个点,如果是在向量空间,则我们可以对两个点加减,即两个点对应与原点相连的矢量按照平行四边形法则加减,从而得到第三个点。
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05/28/2010 postreply
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射影变化都是与向量的分解(如)相关的;复数理论是向量理论的前奏.如果把向量改成复数,则用另一个复数去乘它,就得到一个变换(映射)
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05/28/2010 postreply
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长度一定是非负的,而坐标或数量射影则可正可非正.对于向量的数量积,符号表明是锐角或者钝角.对于例如轴上的两点,距离是,但坐标差可
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05/28/2010 postreply
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复数是在一种很特殊意义下的平面向量(用向量的语言,所谓纯虚数就是轴方向的向量,这个方向当然应该有长度为0的向量,即.所以硬说不是
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05/28/2010 postreply
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希尔伯特空间:在一个复向量空间H上的给定的内积并导出一种范数,如果其对于这个范数来说是完备的,那么它就是希尔伯特空间
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05/28/2010 postreply
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泛函空间简单解释 Banach空间是完备的线性赋范向量空间
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05/28/2010 postreply
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张量 (Tensor) 是 n 维空间内,有 nr个分量的一种量, 其中每个分量都是坐标的函数, 而在坐标变换时,这些分量也依照
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05/28/2010 postreply
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向量空间并不是研究几何学的合适的空间.因为其中只有向量而没有点.准确地说,只有一个特定的点:坐标原点,而所有向量都画成从这个特定
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05/28/2010 postreply
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向量一定是只有大小和方向而没有起点,但是解决题目,画起图形或者证明起定理来又总是有了起点:坐标原点.产生这个人们时常不经意的漏洞
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05/28/2010 postreply
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