gr01 场方程广义协变 任何坐标系中都成立 局域能量动量守恒,能量动量张量 Tab 的守恒与对称 (即 ∂aTab

http://hxlib.njnu.edu.cn/nsxr/Text%2F2009-06-16-04-41-344ib5tsqko5usny45jvzda*****1_%E9%AB%98%E9%98%B6%E5%BC%95%E5%8A%9B%E7%90%86%E8%AE%BA%E5%8F%8A%E5%85%B6%E5%9C%A8%E6%98%9F%E7%B3%BB%E6%97%8B%E8%BD%AC%E6%9B%B2%E7%BA%BF%E4%B8%AD%E5%BA%94%E7%94%A8%E7%9A%84%E5%8F%AF%E8%83%BD%E6%80%A7.pdf

爱

从等效原理到Einstein-Cartan 理论

 

www.changhai.org/articles/science/.../einstein_cartan.p...頁庫存檔 - 轉為繁體網頁

您公開 +1 了這個項目。 復原

由于测地偏离效应不能在严格局域的参照系中被观测到， 因此对引力场与加速场 ... 的角动量来说， 能量动量张量Tab 的守恒与对称(即∂aTab=0 与Tab=Tba) 保证了 ... 如果能量动量张量非对称， 那么Einstein 场方程Gab=8πTab 将要求Gab 非对称

因斯坦的广义相对论的场方程如下

岁

 

脚拌夕一拼

其中

 

, 。毒, 是张量, 二洲, 是曲率标量曲率张量

定义为

 

不。, 氏瑞一隽爪猛塔一爪华, 其中符号华二合尹“ 外氏,

,

 

。, 。一夕, , 。, 夕, 是度规。, 拼“ , 下标表示爱因斯坦理论

众所周

 

知, 广义相对论的主要优点是

这是一个广义协变的理论

 

, 它在任何坐标系中都成立。

广义相对论自动满足局域能量

 

一动量守恒定律这是因为方程的左边可从

恒等式推得

 

巷共, 右边也就自动满足珊“ , 即局域能量一动量守恒定律。

场方程与运动方程有着内在联系

 

, 也就是说, 运动方程可以从场方程得到