清华01 纸上乱弹物理学（11,11特别版）——孤子与单极

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• 正常范围内的钱更多体现流通媒介功能，金融界里的钱则更多表现为风险杠杆 -marketreflections- ♂ (579 bytes) () 05/11/2011 postreply 08:18:06

• 孤子波 KdV方程 u[,t]+uu[,x]+u[,xxx]=0 -marketreflections- ♂ (5813 bytes) () 05/11/2011 postreply 09:22:52

• iΨt+Ψxx±2|Ψ|2Ψ=0 非线性薛定谔方程（nonlinear Schödinger(NLS)equation -marketreflections- ♂ (0 bytes) () 05/12/2011 postreply 08:17:56

• 帶自相容源的孤子方程 带源的KdV方程描述了长毛细血管作用的引力波和短毛细血. 管作用的引力波之间的相互作用 -marketreflections- ♂ (6246 bytes) () 05/12/2011 postreply 08:31:28

• 量子气体中粒子按能级的分布 -marketreflections- ♂ (301 bytes) () 05/12/2011 postreply 08:37:16

• 处在同一自旋态的两. 个费米子不可能有波散射, 通常反映其相互作用的. 波散射振幅为零 -marketreflections- ♂ (24630 bytes) () 05/12/2011 postreply 14:56:44

• 经典理想气体01 是由N个无相互作用粒子组成的系统（如理想气体），设这些粒子是全同的 -marketreflections- ♂ (606 bytes) () 05/12/2011 postreply 14:59:18

• 鹼金族費米原子諸如 和 ，原子間的交互作用非常弱，這連帶使得這些費米子不同自旋態間形成配對超流態的臨界溫度 遠低於目前實驗技術 -marketreflections- ♂ (0 bytes) () 05/12/2011 postreply 15:05:09

• 第二章 晶体对X射线的衍射 §3 原子散射与晶体散射 -marketreflections- ♂ (140 bytes) () 05/12/2011 postreply 15:10:11

• 在量子力学中，散射态是一种非束缚态，涉及到体系能谱的连续区部分，入射粒子的能量可以自由控制 -marketreflections- ♂ (20109 bytes) () 05/12/2011 postreply 15:13:18

• 散射01 量子力学、散射截面. d. 电磁波在（磁性）介质中的传播模式. e. 电磁波在物质表面的反射. f. 电磁波的散射、吸 -marketreflections- ♂ (2267 bytes) () 05/12/2011 postreply 15:28:21

• 微扰理论已不适用。由于入射离子与金属. 导带之间耦合，靶原子激发态的共振散射波函数不 ... -marketreflections- ♂ (1469 bytes) () 05/12/2011 postreply 15:36:49

• "玻色子之间波散射":玻色-爱因斯坦凝聚是一种崭新而奇特的物质状态，孤立波是一种可以稳定传播的物质 -marketreflections- ♂ (21758 bytes) () 05/12/2011 postreply 15:54:41

• 声子01 是一种集体激发的振动形式,集体运动所需的激发能量低 -marketreflections- ♂ (9592 bytes) () 05/12/2011 postreply 15:59:52

• 声子01 原子数目增加时是如何影响系统的最低本征振动频率的：1）长度增加,；2）集体运动总质量增加，M=Nω， ，显然，激发频率 -marketreflections- ♂ (1412 bytes) () 05/12/2011 postreply 16:03:55

• 费米液体中的准粒子是原来整个电子系统重整化后的产物，任何一个准粒子都不能看作某一个电子变过来的，它是整个电子系统的整体效果;每个 -marketreflections- ♂ (281 bytes) () 05/12/2011 postreply 16:22:19

• 王云平01：费米液体中的准粒子是原来整个电子系统重整化后的产物，任何一个准粒子都不能看作某一个电子变过来的，它是整个电子系统的整 -marketreflections- ♂ (138 bytes) () 05/12/2011 postreply 16:26:33

• 纵波（以P表示）横波（以S表示） -marketreflections- ♂ (3153 bytes) () 05/12/2011 postreply 17:19:42

