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有关多粒子体系中元激发的思考
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哈密顿正则方程 系综,在一定的宏观条件下,大量性质和结构完全相同的、处于各种运动状态的、各自独立的系统的集合,各态历经假设,对于
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05/19/2011 postreply
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在很多问题中,哈密顿量对转动是不变的,从一种基变到另一种基是通过幺正变换来实现的,这个变换的系数有一个重要性质:它们与α无关,只
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05/19/2011 postreply
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哈密顿01 若相互作用的一群质点集中在一个小范围内,且相互作用势能随距离增大而趋于零,则对这一群质点而言,不管无穷远处是否存在物
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05/19/2011 postreply
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哈密顿01 将坐标系安置在核上,它不是惯性参照系,将坐标系安置在氢原子的质心上,它才是惯性参照系。相对于前者,薛氏方程不成立,相
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05/19/2011 postreply
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哈密顿01 第五章動量守恆定律→質點系統的質心運動
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05/19/2011 postreply
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邱博文高中物理 重點整理
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05/19/2011 postreply
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前进,其中各点的运动情况很复杂,但是由于它受的合力只有重力(忽略摩擦),它的 质心在空中运动和一个质点在被抛出后运动一样,其轨迹
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05/19/2011 postreply
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若相互作用的一群质点集中在一个小范围内,且相互作用势能随距离增大而趋于零,则对这一群质点而言,不管无穷远处是否存在物质,都可选无
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11/10/2011 postreply
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遍历理论01 假如系统的自由度n非常大,例如在一定容器中气体分子的运动(宏观上微小的体积中仍含有大量的分子),如果与外界没有能量
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05/19/2011 postreply
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同一外部条件之中并且具有同一哈密顿量,但微观状态不一样的一切可能的系统:系统的哈密顿量H可以写成N个单体哈密顿量之和。 ...
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05/19/2011 postreply
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当系统的自由度无限增大时,遍历的可能性也就越来越增大,玻耳兹曼提出所谓遍历假设,认为一条相轨线可以跑遍(或者说充满)整个能量面
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05/19/2011 postreply
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马氏链 大数定律 相空间上的期望等于"几乎任一"条轨道上的时间平均, 而不是任何一条或者某一条. "几乎"是相对于全测度来说的
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05/19/2011 postreply
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数学物理01 单个分子的运动服从牛顿力学, 单个分子的运动以及分子间的碰撞是完全可逆的)即微观运动的可逆性
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05/20/2011 postreply
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数学物理01 玻耳兹曼01 气体分子的频繁碰撞并未使它们的速度趋于一致,而是趋于某种分布
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05/20/2011 postreply
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力学体系运动可逆性(或可复性)的定理01 一个没有破洞的三维物体和一个三维的球体是拓扑等价的
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05/20/2011 postreply
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拓扑等价01 质心参照系01 零动量参照系01 相对于质心参照系,物体系的总动量为零,所以质心参照系,又叫做零动量参照系:一颗手
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05/20/2011 postreply
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玻色—爱因斯坦凝聚。这里所说的凝聚不是通常说的那种气体变液体的凝聚,而是“动量凝聚”。也就是说,许多分子都转到动量为零的状态,这
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05/20/2011 postreply
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固体比热容01 是指单位质量的物质在某一过程温度升高1K所吸收的热量,也是特定粒子(电子、原子、分子等)结构及其运动特性的宏观表
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05/20/2011 postreply
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比热容01 谐振子01 许多物质原子量和比热的乘积往往是同一常数。由此总结出一条定律:“所有简单物体的原子都精确地具有相同的热容
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05/20/2011 postreply
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定容比热容01 固体中讨论的热容量一般指定容比热容 ,他包括两方面的贡献:一是来源于金属中晶格振动的贡献,称为晶格比热容。二是来
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05/20/2011 postreply
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晶格振动对比热容的贡献 固体中的格点表示原子的平衡位置,晶格振动便是指原子在格点附近的振动。1906年,爱恩斯坦首先应用量子理论
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05/20/2011 postreply
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定容比热容01 电子热运动对固体比热容的贡献 金属中的公有化电子可以视为自由电子,有这些自由电子构成金属中的“电子气”。电子气服
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05/20/2011 postreply
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所以电子气的比热容和温度成正比。这个结果和实验相符合。如果按经典玻耳兹曼分布电子气的比热容与温度无关; 。可见,按量子统计计算的
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05/20/2011 postreply
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比热容01 对金属材料,比热容有晶格振动和电子热运动两部分贡献。在常温下,电子热运动部分的贡献小得多,主要是晶格振动部分的贡献;
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05/20/2011 postreply
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电子的自旋波函数, 如果某一个体系的哈密顿量可以写成空间坐标部分与自旋变量部分 之和, 空间坐标部分与自旋变量部分之和, 或者,
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05/20/2011 postreply
21:33:29
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