г空间，这种空间可以描述相互作用强的粒子组成的体系，以区别玻尔兹曼和麦克斯韦的μ空间，

来源: marketreflections 于 2010-06-28 07:40:46 [档案] [博客] [旧帖] [给我悄悄话] 阅读数 : (2461 bytes)

回答: 保守体系的位形，即在保守体系中各质点的相对位置发生变化时，其间的相互作用力作功，作功之和只与各质点相对位置有关。由 marketreflections 于 2010-06-27 17:20:10

吉布斯在他的巨著《热力学基础》〔6，10 〕一书中提出了г空间，这种空间可以描述相互作用强的粒子组成的体系，以区别玻尔兹曼和麦克斯韦的μ空间，那种空间是近独立子系的空间，只能描述相互作用微弱而近似独立的粒子组成的体系（其能量不变），一个相点只能描述一个粒子的相。

四　研究史的启示
　　在谈到数学论证时，我们想到了Prigogine很少提及的吉布斯（J·W·Gibbs）的工作，一般的物理学教材〔4 〕都是按吉布斯的逻辑系统〔10〕编写的；吉布斯是热力学的集大成者，他最终使之成为完善自洽的理论体系。
　　吉布斯在他的巨著《热力学基础》〔6，10 〕一书中提出了г空间，这种空间可以描述相互作用强的粒子组成的体系，以区别玻尔兹曼和麦克斯韦的μ空间，那种空间是近独立子系的空间，只能描述相互作用微弱而近似独立的粒子组成的体系（其能量不变），一个相点只能描述一个粒子的相。他应用统计方法求出了他的“正则系综”（canonicalensemble）在相空间中状态分布的概率密度函数，并推出相密度守恒原理：
　　（附图　）
　　表示г空间中同一地点，相密度随时间的变化。这是封闭系统的情形，若使D＝0，正则系综退化为玻尔兹曼的“微正则系综”，表示相密度不随г空间中地点不同而发生变化（孤立系）。接着，吉布斯进一步提出了“巨正则系综”（grand ensemble），其粒子数、能量、体积均发生变化（开放系）。
　　但是，巨正则系综仅是一个定性概念，其方程右侧不是一个常数；也就是说其没有稳定态，事实中却存在这种远平衡稳定态。如何解决这个问题，我们有三条途径：
　　㈠我们可以在正则系综方程左边再引入一个变量，使得右边为零；然而物理学似乎并不存在超越时（t）空（ｐ（，ｉ），ｑ（，ｉ））的第三个“神秘变量”，因此这一变量是特设的，其物理实在性尚待确证。这一思路也等价于我们重新构造一种区别于г空间的新空间，这在数学上似无着落。
　　㈡将新引入的能量、物质看作一个新正则系综，与被引入系综相加。那么，这样达到的平衡仍是正则系综的平衡态，而不是远平衡态，这条途径将导入死胡同。
　　㈢吉布斯的г空间理论是唯象论的，是受到麦克斯韦的启发，放弃物质结构内容的假说，转而探寻空熵ｂá＠①：热力学统一的势函数

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间形式结构的〔6〕，其实在我们尚未得到㈠的条件时，我们可以返回去构造物质结构，本文的“缔子”假设就是第三条权宜之路。
　　在以上三种方案中，从数学上看，第一种方案是简洁优美的、唯象的，能与吉布斯的唯象理论完全自洽，是我们努力的方向。但在此之前，第三种方案仍不失为一种与吉布斯理论达到弱自洽的实用方案，即将他的唯象的“理念”退化为“物理实在”。我们可以通过这种方案达到第一种方案，从而确定其“神秘变量”的实在意义或新空间的数学形式，履行唯物主义的认识路线。我相信，有识之士在这种启发中能得到更多的东西。