温度升高时，原子实的热振动加强 定向漂移的电子与原子实相碰的机会增多

，电子在电场的作用下做定向漂移运动，形成金属中的电流。电子在金属导体中定向运动时，受到的阻碍作用愈小，导体呈现的电阻就愈小。反之，电子运动受到的阻碍作用愈大，它运动得就愈不自由，导体所呈现的电阻就愈大。

　　电子在定向漂移运动中，受到的阻碍作用是电子与金属中晶体点阵上的原子实碰撞产生的。在金属导体中，晶体点阵上的原子实，虽然基本上保持规则的排列，但并不是静止不动的。每个原子实都在自己的规则位置附近不停地做热振动，整个导体中原子实的热振动并没有统一步调。这样，就在一定程度上破坏了原子实排列的规则性，形成了对电子运动的阻碍作用。原子实的热振动离开自己规则位置愈远，与电子相碰的机会愈多，电子漂移受到的阻碍作用就愈大，导体呈现的电阻也就大起来了。

　　综上所述，问题的答案就不难得出来了，因为温度升高时，原子实的热振动加强，振动的幅度加大，于是，做定向漂移的电子与原子实相碰的机会增多，碰撞次数也增加，所以，金属导体的电阻就增加了。对于纯金属来说，电阻随温度的变化比较规则；在温度变化范围不大时，电阻与温度之间的关系为

　　R＝R0＋（1＋αt）

　　式中R0是0℃时金属导体的电阻，α为该金属导体的电阻温度系数。不同金属材料的电阻温度系数α亦不相同
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关键词：相对性原理，真空背景温度，位移电流，电子运动周期。
一、单个电子运动的电流
当一个电子运动，其电流是多少？这个问题我们可由相对性原理来求出。
假设，电子在做周期为t的圆周运动，那么，根据电流的定义，单位时间内通过某截面的电荷，这里，1秒内，电子1/t次通过某一截面，则单位时间内某截面就通过e/t的电荷，则这里电流就为e/t。
而当电子做匀速直线运动时，根据相对性原理，物理规律要有相同的数学表达式，则电流仍是
（1）
这里，t就为电子的运动周期，它是由电子波长h/mv比上速度v得到。要注意的是这里这个周期是真实的（波长真实，对应的周期也就真实）。则电量比上这个周期就可得到电流。
我们也可以另一方式来说明电流。
由于电子运动的能量可写为hυ，又eU=hυ得
（2）
这里，U为电压，h为普朗克常数，υ为频率。
再根据电流做功表达式，有
UIt=hυ （3）
这里，I为电流，UI表功率，乘以时间t则为一个周期内做的功。我们把（2）式代入（3）式，化简，有

这说明电流表达式仍是这么多。
二、真空介电常数的由来
我们已知，真空背景温度约为T=2.71k，则乘上玻尔兹曼常数K，即可表示在真空环境下，任何粒子（包括电子）的能量均为KT。又由于hυ=KT，则有

这里，t为电子运动周期。解出来，约为1.77×10-11秒。
那么，单个电子运动所产生的电流即是

我们再看，真空中，一正一负两电子相距为r时，其电压大小为
（4）
由于电压等于电流乘以电阻，电阻又为

这里，ρ为电阻率，l为导体（电流）长度，s为导体（电流）截面积。
两电荷相距为r，则很明显电阻的长度就为r，又两电荷都在背景温度T的作用下做简谐运动（或圆周运动），则其在某点所产生的电场强度都在变化，又根据麦克斯韦的理论可知，位移电流就是变化电场，则这里位移电流以球面积发散出去，因此，电流的截面积S应等于4πr2。
这里，我们应注意两点：一是电子在真空条件运动不是纯粹杂乱无章，而是有一定周期，这个周期是真实的，它就如同电子的运动波长一样真实。二是物理规律要有相同的数学表达式，则此处一个电子运动产生的位移电流也是e/t，即（1）式。在麦克斯韦理论中，位移电流也等于dQ/dt，而这里e/t跟dQ/dt是相通的。
我们再说两电子相距为r时，电压等于电流乘以电阻。则（4）式中电压等于

这里，由于一个电子贡献的位移电流是e/t，则2个电子产生的总电流即为2e/t。把上式化简，则得到
（5）
把t=1.77×10-11代入（5）式，则得到ρ=1，这说明真空电阻率对位移电流来说是等于1的。
我们知道eU等于能量，U又等于电流乘以电阻，则
（6）
电阻等于

又总电流等于

把I和R代入（6）式，则得到

推出

把t=1.77×10-11代入此式，得到ε0=8.85×10-12。这跟实验值基本一致，说明了推导的正确性。
其实，对于电压e/ 4 r，分解开来，为e/ 和1/4 r，分别像电流和电阻，也可说明 由t来决定。
三、结语：
其实，不仅真空介电常数，就连基元电量e也是由真空背景温度决定。自然，这不在本文讨论之列。本文主要为ε0的本质作一个初级探讨，供大家参考，希望得到斧正。