郑怡嘉的日志 郑怡嘉的主页 » TA的所有日志 » 查看日志 广义相对论和宇宙学原理(4)---Seeliger佯谬 热2已有 208 次阅读 2010-11-30 07:42 标签: 广义相对论 宇宙学原理 Seeliger佯谬 广义相对论和宇宙学原理(4)---Seeliger佯谬 主张标准宇宙学模型的学者们认为,牛顿力学不适合进行宇宙学研究还有一个理由,就是用牛顿力学进行宇宙学研究时,会导致引力发散问题。这就是所谓Neumann-Zeeliger疑难问题。俞允强教授在‘热大爆炸宇宙学’一书中,也讨论了这个问题,并把它称为是Seeliger佯谬。俞允强教授是用下面这张示意图来讨论这个问题。 示意图中画出了来自一个小锥体中物质对位于O点的‘物质元O’的引力计算示意图。把锥体分成无数个厚度为dr的薄壳。考虑距O点为r的薄壳。根据牛顿万有引力定律,引力与距离r的平方成反比,而与薄壳内的质量成正比。因为薄壳内的质量与距离r的平方成正比,因此远近不同的薄壳对‘物质元O’都产生同样的有限大小的引力。由于在小锥体中厚度为dr的薄壳个数有无数个,这样小锥体中所有物质对位于O点的‘物质元O’的总引力是无穷大! 俞允强教授是这样讨论这个Neumann-Zeeliger疑难。由于在和图中所讨论的小锥体顶点的对称相反方向上物质存在,它们将在相反方向上也产生一个无穷大的引力,那么两个无穷大之差是多大?这在数学上是没有明确答案的。如果宇宙中物质是理想均匀,则两个合力角为0。如果宇宙中物质不是理想均匀,要得到合力,我们必须知道不均匀的全部细节。最终得到的结果可能是0,可能是有限数,也可能是无穷大! 现在我们换一个思路来讨论Seeliger佯谬。把俞允强教授给出的图中小锥体内的薄壳扩展成一个以‘物质元O’所处的点为球心的球形薄壳。如果宇宙中物质是按照宇宙学原理均匀分布,从球队称性考虑我们不难得出结论:则这个球形薄壳对‘物质元O’产生的总合力应当为0。因此不管球形薄壳距离‘物质元O’有多远,个数有多少,所有物质的总合力仍然应当为0。由此我们可以看到,如果宇宙中物质是均匀分布,这些均匀分布的物质对‘物质元O’不产生任何引力作用。 由此我们可以得到如下几个推论: 1. 如果宇宙中物质是按照宇宙学原理均匀分布,则根据牛顿力学,在宇宙中任何一点,都不应当存在引力,也就是说引力场的强度应当处处为0。所谓‘引力发散问题’完全是宇宙学原理中‘物质分布是均匀’这个不合理的假设和不合理的推论方法所导致的结果。因为在不合理的推论中标准宇宙学军在只考虑一个小锥体内的物质对‘物质元O’产生引力时才可以得到无穷大的引力!如果考虑到宇宙学原理中的各向同性假设(球对称),引力场的强度应当处处为0。 2. 在实际宇宙中,物质分布只是宇观上均匀,在中小尺度上是有‘成团结构’的。根据前面的讨论,我们可以看到,宇观上均匀分布的物质对‘物质元O’不会产生引力作用。因此由这些‘宇观上均匀分布的物质’组成的系统,可以看成是不受‘物质元O’引力影响的系统,可以作为‘物质元O’受到其它物体引力作用时发生运动的惯性参考系。这就是马赫为什么认为,牛顿的绝对空间框架可以和“宇宙中远处所有的星体”这个框架联系起来的物理基础。
郑怡嘉的日志 如果宇宙中物质不是理想均匀,要得到合力,我们必须知道不均匀的全部细节 (图)
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所有跟帖:
• 局部惯性系内一切物理规 律是洛伦兹协变的 , 已暗含了把时空当作平直时空来处理 -marketreflections- ♂ (1451 bytes) () 12/23/2010 postreply 05:54:59
• 引力场中的牛顿方程(3.4.7)对在静态的、缓变的弱引力场中的自由粒子是适用 -marketreflections- ♂ (3842 bytes) () 12/23/2010 postreply 06:04:57
• 洛伦兹变换成了正交矩阵逆变和谐变的关系变成一样的,欧氏空间的张量没有逆变协变之分 -marketreflections- ♂ (4109 bytes) () 12/23/2010 postreply 06:54:20
• 积分是升性运算,微分是降性运算,交变换在几何上是保持点与点之间距离不变的变换 -marketreflections- ♂ (6723 bytes) () 12/23/2010 postreply 06:56:12
