少数几个电子自旋的去相干时间要远比大量电子的长

http://wu.ustc.edu.cn/~mwu/thesis/Chengjl_PhD.pdf

少

数几个电子自旋的去相干时间要远比大量电子的长

自

旋, internal, inheritated from past energy   

即使在无外场的情况下，一些晶体中的电子自旋也会按照一定方式排列，从而产生自发磁化强度。这些铁磁性的颗粒能够携带古地磁场信息 [音乐快递] - marketreflections(14627 bytes ) (0 reads)2011-07-28
	• 为了避免两个相同的旋转状态共享一个轨道(泡利不相容原理)，这些电子自旋按照一定方式排列。根据它们的相互作用状态，它们或者平行或者 [音乐快递] - marketreflections(19824 bytes ) (0 reads)2011-07-28
	• 磁场01 和重力场一样，磁场既看不见也摸不着。对于地球重力场来说，我们可以通过引力直接感知其存在。而对于磁场，只有它作用于一些磁 [音乐快递] - marketreflections(977 bytes ) (0 reads)2011-07-28
	• 在零场条件下，一块具有单轴各向异性的磁铁将趋向于在两个“易”磁化方向被磁化（参看第四讲）。为了克服磁各向异性能，从一个易磁化方向 [音乐快递] - marketreflections(4215 bytes ) (0 reads)2011-07-28
	• 抛物线01 S&P 500 Implied Volatility dropped 30% in 3 days!! [音乐快递] - marketreflections(8667 bytes ) (0 reads)2011-07-29

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• 单电子定态薛定谔方程01 固体中，由于周期性晶格势(macro)的作用，电子从原子物理中束缚在原子实附近运动的束电子变成了在整个 -marketreflections- ♂ (19902 bytes) () 07/30/2011 postreply 07:04:35

• 由于固体中有大量电子，并且每个电子的运动都要受其它电子运动牵连,固体中的能级被周期性晶格势扩展成连续的能带,坐标位置i 和能带指 -marketreflections- ♂ (64089 bytes) () 07/30/2011 postreply 07:07:45

• 坐标位置i 能带指标ν 正交归一,Euclidean空间中取定正交坐标系,此变换时x_μ= X^μ，上下指标相等，才导致逆变向量 -marketreflections- ♂ (21272 bytes) () 07/30/2011 postreply 07:12:49

• "坐标位置i 能带指标ν 正交归一", gr01 空间几何变形是曲面造型的核心技术,通过对基本实体或已有模型进行修改来实现二次建 -marketreflections- ♂ (16820 bytes) () 07/30/2011 postreply 07:18:51

• “结构化学”是以电子构型和几何构型为两条主线,黑体辐射01 Endn表示频率在n到dn范围内、单位时间、单位表面积上辐射的能量 -marketreflections- ♂ (5909 bytes) () 07/30/2011 postreply 07:27:53

• 辐射是天体上能量传递的一种基本方式。辐射转移理论研究辐射转移规律，探讨辐射通过既有吸收又有发射的介质时的变化情况。 -marketreflections- ♂ (9795 bytes) () 07/30/2011 postreply 07:33:27

• 黑体辐射 黑体辐射和普朗克能量子假设.ppt -marketreflections- ♂ (25153 bytes) () 07/30/2011 postreply 07:47:09

• 光电效应——Einstein的光子学说 当hv>W时,从金属中发射的电子具有一定的动能,它随频率的增加而增加,与光强无关。但增加 -marketreflections- ♂ (29071 bytes) () 07/30/2011 postreply 07:51:10

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• 黑体辐射01 基尔霍夫定律 黑体是一种理想的模型 对于任意温度或波长，绝对黑体的吸收比都恒为1 -marketreflections- ♂ (56880 bytes) () 07/30/2011 postreply 07:56:56

• 只有当物理系统的作用量远大于普朗克作用量 时，量子效应才明显地表现出来，而此时也必须考虑物理系统的量子效应 -marketreflections- ♂ (56897 bytes) () 07/30/2011 postreply 08:06:56

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• 姜海宁 普朗克常数 planck01 即若h=0 波粒二象性 如果物理体系具有作用量纲的物理量与h可相比拟，则该体系的行为必须在 -marketreflections- ♂ (3107 bytes) () 07/30/2011 postreply 08:27:21

• LostAbaddon 作用量 一旦一个系统的作用量知道了，那么如果我们要做经典物理，就用Eular方程，经典物理尽掌握；如果我 -marketreflections- ♂ (48078 bytes) () 07/30/2011 postreply 08:32:09

• The VIX is the square root of the par variance swap rate for a 3 -marketreflections- ♂ (14112 bytes) () 07/30/2011 postreply 08:57:04

• 广义作用量极值原理 提出玻尔理论（旧量子论）： 原子存在具有确定能量的状态—定态（能量最低的叫基态，其它叫激发态），定态不辐射。 -marketreflections- ♂ (33880 bytes) () 07/30/2011 postreply 10:11:09

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• 旧量子条件公式的闭路积分取于整个运动的一周期，是相空间的面积，称为作用量,由于在这里，作用量被量子化为以普朗克常数为单位的整数， -marketreflections- ♂ (1809 bytes) () 07/30/2011 postreply 13:25:12

• Timothy Mahoney algorithmic trading programs that are "high-freq -marketreflections- ♂ (366 bytes) () 07/30/2011 postreply 16:01:56

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• 边界层理论 远离固体壁面 主流区：速度梯度为0 ， t =0 ；可视为无粘性理想流体；欧拉方程. ● 粘性底层（层流底层）：紧靠 -marketreflections- ♂ (6282 bytes) () 07/30/2011 postreply 18:01:38

• 回LostAbaddon 作用量 系统的作用量 动量传输 relies on waveds prodcued by many d -marketreflections- ♂ (2009 bytes) () 07/30/2011 postreply 18:07:52

• check01 www.livetradingnews.com/ -marketreflections- ♂ (84 bytes) () 07/30/2011 postreply 18:42:14

• 任何振子的能量子与其频率之比却总是要等于恒量h, 它的量纲=能量×时间 -marketreflections- ♂ (2167 bytes) () 07/30/2011 postreply 20:26:31

• 欧拉的作用量积分于路径；而这作用量积分于时间。变分法要求积分域两端固定不变。虽然路径两端是固定值，转换至时间，为了要满足能量守恒 -marketreflections- ♂ (32047 bytes) () 07/30/2011 postreply 21:28:08

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• 基尔霍夫定律就是节点电流和电压定律。一个节点，流入的电流等于流出的电流；VIX Contango -marketreflections- ♂ (7459 bytes) () 07/30/2011 postreply 08:50:00