• 费米系统，由于泡利不相容原理的限制，:波散射不可能在两个自旋相同的费米子之间产生，所以粒子间的相互作用一般比玻色系统弱得多，对系 -marketreflections- ♂ (46911 bytes) () 05/12/2011 postreply 08:42:11

• 非理想费米气体的低温性质,Ψ可代表弱互作用非理想玻色气体的凝聚波函数 -marketreflections- ♂ (14077 bytes) () 05/12/2011 postreply 08:47:32

• 单色X-射线,其波长在1数量级,相当于体内原子或分子间的距离,为0.001－10纳米（即0.01－100埃）， -marketreflections- ♂ (21379 bytes) () 05/13/2011 postreply 08:30:14

• 纳米:10的-9次方米 ,普朗克长度　１０＾-３５　米 -marketreflections- ♂ (373 bytes) () 05/13/2011 postreply 08:35:45

• 如果入射光子的能量被吸收，却没有激发出光电子，那么其能量只是转变为物质中分子的热振动能,以热的形式成为物质的内能 -marketreflections- ♂ (430 bytes) () 05/13/2011 postreply 08:38:26

• 当能量为eV的电子和物质相碰撞产生光量子时，光量子的能量至多等于电子的能量，因此辐射必定有一个频率上限 -marketreflections- ♂ (550 bytes) () 05/13/2011 postreply 09:06:17

• 原子01 http://pei.wzu.edu.cn/old/course/case/2007112883067313.pdf -marketreflections- ♂ (138 bytes) () 05/13/2011 postreply 09:16:33

• X射线是一种电磁波。它入射晶体时晶体中产生周期变化的电磁场。原子中的电子和原子核受迫振动，原子核的振动因其质量很大而忽略不计。振 -marketreflections- ♂ (1354 bytes) () 05/13/2011 postreply 09:45:34

• 自然界中的晶体大小悬殊、形状各异，然而，深入观察不难发现它们有惊人的一致性。理想的晶体结构是具有一定对称性关系的、周期的、无限的 -marketreflections- ♂ (1043 bytes) () 05/13/2011 postreply 09:48:33

• 晶体01 -marketreflections- ♂ (2327 bytes) () 05/13/2011 postreply 10:09:37

• 固体物理01 (韦丹清华大学出版) -marketreflections- ♂ (336 bytes) () 05/13/2011 postreply 11:05:56

• 回复：固体物理01 (韦丹清华大学出版) -marketreflections- ♂ (126 bytes) () 05/13/2011 postreply 11:12:56

• 在低温区，能级间距远大于热运动能量，振子必须获得的能量才能从基态跃迁到激发态，但由于温度低，所以获得的几率甚小，使得绝大部分振子 -marketreflections- ♂ (2363 bytes) () 05/13/2011 postreply 19:07:14

• 摩尔定体热容 气体在体积不变而且没有化学反应与相关的条件下，温度改变1K（或1度）所吸收或放出的热量 -marketreflections- ♂ (1341 bytes) () 05/13/2011 postreply 19:13:53

• 晶体的能量比分散原子的集合要低, 意味着原子料之间存在等效的相互吸引力, 从而使晶体 形态比分散的原子更稳定 -marketreflections- ♂ (578 bytes) () 05/13/2011 postreply 11:15:55

• 自旋角动量在z轴的投影量子化： ms称为自旋量子数（3）完全波函数完全波函数是轨道波 ... （2）Pauli原理①电子的波函数 -marketreflections- ♂ (22544 bytes) () 05/13/2011 postreply 11:27:48

• 原子所以结合成晶体，本质上都是由于原子间的库仑相互作用加上量子效应 -marketreflections- ♂ (2207 bytes) () 05/13/2011 postreply 11:44:55

• 化学键用原子之间的短 棍表示 , 实际上 , 从本章下面的讨论中可 以看 到 , 化学 键实际 上不 一定是 相邻 原 材料科学 -marketreflections- ♂ (170 bytes) () 05/13/2011 postreply 11:48:27

• 在原子、分子晶体中,组成固体的每个单元的正负电荷是平衡的;在离子晶体中,相邻离子之间有电荷的得失;在共价晶体中,价电子的电荷在相 -marketreflections- ♂ (1931 bytes) () 05/13/2011 postreply 12:12:02