• 狭义相对论是一个关于惯性系之间坐标变换的理论。转盘处于非惯性系状态;非惯性系等效于引力场。于是,非惯性系引起了弯曲现象;从而引力 -marketreflections- ♂ (7264 bytes) () 12/23/2010 postreply 07:05:03
• 城市三维风险场的数学描述 狭义相对论是一个关于惯性系之间坐标变换的理论。转盘处于非惯性系状态;非惯性系等效于引力场。于是,非惯性 -marketreflections- ♂ (6745 bytes) () 12/31/2010 postreply 09:05:08
• 矢量张量:几个维度(特别是方向)是互相联系的有机整体:在某一点的方向导数的值因方向的变化而不同 -marketreflections- ♂ (453 bytes) () 12/31/2010 postreply 09:36:14
• 矢量,电磁感应与电磁场 -marketreflections- ♂ (2049 bytes) () 12/31/2010 postreply 10:25:08
• 1,不可压缩流极限微分生成元,2,递归过程,康托尔、哥德尔、图灵——永恒的金色对角线(转载) -marketreflections- ♂ (6780 bytes) () 12/31/2010 postreply 12:49:35
• 不可压缩流极限微分生成元,量子化,直到跌不动,于是开始向上 -marketreflections- ♂ (205 bytes) () 12/31/2010 postreply 13:28:55
• “从向量场推导流” -marketreflections- ♂ (9454 bytes) () 12/31/2010 postreply 14:04:18
• 广义相对论继承了狭义相对论中‘光速不变’的基本假设,但把其适用范围缩小到只限于所涉及的时-空点附近的局部区域 -marketreflections- ♂ (573 bytes) () 12/31/2010 postreply 17:35:36
• 在作用量的表达式的展开形式里用到了度 -marketreflections- ♂ (3772 bytes) () 12/23/2010 postreply 07:13:40
• 场这种物质存在形式,应该如何定义其动量,角动量了 群论 -marketreflections- ♂ (7877 bytes) () 12/23/2010 postreply 08:12:19
• 霍金:有暗物质的证据。我们能看到的物质的总量不足以让引力把正在旋转的星系抓在一 -marketreflections- ♂ (30927 bytes) () 12/23/2010 postreply 08:29:40
• 关于引力场强 g(r)和引力势Ψ(r)的讨论 负号表示引力方向与位矢方向相反 -marketreflections- ♂ (7397 bytes) () 12/23/2010 postreply 08:36:46
• 数学物理好图 高斯定理 求密度均匀的无限长圆柱体产生的引力场强分布 -marketreflections- ♂ (160 bytes) () 12/23/2010 postreply 08:56:39
• 电场强度可以表为标势的梯度与矢势的时间变化率之和 , 为 E= 1 c A . t 同样 , 引力场的场强也可以表示为标量引力势 -marketreflections- ♂ (221 bytes) () 12/23/2010 postreply 09:14:35
• .在某一参考系中 , 若标势 χ和矢势 γ 与时间无关 , i 叫稳态引力场 .这种引力场一般不具有时间反演不变性 .若除了与时 -marketreflections- ♂ (202 bytes) () 12/23/2010 postreply 09:17:41
• "外尔曲率演化时间" zhangxuanzhong.blog.edu.cn -marketreflections- ♂ (3002 bytes) () 12/23/2010 postreply 09:27:05
• 霍金:宇宙有限而无界 宇宙很可能比三维世界的地球多了好几维 -marketreflections- ♂ (837 bytes) () 12/23/2010 postreply 09:36:37
• 今天的宇宙包含着大量在大爆炸模型中与其整个历史的任何阶段不具备任何因果联系的区域,这些区域相互背离的速度甚至达到光速,以致任何信 -marketreflections- ♂ (312 bytes) () 12/23/2010 postreply 09:48:40