泛函01 变分法01 基本定理 理论物理专题讲义01 在大部分路径上，由于相位极度剧烈的变化，光学贡献抵消，只有在极值路径附近，

来源: marketreflections 于 2011-12-04 11:13:18 [] [博客] [旧帖] [给我悄悄话] 阅读数 : (6363 bytes)
在大部分路径上，由于相位极度剧烈的变化，光
学贡献抵消，只有在极值路径附近，波动叠加才
给出有价值的贡献。
同样，在直观上，可以认为粒子实际上穿过
了空间一切可能的轨道，然而在经典条件下，只
有极值路径附近的轨道才提供有价值的贡献，因
此粒子看上去是沿唯一的轨道运行。一旦作用
量S变得和普朗克常数可以比拟，那么S的变化不
够剧烈，其他路径处的贡献就不能完美抵消，于
是出现了波动性
在大部分路径上，由于相位极度剧烈的变化，光
学贡献抵消，只有在极值路径附近，波动叠加才
给出有价值的贡献。
同样，在直观上，可以认为粒子实际上穿过
了空间一切可能的轨道，然而在经典条件下，只
有极值路径附近的轨道才提供有价值的贡献，因
此粒子看上去是沿唯一的轨道运行。一旦作用
量S变得和普朗克常数可以比拟，那么S的变化不
够剧烈，其他路径处的贡献就不能完美抵消，于
是出现了波动性
在大部分路径上，由于相位极度剧烈的变化，光
学贡献抵消，只有在极值路径附近，波动叠加才
给出有价值的贡献。
同样，在直观上，可以认为粒子实际上穿过
了空间一切可能的轨道，然而在经典条件下，只
有极值路径附近的轨道才提供有价值的贡献，因
此粒子看上去是沿唯一的轨道运行。一旦作用
量S变得和普朗克常数可以比拟，那么S的变化不
够剧烈，其他路径处的贡献就不能完美抵消，于
是出现了波动性

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理论物理专题讲义

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1.2.4 相空间和相轨迹. ..... 经典物理的基本方程写成某种统一的形式。此外，. 变分技巧的使用，使得处理曲线坐标和约束问题. 都更加简单，其基本概念是引入作用量描述。 ... 于任何δq都是零，唯一的可能就是积分中的“核” f. ′. (q) = ∂f(q) ..... 2, ..., q0 n) = 0。令qi = q0 i + ˜qi,使用泰勒展. 开保留到第二阶，于是. U = U0 +. ∑ i,j kij ˜qi ˜qj ...
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