强等效原理 由于引力场本身是与引力场源的距离有关，形成了引力场在时空分布中并不均匀，是不能用一个全域的加速参考系去描述，即是用一

目前一些工科力学教材, 在惯性系中把,一。。定义为质点的惯性力　并认为它是一种不作用在运动质点上 ,而是作用在对质点施力的所有施力物体上的一种真实力　对这种看法,历来就有所争论　至今有些国内外理科力学教材仍持否定态度「, , 们我们认为这种“ 惯性系中惯性力” 的提法的确有些欠妥,它不利于阐述力学概念,应该予以摈弃　首先惯性力场是由非惯性系的固有性质决定的,惯性力是物质惯性在非惯性系中的表现, 只作用在处于非惯性系中的物体上 ,只能在非惯性系中观察和测量得到,惯性系中自然无惯性力

强等效原理
强等效原理是指在时空区域的一点内的引力场可用相应的局域惯性参考系去描述，而狭义相对论在其局域惯性参考系中完全成立。

弱等效原理并不能推演出强等效原理，而只是强等效原理的一个抽象结果。利用广义相对论几何方式（时空度规张量、时空曲率张量）去描述引力（引力场强度、引力势）的基础即在此原理之上。由于引力场本身是与引力场源的距离有关，形成了引力场在时空分布中并不均匀，是不能用一个全域的加速参考系去描述，即是用一个全域的加速参考系去抵消各时空点上的引力。但每一点的引力场是有一个相应的引力场强度，可用有一个与之相等的加速度（相对于静止的观察者）的局域的加速参考系，亦即是局域惯性参考系（相对于加速的观察者）去描述，即是用一个局域的加速参考系去抵消各相应的时空点上的引力，然后将各个局域惯性参考系的关系统合起来（即是曲率和能动张量的关系），就可对全域的时空作抽述（例如运动定律）。

例如在狭义相对论中成立的能量-动量守恒定律有以下的形式：


在广义相对论中有以下的形式：


后两项可看作加速度或引力场对守恒定律的影响。