根据Noether定理，我们有一个新的守恒流，对它 进行积分会得到一个新的守恒荷——U(1)荷

我们从整体的内部对称性出发，所谓整体的内部对称性，从逻辑上讲，首先要有一个对称性群。这个对称性群对 于电磁理论就是U(1)群，对于强相互作用理论就是SU(3)群。简单起见，我们以U(1)理论为例讨论这个问题。这个时候，我们的场函数取值不仅是在 Lorentz群的表示空间上，而是在Lorentz群的表示空间与内部对称性群U(1)的直积上。我们既可以对场函数作Poincare变换，也可以做 U(1)变换。我们可以想象一维空间标量场的情况，由于U(1)拓扑同胚于S1，我们可以将场函数的U(1)自由度想象成是在一维直线上的每一点都长出一 个圆（这样就成了一个圆柱面），场的某种U(1)位形就是圆柱面上的一条线，我们做整体U(1)变换直观上就是把这根线整体地沿着S1的方向推一下，而保 证线的几何形状不变。于是我们看到，这实际上相当于一次S1方向坐标零点的重新选择，如果物理的结果与这种重新选择无关，就说明这种对称性是我们的体系所 具备的。也就是说，物理性质只与坐标背后的几何有关。具体到场函数上，就是乘一个整体相因子。这时，根据Noether定理，我们有一个新的守恒流，对它 进行积分会得到一个新的守恒荷——U(1)荷。