能量守恒定律只对应整体变换.这也说明能量守恒和动量守恒定律等是时空本身的性质(即均匀性、各向同性等），而规范对称不是时空本身的性

搞清物理(数学)概念应从其定义入手,而不应咬文嚼字,无论整体规范变换还是局域规范变换都起源于一组数学形式变换,大多数教材讲上述两变换都是直接写出其相应数学变换公式,极少的文字表达,因此,不存在英文教材和汉文教材的差异.且一般认为整体规范变换只是局域规范变换的特例.至于所有中英文教材在讨论Noether定理以及相关的守恒荷时，都是从整体变换出发。这只是为了简化数学形式,以量子电动力学为例,电荷守恒对应于整体规范变换,那么局域规范变换对应什么荷守恒呢?当然还是电荷守恒,差别在哪里呢?它可以导致电荷的一重要性质,即电荷不随时空(运动)变化,这和能量守恒的荷质量有很大不同,(如电子以接近光速运行其质量增加很多倍但电荷几乎不变).原因是能量守恒定律只对应整体变换.这也说明能量守恒和动量守恒定律等是时空本身的性质(即均匀性、各向同性等），而规范对称不是时空本身的性质（至少不是4维时空的性质除非我们扩展时空的概念）。所以楼主的“广义Noether荷”不会是守恒的量。

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• 局域规范变换对应什么荷守恒呢?当然还是电荷守恒,差别在哪里呢?它可以导致电荷的一重要性质,即电荷不随时空(运动)变化,这和能量守 -marketreflections- ♂ (1491 bytes) () 10/25/2011 postreply 09:46:54

• 一旦在一个时空点选定了什么是中子，什么是质子，那么我们在其它时空点就不再有任何选择的自由了。因此Yang-Mills理论与传统理 -marketreflections- ♂ (5656 bytes) () 10/25/2011 postreply 10:13:45

• phymath01 精确的对称性通常会给出精确的守恒定律。在这种情况下拉氏量和真空（即该理论的基态）都是不变的 -marketreflections- ♂ (11233 bytes) () 10/25/2011 postreply 10:20:34

• 系统基态能量与空间对称性的关系 ４ｌ 时，基态能量由（８）式给出为１４．０４６ ７生．当粒子被限制在体积ｙ＝１单位（半径为 ∥０ -marketreflections- ♂ (1945 bytes) () 10/25/2011 postreply 10:34:55

• phymath01 代數較高的粒子，一般會有較大的質量及較低的穩定性，於是它們會通過弱相互作用，衰變成代數較低的粒子 -marketreflections- ♂ (2971 bytes) () 10/25/2011 postreply 12:04:33

• 许多物理体系具有简并的真空态， 如果我们把所有这些简并的真空态视为一个集合， 它的确与 Lagrangian 具有同样的对称性。 -marketreflections- ♂ (12372 bytes) () 10/25/2011 postreply 10:48:14

• 时空对称性：最具代表性的时空对称性是Lorentz变换和时空平移变换下，物理规律保持不变;内部对称性：一种作用在场的内部空间，且 -marketreflections- ♂ (25597 bytes) () 10/25/2011 postreply 10:50:41

• 广义相对论确立的则是定域规范。从这种意义上说，引力场实际上就是与能动张量本身相耦合的规范场 -marketreflections- ♂ (788 bytes) () 10/25/2011 postreply 14:10:33

• gr01 连续场假定为波函数 建立一个规范理论, -marketreflections- ♂ (9222 bytes) () 10/25/2011 postreply 14:31:37

• 群结构常数是时空点的函数,永远是常数? -marketreflections- ♂ (1560 bytes) () 10/25/2011 postreply 14:36:54

• 规范群参数只是时空点的函数而与时空坐标系的选取无关,广义坐标变换下的标量, -marketreflections- ♂ (8033 bytes) () 10/25/2011 postreply 14:44:19

• 各时空点的弯曲情况不同，所以度规的元素是时空点的函数,尽管如此，在某个有限(严格讲应是无穷小)的局部仍有可能通过选取适当的坐标系 -marketreflections- ♂ (22521 bytes) () 10/25/2011 postreply 14:48:08

• gr01 std01 在标准模型中，时空作为一个固定的几何结构存在着对称 性，这种对称性由一个有限维的群——彭加勒群所描写。而 -marketreflections- ♂ (1836 bytes) () 10/25/2011 postreply 14:52:44

• 引 力与其它三种力在描述上存在哪些共同之处，这对于后面讨论它们的统 一是有好处的。它们的共同之处首先表现在都是用场来描述的。场是 -marketreflections- ♂ (581 bytes) () 10/25/2011 postreply 14:58:26

• 由于弯曲，流形上的坐标架只有局部的意义。流形上某一点的切空 间里的向量因此也只对于该空间而言具有向量行为。不同点的切空间相 互没 -marketreflections- ♂ (1184 bytes) () 10/25/2011 postreply 15:01:35

• gr01 规范群描写了这些纤维丛的结构——它们的纤 维在首尾相联时转过多少“角度”。 -marketreflections- ♂ (1112 bytes) () 10/25/2011 postreply 15:06:08