• 库仑力球对称 离子键是原子得失电子后生成的阴阳离子之间靠静电作用而形成的化学键。离子键的本质是静电作用。由于静电引力没有方向性， -marketreflections- ♂ (1039 bytes) () 05/13/2011 postreply 12:15:24

• 如果是一个电荷团簇,像本章讲的原子和分子回体中的单元惰性原子或有机物分子,那么除了库仑势以外,还有电偶权矩和更高级的电势存在 -marketreflections- ♂ (9395 bytes) () 05/13/2011 postreply 12:23:08

• 磁场的能量脱离场源以波的形式在空间 ... 电荷 产生标量位波动，电流产生矢量位波动; 离开源后，位函数以波动的形式存在并传播 -marketreflections- ♂ (22912 bytes) () 05/13/2011 postreply 12:33:35

• ""推迟标量势推迟矢量势满足洛伦茨规范" -marketreflections- ♂ (26131 bytes) () 05/13/2011 postreply 12:43:43

• 规范变换01 由于时变电场E并非无旋场,因而标势已失去静电势能含义,规范变换,这种变换保持E与B不变,即规范不变性,其中是任意标 -marketreflections- ♂ (4378 bytes) () 05/13/2011 postreply 12:51:10

• 规范变换01 数学:规范变换自由度的存在是由于在势的定义式中，只给出A的旋度，而没有给出A的散度 -marketreflections- ♂ (5744 bytes) () 05/13/2011 postreply 14:08:05

• 场论01 狭义相对论01 场的势•狭义相对论• 四维张量 将E和H用位函数Φ和A替换 -marketreflections- ♂ (0 bytes) () 05/13/2011 postreply 14:44:17

• 场的势·狭义相对论· 四维张量 -marketreflections- ♂ (0 bytes) () 05/14/2011 postreply 06:58:55

• 毛明义 电磁波球面会随着时间的流逝，以光速增大，几何球面不会随着时间的流逝增大 狭义相对论的相对性原理：一切彼此相对作匀速直线运 -marketreflections- ♂ (17952 bytes) () 05/14/2011 postreply 07:06:13

• 场的势·狭义相对论· 四维张量_百度文库 -marketreflections- ♂ (2819 bytes) () 05/14/2011 postreply 07:22:19

• 1 容易和实验联系起来的物理量 2 没有物理测量意义的物理量（如电磁势 , 量子概率幅）3 几何量（张量）作为物理量,使物理规律 -marketreflections- ♂ (10132 bytes) () 05/14/2011 postreply 07:34:03

• 爱因斯坦质能关系01 mc2就是物理系统除外场引起的势能之外的全部能量.除外场引起的势能之外, 系统的能量由系统的质心动能和内禀 -marketreflections- ♂ (0 bytes) () 05/14/2011 postreply 07:42:14

• mc201 mc2就是物理系统除外场引起的势能之外的全部能量,mc2低速展开 -marketreflections- ♂ (3260 bytes) () 05/14/2011 postreply 07:44:24

• 流线（电力线）分布和积分回路有关. 如果流线（电力线）是均匀分布的（图7-10（a））,则环流量等于零,取闭合路径为旋涡的一条闭 -marketreflections- ♂ (23193 bytes) () 05/14/2011 postreply 08:03:55

• 带电粒子受到电场作用而运动时, 它同时会改变电磁场. 这种反作用使得电场对带电粒子的作用力不再是保守力 -marketreflections- ♂ (9085 bytes) () 05/14/2011 postreply 08:08:51

• 眼睛01 眼睛的光电效应 -marketreflections- ♂ (3236 bytes) () 05/14/2011 postreply 19:25:45

• 斜坐标系在本质上和直角坐标系是一样的。本质上均是通过基底的概念进行投影，以数值表示空间位置，以数值间的计算表示空间的位置关系 -marketreflections- ♂ (23657 bytes) () 05/15/2011 postreply 09:12:11

