泛函01 变分法01 基本定理 理论物理专题讲义01 在大部分路径上，由于相位极度剧烈的变化，光学贡献抵消，只有在极值路径附近，

来源: 于 2011-12-04 11:13:18 [博客] [旧帖] [给我悄悄话] 本文已被阅读：次
在大部分路径上，由于相位极度剧烈的变化，光
学贡献抵消，只有在极值路径附近，波动叠加才
给出有价值的贡献。
同样，在直观上，可以认为粒子实际上穿过
了空间一切可能的轨道，然而在经典条件下，只
有极值路径附近的轨道才提供有价值的贡献，因
此粒子看上去是沿唯一的轨道运行。一旦作用
量S变得和普朗克常数可以比拟，那么S的变化不
够剧烈，其他路径处的贡献就不能完美抵消，于
是出现了波动性
在大部分路径上，由于相位极度剧烈的变化，光
学贡献抵消，只有在极值路径附近，波动叠加才
给出有价值的贡献。
同样，在直观上，可以认为粒子实际上穿过
了空间一切可能的轨道，然而在经典条件下，只
有极值路径附近的轨道才提供有价值的贡献，因
此粒子看上去是沿唯一的轨道运行。一旦作用
量S变得和普朗克常数可以比拟，那么S的变化不
够剧烈，其他路径处的贡献就不能完美抵消，于
是出现了波动性
在大部分路径上，由于相位极度剧烈的变化，光
学贡献抵消，只有在极值路径附近，波动叠加才
给出有价值的贡献。
同样，在直观上，可以认为粒子实际上穿过
了空间一切可能的轨道，然而在经典条件下，只
有极值路径附近的轨道才提供有价值的贡献，因
此粒子看上去是沿唯一的轨道运行。一旦作用
量S变得和普朗克常数可以比拟，那么S的变化不
够剧烈，其他路径处的贡献就不能完美抵消，于
是出现了波动性

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理论物理专题讲义

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1.2.4 相空间和相轨迹. ..... 经典物理的基本方程写成某种统一的形式。此外，. 变分技巧的使用，使得处理曲线坐标和约束问题. 都更加简单，其基本概念是引入作用量描述。 ... 于任何δq都是零，唯一的可能就是积分中的“核” f. ′. (q) = ∂f(q) ..... 2, ..., q0 n) = 0。令qi = q0 i + ˜qi,使用泰勒展. 开保留到第二阶，于是. U = U0 +. ∑ i,j kij ˜qi ˜qj ...