转载什么是超对称？
在粒子的规范相互作用中，我们通过作用量在变分下不变得到了场的运动方程，再让作用量在某种对称变换下不变，利用运动方程，得到守恒流（轴矢流反常这种对称性明显破坏的情况先不考虑），对其时间分量在全空间积分得到守恒荷，这个守恒荷，就是该对称性群的生成元。根据场算符的对易关系我们可以得到守恒荷的泊松括号。并且进一步得到场算符在生成元（所代表的对称变换下）的作用下如何变化（一个对称变换对矢量和算符的作用是不同的，我们通常的到的X--UX这种变化实际上是场算符在上述操作下的最终结果，此时U里面的生成元已经变为我们熟知的某个对称性群的生成元。）
我们可以看到，如果有人说有一种新的对称性存在，我们要知道：场算符在该对称性变化下如何变化。
实际上在规范理论中，我们回避了粒子有无结构这样的问题，把它们全当成点粒子来看待，用一系列对称性来表征它们的全部特点。也就是说我们认为粒子是某种对称性群的表示。（如果我们指望对称性能回答粒子物理的所有问题，那么就要能描述粒子的所有特性，能解释粒子物理实验的所有现象，能预期所有还没有看到的可能性并最终被检验。）
于是在线性表示理论中，我们估计所谓新的对称性是要出现在矢量表示、张量表示及旋量表示之中。显而易见，张量表示只不过是矢量表示的直乘分解，相反的过程对一个表示的约化都是说的同一类事情，这在规范对称中被反复应用。但是旋量表示，其间涉及的Clifford代数，却并不是自明的。所以进一步，我们希望能在旋量表示里面找到新的对称性。
这可以从SO(4)~SU(2)*SU(2)的等价关系中略见一斑，简单说来它阐述一个矢量表示如何可以表示为两个旋量表示的直积。（SU(2)的j量子数用来表征角动量（自旋角动量））。我们熟知的洛伦兹群和SO(4）很像（但是绝不相同，它们参数的实数性条件不同，导致两个群的整体性质不同），我们可以看到洛伦兹群的表示和旋量表示之间可以建立联系（涉及伽马矩阵群的特点，SO(N）群张量基的自对偶特点等等）。
于是，回到前面的问题，场算符在新的对称性变化下如何变化？我们可以尝试在矢量（标量）和旋量之间进行操作。而且应该已经看到，所谓费米子玻色子，不过是说明在这个世界，与洛伦兹群相关的粒子的内禀属性。
到这里我们就可以构造我们熟悉的超对称代数了。
