泛函01 变分法01 基本定理理论物理专题讲义01 在大部分路径上，由于相位极度剧烈的变化，光学贡献抵消，只有在极值路径附近，

来源: marketreflections 于 2011-12-04 11:13:18 [档案] [博客] [旧帖] [给我悄悄话] 本文已被阅读：次 (6363 bytes)

回答: 泛函01的极值问题与欧拉方程，变分法01 基本定理由 marketreflections 于 2011-12-04 10:46:09

在大部分路径上，由于相位极度剧烈的变化，光

学贡献抵消，只有在极值路径附近，波动叠加才

给出有价值的贡献。

同样，在直观上，可以认为粒子实际上穿过

了空间一切可能的轨道，然而在经典条件下，只

有极值路径附近的轨道才提供有价值的贡献，因

此粒子看上去是沿唯一的轨道运行。一旦作用

量S变得和普朗克常数可以比拟，那么S的变化不

够剧烈，其他路径处的贡献就不能完美抵消，于

是出现了波动性

在大部分路径上，由于相位极度剧烈的变化，光

学贡献抵消，只有在极值路径附近，波动叠加才

给出有价值的贡献。

同样，在直观上，可以认为粒子实际上穿过

了空间一切可能的轨道，然而在经典条件下，只

有极值路径附近的轨道才提供有价值的贡献，因

此粒子看上去是沿唯一的轨道运行。一旦作用

量S变得和普朗克常数可以比拟，那么S的变化不

够剧烈，其他路径处的贡献就不能完美抵消，于

是出现了波动性

在大部分路径上，由于相位极度剧烈的变化，光

学贡献抵消，只有在极值路径附近，波动叠加才

给出有价值的贡献。

同样，在直观上，可以认为粒子实际上穿过

了空间一切可能的轨道，然而在经典条件下，只

有极值路径附近的轨道才提供有价值的贡献，因

此粒子看上去是沿唯一的轨道运行。一旦作用

量S变得和普朗克常数可以比拟，那么S的变化不

够剧烈，其他路径处的贡献就不能完美抵消，于

是出现了波动性

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理论物理专题讲义

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1.2.4 相空间和相轨迹. ..... 经典物理的基本方程写成某种统一的形式。此外，. 变分技巧的使用，使得处理曲线坐标和约束问题. 都更加简单，其基本概念是引入作用量描述。 ... 于任何δq都是零，唯一的可能就是积分中的“核” f. ′. (q) = ∂f(q) ..... 2, ..., q0 n) = 0。令qi = q0 i + ˜qi,使用泰勒展. 开保留到第二阶，于是. U = U0 +. ∑ i,j kij ˜qi ˜qj ...