• 由于非线性，规范场分成若干不相连接的拓扑类， 它们由一个称为拓扑荷的整数标志,物理上进行计算时是对各种场的构形求和的。 场分为不 -marketreflections- ♂ (1720 bytes) () 10/25/2011 postreply 15:12:05

• 是内部对称性，它在场论中是与不改变时空坐标的场的变换相联系的，这种变换称为内部空间的场的变换． -marketreflections- ♂ (54671 bytes) () 10/25/2011 postreply 15:21:52

• 若式中的 "a" (相位因子?)与时 空坐标无关，则这种变换称为整体变换，通过这样的变换后． L不变 -marketreflections- ♂ (2684 bytes) () 10/25/2011 postreply 15:28:19

• gr01 规范场01 理论和金融市场模型 -marketreflections- ♂ (11405 bytes) () 10/25/2011 postreply 15:48:12

• 物理现象对以上变换不变，规范场就是内对称不变，所必须引入的媒介场,叫“补偿场”、“ 相位wave场”）在外空间相邻两点间联络传递 -marketreflections- ♂ (1779 bytes) () 10/25/2011 postreply 15:53:37

• gr01 规范场01 货币兑换构成纤维，兑换率表徵了结构群,，纤维上的结构群就对应着内空间 -marketreflections- ♂ (693880 bytes) () 10/25/2011 postreply 20:27:51

• 黎曼把对“n重广延量”的研究分成两个层次：与位置相关的区区域关系 (Gebietsverhältnisse) 和与位置 -marketreflections- ♂ (1455 bytes) () 10/25/2011 postreply 20:32:53

• 黎曼认识到，在坐标变换之下，ds2通常不是不变的，因为ds2由 n (n+1) / 2 个位置函数 gij -marketreflections- ♂ (7583 bytes) () 10/25/2011 postreply 20:39:16

• 人眼是一个由多界面组成的复杂而又精密的光学系统,角膜是该系统中的主要光学分界面之一 -marketreflections- ♂ (18811 bytes) () 10/26/2011 postreply 08:24:06

• 中微子有质量这件事，说的就是，它参与相互作用的那种波函数——弱相互作用本征态，是质量本征态的混合，也就是说，三种质量本征态的线性 -marketreflections- ♂ (5277 bytes) () 10/26/2011 postreply 10:10:27

• 对称性可以理解为用表示矩阵来描述，也可以理解为以算符来描写，当然是要满足一定条件的算符，算符描述无穷小的变化，其余的变化都可以由 -marketreflections- ♂ (5578 bytes) () 10/26/2011 postreply 10:15:03

• 弦的大小被“设计”在普朗克尺度（10^-33cm），这时引力相互作用和其他相互作用的大小刚好可以比拟。 -marketreflections- ♂ (238 bytes) () 10/26/2011 postreply 12:11:21

• 每一个神经元或者大脑细胞拥有上万个神经键。也就是说，它可以被上万个来自其他神经元的信号所影响。这些神经信号同时到达一个神经元，被 -marketreflections- ♂ (427 bytes) () 10/26/2011 postreply 12:32:45

• phymath01 物理博览>>粒子世界探秘 基本粒子是粒子物理學上標準模型的量子態 -marketreflections- ♂ (160 bytes) () 10/26/2011 postreply 16:14:32

• 狄拉克矩阵（Dirac matrices）为了能用旋量波函数ψ构成在洛伦兹变换下有一定的变换特性的量，以便构造必须是标量的拉格朗 -marketreflections- ♂ (10591 bytes) () 10/27/2011 postreply 15:43:29

• phymath01 量子力学——算符 -marketreflections- ♂ (5633 bytes) () 10/27/2011 postreply 16:08:05

• internal 守恒流 方程(2．1)的解的波函数包含16个状态波函数,同一粒子的一些不同的状态 -marketreflections- ♂ (74337 bytes) () 10/27/2011 postreply 16:22:59

• 旋转：矩阵，四元数和欧拉角向量 -marketreflections- ♂ (3425 bytes) () 10/27/2011 postreply 18:23:23

• 基本粒子有两种旋，一种是自旋，一种是同位旋 -marketreflections- ♂ (93398 bytes) () 10/27/2011 postreply 16:16:30

• 静电场电场线不闭合，在无电荷的地方不会中断, no manifold -marketreflections- ♂ (2139 bytes) () 11/05/2011 postreply 08:39:50

• gr01 当试图根据经典力学的不连续图象导出一个连续的场方程时, 他不得不事先假定存在着连续的标量场或矢量场 -marketreflections- ♂ (27447 bytes) () 10/26/2011 postreply 07:53:57

• 整体规范对称与局部规范对称。对前者的定义是不依赖于时空坐标，而后者则有exp{theta（x）}的形式，x代表时空坐标。: 所有 -marketreflections- ♂ (52304 bytes) () 10/25/2011 postreply 11:50:15

• 色荷这样的标记，以解释夸克如何能并存在一些强子之中，处在几乎相同的状态却仍满足泡利不相容原理 -marketreflections- ♂ (1733 bytes) () 10/25/2011 postreply 11:58:52

• 局域规范变换:SU(3)c應是局部的，這個要求換句話說，就是容許變換隨空間及時間而定，所以說這個局部表示決定了強相互作用的性質 -marketreflections- ♂ (4761 bytes) () 10/25/2011 postreply 12:46:40