• 仿射坐标系 空间中任意三个有次序的不共面的向量组 e , e , e 1 2 3 称为空间中的一个基 -marketreflections- ♂ (5940 bytes) () 05/15/2011 postreply 16:50:21

• "狭义相对论仿射坐标系",从基本数学概念上来说, 一个坐标系对应了一个仿射空间 (Affine Space) , 当矢量从一个坐 -marketreflections- ♂ (24546 bytes) () 05/15/2011 postreply 17:06:44

• x',ct'组成一个仿射坐标系:它所表现的运动规律并不是物质的真实运动规律，而是它的抽象运动规律。也就是说，它所反映地仅仅是射影 -marketreflections- ♂ (162 bytes) () 05/15/2011 postreply 17:22:26

• 麦克斯韦01 “在电学中势对于电，在流体力学中压力对于流体和在热力学中温度对于热有着共同的关系。电、流体和热全都趋向于由一个地方 -marketreflections- ♂ (379 bytes) () 05/15/2011 postreply 18:02:17

• 导体中有自由电荷，当感应结束时，达到静电平衡状态，自由电荷不受力（忽略重力），如果场强不为0，自由电荷一定受力，从而不再平衡，因 -marketreflections- ♂ (16220 bytes) () 05/16/2011 postreply 14:20:26

• 静电平衡状态：带电体系中的电荷静止不动时，称为处于静电平衡状态;达到静电平衡时，导体所带的电荷都分布在导体表面上，导体内部不可能 -marketreflections- ♂ (0 bytes) () 05/16/2011 postreply 14:23:50

• 麦克斯韦根据这两个基本条件，假设电磁场介质中充满着涡旋分子 -marketreflections- ♂ (365 bytes) () 05/15/2011 postreply 18:06:39

• 观测与看见的差别:阂可 夫 斯 基 时 空 图, 静 系 用 直 角 坐 标 系,动系用斜坐标 系 -marketreflections- ♂ (2026 bytes) () 05/15/2011 postreply 09:18:36

• 几何变换01 “平移与旋转” -marketreflections- ♂ (0 bytes) () 05/15/2011 postreply 09:30:26

• 狭义相对论01 《聊聊狭义相对论》 闵可夫斯基时空给爱因斯坦理论提供了一种几何图像 -marketreflections- ♂ (96 bytes) () 05/15/2011 postreply 09:38:37

• 狭义相对论01 浙 江 师 范 大 学 物 理 系 -marketreflections- ♂ (45874 bytes) () 05/15/2011 postreply 17:33:51

• 休息膜電位(Resting Membrane Potentail)與動作電位 (Action Potential) -marketreflections- ♂ (13360 bytes) () 05/16/2011 postreply 12:16:58

• 分子01 原子01 原子中的电子轨道在空间重叠愈多，形成的键愈稳定。;量子力学方法是建立在实验数据和近似的数学运算（由高速电子计 -marketreflections- ♂ (2915 bytes) () 05/16/2011 postreply 12:28:12

• 分子01 从粒子到宇宙 专业科普网站 量子力学方法是建立在实验数据和近似的数学运算（由高速电子计算机进行运算）相结合的基础上的， -marketreflections- ♂ (596 bytes) () 05/16/2011 postreply 12:40:30

• 分子01 共价键中由于元素电负性的不同共用电子对向电负性大的原子一边偏移产生极性，从而使共价键具有离子键的成分 -marketreflections- ♂ (2276 bytes) () 05/16/2011 postreply 14:57:01

• 统计物理学01 等概率原理从“均匀平等”这个意义上来说，颇像牛顿力学和狭义相对论里假设的“平直”时空, 500 quanta o -marketreflections- ♂ (19702 bytes) () 05/16/2011 postreply 14:59:34

• 观测事实基础上,用“统计归纳”法形成一些所谓"公理"(注:有时"公理"也有人叫它"假说"); -marketreflections- ♂ (1101 bytes) () 05/18/2011 postreply 12:51:38

• 1维 vs n 维 做短线的敏锐果断，做长线的持久耐心，这样的性格要求相当多的股民并不具备，所以才会有很多悲剧。因为这两种性格其 -marketreflections- ♂ (4122 bytes) () 05/18/2011 postreply 13:21:33

• 内外有别原理01 研究物理学必须确立的内外有别原理 -marketreflections- ♂ (14017 bytes) () 05/18/2011 postreply 14:25:18

• 从物理意义上，球对称势场只是表明外界对体系的作用是各向同性的,没有理由要求体系本身也必须是球对称的。太阳对行星的万有引力势具有球 -marketreflections- ♂ (9984 bytes) () 05/20/2011 postreply 21:14:36

• Heisenberg 和 Bohr 都说，运动具体情况是不可说的，但物理体系的能量是可测量的,惯性系? -marketreflections- ♂ (1631 bytes) () 05/18/2011 postreply 14:37:43

• 如果直角坐标变换到广义坐标的变换式不显含t,势函数V也不显含t，则. T＝T2，H＝T+V -marketreflections- ♂ (11308 bytes) () 05/19/2011 postreply 11:12:59

• 自旋相反的两个单电子的原子轨道重叠形成共价键，因此该理论又称为电子配对理论 -marketreflections- ♂ (14687 bytes) () 05/16/2011 postreply 15:14:53

• 量子力学对氢分子系统的处理表明，氢分子的形成是两个氢原子1s轨道重叠的结果。只有两个氢原子的单电子自旋方向相反时，两个1s轨道才 -marketreflections- ♂ (986 bytes) () 05/16/2011 postreply 15:24:29

• 前线轨道理论 在化学反应过程中反应物分子的分子轨道互相作用，进行改组，优先变化的是分子的前线轨道(FMO)，由前线轨道的对称性决 -marketreflections- ♂ (5345 bytes) () 05/16/2011 postreply 17:21:54

• 分子的总波函数(轨道部分)为分子轨道之积；分子的总能量为分子轨道能之和。 -marketreflections- ♂ (616 bytes) () 05/16/2011 postreply 17:28:07

• “引力是由物体周围的时空(坐标系)扭曲造成的” -marketreflections- ♂ (166 bytes) () 05/15/2011 postreply 09:42:22

• 因为你是投机盘的话，这么大的盘子放杠杆，马上就成为鲨鱼级，一定会被别人盯住的，如果主要机构对你进行围剿，你就坐等悲剧吧 -marketreflections- ♂ (12815 bytes) () 05/12/2011 postreply 09:22:24

• com01 http://www.otcmarkets.com/stock/SINA/quote -marketreflections- ♂ (1184 bytes) () 05/12/2011 postreply 11:20:37

• 同样由于非线性项的作用，系统势能打到极小的时候，A(x)可能并不为0，而且由于此时A仍然可以是坐标的函数，A(x)就可以具有某种 -marketreflections- ♂ (27410 bytes) () 05/11/2011 postreply 09:34:56

• 量子场论 粒子数本征态 Hilbert 空间是由量子态矢集合构成的完备的内积空间。如果这个态矢集合是粒子数算符的本征态集合（其实 -marketreflections- ♂ (63670 bytes) () 05/11/2011 postreply 12:46:55

• 量子场论 某种粒子的产生和湮灭时，要确定是那种量子状态的粒子在产生或湮灭，因此表达产生算符和湮灭算符的符号 -marketreflections- ♂ (63023 bytes) () 05/11/2011 postreply 12:59:56

• 虚粒子只是不在质壳（mass shell)上，不满足实粒子所满足的那种爱因斯坦色散关系，但它们并非不满足能量动量守恒 -marketreflections- ♂ (14530 bytes) () 05/11/2011 postreply 13:55:35

• 度规01 两条切线定一段曲线，方程相对论效应 http://staff.ustc.edu.cn/~phj/Classical_M -marketreflections- ♂ (136 bytes) () 05/11/2011 postreply 14:26:53

• "球对称极化", cup with handle, jump to the bull side -marketreflections- ♂ (95 bytes) () 07/17/2011 postreply 21:49:55

• fa01 we ignore any instrument that is used a policy tool by the -marketreflections- ♂ (12658 bytes) () 07/18/2011 postreply 11:32:19